Теория электронной парной корреляции

Теория электронной парной корреляции [c.166]

Локализованное описание электронных волновых функций обычно формулируется в терминах локализованных электронных пар. С другой стороны, в большинстве исследований электронной корреляции используется понятие электронной парной корреляции [4—9]. Поэтому вполне возможна взаимосвязь между этими двумя концепциями электронных пар. Следует иметь в виду, однако, что рассчитанная энергия корреляции может зависеть от выбора локализации только в приближенных методах. Точное решение уравнения Шредингера должно быть независимым от унитарного преобразования орбитального базиса. Это значит, что понимание связи между локализацией и корреляцией необходимо при разработке техники расчетов, поскольку актуальным является ответ на вопрос Как при выборе локализованного или делокализованного описания получить большую часть электронной энергии при минимуме усилий Для этого мы кратко изложим основные положения теории электронных пар, описывающей корреляцию, и проанализируем возможность наиболее простого описания энергии корреляции. [c.166]

Куперовское спаривание электронов. Исходным пунктом микроскопической теории является наличие в сверхпроводниках так называемых куперовских связанных пар электронов. Они состоят из электронов с практически противоположно направленными импульсами и противоположными спинами, находящимися на среднем расстоянии, равном длине когерентности и существуют наряду с нормальными электронами. Понять происхождение парных корреляций можно путем следующих рассуждений [14]. [c.266]

Резюме. Дан обзор основных положений теорий электронных пар, в част ности изложены методы разделенных, независимых и связанных электронных пар. Результаты этих методов не инвариантны к унитарным преобразованиям заполненных орбиталей, сохраняющим неизменной хартри-фоковскую волновую функцию. Использование локализованных (эквивалентных) орбиталей обладает рядом преимуществ перед использованием делокализованных (канонических) орбиталей. В локализованном представлении некоторые энергии парных корреляций близки для родственных молекул. Вклады парных взаимодействий между локализованными парами обычно малы по абсолютной величине и в больщинстве случаев положительны, тогда как соответствующие величины для канонических пар велики по абсолютной величине, обладают разными знаками и в значительной степени компенсируются. Обсуждена взаимосвязь между локализацией, корреляцией и химической связью. [c.165]

Сравнительно недавно в теорию ядра была введена важная концепция парных корреляций между движением ядерных частиц, аналогичная эффекту спаривания электронов в сверхпроводимости. Применение к деформированным ядрам обобщенной модели ядра, учитывающей эффекты спаривания, успешно объяснило и предсказало конкретные свойства ядерных уровней, такие, как вероятности переходов, магнитные и квадрупольные моменты, а также моменты инерции (в особенности для четно-четных ядер). Безусловно, для мессбауэровских экспериментов очень интересны значения статических ядерных моментов. Например, по упрощенной коллективной модели ядра (без учета спаривания) коллективное гиромагнитное отношение gR для первого ротационного уровня четно-четных ядер (спин 2+) должно равняться ZIA. Учет эффекта спаривания приводит к несколько меньшему, чем НА, значению Цв, причем эта величина должна колебаться в зависимости от числа нейтронов, что совпадает с результатами эксперимента. [c.338]

Потенциальные преимущества использования одной обобщенной функции-произведения вместо одной однодетерминантной функции теории Хартри—Фока состоят в том, что теперь индивидуальные электронные функции могут в принципе оказаться очень точными волновыми функциями, включающими в достаточно полном виде эффекты электронных корреляций, имеющиеся внутри каждой отдельной электронной группы. Для того чтобы еще яснее понять причины такого положения, достаточно рассмотреть парную функцию плотности Р2(Г1. Гг), которую можно получить, проводя суммирования по спинам в соответствующей формуле в (7.2.6) (допустим для простоты, что имеем дело с синглетным состоянием, и опустим индекс состояния х). Таким образом, придем к следующему выражению [c.236]

В теории систем многих частиц приближение Хартри обычно можно дополнить приложением методов самосогласования не только к одночастичной концентрации ), но и к двухчастичным свойствам, таким, как парные корреляции g(r г которые мы часто обсуждаем. Это соответствует приближению случайных фаз (ПСФ), введенному Бомом, Пайнсом и Нозьером [4]- В электронных системах ПСФ полезно главным образом для почти свободных электронов. Аналогично в наших системах цепей ПСФ будет эффективно для почти идеальных цепей, т.е. в расплавах. Соответствующие эксперименты, как правило, основаны на нейтршном рассеянии на меченых молекулах и коротко суммированы в гл. 2. [c.276]

Окончательно сформулировать основные гипотезы теории БКШ можно таким образом при О К сверхпроводящее основное состояние представляет собой сильно коррелированное состояние, когда в пространстве импульсов нормальные электроны в тонком слое вблизи поверхности Ферми по возможности плотно заполняют парные состояния с противоположными спином и импульсом . Указанная корреляция меж у парами почти целиком обусловлена принципом Паули, а не истинным динамическим взаимодействием между парами. Это предположение позволило вычислить энергию сверхпроводящего основного состояния, которое полностью определяется корреляцией между куперовскими парами элек- тронов с противоположными спином и импульсом. Взаимодействие, приводящее [c.269]