Температурное возбуждение

Недавно была описана электрическая дуга, горящая в аргоне или в азоте прн атмосферном давлении и при токе 500 а. Было показано, что в такой дуге устанавливается термодинамическое равновесие между электронами, атомами и ионами, причем температура достигает 30 000° [610]. Заметим, что один из экспериментальных методов установления наличия или отсутствия термодинамического равновесия в дуге заключается в осциллографическом измерении напряженности поля и интенсивности спектральных линий при помощи этого метода температурное возбуждение может быть отделено от возбуждения электрическим полем [1303]. [c.442]

Однако дело сильно усложняется в случае тел химически сложного строения, где внутри каждой многоатомной группы, расположенной в узле кристаллической решетки, могут происходить многие колебания ядер ато- мов, составляющих эту группу, друг относительно друга. В этих случаях для точного учета постепенного температурного возбуждения вибраций ядер атомов к теориям Дебая и Эйнштейна оказывается необходимым присоединить те методы расчета, которые в настоящее время применяют в статистике многоатомных газов. [c.155]

Последовательный анализ различных ступеней температурного возбуждения молекул газа приводит (в итоге более или менее трудоемких расчетов) к таблицам, в которых даны значения энтропии, энтальпии и -потенциалов при исследованных температурах в сравнении с теми же величинами для того же вещества при 0° К, причем оба сопоставляемых состояния считаются идеальногазовыми, т. е. сопоставляются состояния воображаемые, или, как более принято говорить, гипотетические . [c.332]

Фотографирование спектров производилось на спектрографе ИСП-28. Источник возбуждения спектра — горизонтальная дуга переменного тока, получаемая от генератора ПС-39. Проба помещалась в кратер одного из угольных электродов межэлектродное расстояние 3 мм. Спектрограммы снимались при токе, равном 9 а, экспозиция — 2 сек. На каждую пробу снято и обработано 15снимков. Фотометрированиепроизводилось на микрофотометре МФ-2 по всей длине спектральной линии. Температура дугового газа определялась экспериментально по относительной интенсивности двух линий 8п I 2850,6 А и 8п I 3009,15 А, вероятности перехода взяты из [2]. За ось дуги брали место наибольшего почернения линии 8п П 2483,4 А. На каждую линию в среднем приходилось по 10—14 значений интенсивности. Используя данные фотометрирования снимков, получаемых для точек на различных расстояниях от оси по методу Хёрмана, ранее нами проводился расчет радиального распределения температуры для всех пяти составов проб. Для исследования функций температурного возбуждения выбраны три линии олова 8п 2706 А (и,- = 4,78 эв), 8п 3034 А (о,- == 4,3 эв), 8п 2850 А Vi = 5,41 эв) и две линии лития Ы 3232 А (и,- = 3,83 эв) и Ь1 2741 А (у/ = =4,52 эв). [c.42]

Влияние состава газа на функции температурного возбуждения спектральных линий [c.41]

Рассчитав распределение температуры по радиусу дуги и зная из эксперимента распределение интенсивности указанных линий, получаем функции температурного возбуждения для пяти различных составов (рис. 1—4). Кривые всех линий для каждого состава начинаются с температуры, полученной в периферийной части дуги, и кончаются температурой, измеренной на ее оси. Из кривых зависимости I от Т найдены температуры (Г,°К) их максимумов (см. таблицу). [c.42]

Рис. 1. Вид функции температурного возбуждения 3232 А при разных составах

Рис, 2. Вид функции температурного возбуждения 2741 А и 5п 2706 А при разных составах. Для составов 1—2 кривые для олова лежат ниже, а для составов 3—4 выше, чем для лития. [c.43]

Европий (Z = 63). У него исследованы спектры нейтрального атома и ионов на различных степенях ионизации [8 -54. Анализ спектров оказался возможным благодаря тому, что имелась температурная классификация линий, наблюден спектр поглощения и на ряде линий изучен эффект Зеемана. При температурном возбуждении европия сперва возникает характерный. простой спектр, содержащий группы очень ярких линий. [c.299]

Пары щелочных металлов (простые вещества) и сложных соединений ЩЭ имеют характерное окрашивание — карминово-красное, Ыа — желтое, К — фиолетово-розовое, НЬ — беловато-розовое, Сз — фиолетово-розовое. Как известно, окраска пламени возникает в результате температурного возбуждения атома или иона, сопровождающегося перескоком электронов на более высоко лежащие энергетические уровни. Возвращение назад (на основной уровень) сопровождается излучением энергии определенной для данного элемента длины волны или нескольких длин волн (спектр испускания). Кстати, тяжелые щелочные металлы — КЬ и Сз — были открыты спектральным методом, и их названия отражают присутствие в спектрах отдельных характеристичных линий спектр рубидия содержит, кроме других, красную линию (рубидос — красный), цезий — голубую (це-леос — небесно-голубой). [c.12]

Прилежаева Н. А. О функциях температурного возбуждения спектральных линий, [Доклад на Всесиб. науч. конференции физиков и математиков, посвященный 20-летию Сиб. физ -техн. ин-та. Октябрь 1948 г.]. Тр. Сиб. физ.-техн. ин-та, 1949, вып. 28, с. 83—96 1235 [c.54]

Семенова О. П. Об особенностях температурного возбуждения в дуговом разряде. Тр. Сиб. физ.-техн. ин-та, 1952, вып. 31, с. 65 — 74. Библ. 10 назв. 1263 [c.55]

Одним из основных вопросов количественного спектрального анализа является выяснение влияния состава пробы на интенсивность спектральных линий. О. П. Семенова и А. В. Дуркина [1], теоретически исследуя поведение интенсивности с ростом температуры, пришли к выводу, что функции температурного возбуждения спектральных линий, излучаемых [c.41]

Введение в пробу больших количеств легкоионизируемых элементов приводит а) к резкому увеличению /т и 7 спектральных линий примеси с низким ионизационным потенциалом (литий), причем чем ниже потенциал возбуждения спектральной линии, тем эффект выражается резче, б) к сдвигу максимума функций возбуждения к периферии дуги — до 0,81 мм ог оси, к резко выраженным максимумам функций температурного возбуждения, обусловленным уменьшением диаметра дуги. [c.45]

В ходе выполнения работы выявилась следующая особенность распределение интенсивности линий меди по сечению разряда в атмосфере Аг имеет два максимума. Нецентральный максимум, по-видимому, соответствует максимуму функций температурного возбуждения этих линий (при условии, что давление газа равно парциальному давлению паров меди). Центральный максимум можно объяснить взаимосвязью между процессами ионизации составляющих плазмы (Аг, С, Си). Влияние ионизации легкоионизируемых малых примесей на распределение интенсивности спектральных линий по сечению разряда показано в теоретической работе О. П. Семеновой [5]. [c.54]

Согласно рис. 5.2, область, в которой осугцествляется закон ГЗ, лежит ниже 0,10. Высокотемпературное асимптотическое значение теплоемкости составляет 24,94Дж/(моль - К). Отметим, что температура Дебая 9 условно разделяет квантово-механичес-кую и классическую области температурной зависимости физических свойств твердых тел. В первой из них в результате температурного возбуждения происходит изменение числа фононов, во второй — все фононы возбуждены. Это представление вполне справедливо для кристаллов с одним атомом в базисе, где могут возбуждаться только акустические фононы. Однако кристаллы, содержащие два и более атома в базисе, дополнительно обладают оптическими модами. Поэтому для них при температурах выше в продолжает происходить возбуждение фононов, теперь уже оптического типа. [c.106]