Жидкость закон Ньютона

Для описания реологических свойств жидкости предложено много приближенных моделей. Наибольшее распространение нашли модели, представляющие степенные зависимости вязкости от напряжения трения или скорости сдвига. Обобщенный закон Ньютона для таких моделей можно записать в виде [c.32]

Если реологические характеристики жидкости не зависят от времени, то к описанию неньютоновских течений применим обобщенный закон Ньютона [c.31]

Вязкость различных жидкостей чаще всего характеризуют значениями динамической Г) и кинематической V вязкости. Между силой Р и вязкостью существует прямая пропорциональность. Для г она наглядно видна из основного закона течения жидкости — закона Ньютона [c.42]

Под действием разности этих сил частица перемещается в жидкости, ири этом на единицу поверхности частицы со стороны жидкости действуют силы треиия, определяемые законом Ньютона — Петрова [c.39]

Как уже упоминалось, основной закон вязкости жидкостей, закон Ньютона, не соблюдается даже в разбавленных растворах полимеров. Тем более это относится к концентрированным растворам, коэффициент вязкости которых, определенный в широком диапазоне напряжений, с увеличением приложенного напряжения уменьшается. Однако всегда можно экспериментально установить узкий диапазон напряжений, в котором закон Ньютона соблюдается. Обычно это малые напряжения порядка 100—1000 дин/см . В этом диапазоне напряжений и определяется так называемая ньютоновская вязкость. [c.427]

Электролиты и поверхностно-активные вещества не только изменяют величину вязкости коллоидных растворов, но могут вызвать появление новых свойств, благодаря которым такие растворы перестают подчиняться основному закону вязкости жидкостей — закону Ньютона. [c.216]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Точка 5. Состав смеси, обозначенный точкой 5, соответствует составу соединения АВ. Вначале процесс охлаждения идет аналогично процессу 4 до точки О. Здесь начинается образование и выпадение соединения АВ, обеднение жидкой фазы компонентом В и переход его в раствор. По мере того, как выпадает соединение АВ, количество жидкой фазы уменьшается, причем уменьшается также и количество твердой фазы компонента В. В тот момент, когда исчезнут последние капли жидкости, весь компонент В будет израсходован, система будет состоять только из чистого твердого соединения АВ. Поэтому дальнейшее охлаждение ниже точки О пойдет по закону Ньютона без всяких термических изменений. [c.233]

Физическая модель движения жидкости. Рассмотрим равновесие движущейся жидкости, непрерывно распределенной в пространстве (сплошная среда). Движение жидкости происходит под действием массовых (объемных) и поверхностных сил. Прн выводе уравнений за основу возьмем второй закон Ньютона, согласно которому сумма векторов всех сил (силы тяжести, силы от гидростатического давления, а для реальных жидкостей — силы трения), действующих на выделенный элемент жидкости, равна произведению его массы на ускорение. [c.276]

Коэффициент пропорциональности г) называется динамической вязкостью, а величина, обратная т], называется текучестью. Часто в технических расчетах используется кинематическая вязкость т]/с = , где с —плотность жидкости. Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона для течения, называются ньютоновскими. В жидкостях вязкость обусловлена межмолекулярными взаимодействиями. Следует отметить, что даже нефтяные молекулярные растворы не всегда являются ньютоновскими жидкостями. Изучение неньютоновского неведения нефтей н нефтепродуктов представляет значительный интерес как в теоретическом, так и в прикладном отнощении [91]. [c.51]

Для определения инерционного перепада давления рассмотрим п-я участок трубопровода длиной и площадью в котором жидкость движется с одинаковым ускорением По закону Ньютона, это ускорение связано с искомым перепадом давления [c.151]

Учет инерции. Масса жидкости в трубопроводе равна р18, где р — плотность, 8 — площадь поперечного сечения трубопровода, I — его длина. Сила, сообщающая жидкости ускорение, равна Р — Рз)8. Согласно второму закону Ньютона [c.169]

Детерминированная составляющая на основе фундаментальных законов - закона Ньютона, переноса массы и энергии и т. п. - позволяет строго теоретически определить скорость протекания того или иного процесса, а следовательно, и время для достижения конечного состояния или завершенности процесса при данной скорости. Однако в промышленных аппаратах действительное время завершения процесса может не соответствовать времени, полученному на основе классических законов, так как оно зависит от условий протекания процесса в аппарате, характера структуры потоков, обусловленного конструкцией аппарата, внешнего подвода энергии, наличия в аппарате устройств, изменяющих характер и направление движения пара и жидкости, и т. д. [c.9]

Ньютоновскими называются жидкости, следующие закону Ньютона [c.411]

Обобщенная ньютоновская жидкость. В модели обобщенной ньютоновской жидкости зависящая от скорости сдвига вязкость неньютоновской жидкости описывается с помощью модифицированного закона Ньютона. Реологическое уравнение имеет следующий вид [c.170]

От элементарной площадки отводится в жидкость то же количество тепла dQ, которое может быть определено по закону Ньютона [c.154]

Некоторые процессы химической технологии связаны с перемещением жидкостей, которые, в отличие от обычных вязких жидкостей, не следуют закону Ньютона [уравнение (6-8)]. К числу таких жидкостей, называемых пластичными, или неньютоновскими жидкостями, относятся растворы многих полимеров, коллоидные растворы, густые суспензии и др. Эти жидкости при малых напряжениях внутреннего трення х (в н м ) не текут, а лишь изменяют форму. В условиях, когда х становится больше некоторого значения о > о), начинается течение таких жидкостей. [c.127]

Независимо от режима движения и формы твердого тела, движущегося в жидкости, сила сопротивления R среды (в н) может быть выражена в общем виде законом Ньютона [c.172]

Уравнение (5.1-15) имеет форму второго закона Ньютона. Оно показывает, что скорость изменения количества движения системы равна сумме сил, действующих на нее. Таким образом, [У-л] представляет собой чистую силу, действующую на жидкий элемент со стороны окружающей жидкости. [c.103]

Уравнение Эйнштейна соблюдается для дисперсных систем, течение которых подчиняется закону Ньютона (ньютоновские жидкости) [c.185]

Уравнение (И-45) является математической формулировкой закона Ньютона, согласно которому сопротивление среды пропорционально квадрату скорости, квадрату диаметра тела (Р = лс1 /4) и плотности жидкости (и не зависит от вязкости). [c.111]

В соответствии с законом Ньютона сила, необходимая для сдвига двух соседних гипотетических слоев жидкости, отнесенная к единице площади их соприкосновения (так называемое напряжение сдвига т), пропорциональна скорости сдвига (или градиенту скорости сдвига у ) [c.32]

В процессе медленного течения под воздействием приложенных к жидкости сил происходит необратимое смещение соседних слоев ее, сопровождающееся преодолением сил, препятствующих сдвигу (рис.4.1). Этот процесс описывается законом Ньютона [c.162]

Хотя полимеры представляют собой. неньютоновские жидкости (т. е. они не подчиняются соотношениям, приведенным выше), многие задачи полимерной технологии в первом приближении решаются в рамках закона Ньютона, поскольку а) такие решения дают простые результаты, позволяюш,ие достаточно глубоко качественно представить задачу б) они позволяют быстро дать количественную оценку решения и в) часто довольно трудно получить решение, применяя более сложные уравнения. Тем не менее полимерную технологию можно глубоко понять только, если учитывать неньютоновский характер течения полимерных расплавов. Основу реологии как раз и составляет наука о неньютоновских определяющих уравнениях. Этот вопрос подробно рассмотрен в гл. 6. [c.108]

Неньютоновскими называют жидкости, вязкость которых зависит от напряжения сдвига. Эти жидкости не подчиняются закону Ньютона в форме (5,1), В зависимости от вида функциональной связи вязкости с напряжением сдвига неиьютоновские жидкости можно [c.141]

При наличии структуры взаимодействием между частицами дисперсной фазы нельзя пренебречь. Прилагаемое напряжение сдвига не только заставляет жидкость течь, но и может разрушать существующую в ней структуру. Это неизбежно должно приводить к нарушению пропорциональности между прилагаемым напряжением Р и скоростью деформации у, вязкость системы т] становится величиной, зависящей от Р. Следовательно, для таких жидкостей законы Ньютона, Пуазейля и Эйнштейна не выполняются. Такие жидкости называются неньютоновыми жидкостями. [c.156]

К бинг иювск[1м пластичным жидкостям относят жидкости, име-юн ие начальный предел текучести т , ниже которого они не текут и проявляют себя как твердые тела. Изменение нх вязкости подчиняется закону Ньютона ири т > т [c.142]

Принцип суперпозиции Больцмана применим для всех полимеров, структура которых не зависит от приложенных сил и ие меняется во времени. Ои позволяет описывать линейное вязкоупругое поведение системой дифференциальных уравнений вида La = Dt,, где L и D—линейные дифференциальные операторы по времени. Это выражение эквивалентно описанию вязко-упругого поведения с помощью моделей, состоящих из упругих пружии с различными модулями E и вязких элементов с вязкостями т) (рис. IX. 2). Пружинам приписываются механические свойства идеальной упругости — закон Гука, а вязким элементам — свойства идеально вязкой жидкости — закон Ньютона. [c.214]

В отличие от обычного закона Ньютона, величина д в выражении (1.100) не является константой и задается определенной зависимостью от Тух или й Гх1с1у. Жидкости, дпя которых с ростом скорости сдвига [c.31]

Точка 4. До линии ВС жидкая фаза охлаждается по закону Ньютона. На лииии ВС начинается выпадение избыточного компонента В, которое снижает скорость охлаждения и продолжается до линии СО, соответствующей определенной температуре. При этой температуре возлюжно существование химического соединения АВ, поэтому здесь начинается его образование и выпадение из раствора, так как система по составу близка к составу вещества АВ. Но раз выпадает вещество ЛВ, то жидкость обедняется компонентом В, так как соединение ЛВ содержит большее количество компонента В и меньшее количество Л. Поэтому твердый компонент В, лежаи ий на дне, переходит в раствор и восстанавливает состав жидкой фазы до прежнего соотнои1ения. [c.233]

Эмульсии и многие золи не подчиняются закону Ньютона они называются аномальными, или неньютоновскими жидкостями. Причиной аномалии вязкости эмульсий является деформация диспергированных частиц с увеличением приложенного напряжения. С возрастанием приложенной силы капельки заэмульгированной жидкости удлиняются, превращаясь из шариков в эллипсоиды, что облегчает течение и приводит к понижению эффективной вязкости эмульсии. [c.28]

Жидкости, не следующие закону Ньютона (уравнение 11,15), называют пластичными и псевдонластичными. Вязкость этих жидкостей зависит от скорости сдвига. [c.30]

Подобие потоков должно выполняться и в отношении действующих в них сил силы внутреннего трепия жидкости, силы поверхностного натяжения, силы инерции и т. п. Действующие в соответствующих точках потоков силы обозначим и р2- Согл 1сно первому закону Ньютона, сила равна массе, умноженной на сообщаемое ей ускорение, Р = та. Поскольку т — рУ = рЬ , а ускорение а Ы 1Т = ЫТ" , то [c.47]

Для расчета величины теплового ногокя НО от элемента иоверхности к жидкости (газу) или в обратном направлении исгюль-зуют закон Ньютона [c.151]

Аномальными, или иеньютоновскими, называются жидкости, не следующие закону Ньютона. Эти жидкости подразделяются на три группы. [c.412]

В заключение необходимо отметить, что напряжение вязкого трения, обусловлеинсе молекулярным переносом импульса, не всегда описывается законом Ньютона [уравненне (6) . В некоторых случаях коэффициент вязкости т зависит от самого напряжения трения. В движущихся жидкостях наблюдаются также эффекты упругости. Теория молекулярного переноса импульса в так называемых неныотоновских и вязкоупругих жидкостях изложена в [5, 6], а также обсуждается в 2.2.8. [c.72]

Многие нефтп, а также некоторые масла при охлаждении до определенной температуры образуют К(зллоидные системы в результате кристаллизации или коагуляции части входящих в них компонентов. В этом случае течение жидкости перестает быть пропорциональным приложенной нагрузке (не подчиняется закону Ньютона) из-за образовавшейся внутри жидкости структуры коагулированных (кристаллизованных) частиц какого-то компонента (асфальтенов, парафинов, церезинов и др.). Вяэмость таких систем носит название структурной. Для разрушения структуры требуется определенное усилие, которое называется пределом упругости. После разрушения структуры жидкость приобретает ньютоновские свойства, и ее течение становится вновь пропорциональным приложенному усилию. [c.51]

Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде поршня с отверстиями, помещенного в цилиндр с жидкостью (рис. VI . 3). Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. Согласно этому закону напряжение сдвига при ламииарыом течении жидкости с вязкостью т] иропоршюнальпо градиенту ее скорости duldy [c.358]

Жидкости чаще всего подчиняются закону внутреннего трения Ньютона. Такие жидкости называют нормальными, или ньютоновскими. Однако в промышленной практике приходится иметь дело и с неньютоновскими жидкостями, обладающими аномальными свойствами. Не следуют закону Ньютона растворы многих полимеров, коллоидные растворы, густые суспензии, пасты и др. Некоторые характеристики неньютсновских жидкостей рассмотрены ниже (стр. 92 сл.) в связи с особенностями их движения. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология