Жидкость ньютонова

Для описания реологических свойств жидкости предложено много приближенных моделей. Наибольшее распространение нашли модели, представляющие степенные зависимости вязкости от напряжения трения или скорости сдвига. Обобщенный закон Ньютона для таких моделей можно записать в виде [c.32]

До появления первых работ Н. П. Петрова в инженерной практике не делалось принципиального различия между трением смазанных и несмазанных поверхностей твердых тел. Для расчетов в технической механике использовали примитивный закон Амонтона. Закон внутреннего трения жидкостей, определяемый классической гипотезой Ньютона [c.228]

Рис. VII. 3. Модель идеально вязкой жидкости Ньютона (а) и зависимость скорости деформации этой жидкости от напряжения (б).

Уравнение движения вязкой жидкости Ньютона принимает вид [c.103]

Обозначения величин ясны из рис. 5.11. Градиент скорости сдвига жидкости в зазоре dv/dx является производной от скорости по зазору. Закон течения Ньютона дает связь между тангенциальной силой сдвига, отнесенной к единице площади (напряжением сдвига т), и градиентом скорости сдвига [c.266]

Уравнение Бингама отличается от уравнения Ньютона только величиной б, учитывающей усилие, необходимое для преодоления сопротивления сдвигу структурной жидкости и придания ей подвижности. [c.9]

Величина А по аналогии с коэффициентом вязкости в законе трения для вязкой жидкости Ньютона рассматривается как коэффициент некоторой воображаемой турбулентной вязкости. Соответственно величина Л/р = бт, рассматриваемая как коэффициент кажущейся кинематической вязкости турбулентного течения, называется коэффициентом турбулентного обмена. Коэффициент турбулентной вязкости во много и даже сотни раз превышает коэффициент вязкости ламинарного течения. Только в непосредственной близости к стенке величина А сравнима с величиной х, причем на самой стенке /4=0. В связи с этим в потоке, кроме области, непосредственно примыкающей к стенке, и в свободных потоках можно пренебрегать вязкими напряжениями по сравнению с турбулентными. [c.94]

Большинство нефтяных масел в зависимости от температурных условий может вести себя как ньютоновская жидкость ири повышенных температурах и как структурная жидкость при охлаждении. Картина изменения данного свойства нефтяных масел при изменении температуры такова. В области повышенных температур масло, будучи нолностью гомогенной жидкостью, подчиняется уравнению Ньютона при охлаждении масла наступает момент, когда в нем начинает образовываться дисперсная фаза вследствие снижения растворимости части входящих в состав этого масла парафинов. Вначале, пока концентрация дисперсной фазы остается низкой и связь между ее частицами слабой, появляется только аномалия вязкости ири отсутствии предельного напряжения сдвига. При дальнейшем охлаждении концентрация дисперсной фазы растет, связь между ее частицами усиливается, и по- [c.10]

Разница скоростей обусловливает внутреннее трение (вязкость), подчиняющееся закону трения жидкостей (Ньютона) [c.277]

Если реологические характеристики жидкости не зависят от времени, то к описанию неньютоновских течений применим обобщенный закон Ньютона [c.31]

Количественно вязкость определяется величиной касательной силы, которая должна быть приложена к единице площади сдвигаемого слоя, находящегося в объеме жидкости, чтобы обеспечить его перемещение с единичной скоростью относительно другого такого же слоя, отстоящего от первого на единичном расстоянии. Для простейшего случая стационарного ламинарного течения несжимаемой жидкости Ньютоном было установлено следующее соотношение [c.47]

Структурированные растворы имеют высокую вязкость, которая быстро растет при небольшом увеличении концентрации. Эти растворы не подчиняются законам идеальных жидкостей Ньютона и Пуазейля. Их особенностью является зависимость вязкости от длительности и интенсивности механического воздействия. При размешивании структурированных растворов относительно слабые связи макромолекул в ассоциатах разрушаются, вязкость раствора снижается, а текучесть увеличивается. Это свойство концентрированных растворов полимеров называется тиксотропией. [c.22]

Жидкости, подчиняющиеся уравнению Ньютона, именуются ньютоновскими жидкостями в отличие от структурных жидкостей, которые будут рассмотрены ниже. [c.7]

При рассмотрении выдавливающей зоны ограничимся массами, которые с остаточным приближением можно считать подчиняющимися закону течения жидкостей Ньютона. [c.144]

Таким образом, при быстром нагружении среда Максвелла работает как упругая среда. Если нагружение ведут медленно ёа/сИ ж 0), среда Максвелла ведет себя как вязкая жидкость Ньютона. [c.29]

Предположим, что для обобщенной жидкости Ньютона— Прандтля каждая компонента касательного напряжения пропорциональна соответственной скорости деформации сдвига [c.8]

Для ньютоновской жидкости единственным параметром, характеризующим ее течение, служит коэффициент динамической вязкости - коэффициент пропорциональности в законе вязкого трения Ньютона [c.335]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Точка 5. Состав смеси, обозначенный точкой 5, соответствует составу соединения АВ. Вначале процесс охлаждения идет аналогично процессу 4 до точки О. Здесь начинается образование и выпадение соединения АВ, обеднение жидкой фазы компонентом В и переход его в раствор. По мере того, как выпадает соединение АВ, количество жидкой фазы уменьшается, причем уменьшается также и количество твердой фазы компонента В. В тот момент, когда исчезнут последние капли жидкости, весь компонент В будет израсходован, система будет состоять только из чистого твердого соединения АВ. Поэтому дальнейшее охлаждение ниже точки О пойдет по закону Ньютона без всяких термических изменений. [c.233]

В дальнейшем (в 1961 г.) Г. Л. Слонимский подверг пересмотру предложенную ранее им совместно с В. А. Каргиным механическую модель полимера [51—53]. Было обращено внимание на необходимость рассмотрения высокоэластической деформации как независимой разновидности, аналогичной упругой и пластической. Для описания релаксационных механических свойств полимеров при помощи новой модели были введены новые математические приемы, основанные на использовании дробных интегральных и дифференциальных операторов. Предложенные методы [51—53] позволяют теоретически исследовать релаксационные свойства тел, обладающих любыми промежуточными свойствами между упругим телом Гука, вязкой жидкостью Ньютона, упруго-вязким телом Максвелла и вязко-упругим телом Кельвина — Фойгта. Это позволяет произвести и ряд других обобщений. Помимо большей физической обоснованности нового подхода, он обладает еще и тем преимуществом, что позволяет понять принципы возникновения ряда закономерностей релаксационных явлений, установленных эмпирически и содержащих дробные степени времени. [c.324]

При дальнейшем нагревании предварительно обожженного до 350° С и очищенного образца лрикоксовыва-ния засыпки к нему не происходит. Анализ изменения пластичности при нагревании образцов показывает, что характерным для дифференциальных кривых является наличие двух максимумов — при 100° С и примерно при 180—200° С, которые прежде всего обусловлены изменением структурно-реологических свойств связующего — пека в процессе нагревания (рис. 1). Сотрудники института ГОСНИИЭП [4] экспериментально установили, что пеки с температурой размягчения 60—90°С в интервале температур 80—170°С находятся вначале (при 80— 100° С) в состоянии пластично-текучего тела Бингама-Шведова с повышением температуры нагревания они переходят в состояние жидкости Ньютона. Переход пека из твердого состояния в пластично-текучее (первый максимум) обусловливает начало размягчения образца, в результате чего вдавливаются прилегающие к нему зерна засыпки. Об этом свидетельствует внешний вид образца, выгруженного из печи при температуре нагрева 100° С. На таких образцах имеются следы засыпки, причем от [c.29]

Поскольку ни твердые тела Гука и Кельвина, ни жидкости Ньютона и Максвелла не воспроизводят достаточно хорошо свойства реальных материалов, можно предположить, что эти свойства являются комбинацией свойств указанных идеальных материалов, описываемых приведенными выше реологическими уравнениями. [c.261]

При упрощенном толковании, начиная с известной степени разрыхления, здесь можно даже пренебречь границей текучести вещества Бингхэма. В этом случае условия движения можно сравнить с условиями движения жидкости Ньютона. [c.378]

Исследуя ламинарное движение вязкой жидкости, Ньютон нашел опытным путем, что сила вязкого сдвига на едишщу поверхности пропорциональна вязкости и градиенту скорости по толщине слоя жидкости (см. стр. 35). [c.61]

И вообще, должен заметить, что искусственное смещение акцентов с физической стороны на математическую всегда чревато разного рода недоразумениями и ошибками. Именно поэтому в ОТ я с самого начала решительно встал на путь подчинения математики физике (природе). Главная забота— это физическая суть явления, а способ математического описания может варьироваться в зависимости от конкретных обстоятельств. В частности, чтобы избежать неудобств, связанных с применением тензорного закона движения вязкой жидкости Ньютона, я в свое время сформулировал новый векторный закон, уравнение которого является частным случаем общего выражения (124) и напоминает известное уравнение фильтрации Дарси. Новое уравнение переноса вязкой жидкости Ьриводится в работах [12, с. 150 14, с. 172 17, с. 129]. Там же даются значения соответствующих проводимостей. [c.156]

Идеальные гидрогазодинамические среды (жидкости Ньютона) характе-ризуются двумя механическими свойствами — плотностью р и динамической вязкостью х. В них возможны только касательные напряжения. Многие динамические свойства таких сред в некотором отдалении от твердой поверхности хорошо описываются моделью идеальной жидкости (жидкости Эйле-ра), у которой есть только одно свойство — плотность. [c.11]

Единица динамической вязкости (в системе СИ) представляет коэффи] иеит внутреннего трения такой жидкости, в которой сила в один ньютон вызывает взаимное иеремещеиие двух слоев жидкости (площадью 1 м- каиадый), находящихся па расстоянии 1 м друг от друга, со скоростью 1 м сек. [c.14]

Уравнение (III.57) определяет а следовательно, и j как функцию температуры. Соответственно К , левая часть уравнения (III.46), также может быть представлена как функция Т. Чтобы получить окончательный результат, нужно решить это трансцендентное уравнение путем проб и ошибок или с помощью более систематичного метода последовательных приближений, нанрнмер метода Ньютона. Приближенное графическое решение (которое может стать хорошей отправной точкой для более точных вычислений) можно получить, проведя на рис. III.4 прямую линию с наклоном 1//, где J— среднее значение (— АН)1Ср. Для жидкостей величина J мало меняется, и в большинстве случаев ее можно считать постоянной. Для газов J не будет постоянной, так как Ср — это теплоемкость единицы объема. Однако величина J" = pJ = (— АН)/(Ср1р) должна быть почти постоянной, так как Ср/р — теплоемкость единицы массы. Поэтому при расчете газовых реакций лучше пользоваться переменной — степенью полноты реакции, выраженной в молях на единицу массы, — так как для нее соотношение [c.55]

Уравнению (1. I) подчиняются только совершенно однородные (гомогенные) жидкости, не содержащие дисперсной фазы (взвеси) ни в коллоидном, ни в макродиснерсном состоянии. При наличии в жидкости дисперсной фазы уравнение Ньютона оказывается неприменимым. Это обусловливается тем, что частицы дисперсной фазы вызывают дополнительное сопротивление перемещению слоев жидкости друг относительно друга, причем соотношение между величиной этого дополнительного сопротивления и величиной ос-пЬвного сопротивления, обусловливаемого истинной вязкостью самой жидкой фазы данной дисперсной системы, изменяется в зависимости от скорости относительного смещения слоев жидкости или от величины действующего на жидкость усилия. При этом при уменьшении усилия относительная значимость дополнительного сопротивления, обусловленного присутствием дисперсной фазы, возрастает. [c.8]

Все многообразие процессов и явлений, наблюдаемых при трении твердых тел, заключено между трением ювенильных поверхностей и гидродинамическим трением. Под трением ювенильных (идеально чистых) поверхностей понимают трение поверхностей при полном отсутствии между ними третьей фазы, способной выполнять функцию смазочной среды. Термин гидродинамическое трение определяет процессы, происходящие в присутствии смазочной среды, поведение которой подчиняется законам гидродинамики ламинарного потока жидкости, в первую очередь уравнению Ньютона. Этот термин определяет процессы трения, характеризуемые вязкостью как важнейщим физико-химическим свойством смазочной среды. Между двумя указанными предельными состояниями фрикционной системы, т. е. между сухим и жидкостным трением, существует гранич1н0е трение , наблюдаемое в том случае, когда тонкий слой смазочной среды, разделяющий трущиеся поверхности, находится в границах их влияния на смазочное вещество. [c.223]

Анализируя экспериментальные данные о трении в подшипниках, Н. П. Петров обосновал непригодность закона Амонтона и законность использования для этих случаев гипотезы Ньютона. Главным итогом этой работы явилас1у его формула для силы трения на поверхности вращающегося в жидкости вертикального цилиндра бесконечной длины, соосного с охватывающим его цилиндром [c.228]

В отличие от обычного закона Ньютона, величина д в выражении (1.100) не является константой и задается определенной зависимостью от Тух или й Гх1с1у. Жидкости, дпя которых с ростом скорости сдвига [c.31]

Нас будет интересовать, как изменяется характер движения в системе при изменении параметров до и Рсо- Построим так называемую бифуркационную диаграмму — кривые 5до, со)=0 на плоскости > до< при различных значениях Усо- Здесь - корень уравнения (2.79) или значение объемной концентрации дисперсной фазы в состоянии равновесия. Для движения твердых частиц в жидкости в режиме Ньютона (и =1,78, /=0, Рд>Рс) подобная диаграмма представлена на рис. 2.2 в интервале значений [0,1]. Значения лежащие за пределами ЭТОГО интервала, лишены физического смысла. Для других систем (жидкость—жидкость, газ-жидкость) и режимов движения частиц качественный характер бифуркационной диаграммы не изменяется. Однако следует иметь в виду, что для твердых частиц диаграмма вьшолняется только для значений <р°, соответствующих состоянию плотной упаковки, т. е. до V 0,6. Для деформируемых частиц предельные значения <р° могут быть порядка 0,9 и даже вьпые. [c.91]

Выше температуры стеклования и плавления кристаллической фазы иевулканизованные эластомеры способны к вязкому течению. Простейший закон вязкого течения жидкостей, как известно, описывается уравнением Ньютона [c.50]

Диаграммы плавкости неизоморфных смесей с простой эвтектикой, при кристаллизации которых выделяются чистые твердые компоненты, строятся на основаиии кривых охлаждения. Если нагреть жидкий цинк или кадмий до высокой температуры и охладить его, то температура будет равномерно понижаться согласно закону охлаждения Ньютона такой процесс будет происходить до тех пор, пока жидкость ие начнет кристаллизоваться. При кристаллизации будет выделяться теилота кристаллизацни, и поэтому охлаждение на некоторое время прекратится. С начала кристаллизации температура устанавливается иостояи- [c.228]

Точка 4. До линии ВС жидкая фаза охлаждается по закону Ньютона. На лииии ВС начинается выпадение избыточного компонента В, которое снижает скорость охлаждения и продолжается до линии СО, соответствующей определенной температуре. При этой температуре возлюжно существование химического соединения АВ, поэтому здесь начинается его образование и выпадение из раствора, так как система по составу близка к составу вещества АВ. Но раз выпадает вещество ЛВ, то жидкость обедняется компонентом В, так как соединение ЛВ содержит большее количество компонента В и меньшее количество Л. Поэтому твердый компонент В, лежаи ий на дне, переходит в раствор и восстанавливает состав жидкой фазы до прежнего соотнои1ения. [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология