Тепловой баланс критический

Зона связанной влаги. В этой зоне влажность материала изменяется от критической до конечной. Для данного полимерного продукта конечной влажности материала шг = 0,003 соответствует равновесная относительная влажность воздуха 0,05. Для нахождения конечной температуры материала необходимо решить совместно уравнения, выражающие балансы влаги и тепла [c.211]

Способы решения уравнения (124) зависят как от назначения установки (для получения газообразного кислорода, для получения жидкого кислорода и т. п.), так и от построения технологической схемы (с двумя детандерами, с одним детандером и т. п.) [55]. В ряде случаев целесообразно уравнения теплового баланса решать лишь для теплой части теплообменных аппаратов, ограниченной сечением, где разность температур между потоками минимальна. При давлениях воздуха ниже критического АГт.п наблюдается обычно в сечении начала конденсации воздуха. Такой способ расчета исключает необходимость применения итерационных методов [14], связанных с определением температуры обратных потоков в сечении отбора воздуха на детандер среднего давления. [c.172]

Вернемся, однако, к глобальной гипотезе кризиса теплообмена. Сторонники этой гипотезы придерживаются точки зрения, что при обработке опытных данных по дкр в качестве переменных параметров следует принимать их значения на входе в обогреваемую трубу Аг1, рш, р (напомним, что = —ь). При таком подходе к обработке опытов, естественно, влияние геометрических размеров трубы будет проявляться совсем иначе, чем это было показано в гл. 5. Поскольку, как нам известно, дкр снижается с увеличением 2 (т. е. с ростом параметра Х2), то, следовательно, при закрепленных значениях рхи), р и I критический тепловой поток должен не уменьшаться, а возрастать с увеличением с [ср. с формулой (5-17)]. Это непосредственно следует из уравнения баланса тепла в экспериментальной трубе [c.149]

Уравнение (У-З) — баланс тепла для кипящего слоя первое и второе слагаемые — потоки тепла соответственно на влажную и сухую доли частиц в кипящем слое. Второе уравнение дает среднюю интегральную влажность материала при сушке его в периоде постоянной скорости при идеальном перемешивании твердой фазы. Система может решаться относительно и к при задаваемых ей 7о ю ж а определяются из соотношений, приведенных выше. Легко определяются потом и все другие неизвестные величины константа скорости сушки, время достижения критической (в данном случае нулевой) влажности отдельной частицей, доля сухого материала в слое, средняя температура материала и температура газа па выходе из слоя. (Средняя температура новерхности сухой доли материала в кипящем слое при обычно применяемых не слишком больших диаметрах частиц и достаточно низких средних конечных влажностях материала практически равна средней температуре теплоносителя). [c.251]

Рис. 7 иллюстрирует использование концепции растяжения пламени применительно к этому типу экспериментов. Вблизи плохообтекаемого тела имеется линия тока, на которой скорость газа равна скорости распространения пламени 8и, так что волна горения может здесь удерживаться. Далее волна распространяется в поле увеличиваюш,ихся скоростей по направлению к главному потоку. Расстояние от точки, где скорость потока равна 8гц ДО точки, где скорость равна скорости главного потока 17. обозначено у. При растяжении, необходимом для преодоления этого градиента скорости, фронт пламени черпает тепло из турбулентного следа, в котором поддерживается адиабатическая техлше-ратура пламени. След, таким образом, функционирует как пилотное пламя. Пока элемент волны близок к следу, его тепловой баланс поддерживается, и разрыва не происходит. Когда элемент продвигается до точки, где он больше не может черпать энергию от рециркулирующих продуктов горения предыдущего элемента волны, он оказывается предоставленным самому себе . Если растяжение превзойдет критическое, произойдет разрыв. Вблизи условий срыва для поддержания зарождающегося пламени необходима полная длина пилотного пламени. Поэтому время т равно обоим отношениям у/Зи и Ь/ 11. Расстояние у может быть опре делено но критическому значению числа Карловитца, которое, [c.596]

В этом отношении особую ценность представляют идеи и. экспериментальные исследования акад. П. А. Ребиндера, показавшего, что процесс упругой деформации тела характеризуется наведением в толще указанного тела новой поверхности (трещины), развивающейся из макродефектов. Эти трещины обладают способностью самозаживления при съе.ме деформирующего усилия [35, 38, 46]. При некоторой предельной объемной концентрации трещин в теле образуется минимум одна тре-шина с размером, большим критического, что ведет к разрушению тела. Это состояние отвечает предельной энергии упругих деформаций. Тело при разрушении распадается на части, которые после снятия нагрузки подвергаются релаксации,— наведенные в толще кусков трещины смыкаются, а энергия аннигилированной поверхности переходит в тепло. Часть новой поверхности, образующаяся на поверхностях раздела между кусками, не может аннигилировать и остается необраще Ной. Следовательно, между процессами упругой деформации и разрушения с точки зрения образования поверхности разницы не существует. Это позволяет рассматривать процесс разруше 1ия как следствие перенапряжения тела, а величину вновь образовавшейся поверхности считать пропорциональной величине энергии перенапряжения в отличие от энергии упругих деформаций А . Тогда энергетический баланс процесса разрушения записывается в виде закона Ребиндера [c.17]

Однако наличие пульсаций потока в стендовой установке не является единственной причиной, приводяш,ей экспериментаторов к ошибочному выводу о значительном влиянии обогреваемой длины канала на (/кр. Такой вывод делается и в том случае (например, в [Л. 108]), когда игнорируется возможность возникновения в опа-рительной трубе отмеченного нами кризиса теплообмена (второго рода) совершенно иной физической природы, чем для обычного кризиса, обусловленното переходом к пленочному кипению жидкости. В самом деле, при прочих равных условиях на входе в обогреваемый участок, в том числе и при одинаковых значениях /ь граничное паросодержание л "р, по условию баланса тепла в длинной трубе будет достигаться при меньшем значении д. чем в короткой. Если неправильно полагать, что этот удельный тепловой поток представляет собой (/кр. то, естественно, будет сделан и неправильный вывод, что на критический тепловой поток существенно влияет длина канала [c.121]

Критерий разрыва, предложенный Гриффитом существенно уменьшает значение теории хрупкого разрыва в этой области. Гриффит показал, что возникновение и развитие разрыва более вероятно тогда, когда оно сопровождается непрерывным уменьшением потенциальной энергии растянутой системы, чем при макси.мальном критическом напряжении. По Гриффиту, уменьшение потенциальной энергии меньше поверхностной энергии вновь образующихся поверхностей. Развивая основные идеи Гриффита, другие исследователи пришли к выводу, что в энергетический баланс должны входить дополнительные члены, такие как кинетическая энергия материала, окращающегося при раскрытии трещины, и, в особенности, любое необратимое превращение энергии деформации в тепло связи с тем, что напряжения в вершине трещины очень высоки, необратимые потери для металлов обычно связаны с пластическими деформациями. Для резины — это обычные гнстерезисные потери при высоких степенях растяжения г1еред вершиной развивающегося раздира плюс потери на сокращение материала за вершиной. Скорость рас- [c.48]

При заяигачии нагретым телом температура его поверхности может превышать тешературу сагловоспламенения, однако зажигание пе произойдет. Дело в том, что у поверхности температура бистро падает, а концентрация горючего снижается.Баланс тепла при этом менее благоприятен, чем при самовоспламенении. Предельная критическая температура зажигания оказывается вы- е температуры самовоспламенения. Эта разница тем больше,чем меньше размер источника тепла (нагретого тела). [c.111]

Сокрашение мышечной ткани сопровождается образованием тепла, количество которого зависит от интенсивности и длительности мышечной работы. При затруднении теплоотдачи мьплечное теплообразование может в течение относительно короткого отрезка времени вызвать повышение температуры тела до патологических границ. Если при умеренной мышечной работе в виде ходьбы и температуре воздуха +38-40°С исключить испарение пота с поверхности тела при помоши водонепроницаемого костола, то через 20—30 минут температура тела возрастает до критического уровня (более +40°С). При физических упражнениях большой интенсивности в условиях высокой внешней температуры эффект прироста температуры тела может достигать 3 и более градусов Цельсия. Из этих примеров видно, что мышечная работа является мош ным биологическим фактором, обусловливакацим тепловой баланс в организме. [c.216]