Объемное излучение

Если желательно получить объемный источник теплоты, проводим интегрирование / по dQ и вычитаем объемное излучение, рассчитываемое по уравнению (13) 2.9.6 [c.502]

Уравнение (3.4) справедливо также и для объемного излучения газами или парами, но в этих случаях значение коэффициента е оказывается зависящим от произведения толщины газового слоя и парциального давления излучающего газа и дополнительно - от его температуры. [c.212]

Изотопный метод определения поверхностной концентрации в последнее время находит все большее распространение, так как методики количественного определения радиоактивных изотопов разработаны сейчас тщательно, В метод могут вносить ошибки объемные излучения, которые необходимо компенсировать, [c.16]

Таким образом, при данном методе расчета перенос излучения в оптически толстых участках спектра описывается лучистой теплопроводностью ( л), в оптически тонких — плотностью объемного излучения U) и в промежуточных зонах — дивергенцией лучистого потока Удл)> определяемой точным методом. [c.94]

Из опыта определен радиус провидящей области дуги, граница которой принята соответствующей температуре 7=7000° К. Известные из опыта данные (0=10 кг-сек / =600 а / к=. сое==0,8 см) позволили рассчитать радиальные распределения энтальпии, электропроводности и температуры, представленные соответственно на рис. 5. На этих же рисунках для сравнения приведены распределения, рассчитанные на основе линейной модели [10] (кривые 2) и струйных моделей [17, 18] (кривые 3). На рис. 5, а дополнительно показано распределение температур, рассчитанное численным методом с учетом выносимого из дуги (объемного) излучения и(Т) взято из [29]), а также нанесена экспериментальная кривая. [c.134]

На рис. 6 приведены опытные данные [28] и результаты расчета изменения напряженности электрического поля Е(г11) (а) и среднемассовой энтальпии ка(г 1) (б) вдоль канала, полученные из разных теорий. Как видно из рис. 6, а, имеется хорошее совпадение с опытом кривых Е(г11), рассчитанных как на основе нелинейной модели с учетом объемного излучения (кривая /), так и на основе модели [10] (кривая 2). Однако, по-видимому, более соответствует действительности кривая /, идущая несколько ниже экспериментальной, чем кривая 2, ибо по оценкам учет поглощения излучения сдвигает кривые Е (г//) вверх. На рис. б, б приведены опытные данные [28] и результаты расчета ка(г 1), выполненные на основе нелинейной модели с учетом объемного излучения (кривая /), а также на основе моделей [10] (кривая 2) и [28] (кривая 3). Как видно, кривые J к 2 ближе к экспериментальной, чем кривая 3. [c.135]

В общем этот сложный комплекс взаимосвязанных процессов можно описать системой уравнений, включающей в себя законы сохранения массы, импульса, заряда и энергии, законы электромагнитного поля, зависимость термодинамических и кинетических свойств от параметров состояния системы, а также начальные и граничные условия. Если эту систему уравнений максимально упростить, отбрасывая путем численных оценок менее существенные процессы и оставляя только наиболее важные из них, то еще остается достаточно сложная система, решение которой связано со значительными математическими трудностями. Например, если для обдуваемых электрических дуг пренебречь трением, диффузионными потоками масс, объемным излучением, химическими реакциями, а диффузионный перенос энергии учесть в общем коэффициенте теплопроводности, то для стационарного ламинарного режима можно получить систему уравнений [1]. [c.158]

Функция /уо описывается законом Планка. Соотношение (19.4) представляет собой закон Кирхгофа для объемного излучения. На основании гипотезы о локальном термодинамическом равновесии закон Кирхгофа распространяется на неравновесное тепловое излучение, т.е. предполагается, что Еу(Р) = ау(Р)/уо(Р). [c.487]

Объемное излучение характеризуется также объемной плотностью энергии излучения и, Лж/кК [c.367]

Плотность поглощенного объемного излучения [c.368]

Аналогично зависимостям (16-18) плотностью эффективного объемного излучения называется суммарная величина плотностей потоков собственного и рассеянного излучений [c.368]

Следовательно, в случае объемного излучения роль отраженного излучения играет рассеянное излучение, а роль поглощательной и отражательной способностей — коэффициенты поглощения и рассеяния. [c.368]

По аналогии с (16-19) плотность потока результирующего объемного излучения выражается зависимостью [c.368]

Взаимодействие объемного излучения со сплошной средой описывается экспериментальным законом Бугера, устанавливающим изменение интенсивности излучения при прохождении им элемента пути й8 в такой среде с помощью соотношения [c.241]

Применительно к анализу направленного излучения закон Кирхгофа для поверхностного и объемного излучений соответственно записывается в виде [c.244]

Интегральная плотность потока собственного поверхностного и объемного излучений определяются соотношениями [c.244]

Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2 a(i) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины i диффузного излучения, а величина 1—2 д(/)—полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина 2 (t—t ) является пропускательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от t до t 1= 1 f,Kadzlzob 0. Величина 2dt является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz равна 2dz и, следовательно, объемное излучение равно AK dz S, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном. [c.503]

Как бьшо отмечено в [399, 400], при выходе даслокаций на поверхность наряду с объемным излучением должно наблюдаться переходное излучение поверхностных акустических волн (ПАВ). На основании результа- [c.206]

ЛИЧИНЫ То профили температуры становятся более наполненными, что свидетельствует о возрастающем влиянии излучения. При этом объемное излучение и самоиоглощение вносят соизмеримый вклад в перенос радпации. Для / =1000 ата профиль близок к параболическому, а это значит, что преобладающим становится самопоглощение. [c.96]

Влияние механизма излучения на форму температурного профилл в воздушной дуге показано иа рис. 6 [6]. Верхний профиль соответствует варианту расчета, когда излучение отсутствует, второй — когда не учитывается самопоглощение в ультрафиолетовой части спектра, а дуга считается оптически тонкой. При расчете третьего профиля, кроме объемного излучения, принимается во внимание и самоиоглоще-г ие ультрафиолетовой радиации. Наконец, нижний профиль получен в предположении, что все излучение газа, в том числе и ультрафиолетовое, не поглощается в дуге. Сравнение приведенных профилей показывает, что в данных условиях учет самопоглощения снижает То почти в [c.96]

Рассмотрим характеристики оптически тонких дуг, что может позволить в первом приближении прогнозировать поведение дуг высокого давления в случае, когда газ достаточно прозрачен, а плотность объемного излучення и соизмерима с оЕ . Из уравнения энергии (2.1.40) следует, что для того, чтобы профиль температуры был мопотопио убывающей функцией радиуса и ие имел экстремумов (за исключением г=0), член У(А,УГ) должен иметь отрицательную величину. Знак этого члена определяется результирующей энергией аЕ —и, подведенной к газу. Как видно из уравнения (12.1.40), при оЕ и знак будет отрицательным, при оЕ < и — положительным. На рис. 7 представлены принципиальные зависимости и У в функции от температуры, построенные для одного давления и разных значений напряженности электрического поля. Каждая из кривых аЕ" соответствует постоянному значению Е п характеризует подвод энергии в различных точках сечепия какой-либо одной дуги. Следует заметить, что при изменении осевой температуры должен меняться и радиус дуги, соответствующий выбранному значению Е = с. При заданной величине То кривая Е = с на участке характеризует одну дугу с определенным радиусом Я. Таким образом, если известны а Т, р) и 11 Т, р), график, представленный на рнс. 7, легко может быть построен для любых условий горения дуги. [c.97]

Картина пробоя приэлектродного слоя еще неясна. В связи с большим перепадом температур на этом слое здесь могут иметь место как термический пробой за счет перехода несамостоятельного разряда в дуговой так и искровой пробой, наблюдающийся в холодных газах. Существенную роль могут играть также турбулентное перемешивание, ионизация излучением и т. п. Критерии, отражающие указанные процессы, также необходимо ввести в обобщенные формулы. В работе [4] для учета влияния лавинного пробоя предложено ввести в систему безразмерных аргументов критерий Кнудсеиа. Объемное излучение можно в какой-то ме ре учесть критерием имеющимся в работах [c.165]

Объемное излучение. Для среды, которая заполняет некоторый объем системы и может быть излучающей, поглошаюшей и рассеивающей, характерными являются объемные плотности потоков излучения . Аналогично изложенному и в этом случае можно говорить об объемных плотностях собственного, поглощенного, рассеянного и других видах излучения. [c.367]

Последние две зависимости могут быть использованы для получения уоавиеиий, связывающих плотности потоков результирующего и эффективного объемных излучений, аналогичных (16-24) [c.368]

Найдем выражение плотности объемного излучения в среде на ее границе через -Епав и Eait,. Для этого введем средние яркости излучения [c.428]

При анализе теплообмена в объеме с изотропно излучающей (и рассеивающей) средой используются аналогичные виды объемного излучения с плотностями Т1пад ,, Лсх. Лпоглх, Прасс ,, СВЯЗаННЫМИ меЖДу СОбоЙ СО- [c.251]