Длина пробега быстрой частицы

Длина пробега быстрой частицы [c.26]

Длина пути л-частиц. Как относительно ни велика кинетическая энергия а- и -частиц, она очень быстро расходуется на ионизацию встречных молекул газа дальнейшая ионизация их прекращается, и след частицы в камере Вильсона обрывается. Все а-частицы, излучаемые крупинкой одного и того же радиоактивного элемента, имеют один и тот же пробег. Но разные радиоактивные элементы излучают а-частицы с разным запасом энергии поэтому разные радиоактивные элементы (точнее изотопы) характеризуются и разными (в одних и тех же условиях) длинами пробегов а-частиц. [c.179]

Длина пробега р-частиц определяется их энергией при энергии 150 кэВ они проникают, в ткань на глубину 278 мкм, а очень быстрые частицы с энергией 50 МэВ — па глубину до 19 см. [c.38]

Торможение быстрой частицы рассмотрим в приближении, что рассеивающие центры тормозящей среды можно считать неподвижными. Тогда средняя длина пробега X частицы до соударения дается выражением [c.26]

Меняя расстояние от Л до Б или вставляя в зазор между Б и В тонкие пластинки слюды, можно регулировать задерживание частиц на их пути до экрана и тем самым отделять более быстрые из них от более медленных. Подобным образом при работе с водородом было установлено, что даже в условиях полного задерживания а-частиц иногда на экране появляются слабые вспышки, обусловленные попаданием в него протонов. Длина пробега последних (по расчету на движение в воздухе) достигала 28 см. [c.512]

Ионизирующая способность заряженной частицы пропорциональна квадрату ее заряда и обратно пропорциональна ее скорости. В результате а-ча-стицы создают значительно больше ионов на единицу длины пробега, чем электроны, и рассеивают свою энергию значительно быстрее. Они все сильнее и сильнее замедляются по мере приближения к концу трека и дают все более и более плотную ионизацию, пока, [c.37]

Отдельные, или монохроматические, электроны. Электрон, обладающий большой энергией, образует примерно в 1000 раз меньше ионов на единицу длины пробега в воздухе, чем а-частица в тех же условиях. Поэтому при прохождении через данное количество вещества пучок электронов испытывает меньшее торможение, поскольку электроны теряют меньше энергии на единицу длины пути, чем а-частицы. Однако в случае электронов большой энергии характер взаимодействия с веществом значительно сложнее, чем в случае а-частиц. Это обусловлено большим различием в величине масс обеих частиц. Поскольку а-частица гораздо тяжелее атомных электронов, ее путь при прохождении через вещество почти прямолинеен. Что же касается электронов, то они отклоняются под действием как электрического, так и магнитного поля атома. Так как быстро движущийся электрон неоднократно испытывает рассеяние, его путь не является прямолинейным. [c.23]

Ядерные частицы, согласно Резерфорду, многократно отражаются от подложки, на которой находится радиоактивное вещество, и благодаря этому измеряемая скорость счета увеличивается в /д раз. Величина поправки на обратное рассеяние /д растет с увеличением толщины подложки и достигает в конце концов значения насыщения / при толщине подложки, равной половине длины пробега (Р/2) Р-частиц в этом веществе. Практическй максимальная величина обратного рассеяния достигается уже при толщине й = 0,2/ . Поправка на обратное рассеяние /н увеличивается с толщиной подложки й (мг/см ) тем быстрее, чем меньше энергия Р-частиц и выше порядковый номер элемента, от которого происходит отражение (подобно зависимости кулоновского рассеяния от энергии и порядкового номера). [c.69]

Каждый изотоп подвергался в отдельности бомбардировке быстрыми протонами. Изотоп "Чл дал две а-частицы так обычно и получается при употреблении нормальной смеси изотопов. Изотоп и давал две различные частицы с разной длиной пробега, хотя обе несли двойной заряд. Вероятно, одна из них является обычной а-частицей Не, а вторая ее изотопной формой с массой 3, т. е. Не [c.22]

В случае сс-частиц и в случае пучка быстро движущихся протонов длина их пробега Нр также обратно пропорциональна плотности газа. Но зависимость Яр от начальной кинетической энергии ое-частицы или протона иная, чем в случае электронов. При начальных скоростях, больших чем 1-10 см сек, Яр пропорционально К в степени 3/2 ). Как и в случае электронов, относительной ионизацией называется число пар ионов, образуемых быстрой тяжёлой частицей на 1 см пути в данном газе. Относительная ионизация зависит от массы и от скорости быстрой частицы, так как этими величинами определяется характер соударения и происходящий при этом соударении обмен энергией. Измерение относительной ионизации, равно как и установление длины пробега, является одним из методов определения природы новых элементарных частиц, наблюдаемых в космических лучах и при исследовании ядерных реакций. [c.238]

Бредли [28] и Дей [29] вместо металлизации предложили радиоактивный метод защиты от электростатических помех. Для этого внутрь оболочки весов помещается небольшое количество радиоактивного препарата, предпочтительно с а- или Р-излучением, которое лучше всего ионизирует газ. Ионизация (газа делает его электропроводным и, в связи с этим, заряды, возникающие на весах и на их оболочке, получают возможность стекать через ионизированный газ. Казалось бы, этот метод хорош, однако для эффективного удаления зарядов требуются довольно мощные источники радиоактивности (несколько милликюри), что само по себе нежелательно, так как создает существенную опасность при работе с такими весами. Кроме того, большинство радиоактивных препаратов, особенно с а-излучением, распадаясь, дают эманации, которые, распространяясь по всей весовой установке и распадаясь в свою очередь, постепенно загрязняют всю установку радиоактивными веществами. И, наконец, метод совершенно не применим для вакуумных весов. В этих случаях, если длина пробега а- или Р-частиц превышает размеры оболочки весов (обычно это вакуум порядка 10" мм рт. ст. и меньше), то иониза-зация остаточного газа становится недостаточной и уже не в состоянии обеспечить стекание или нейтрализацию образующихся зарядов. Более того, сами заряженные а- или Р-частицы, попадая на стенки оболочки весов или на сами весы, поглощаются ими и создают на их поверхности дополнительные заряды, т. е. вместо удаления зарядов этот метод приводит к тому, что все устройство начинает действовать как радиоактивный электростатический генератор, создающий электростатические заряды. Потенциал этих зарядов, при достаточной мощности радиоактивного препарата, может достигать десятков тысяч и более вольт. Автор наблюдал, как, в случае такой защиты от электростатических помех с Р-активным препаратом, коромысло кварцевых весов в вакууме около 10 мм рт.ст. очень быстро ложилось на ограничитель поворота, а чашки с исследуемым веществом и противовесом, подвешенные на длинных подвесках, прочно приклеивались к стенкам стеклянных трубок, в которых они находились. Более того, через некоторое время отдельные места стеклянной оболочки весов стали светиться и между этими местами стали проскакивать искры электрических разрядов длиной до 20—30 мм. [c.220]

В качестве примера рассмотрим несколько упрощенную картину ионизации, возникающую в клетке в результате облучения суспензии клеток а-частицами с энергией 2,5 МэВ и рентгеновскими квантами с энергией 200 кэВ. Так как поглощение энергии ионизирующих излучений происходит в результате дискретных событий, при которых энергия частицы или фотона с определенной вероятностью переносится атомам или молекулам поглотителя, можно говорить об определенной вероятности попадания фотона или частицы в данный объект, например в клетку. Вероятность попадания в данном случае соответствует вероятности абсорбции энергии фотона или частицы в пределах клетки. Величина интегральной поглощенной дозы, которую определяют при облучении суспензии клеток, показывает, какое число бомбардирующих данный объем частиц оставляет в пределах этого объема свою энергию. Существует такая доза О, при которой каждая клетка испытывает в среднем одно попадание. В случае а-частиц с энергией 2,5 МэВ в результате одного попадания в клетке формируется короткий трек длиной 13 мкм с очень высокой плотностью ионизации — в среднем образуется 2,5 тыс. пар ионов на 1 мкм пути. Большая часть ионизаций представляет собой скопления из одной-двух пар ионов, практически непрерывно следующих друг за другом вдоль прямолинейного трека частицы некоторая часть ионизаций произведена высокоэнергетическими б-электронами, которые ответвляются от основного трека во всех направлениях (суммарная длина пробега б-электронов вдвое превышает путь а-частицы). В принципе, в клетке может существовать некая микроструктура (мишень), поражение которой прямо или косвенно приведет к конечному биологическому эффекту. Например, глубокая деградация какого-либо мембранного участка может резко нарушить ионный гомеостаз и привести к быстрой гибели клетки, а поражение определенного участка хромосомы может привести к [c.43]

Другой фактор, лимитирующий ресурс приемных пластин, - их распыление падающим пучком. Физический порог распыления металлических материалов легкими ионами близок к 100 зВ при больших энергиях, как видно из рис. 6.25, коэффициент распыления быстро возрастает, достигая максимума в диапазоне 0,5—1 кэВ. Пр1 дальнейшем росте энергий падающих частиц коэффициент распыления медленно уменьшается в температурном интервале до 0,77 п он от температуры практически не зависит при больших температурах экспоненциально возрастает. Поскольку основное число атомов водорода концентрируется на узком конечном участке пробега иона, распыление падающим пучком тонкого слоя мишени с толщиной, равной длине пробега, приведет к вьщелению ранее поглощенного водорода. Поэтому ресурс приемных пластин должен определяться с учетом процесса распыления. [c.257]

Наблюдения броуновского движения дают стабильную картину механизма осмотического давления, т.к. крупные взвешенные частицы действительно очень относительно редко соударяются друг с другом, поскольку визуально видимая частота их колебания просто совершенно ничтожна с частотой колебания отдельных молекул. Тем более, что и расстояние между частицами совершенно огромное но сравнению с длиной пробега молекул. Поэтому чтобы сблизить эти частицы друг с другом, надо произвести невообразимо огромное количество толчков их со стороны молекул. Причем, чем больше размеры взвешенных частиц, тем больше количество толчков требуется и больше времени требуется, чтобы сблизить эти частицы до соударения. И, соответственно, наоборот, чем меньше частица, тем легче она поддается продвижению при соударении с молекулами, тем быстрее опа движется, тем чаще частицы будут соударяться друг с другом. [c.204]

АЛЬФА-ЧАСТИЦА (а-частица) - частица, идентичная ядру атома гелия состоит из двух протонов и двух нейтронов, имеет заряд 2+, массовое число 4. А.-ч. испускаются при а-распаде радиоактивных изотопов различных элементов. При прохождении через вещество А.-ч. сильно ионизирует атомы среды, быстро теряет свою энергию, имеет очень малую длину свободного пробега, что в значительной степени зависит от природы поглощающего А.-ч. вещества. А.-ч. используют для осуществления целого ряда ядерных реакций. [c.20]

Коэф Д существенно различаются для диффузионных процессов в газовых и конденсированных (жидких и твердых) средах наиб быстро перенос частиц происходит в газах (О порядка Ю м /с прн нормальных т-ре и давлении), медленнее-в жидкостях (порядка 10 ), еще медленнее-в твердых телах (порядка 10 ") Проиллюстрируем указанные выводы на примерах молекулярной Д Диффузия в газовых средах. Дтя оценки О в качестве характерного (среднего) смещения частиц принимают длину своб пробега молекул I = т, где и и т-средние скорость движения частиц и время между ич столкновениями В соответствии с первым соотношением Эйнштейна О более точно 0= 1/3/и Коэф Д обратно пропорциона тен давлению р газа, поскольку I 1/р, с повышением т-ры Г [c.103]

При быстрых реакциях в растворах может наблюдаться отклонение от равномерного распределения частиц в пространстве. Наличие молекул растворителя в этом случае обеспечивает равновесное распределение частиц по энергиями, но диффузия реагирующих частиц друг к другу может быть настолько медленной.по сравнению со скоростью химической реакции, что пространственное распределение реагирующих частиц не будет равномерным. Близко расположенные реагирующие частицы быстро вступают в реакцию друг с другом и, наоборот, те частицы, которые не имеют по соседству другой частицы, с которой они могли бы прореагировать, в реакцию вступают позже [6]. Поэтому около непрореагировавших частиц возникают зоны, обедненные способными к реакции частицами, т. е. возникает ситуация, сходная с той, о которой мы говорили при рассмотрении поглощения частиц зерном сорбента и в теории коагуляции. Для количественного описания распределения частиц по объему мы можем, как и в теории коагуляции, найти из уравнения диффузии концентрацию способных к реакции частиц с как функцию расстояния г от центра избранной частицы и времени I. Между коагуляцией и бимолекулярными реакциями в растворах имеются, однако, и существенные различия. Применимость уравнения диффузии к коагуляции в растворах и к коагуляции достаточно крупных аэрозольных частиц (с размерами больше длины свободного пробега) не вызывает сомнений. Однако в бимолекулярной реакции линейные размеры зон с обедненной концентрацией реагирующих частиц оказываются сравнимыми с размерами молекулы. Использование уравнения диффузии для такого случая вызывает некоторые возражения. Тем не. менее обычно считают возможным пользоваться уравнением диффузии в задачах о столкновениях молекул, приводящих к реакции. [c.97]

Частицы пыли, дыма или тумана при свободном падении быстро достигают такой постоянной скорости, при которой аэродинамическое сопротивление, действующее на частицу, становится равным ее весу. Если размер частицы сравним с средней длиной свободного пробега молекул газа, то удары этих молекул приводят к случайному (броуновскому) движению, которое накладывается на ее гравитационное оседание. При очень малых размерах частицы и коротком времени наблюдения падение ее полностью маскируется броуновским движением. При рассмотрении скорости падения целесообразно взять простейший случай оседания жесткой сферической частицы в газе в отсутствие влияния других частиц и стенок сосуда. Если частица велика по сравнению с длиной свободного пробега газовых молекул, но не настолько велика, чтобы могли проявиться эффекты, связанные с инерцией газообразной среды, то применим закон Стокса. Приравнивая Стоксово сопротивление эффективному весу шара, имеем [c.78]

При малых давлениях активные частицы имеют сравнительно большую длину свободного пробега и поэтому часто достигают стенок сосуда, где дезактивируются. Из-за этого число обрывающихся цепей оказывается больше числа вновь возникающих и скорость реакции мала. При возрастании давления число столкновений между частицами в объеме газа увеличивается, а число случаев дезактивации на стенках сосуда уменьшается, т. е. обрывы цепей происходят реже. При достижении некоторого критического давления число гибнущих активных частиц становится меньше, чем число вновь образующихся и поэтому происходит быстрое развитие цепей. Скорость реакции увеличивается и происходит взрыв. Этот предел, называющийся нижним, сравнительно мало зависит от температуры газовой смеси. [c.180]

Испускание (эмиссия) протонов. Резерфорд заметил (в 1919 г.), что если быстро движущиеся ядра гелия (т. е. а-частицы) из радиоактивного источника такого, как радий В или С, проходят через газообразный азот, то сцинцилляции на экране из сернистого цинка указывают на образование новых частиц с большой длиной пробега. Найдено, что эти частицы несут один положительный заряд и имеют массу, равную единице другими словами, они являются ядрами водорода, или протонами, которые получаются очевидно при распаде ядер азота в результате их столкновений с а-частицами. В данном случае протоны не могли быть получены из водорода, присутствовавшего как примесь, так как максимальная длина пробега для частиц, появляющихся при прохождении а-частиц через водород, равна 28 см, а протоны, полученные из азота, имели длину пробега в воздухе АО 40 см. [c.7]

Чем больше размеры имеет частица, образующаяся при распаде ядра, тем вероятнее ее столкновение иа своем пути с другими атомами или молекулами и тем быстрее она потеряет энергию Длина пробега частицы определяется числом столкновений и зависит от энергии и вида частицы или 7-кванта Фотоны 7-иэлучения при незначительной плотности ионизации имеют значительно [c.206]

При приготовлении мишени особое внимание нужно уделять ее чистоте. Атомная частица с энергией в несколько килоэлектронвольт при соударении с твердым телом полностью теряет свою энергию на длине пробега в несколько нанометров. На такой глубине происходит образование вторичных ионов, и присутствие на поверхности даже нескольких монослоев посторонних молекул может существенным образом исказить вторичноэмиссионный масс-спектр исследуемого вещества. Загрязнение мишени происходит и в самом масс-спектрометре, если вакуум в области ВЭИ-источника недостаточно высок. Так, при вакууме 10 —10 Па поверхность мишени очень быстро покрывается слоем адсорбированных органических молекул, которые в больших или меньших количествах присутствуют в остаточных газах. Во вторично-эмиссионном масс-спектре, полученном с такой мишени, в основном будут представлены ионы, обра- [c.182]

Наибольшая иитспспвность ионизации, вызываслюи и-частп-цей вдоль ее пути, наблюдается в конце пробега. Ионизация, приходящаяся на единицу длины пробега, первоначально увеличивается медленно, затем происходит более быстрое нарастание, и она достигает максимума. После этого следует резкий спад (см. рис. 143). Дальнейшая скорость движения а-частицы становится недостаточной для ионизации газа. [c.364]

Получение трития. Особенно интересным примером расщепления является столкновение двух ядер дейтерия. Если пластинка покрыта тонким слоем хлорида или сульфата дейтераммония, т. е. N0 0 или (N0 )2 50 или тридейтерфосфорной кислоты ОдРО,, то под действием быстрых дейтонов (100000 V) получаются две резкие группы частиц с длиной пробега около 15 см. и 1,6 см, соответственно (Олифант, Гартек и Резерфорд, 1934 г.). Все частицы несут в данном случае по одному заряду и распределяются почти поровну на две группы поэтому вероятно, что расщепление приводит к образованию пары частиц с большой и малой длиной пробега. Все три бомбардируемые пластинки имеют только один общий компонент — дейтерий, поэтому результаты заставляют предполагать следующий процесс расщепления [c.27]

В реальной плазме полное термодинамическое равновесие невозможно. В ней имеют место процессы потери энергии, происходящие вследствие излучения, теплопроводности, ухода быстрых частиц и т. п. С другой стороны, энергия плазмы ненрерывно пополняется благодаря прохонодению электрического тока или химическим реакциям (пламя). В стационарном состоянии мощность, поступающая в плазму, равна потерям. Насколько далеко плазма ири этом отступает от термодинамического равновесия, зависит в первую очередь от соотношения между числом столкновений в единицу времени и величиной энергетических потерь. При больших давлениях, когда число столкновений велико, энергетическое равновесие между частицами устанавливается быстро, и если при этом отдаваемая (а следовательно, и подводимая) мощность невелика, то плазма практически равновесна. Это обычно имеет место в дугах и искрах, горящих при атмосферном давлении, хотя и в этих случаях можно наблюдать отклонения от термически равновесного состояния. В газовом разряде при низком давлении (когда длина свободного пробега частиц велика) отступления от равновесия выражены очень отчетливо. В первую очередь это сказывается в том, что электроны, ускоряемые электрическим нолем, имеют в среднем гораздо большую кинетическую энергию, чем атомы, иначе говоря, электронная температура гораздо выше температуры атомов, а температура ионов в свою очередь обычно выше температуры атомов и ни ке температуры электронов. Таким образом, в термически неравновесной плазме как бы сосуществуют несколько газов, каждый из которых имеет свою температуру, причем эти температуры могут очень сильно отличаться друг от друга. Так, в гейслеровском разряде при давлении около 1 мм рт. ст. температура электронов может достигать 10000— 15 000° К, в то время как температура газа не превышает нескольких сот градусов. [c.23]

Так как б-электроны медленные, плотность ионизаци вдоль их траектории больше, чем для быстрых электронов, и меньше, чем для а-частиц. Отсюда следует, что полный пробег всех б-электрснов, ответвляющихся от трека а-частицьи превышает пробег самой а-частицы полный же пробег всех б-электронов, ответвляющихся от трека первичного электрона, составляет всего несколько процентов полного пробега первичного электрона. В табл. 15 приведены длины пробега и числа ионизаций, порождаемых б-электронами , с энергией, превышающей 100 эв. [c.28]

Уменьшение значений Umax и 1/х, вследствие сжатия двойного электрического слоя при повышении концентрации электролита, приводит к уменьшению фактора замедления коагуляции, т. е. возрастанию скорости коагуляции до величин, соответствующих уравнению Смолуховского (IX—35), или даже выше, поскольку в схеме, положенной в основу рассмотрения процесса быстрой коагуляции, не учитывается возможность существования дальних сил притяжения между частицами. Фактор замедления коагуляции может, до некоторой степени условно, трактоваться как коэффициент, описывающий эффективность столкновений при наличии потенциального барьера доля частиц, имеющих малую энергию , как бы отражается . от этого барьера. Однако следует иметь в виду, что длина свободного пробега частицы в гидрозоле значительно меньше ширины потенциального барьера поэтому правильнее говорить, что частицы преодолевают барьер не из-за высокой кинетической энергии ( по инерции ), а вследствие того, что они постепенно перебираются через барьер в результате многих последовательных флуктуаций. [c.266]

Интенсивности пиков, соответствующих массам ионов исходных молекул, дают возможность определять относительные концентрации атомов. Если рекомбинация атомов между реакционной трубкой и ионным источником пренебрежимо мала, то этим путем можно непосредственно определять абсолютные концентрации атомов. Как правило, на практике такое условие выполнить невозможно, если только нет способа предохранить молекулы газовой пробы от соударений друг с другом. Такие бес-столкновительные системы отбора проб использовались в экспериментах они состоят из серий газоотборных сопел, разделенных быстро откачиваемыми секциями, с помощью которых молекулярный пучок можно направить в источник ионов масс-анализатора. Увеличению интенсивности пучка в значительной степени способствует образование фронта ударной волны после того, как газ, расширяясь после первого газоотборного сопла, приобретает сверхзвуковую скорость. Это заметно коллимирует пучок. Второе сепарирующее сопло выделяет центральную часть этого пучка и направляет его в источник ионов [77]. К сожалению, конструктивные требования по объединению системы сверхзвуковых атомарных и молекулярных пучков с источником этих частиц, находящимся под низким давлением, таким, как струевая разрядная установка, трудновыполнимы. Поэтому во многих практически работающих установках используется обычная газоотборная система с эффузионным молекулярным пучком, в которой диаметр первого сопла не слишком велик по сравнению с длиной среднего пробега молекул. Фонер [70] показал, что можно добиться значительного увеличения чувствительности (отношения сигнал/шум), если такой пучок прерывается колеблющимся язычком, а ионный ток регистрируется с помощью фазочувствительного усилителя, соединенного с механическим модулятором. Система такого типа применялась для исследований радикалов НОг [78]. [c.320]

Галлезот и Имелик [50] исследовали структуру цеолита У состава Pd,2,5Na,95H,,,5Al56Si3e0384 (10% Pd) до, и после восстановления водородом и пришли к выводу, что обработка этого цеолита водородом при 25° С приводит к образованию атомов палладия, локализованных внутри содалитовых полостей. При температурах 200—300° С эти атомы мигрируют на внешнюю поверхность цеолита, где образуют частицы диаметром 20 А. Полагают, что диффузия атомов на поверхность кристаллов цеолита не сопровождается их агломерацией в больших полостях, так как из содалитовых полостей с окнами размером 2,3 А они проходят в сильно активированном состоянии (dpd =2,74 А). Поэтому активированные атомы могут быстро пересекать большие полости фожазита и через их достаточно широкие окна выходить на поверхность цеолитных кристаллов. Аналогичный механизм перемещения никеля в цеолите Ni-NaY предложен также авторами работы [89]. Расчет длины свободного пробега и коэффициента диффузии атомов никеля, в цеолите типа У позволил сделать вывод [89], что большая часть Ni° может мигрировать на внешнюю поверхность фожазита без образования кристаллитов металла. Не исключается, однако, что некоторая часть Ni° агломерирует внутрй полостей в небольшие кластеры, которые в зависимости от условий могут либо оставаться в этих полостях, либо постепенно мигрировать на поверхность кристаллов цеолита.. [c.172]

При классификации течений ионизированного газа наиболее важным нз определяющих параметров является давление. При очень низких давлениях средняя длина свободного пробега частиц соизмерима или превосходит характерный размер области, в которой протекает изучаемый процесс. Средняя длина свободного пробега очень быстро увеличивается с падением давления и сравнима с размерами земных лабораторных установок уже при давлении около 10 ат. При более низких давлениях газ можно считать совокупностью движущихся независимо друг от друга частиц. В этом случае возможно не только экспериментальное, но и детальное теоретическое исследование процессов в плазме. Если давление выше 10 ат, то справедливы законы механики сплошных сред. В интервале давлений от 10- до 10- ат находится переходная область, где газ нельзя считать ни континуумом, ни простой совокупностью независимых частиц. Переходной области в плазмодина-мике посвящено очень мало работ. Далее будут рассматриваться сплошные среды. [c.69]

В случае а-частиц и в случае пучка быстро движущихся про топов длина их пробега Яр также обратио пропорциональна плот ности газа. Но зависимость Я от начальной кинетической энер ГИИ а-частицы или протона иная, чем в сл чае электронов. При начальшлх скоростях, больших, чем 1-10 с. /сек, Я пропорционально К в степени у. Измерение относительной ионизации, [c.126]

Мы начнём с краткого изложения результатов, полученных Драйвестейном для случая установившегося режима в пучке быстрых электронов. Драйвестейн принимает, что электрическое поле равномерно и что скорость направленного движения во много раз больше средней скорости теплового движения. Он учитывает лишь упругие соударения электронов с частицами газа и пренебрегает влиянием неунругих соударений на движение электронов. Исходным положением служит равновесие между средним приростом энергии на длине одного свободного пробега электрона и средней потерей энергии при каждом соударении. Найденное Драйвестейном распределение по скоростям V имеет вид [c.298]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология