Прохождение тока через газ

Наряду с системами, для которых законы Фарадея оправдываются количественно, существуют и такие, где возможны отклонения от этих законов. Так, например, расчеты по законам Фарадея окажутся ошибочными в случае электролитической ванны, состоящей из двух платиновых электродов, погруженных в растнор металлического калия в жидком аммиаке. Такой раствор, как проводник со смешанной электропроводностью, обладает заметной металлической проводимостью, и значительная доля электронов в процессе электролиза способна непосредственно переходить с электрода в раствор, не вызывая никакого химического превращения. Подобные же явления наблюдаются при прохождении тока через газы. Одиако такие системы уже не будут истинными электрохимическими системами, состоящими только из проводников первого и второго рода. В истинных электрохимических системах переход электронов с электрода в раствор и из раствора на электрод обязательно связан с химическим превращением и, следовательно, полностью подчиняется законам Фарадея. Законы Фарадея, являясь, таким образом, естественным и неизбежным результатом самой природы электрохимического превращения, должны в то же время рассматриваться как наиболее надежный критерий истинности электрохимических систем. [c.282]

Прохождение тока через газ по историческим причинам получило название электрического разряда . Явления, возникающие при газовом разряде, сложным образом зависят от рода и давления газа, материала электродов и их геометрии, окружающих тел, а также от силы протекающего тока. Различные формы разрядов, получили специальные наименования темный разряд, корона, тлеющий разряд и т.д. Мощные разряды (с силой тока от 10 1 до 10 А) даже при различных условиях обладают рядом общих особенностей, что позволяет объединить их под одним названием - дуговой разряд . Термин дуга применяют к устойчивым формам разряда. Электрическая дуга была открыта В.В. Петровым в 1803 г. [c.80]

Основные процессы, обуславливающие в тлеющем разряде прохождение тока через газ, — это ионизация столкновениями и выбивание электронов из катода за счет ударов положительных ионов и за счет [c.37]

ПРОХОЖДЕНИЕ ТОКА ЧЕРЕЗ ГАЗ [c.33]

Диссоциация. Здесь наблюдается полная аналогия с прохождением тока через газ. Мы предполагаем, что в кварце также имеется два типа ионов с противоположными знаками и несколько различающейся подвижностью. Тепловая диссоциация и рекомбинация ионов взаимно компенсируют друг друга. Ток действует таким образом, что ионы определенного знака накапливаются вблизи электродов, создавая пространственные заряды. Эти ионы не могут рекомбинировать и консервируются в виде [c.212]

Наряду с системами, для которых законы Фарадея оправдываются количественно, существуют и такие, где возможны отклонения от этих законов. Так, например, расчеты по законам Фарадея окажутся ошибочными в случае электролитической ванны, состоящей из двух платиновых электродов, погруженных в раствор металлического калия в жидком аммиаке. Такой раствор обладает, как проводник со смешанной электропроводностью, заметной металлической проводимостью, и значительная доля электронов в процессе электролиза способна непосредственно переходить с электрода в раствор, не вызывая никакого химического превращения. Подобные же явления наблюдаются при прохождении тока через газы. [c.301]

Ионизацией газа называется процесс распада электрически нейтральной молекулы на положительно и отрицательно заряженные частицы, называемые ионами, движение которых обусловливает прохождение тока через газ. [c.139]

V — средняя скорость теплового движения иона. Процесс прохождения тока через газы можно рассчитать следующим образом ионы в газовом диэлектрике под действием электрического поля будут перемещаться и плотность тока будет равна [c.80]

В нём появляются ионы — то-есть заряженные атомы, молекулы или те или иные их комплексы. В 1883 году английским физиком Джозефом Джоном Томсоном [21], которому мы очень многим обязаны в области газовых разрядов, была высказана мысль, что при любом прохождении тока через газ мы имеем дело с химическим разложением молекул газа. В 1897 году Дж. Дж. Томсону [c.17]

При прохождении тока через газ и высокий вакуум поле, в котором двигаются заряженные частицы, обусловливается не только геометрией электродов разрядного промежутка и их потенциалами, но и пространственными зарядами, создаваемыми электронами и ионами. Поэтому учение о пространственных зарядах также составляет необходимую главу учения об электрических явлениях в газах. [c.23]

Газ, огражденный от внешних воздействий, является при достаточно низкой температуре совершенным изолятором. Однако в любом реальном газе всегда имеется известное число газовых ионов, могущих обеспечить перенос электричества, т. е. прохождение тока через газ при наложении на него внешнего электрического поля. Ионизация газа может происходить как под влиянием космических и рентгеновских лучей, коротковолновых световых лучей, радиоактивных излучений, так и в результате термических процессов, происходящих на помещенных в газ электродах. Поэтому любой реальный газ не является в действительности совершенным изолятором, и, при приложении напряжения на электроды, через него проходит ток. При повышении разности потенциалов ток возрастает, однако, только до известного предела ток насыщения ), который будет зависеть от степени ионизации газа. На вольтамперной характеристике разряда (рис. 1) ток насыщения будет характеризоваться участком кривой БВ, параллельным оси ординат. [c.369]

Авторы объясняют явление инверсии изменением условий прохождения тока через газ при увеличении мощности высокочастотного разряда, что приводит к изменению электронной температуры. В то время как для малых мощностей электронная температура повышается с увеличением частоты разряда,— при больших мощностях имеет место обратное явление. [c.385]

Вторая часть посвящена вопросу об аномалиях в свойствах электрического тока в изоляторах. В кварце удается все наблюдаемые весьма противоречивые по внешности явления объяснить с помощью того же механизма, которым мы пользуемся и в нормальных случаях прохождения тока через газы и электролиты. [c.122]

В газах при высоких напряжениях ток также переносится ионами, но законы прохождения тока через газы весьма своеобразны и мы на них останавливаться не будем. [c.59]

Характер элементарных процессов, протекающих в разряде, отражается в так называемой воль т-а м п е р-н о й характеристике разряда, т. е. зависимости напряжения на электродах от силы тока. В твердых и жидких проводниках сопротивление не зависит от силы тока и потому вольт-амперная характеристика в этих случаях в соответствии с законом Ома всегда линейно-возрастающая. С другой стороны, при прохождении тока через газ концентрация его переносчиков — электронов и ионов, т. е. электропроводность среды, — зависит от многих причин, и в первую очередь от силы тока. [c.27]

Искровой разряд возникает при больших давлениях газа и высоких напряжениях на электродах, т. е. при высоких пробойных (искровых) потенциалах. Однако в момент пробоя, вследствие образования высоких концентраций электронов и ионов, сопротивление газового промежутка резко снижается, а сила тока увеличивается в соответствии с ранее описанной картиной пробоя (см. рис, 6) до очень большой величины. Если при этом мощность источника тока мала или сопротивление внешней цепи велико, то поддержание такой силы тока оказывается невозможным и разряд гаснет. При прекращении прохождения тока напряжение на электродах вновь повышается и опять следует пробой. Следовательно, процесс прохождения тока через газ имеет в этом случае прерывистый характер. [c.27]

При малых разностях потенциалов прекращение действия внешнего ионизатора вызывает прекращение прохождения тока через газ. Такая форма электрического разряда, зависящая всецело от действия внешнего ионизатора, называется несамостоятельным разрядом. [c.53]

Если сопротивление внешней цепи не слишком мало и давление газа невелико, то при зажигании самостоятельного разряда получается форма разряда, называемая тлеющим разрядом. Тлеющий разряд характеризуется своеобразным расположением и чередованием светящихся и тёмных участков разрядного про- межутка, сравнительно малой плотностью тока и наличием около катода сравнительно узкой области с большим падением потенциала порядка сотен вольт. Температура электродов при тлеющем разряде невелика. Если в тлеющем разряде постепенно увеличивать силу тока, уменьшая сопротивление внешней цепи, то постепенно увеличиваются интенсивность свечения газа и температура катода. Вольтамперная характеристика пробегает небольшую падающую, затем возрастающую ветвь. Наконец происходит новое изменение явления прохождения тока через газ ток снова увеличивается скачком, напряжение, приходящееся на разрядный промежуток, резко уменьшается, светящиеся части разряда перестраиваются, катод сильно накаляется, и мы имеем перед собой дуговой разряд с падающей вольтамперной характеристикой. Если уменьшать сопротивление внешней цепи ещё дальше, то разряд бурно развивается. Количество тепла, выделяющееся в разрядном промежутке и на электродах, возрастает настолько, что электроды плавятся, разрядная трубка погибает. При других условиях (хорошо защищённые от потерн тепла быстро разогреваемые разрядом электроды, малое сопротивление внешней цени) стадия тлеющего разряда при увеличении напряжения между электродами пробегается быстро при пробое газового промежутка в этом случае практически непосредственно возникает мощный дуговой разряд, и всё явление носит характер короткого замыкания цепи. [c.15]

Весьма быстрое развитие искрового пробоя не является единственной трудностью на пути объяснения процессов искрового разряда на основе теории электронных лавин. Искровой разряд обладает рядом типических особенностей, не укладывающихся в эту теорию. Так, канал искры, т. е. тот путь, по которому происходит прохождение тока через газ, представляет ярко светящзгюся тонкую разветвлённую полоску зигзагообразной формы. Общее направление канала и направление отдельных его отрезков не совпадают с направлением силовых лнний электрического поля между электродами. Между тем лавины электронов при атмосферном давлении должны распространяться по силовым линиям поля. Отдельные искровые каналы далеко не всегда пронизывают весь искровой промежуток целиком, а нередко обрываются где-JПIбo внутри этого промежутка. Такие отдельные незаконченные каналы образуются как около анода, так и около катода. [c.396]