Конвекция отражения

Теплообмен в рабочей камере пламенных экзотермических печей. Источником теплоты в этих печах является пламя, продукты горения. Пламя, футеровка н нагреваемые исходные материалы обмениваются излучением. Роль конвекции при высоких температурах обычно невелика. Лучистый поток от пламени, падающий на поверхность футеровки и нагреваемый исходный материал, частично поглощается и частично отражается. Отраженный поток теплоты суммируется с собственным излучением исходного материала и поверхности футеровки. Вследствие частичной прозрачности, характеризуемой степенью черноты, пламя поглощает часть падающего на него потока, а часть пропускает. Таким образом, нагреваемый исходный материал приобретает теплоту за счет суммарной теплоотдачи от раскаленных газов и футеровки. Если нагреваемый исходный материал частично прозрачен для излучения, то в лучистом теплообмене участвуют глубинные слои материала и футеровки ванны печи. В теплообмене участвуют слои газов, находящиеся между пламенем, футеровкой и исходными материалами. [c.63]

Вследствие беспорядочного теплового движения молекул жидкости скорость их в очень широких пределах отклоняется от среднего значения. Часть поверхностных молекул, обладающих кинетической энергией, достаточной для преодоления сил сцепления, вырывается в газовую среду, расположенную над поверхностью жидкости. Вследствие столкновения этих молекул между собой и с молекулами газа они частично отражаются обратно к поверхности жидкости, где вновь отражаются от нее или же поглощаются жидкостью. Часть вырвавшихся или отраженных от поверхности жидкости молекул проникает-в результате диффузии и конвекции в газовую среду и уже безвозвратно теряется жидкостью. [c.81]

Прежде всего следует учесть совместное действие непосредственного излучения от пламени к приемнику тепла. Необходимо также учесть, что теплота излучаемая пламенем, проходит через- него к отражающи поверхностям (с частичным поглощением внутри пламени и после отражения) и передается основному приемнику тепла. Кроме этого, рассматриваемая теплопередача сопровождается Конвекцией и пот е[зями тепла в окружающую среду. [c.245]

При отсутствии термодинамич. равновесия между, жидкостью и ее паром, но при наличии над поверхностью жидкости относительно плотного газа (или пара другого вещества), процесс И. существенно замедляется и в том случае, если пар, проникающий в газовую среду, постоянно удаляется с движущейся парогазовой смесью. Вследствие отражения от молекул инертного газа число молекул пара, вновь попадающих на поверхность жидкости и частью поглощаемых ею, возрастает, а остальные молекулы образовавшегося пара проникают в газовую среду благодаря диффузии и конвекции. При обычных давлениях [c.166]

Теплоотдача в стенки путем конвекции и теплопроводности должна особенно возрастать при детонации, когда при многократном отражении ударных волн газы, имеющие повышенную температуру, набегают на стенки с большими скоростями, — Ред. [c.41]

Инфракрасные лучи распространяются от источника прямолинейно как в вакууме, так и в однородной физической среде. В отличие от тепловых волн инфракрасное излучение в физической среде не передается с помош ью конвекции. Поэтому ошибочно называть инфракрасное излучение тепловыми волнами. Эта ошибка возникает в связи с тем, что инфракрасные лучи при попадании на предмет, поглощающий излучение, нагревают его. Однако явление нагрева возникает при поглощении предметом электромагнитных волн. Инфракрасные лучи могут, как и видимый свет, фокусироваться линзами и зеркалами, менять свое направление при отражении и преломлении или разлагаться в спектр призмами кроме того, они могут проходить сквозь некоторые материалы, непрозрачные для видимых лучей. [c.3]

Механизм процесса испарения воды и теплоотдачи с поверхности соприкосновения ее с воздухом Qи может быть представлен следующим образом. Согласно кинетической теории газов, молекулы воды находятся в беспорядочном тепловом движении, так как скорости их неодинаковые. Те молекулы, которые обладают наибольшей скоростью (точнее, наибольшей кинетической энергией), вырываются в пространство, расположенное над поверхностью воды. При столкновении с молекулами воздуха эти молекулы воды изменяют величину и направление своего движения, вследствие чего часть из них отражается обратно к поверхности воды, от которой вновь они могут отразиться или поглотиться водой. Часть же вырвавшихся или отраженных от поверхности воды молекул удаляется от поверхности воды, проникает в воздух в результате диффузии и конвекции и уже безвозвратно теряется водой, образуя пары воды и воздуха. Эта потеря части молекул воды и составляет сущность процесса испарения, сопровождающегося переносом вещества (массы) или так называемым массообменом. Но поскольку испарение связано с затратой тепла на изменение агрегатного состояния, то оно вызывает поток тепла Q только от воды к воздуху, т. е. охлаждение воды. [c.320]

При высоких температурах тепло распространяется, главным образом, в виде лучистой энергии. Участие конвекции при этом может быть незначительным по сравнению с тепловым излучением. Но в некоторых случаях уже при низких температурах доля теплоизлучения может быть больщой. Природа теплового излучения та же, что и светового (электромагнитные волны). Разница заключается только в длине волн. При тепловом излучении основную роль играют волны, соответствующие инфракрасной (невидимой) части спектра. Излучение твердыми телами или газами является следствием их высокой температуры. Из природы теплового излучения следует, что оно характеризуется такими основными законами, как закон прямолинейного распространения в однородной и изотропной среде или в вакууме и закон равенства углов падения и отражения. [c.362]

В конце светового дня барабан (1) и приводимые блоки (5) приводятся во вращение, происходит развертывание защитного теплоотражающего экрана (2) по направляющим рамкам (3). Таким образом, в ночное время суток происходит отражение теплоты, излучаемой грунтом и системой обогрева, внутрь теплицы, а образующийся между кровлей и экраном воздушный слой препятствует потерям теплоты за счет естественной конвекции. [c.182]

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Конвективные лечи применяются при нагреве металлов, поверхность которых характеризуется высоким коэффициентом отражения, например для алюминиевых сплавов, а также в некоторых других случаях, когда радиационный вид теплообмена играет подчиненное значение. Вместе с тем необходимо подчеркнуть, что во многих практических случаях наряду с доминирующим радиационным теплообменом ощутимую роль грает и теплопередача конвекцией (область рабочих температур 500—900°, высокие скорости теплоносителя). При особенно больших скоростях теплоносителя конвективная теплопередача может играть известную роль даже при температурах свыше 1200— 1400°, как это, например, имеет место в секционных печах для окоростного нагрева металла (см. рис. 209). [c.388]

Тепловое (инфракрасное) излучение (радиационный теплообмен) имеет электромагнитную природу, поэтому оно может распространяться в любой среде, в том числе и в вакууме, а так же, как и другие электромагнитные излучения, распространяетея в изотропной среде со скоростью света по прямой. Для инфракрасного излучения справедливы и другие общие для электромагнитных излучений закономерности, в частности законы отражения и преломления (см. 4.6). С учетом этих особенностей в отличие от теплопроводности и конвекции тепловое излучение распространяется с чрезвычайно большой скоростью (по сравнению с этими процессами практически мгновенно). Поэтому скорость неразрушающего контроля с использованием теплового излучения определяется обычно инерционностью контрольно-измерительной аппаратуры или тепловых процессов в объекте контроля. Процесс теплового излучения так же, как теплопроводность (5.3) и конвекцию, можно характеризовать плотностью теплового потока д, которая сильно зависит от абсолютной температуры нагретого тела [c.173]

Расход тепла с поверхности моря в процентах от Ссол приходится на подводную освещенность — 2%, на отражение — 6%, на тепловую энергию эффективного излучения поверхности — 42%, на конвекцию — 7%, на испарение — 51%. Менее значительными составляющими теплового баланса Мирового океана являются приход тепла в результате химико-0иологических реакций — 0,1%, приход тепла от трения — 0,05% и приход тепла от распада радиоактивных веществ в морской воде — 0,000017%. Приход тепла из внутренних частей Земли — 0,03%. [c.1000]

В отличие от других известных плазменных установок, в СВЧ-плазмотроне при помощи известных методов и волноводных устройств можно легко осуществить контроль подводимой к разряду мощности и мощности, отраженной от разряда в направлении генератора, а следовательно, легко оценить мощность, вкладываемую в разряд. Потери энергии в плазме (за счет конвекции и излучения) можно легко оценить, калориметрируя воду на входе и выходе охлаждающей системы плазмотрона. [c.235]

Отличительной особенностью диффузии в жидкостях является влияние изменения концентрации в процессе эксперимента на физические свойства иолучае.мо-го раствора плотность, электропроводность, вязкость и т. д. Изменение плотности раствора в результате диффузии способствует появлению конвективных перемещений слоев раствора, пренебрежение которыми может привести к существенным ошибкам в измерении )дз. Возможность появления конвекции за счет разности концентраций, а также за счет термических или механических воздействий в период эксперимента нашло отражение в конструкции диффузионных ячеек, способных значительно снизить влияние этого явления на диффузионный процесс. Наиболее полное описание экспериментальных методов изучения диффузии в жидкостях можно найти в [31], и, тем не менее, несмотря на то, что с момента ее выхода в свет прошло более 40 лет, описанные в ней методы являются основными в данное время, и не только для растворов электролитов. [c.837]

Если теплоотдача от факела к неэкранированным стенам происходит только излучением, то от последних отражается незначительное количество тепла. Если же происходит удар факела о неэкра-иированиую стену или факел распределяется вдоль такой стены, способствующей интенсивной теплоотдаче конвекцией, то количество тепла, отраженное от неэкранированных стен, резко возрастает. [c.84]

Здесь появляется дополнительно критерий V, характерный для всех процессов естественной конвекции. В этом случае гидродинамика потока является следствием двух различных режимов движения, что нашло отражение в последнем уравнении (3-159), содержащем критерии, характерные для сложных видов движения. Это уравнение универсально и применяется и для газов и для жидкостей. К сожалению, оно не является точным, как и другие обобщенные уравнения для этого сложного случая. Уравнение (3-159) предназначается, главным образом, для горизонтальных труб, но может быть использовано и для вертикальных (при Н = й в критерии Ог). Значения а для случая вертикальных труб и воды, найденные экспериментально Ватцингером и Джонсоном [151], оказались на 10—20% выше рассчитанных по уравнению (3-159), а данные Мартинелли для нефти [63] —на 40% выше. [c.264]

Испарение жидкости со свободной поверхности вызывается теило-г Ы. 1 движением молекул жидкости. Молекулы, обладающие энергией,, достаточной для преодоления сил сцепления, вырываются из поверхностного слоя жидкости в окружающую среду. Часть молекул в результате столкновения между собой и молекулами газа отражается к по-1№рх11ости испарения, где вновь происходит отражение или поглощение. АРУгая часть пспущенных М0лек5 л молекулярной диффузией и конвекцией распространяется в окружающей среде и окончательно теряется жидкостью. [c.344]

Метод многократных отражений. Рассмотрим систему тел 1 а 2 (рис. 17-1), имеющих большие размеры по сравнению с расстоянием между ними. Поглощательные способности j4i и Лг и степени черноты б1 и 82 не зависят от температуры и координат точки на поверхностях. Температуры Т, и T a и плотности потоков собственного излучения вдоль поверхностей этих тел не изменяются. Процессы переноса тепла путем теплопроводности и конвекции отсутствуют Рис. 17-1. Система п.юскопара.гяельных процессы лучистого теплообмена не тел. зависят От вре-мени (стационарны). [c.379]

Особенности конвекции во многом контролируются фильтрационной анизотропией пласта, что имеет принципиальное значение для сильно деформированных фильтрационных потоков, образующихся, например, при сосредоточенном водоотборе или при развитии в пласте плотностной конвекции (см. далее). Для комплексов пористых пород главное значение имеет профильная анизотропия проницаемости, обусловленная их литологической и фациальной изменчивостью, В комплексах трещиноватых пород анизотропия обычно связана с наличием нескольких систем субвертикальных трещин (плановая анизотропия), а также с существованием трещин напластования (профильная анизотропия), В относитель-но мелкомасштабных процессах анизотропия проницаемости в таких породах может сопровождаться зависимостью от направления и расчетной емкости системы [3,17], что следует рассматривать как отражение недостаточной репрезентативности выделенного объема обычно, эффект этот затухает при выполнении известных условий сплошности среды по проницаемости [10], [c.41]

Если характер наблюдаемых концентрационных фун-кций существенно отличается от приведенных теоретических распределений, то причину следует искать, прежде всего, в особенностях фильтрационного строения водоносной толщи, не нашедших отражения в представленных здесь моделях. Например, весьма ограничены возможности строгого теоретического описания миграции минерализованных растворов в планово-неоднородных толщах. Здесь зачастую целесообразно построение расчетных моделей для локальных зон субвертикального переноса, приуроченных к тектоническим нарушениям. Другим фактором, заметно смещающим расчетные оценки, является плотностная конвекция наличие плотностного градиента АД., равного(/Э — делает принципиально возможной ситуацию, когда тяжелые минерализованные растворы, залегающие ниже неко- [c.548]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология