Слой пограничный при заданном распределении

В использовании второго уравнения нет надобности, так как решение для 9 и г>1 отличается согласно (54,1)—(54,4) только постоянным множителем. Первое соотношение можно применить для приближенных расчетов явлений в пограничном слое. Предположим, что, исходя из тех или иных соображений, задано распределение скоростей в пограничном слое [c.247]

Полученные соотношения для пограничного слоя, однако, приобретают определенность лишь в том случае, если задать распределение скоростей (55,3). Удачный выбор распределения предопределяет успех данного приближенного метода. [c.248]

Граничные и начальные условия для уравнений пограничного слоя в случае газа, движущегося с большими скоростями, в своей динамической части остаются теми же, что и в случае несжимаемой жидкости. Это — условия прилипания газа к поверхности твердого тела, задание скорости газа вдалеке от тела, а также начального распределения скоростей в случае нестационарного движения. Новыми являются граничные и начальные условия для температуры (энтальпии) газа. Может быть задано распределение температуры или теплоотдачи (производной от температуры по нормали к поверхности) по поверхности тела, в частном случае температура тела, одинаковая по всей поверхности, и температура набегающего потока. В нестационарном случае задается начальное распределение температуры в потоке. [c.266]

Если задана постоянная температура пластины, то а = = ё 0) = 8т, в °°) = 8и,+ Ь = I. Поэтому распределение температуры торможения в пограничном слое описывается формулой [c.294]

Распределение давления на границе пограничного слоя может быть задано значением самого давления ра и всех его производных (pOi Ро и т. д.) в рассматриваемом сечении. [c.332]

Следуя изложенному в гл. 1 методу, можно показать, что распределение концентрации в диффузионном пограничном слое в этом случае будет определяться формулой (1.16), в которой переменные и т следует задать [c.102]

Эту трудность можно преодолеть путем использования метода вспомогательных функций, аналогичного описанному в 1 и позволяющего свести уравнение диффузионного пограничного слоя к уравнению типа теплопроводности. При этом концентрацию на входе в пограничный слой задаем как некоторую неизвестную функцию вспомогательных переменных. Построим далее обычным методом поля концентрации во внутреннем диффузионном пограничном слое и внутреннем следе, в выражения для которых войдет эта неизвестная функция, и осуществим процедуру асимптотического сращивания распределений концентрации в окрестности передней критической точки и в следе. В результате получается интегральное уравнение для определения введенной функции [23, 84, 86], решив которое найдем искомое поле концентраций внутри капли. [c.294]

Распределение скоростей в турбулентной пограничном слое на различных расстояниях от стенки задается различными зависимостями, о чем свидетельствует распо- [c.57]

Примем, что распределение скоростей в пограничном слое задано формулой (55,3). Нетрудно установить, что подстановка V, из (55.3) приводит к соотношениям (55,4) — [c.260]

Тепловые эффекты в пограничном слое должны быть хорошо описаны этой моделью, если не рассматривается непосредственное окружение щелей. С другой стороны, это отрицает тот факт, что -в данном устройстве на гидродинамический пограничный слой будет также влиять продувание жидкости через щели. Было показано, однако, в предыдущих разделах, что локальные изменения в поле потока оказывают только вторичный эффект на процесс переноса тепла. Математически выбор пашей модели означает, что уравнение для скоростного пограничного слоя при постоянных свойствах является таким же, как и на твердой стенке, и что распределение стоков и источников тепла задано дополнительно к уравнению энергии пограничного, слоя. Последнее уравнение является линейным для случая постоянных свойств газа. Это означает, что решение уравнения энергии может быть получено путем наложения двух решений, одно из которых учитывает сосредоточенные стоки тепла только как пограничное условие, в то время как другое решение получено для распределенных источников или стоков. Это последнее решение будет идентично с теми, которые были получены прежде на твердых поверхностях для соответствующего распределения теплового потока. Поэтому перенос тепла будет описан коэффициентами теплообмена ао на твердой поверхности, а тепловой поток от стенки найдем из Следующего соотношения [c.381]

В качестве простейшего случая применения преобразования Степанова рассмотрим осесимметричное течение жидкости в пограничном слое вблизи передней критической точки тупоносого тела вращения. Вблизи этой точки распределение скорости на внешней границе слоя задается линейной функцией и = сх- кроме того, можно прибли-же о считать, что Гд х) = х. Преобразование (5.24) в этом случае примет вид [c.149]

Рассмотрим теперь несколько подробнее температурные условия процесса. При адиабатическом течении произвольно (по условию) может быть задана только одна температура (температура во входном сечении температура невозмущенного потока). Температура поверхности, равно как распределение температуры (термодинамической) в пограничном слое, устанавливается всецело в зависимости от условий взаимодействия потока с телом и, следовательно, определяется по заданным значениям температуры и скорости. Так, например, как было показано, поверхность, омываемая газом, в условиях теплового равновесия между потоком и телом принимает температуру торможения. [c.46]

Если расстояние между частицами /д. удовлетворяет неравенству <С. О (б ), которое означает, что условие на входе в диффузионный пограничный слой каждой частицы (условие натекания) задается распределением концентрации в конвективно-погранслойной области диффуг [c.166]

Уравнение (81) называется дифференциальным уравнением возмущающего движения. Исследование устойчивости решения этого уравнения представляет собой задачу о собственных значениях дифференциального уравнения (81) при граничных условиях (78). Предположим, что основное течение задано, то есть известно распределение скоростей в ламинарном пограничном слое и (у). Тогда уравнение (81) будет содержать четьтре параметра Я, а, Сг, Си Для каждой выбранной пары Я и а можно найти собственную функцию ф и комплексное собственное значение с = Сг + Сг, причем здесь Сг — безразмерная скорость распространения возмущений, а С — безразмерный коэффициент [c.310]

В других случаях градиент температуры у стенки не остается постоянным, наиример на движущейся стенке, такой, как поверхность вращающегося цилиндра, на которой скорость Шд имеет заданное значение, или на иористоп стенке, на которой задано ненулевое значение скорости и>у. Вследствие этого профиль темпе-ратуры вблизи стенки имеет индивидуальный характер. Однако обычно градиент температуры в окрестности стенки можно приближенно или точно определить при помощи существующих математических методов теории пограничного слоя. Нестационарные задачи теплонроводности, например со скачкообразным нагревом стенки, можно решать аналогичным способом. В этом случае распределение градиента температуры вблизи стенки также обычно рассчитывается ио результатам измерений. [c.39]

Поскольку соотношение (13.10.7) дает в области между экватором и параллелью 30° с. ш. течение, направленное в сторону полюса, можно считать, что по крайней мере хотя бы часть наблюдающегося в ячейке Гадлея меридионального потока (рис. 1.7, а) объясняется влиянием вихревых переносов. Конечно, кроме того могут существовать и дополнительные потоки, связанные, например, с влиянием нагрева. Однако любое усиление потока в области выше пограничного слоя должно быть отражено в возрастании других членов, которые могут войти в соотношение (13.10.7). Если предположить, что функция М задана по своему наблюдаемому распределению, то единственная оставшаяся возможность связана с возрастанием роли слагаемого Тшсиоп- Следовательно, большую роль должен иг- [c.349]

Это уравнение называют интегральным уравнением теплового потока для теплового пограничного слоя. Здесь интеграл левой части и являются функциями только х. При приближенных расчетах функциями гЮх=Шх(у) и 1=1(у) часто задаются, исходя из накопленного опыта. Следует отметить, что левая часть уравнения (7-3) достаточно нечувствительна (устойчива) к некоторым неточностям выбора распределений хаЗх(у) и t(y). Если известны распреде- [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология