Детонация конденсированных

В табл. 10.1 сравниваются три случая детонация конденсированного ВВ, газовый взрыв и распространение пламени. Данные в таблице относятся к веществу в форме куба со сторонами 1 м в предположении, что реакция начинается на одной из граней. [c.243]

Сильное разрушение операторного здания, вызванное детонацией конденсированного ВВ, маловероятно. Такое разрушение может произойти в результате детонации органических пероксидов (перекисей), которые обладают относительно низким ТНТ-эквивалентом (около 20%). Дальнейшим продолжением аварии могут стать неконтролируемые химические реакции или физические взрывы, которые могут произойти при разрушении сосудов, находящихся под давлением (камеры высокого давления). [c.535]

Количественная оценка воздействия взрыва парового облака - весьма сложное дело, так как это явление физически отличается от детонации конденсированного ВВ. Так, при взрыве последнего избыточное давление достигает около 10 ГПа и примерно половина энергии взрыва уходит на образование воронки в земле (для взрыва на поверхности земли). При взрыве парового облака избыточное давление достигает 100 кПа и воронка не образуется. Однако при значительном удалении от эпицентра различить эффекты воздействия взрыва конденсированного ВВ и парового облака значительно сложнее. Длительность воздействия избыточного давления от взрыва парового облака больше, чем при взрыве конденсированного ВВ, и, таким образом, импульс воздействия избыточного давления взрыва парового облака продолжительнее по времени и меньше по величине по сравнению с взрывом конденсированного ВВ. [c.581]

Известно, что скорость детонации конденсированных ВВ зависит от многих факторов. Для насыпных ВВ наиболее существенными из них являются начальная плотность ро, а также размеры заряда (в данном случае толщина слоя ВВ—6о)- [c.27]

Детонация конденсированных веществ [c.70]

Принимая, что в продуктах детонации конденсированных ВВ при ро 1000 кг/м давление не зависит от температуры, а зависит только от плотности взрывчатого вещества, можно по экспериментальной зависимости /)= I) (ро) установить уравнение состояния Р = Р(Р).-30 [c.70]

Пренебрегая начальным давлением ро и начальной внутренней энергией Ео, систему уравнений для вычисления параметров детонации конденсированных веществ можно записать в следующем виде [c.71]

В работе [3] рассмотрена возможность использования для оценки скорости детонации конденсированных ВВ формулы [c.72]

Гидродинамическая теория детонации дает следующую зависимость между скоростью детонации конденсированных ВВ О и скоростью звука в продуктах реакции [c.74]

Связь между наличием критического диаметра и разбросом вещества подтверждается влиянием оболочки на скорость и предельные условия распространения детонации конденсированных ВВ. Многочисленными исследованиями установлено [9, 11, 15, 16], что при помещении зарядов в прочные оболочки значительно снижаются предельные и критические диаметры детонации ВВ и повыщается скорость детонации, если диаметр заряда был меньще предельного. Влияние оболочки на скорость и критические условия детонации конденсированных ВВ заключается в том, что она ограничивает разброс вещества из зоны реакции и тем самым способствует более полному выделению энергии химической реакции в детонационной волне. Основными факторами, определяющими эффект оболочки, является ее масса и прочность. [c.75]

Для оценки скоростей детонации О оксиликвитов и давлений в детонационной волне р2 использовали формулы гидродинамической теории детонации конденсированных ВВ [c.94]

Шмидт [75], считая приведенное выше уравнение состояния пригодным для молекул, образующихся при детонации конденсированных взрывчатых веществ, вывел общее выражение для скорости детонации [c.488]

Для описания кинетики химической реакции, происходящей при детонации конденсированных ВВ, примем, что скорость химической реакции постоянна, если имеется исходное вещество, и давление превышает некоторое к )итическое и определяется временем полного превращения 12, причем обратных превращений нет [c.254]

Рис. 3.1.6. Диаграмма рУ для детонации конденсированного взрывчатого вещества и структуры детонационных волн OA BJ и О А[В и волны

Численное моделирование инициирования детонации конденсированного ВВ и взаимодействия детонационной волны с металлом при контактном взрыве [c.268]

В настоящее время обстоятельно исследованы стационарные процессы горения и детонации конденсированных систем, изучение которых было начато еще в конце XIX в. Интерес к исследованию переходных процессов возник значительно позднее. Первые работы в этом направлении, выполненные Беляевым [1—5], Андреевым 16—8], Патри [9], появились в конце 30-х — начале 40-х годов. Интенсивные исследования возникновения и развития взрыва проводились в последние 15 лет как в СССР, так и за границей (США, Англия). Несмотря на достигнутый прогресс, проблема в целом далека от своего завершения. [c.5]

Гидродинамическая теория детонации применима и для изучения детонации конденсированных ВВ [3, 4]. Как и при детонации газов здесь остаются справедливыми законы сохранения массы, импульса, энергии, а также условие касания Чепмена — Жуге. Однако в случае детонации конденсированных веществ возникают значительные трудности при выборе уравнения состояния для продуктов детонации. Использовать в этом случае упрощенное уравнение Ван-дер-Ваальса р = /г7 /(7-б) (25) [c.70]

Начальные плотности ро большинства конденсированных взрывчатых веществ находятся в интервале 1000—2000 кг/м . Давления, развивающиеся при детонации таких веществ, составляют сотни тысяч атмосфер, а плотность продуктов детонации получается больше плотности самого ВВ. Для этих условий, когда объем, занимаемый одной молекулой V, соизмерим с ее собственным объемом Ь, уравнение (25), вытекающее из постоянства объема, занимаемого молекулами, становится непригодным. Л. Д. Ландау и К. П. Станюкович [6] предположили, что состояние продуктов детонации конденсированных ВВ соответствует кристаллической решетке твердого тела и показали, что в условиях детонации можно пренебречь тепловой энергией колебания частиц около положения равновесия и учитывать только упругую энергию и упругую часть давления. [c.70]

Вывод уравнения состояния продуктов взрыва независимым методом более предпочтителен в последние годы он развивался в работах Тейлора, Хикита и Кихара, Зубарева и Телегина и др. В частности, в работах Зубарева и Телегина проведен расчет параметров детонации конденсированных ВВ на основе данных по динамической сжимаемости компонентов ПВ. Авторами получено хорошее согласие между экспериментальными и расчетными скоростями детонации для гексогена, тротила, тэна, тетрила, пикриновой кислоты. Проведены расчеты и других параметров детонации этих ВВ давления, температуры, состава. [c.161]

Высокие давления и скорости вещества, возникающие в ближ-не зоне при детонации конденсированных взрывчатых веществ, позволяют использовать взрыв для сварки и упрочнения металлов, для получения веществ с уникальными свойствами (алмаз, боразон и т. д). Теория интенсивных волновых движений с сильными ударными волнами, вызывающими физико-химические превращения в жидких и твердых телах, дана в гл. 3. [c.3]

Естественно, что приведенные уравнения состояния можно использовать и для описания фаз (исходно фазы и фазы плотных газов из продуктов детонации) конденсированных взрывчатых веществ (ВВ). Определение уравнения состояния исходной, или пепрореагировавшей фазы конденсированного ВВ, так же как и для обычных конденсированных веществ, основывается на ударной адиабате этой фазы в виде зависимости D v), где D — скорость ударной волны, v — массовая скорость непрореагировавшего вещества за ударной волной. Чтобы полутать такую ударную адиабату, необходимо провести измерение у и D до начала детонационного превращения. Для твердых ВВ такие данные получены в работах В. С. Илюхина, П. Ф. Похила и др. (1960) А. Н. Дремина и др. (1970). По этим данным, используя описанные выше методы, можно получить уравнения состояния исходной фазы ВВ. Для гексогена такая процедура была выполнена в работе Н. X. Ахмадеева, Р. И. Нигматулина (1976), и соответст-ву Ощие результаты приведены в Приложении. [c.249]

Инициирование детонации виереди идущей ударной волной не является единственным механизмом детонации конденсированных ВВ. В частности, в порошковых ВВ возможен механизм взрывного горения, которое инициируется струями горячих газов, проникающих в направлении распространения волны в поры между зернами исходного ВВ из зоны горения (см. 4 гл. 5). [c.263]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология