Углерода двуокись уравнения состояния

Уравнение состояния реальных газов. Вещества, находящиеся при нормальной температуре и атмосферном давлении в газообразном состоянии, условно делят на пары и газы. Большинство промышленных газов трудно превратить в жидкость, в то время как пары жидкостей легко сжижаются уже при сравнительно небольшом охлаждении или при соответствующем повышении давления. К газам относят, например, воздух, азот, кислород, водород, гелий, аммиак, двуокись углерода, к парам — водяной пар, пары бензина и т. д. [c.6]

Подчеркнем, однако, следующее. Сохранение минимума на линии пара вплоть до критических параметров не является термодинамической необходимостью. Это определяется только уравнением состояния. Тем не менее, решение вопроса о наличии в системе с положительным азеотропом температурного минимума на критической кривой требует большой тщательности экспериментального исследования. Только подробное изучение объемных соотношений, выяснение вопроса о наличии двух раздельных областей гетерогенного равновесия в системе может показать истинное положение дел. Так и оказалось, например, с системой этилен — двуокись углерода. [c.98]

Температура у верхнего отверстия доменной печи (колошник) составляет примерно 200°. Несколько ниже она достигает 800°, а на уровне труб, подающих воздух (фурмы), доходит до 1600°. Следовательно, железо, которое образуется в верхней части доменной печи, находится в твердом состоянии и в измельченном виде. В этой области происходит и разложение окиси углерода на углерод и двуокись углерода [см. уравнение реакции (3), стр. 477], так как окись углерода, как известно, при температуре ниже 1000° неустойчива. Образующийся при этом углерод (железо в этой реакции играет роль катализатора) при неправильном ведении процесса может закупорить печь. [c.659]

Расхождение в результатах составляет 4,28%. При таком большом давлении двуокись углерода отклоняется от идеального состояния и более точные результаты получаются при вычислениях с использованием уравнения Ван-дер-Ваальса. [c.23]

В частном случае, когда в исходном состоянии система содержит чистую двуокись углерода, причем а = 100 молей, а Ь = с = 0 величина а является степенью диссоциации СОг на СО и Ог, в состоянии равновесия в процентах от исходного числа молей СОг. При этом уравнение (1,24) приобретает вид [c.20]

Барсук С.Д., Фишмаи Л.Л. Расчет фазовых равновесий в смесях, содержащих воду, углеводород, двуокись углерода и сероводород с использованием уравнения состояния Пател-Тея//Фазовые превращения углеводородных систем Сборник научных трудов. - М. ВНННГАЗ, 1992. - 123 с. [c.501]

Оптимальное определение коэффициентов, х арактеризующих бинарное взаимодействие молекул разных сортов, на основе экспериментальных данных по бинарным смесям позволяет болев точно определить TS многокомпонентных смесей. Так, нагфимер, среднеквадратическое относительное отклонение значений плотности смеси водород-азот-двуокись углерода, рассчитшных по обобщенному уравнению состояния, от экспериментал >ных [5] составляет 12,45%. После оптимизации параметров бинарного взаимодействия по данным о плотности бинарных смесей Hg-s Og, Ng- Og погрешность расчета плотности смеси [c.47]

Для расчета, равновесия пар—жидкость предлагались многие уравнения состояния. Для смесей сравнительно простых молекул эти уравнения часто давали полезные результаты. Наиболее ярким примером является уравнение Бенедикта—Вебба—Рубина (и его модификации различных авторов), которое применимо к смесям легких углеводородов и в меньшей степени к смесям, содержащим также двуокись углерода и сероводород (см. разделы 3.9 и 4.6). [c.328]

В модификации уравнения состояния Бенедикта—Вебба—Рубина, разработанной Старлингом и др., используется 11 констант для каждого чистого компонента. Для смесей эти константы зависят от состава и рассчитываются по произвольно подобранным правилам смешения. Как и в методе Орая [уравнение (8.12.9)1, для достижения хорошего согласия с экспериментом необходимо, чтобы по крайней мере одно из этих правил смешения включало в себя настраиваемый параметр бинарного взаимодействия. Старлинг и Хэн в своей рЭ боте [83] дают значения параметров бинарного взаимодействия для смесей, содержащих легкие углеводороды (до ундекана), азот, двуокись углерода и сероводород. Для многокомпонентных смесей константы, характеризующие -Тройные (или высшие) взаимодействия не используются (как и в методе Орая), нужны только константы чистых компонентов и параметры бинарного вза- [c.329]

Обычно критические температуры компонентов смеси с азеотропизмом различаются мало. Поэтому компонент с меньшим значением Ь имеет большее (иногда значительно— табл. 3.1. и 4.1) критическое давление. Это значит, что с увеличением концентрации второго компонента с молекулами большего объема критическое давление в системе будет падать [ с1 Р/с1М2) к.к<0]. Независимо от того, будет ли первый компонент иметь более низкую критическую температуру, или более высокую, из-за наличия температурного минимума на этой ветви критической кривой и производная ( Г/йЛ 2)к.к будет меньше нуля. Отсюда ясно, что линия азеотропа должна выходить на ту часть критической кривой, для которой с1Р/сИ)км>0. Когда мы говорим должна , то следует напомнить, что это не тормодинамическая необходимость. Просто в большинстве случаев наблюдается именно такая картина. Все определяется уравнением состояния — природой системы. Мы уже приводили в качестве примера систему этилен — двуокись углерода, для которой ранее не был найден температурный минимум на критической кривой. Линия азеотропов в этой системе подходит к критической кривой близко к середине концентрационного интервала. Как оказалось, температурный минимум на критической кривой неглубок и лежит в области разбавленных растворов. [c.174]

Модель вытеснении нефти в ГНПК физико-химическими агентами состоит из уравнений баланса для воды, нефти, реагентов, солей и уравнений фильтрации. Модель трехфазной (нефть, вода, газ) двумерной многокомпонентной фильтрации в глиносодержащем пласте описывает неизотермическую фильтрацию Л + 1 компонентной смеси, состоящей из углеводородных, неуглеводородных (азот, двуокись углерода, сероюдород) и водного компонентов. Фильтрующиеся фазы находятся в состоянии локального термодинамического равновесия. Независимыми искомыми функциями являются давление и суммарный мольный состав смеси, температура и концентрация соли. [c.39]

В частности, принято, что двуокись углерода подается в колонну синтеза не в жидком, а в газообразном состоянии при 90° С. Теплота образования твердого карбамата аммония принята равной 37 700 кал/моль, теплота дегидратации карбамата аммония в карбамид 3700 кал моль, теплота плавления карбамата аммония 7700 кал1моль (в соответствии с указанными выше наиболее надежными величинами). Теплоемкости аммиака взяты из литературных источников [70]. Теплоемкости твердого карбамида в интервале температур 25—150°С вычислены но теплоемкостям элементов на основе уравнения Эйнштейна. Средняя интегральная величина в этом интервале температур оказалась равной 42,1 кал/(моль-град). Теплоемкость жидкого карбамида найдена умножением этой величины на отношение теплоемкостей жидкого и твердого карбамида, равное 1,665. Теплоемкость плава синтеза при 160° С, 250 ат, избытке аммиака 150% и степени превращения карбамата аммония в карбамид 70% найдена по опытным данным Оцука [75] и равна 1,58 кал1(г-град). Зависимость этой величины от температуры, количества избыточного аммиака и степени превращения вычисляли, исходя из теплоемкостей компонентов плава по правилу аддитивности. Оцука принял, что теплота растворения аммиака в плаве синтеза невелика. Однако эта величина оказывает существенное влияние на точность расчета. Поэтому для составления диаграммы теплота растворения аммиака в плаве была определена обратным пересчетом по температурам синтеза и подогрева аммиака для нескольких действующих колонн синтеза. Вычисленную среднюю величину ( 1500 кал/.чоль) заложили в расчеты диаграммы, принимая, что она не зависит от температуры, давления и количества избыточного аммиака в плаве, [c.91]

Имеется очень мало экспериментальных данных о теплопроводности газовых смесей при высоких давлениях. Кейс [127] исследовал систему азот — двуокись углерода, а Янк и Камингс [128] — системы этилен — азо и двуокись углерода — этилен. Этих данных, конечно, недостаточно для выявления надежного метода определения теплопроводности. Однако если использовать график Стила и Тодоса для чистых компонентов (рис. IX. 7) или уравнения (IX. 28) — (IX. 30) и рассматривать смесь как гипотетический чистый компонент с соответствующими псевдокритическими свойствами, можно получить приемлемые оценки. С помощью преобразованных правил Праусница и Ганна для определения псевдокритических свойств (см. раздел VI.9) была составлена табл. IX. 6, которая позволяет сравнить расчетные и экспериментальные значения теплопроводностей для большинства имеющихся данных. Удивительно хорошие результаты получаются даже при довольно высоких давлениях, за исключением системы этилен — двуокись углерода, для которой отклонения от экспериментальных данных составляли +16%. Псевдокритические температуры для обеих испытанных смесей этилен — двуокись углерода составляли 1,08 и 1,10 (диапазон значений Рг примерно от 0,8 до 3,7), так что расчеты производились в области с большой неидеальностью, в которой большинство корреляций, основанных на принципе соответственных состояний, обладают наименьшей точностью. [c.530]