Магнитодиэлектрики

Эффекты магнитострикции и магнитного взаимодействия позволяют возбуждать акустические волны как в ферромагнитных металлах, так и в магнитодиэлектриках. Электродинамический эффект позволяет возбуждать акустические волны в любых токопроводящих материалах. В ферромагнитных металлах, например в железе, действуют одновременно все три эффекта, поэтому работу ЭМА преобразователей рассматривают в целом. [c.68]

С 1948 г. все работы по технологии синтеза пентакарбонила железа, получению порошков карбонильного железа и созданию магнитодиэлектриков на их основе проводились в специальной лаборатории, созданной в Москве. В 1950—1952 гг. на основе работ этой лаборатории в системе химической промышленности было создано крупное производство порошкового карбонильного железа, которое в 1954 г. дополнилось специализированным производством порошкового карбонильного никеля. [c.16]

Основная кривая намагничивания и петля гистерезиса магнитодиэлектрика в слабых полях [c.171]

В магнитодиэлектрике на основе карбонильного железа частицы изолированы друг от друга диэлектриком. При воздействии поля такая структура материала обусловливает явление магнитной поляризации частиц ферромагнетика [131]. В результате поляризации действующее поле уменьшается на величину, пропорциональную размагничивающему фактору, т. е. [c.171]

Благода(ря явлению магнитной поляризации кривые намагничивания магнитодиэлектрика, как это видно из рис. 70, отличаются от кривых намагничивания монолитных сердечников большей пологостью и меньшей величиной остаточной индукции, что чрезвычайно важно с точки зрения стабильной работы сердечников, подвергающихся воздействию магнитных полей различной интенсивности. [c.172]

Магнитный момент магнитодиэлектрика М. при насыщении может быть выражен через намагниченность /.3 и объем V по формуле [c.172]

Т. е. намагниченность насыщения магнитодиэлектрика линейно зависит от концентрации ферромагнетика. Из рис. 71 нетрудно увидеть, что обе ветви петли гистерезиса во втором и четвертом квадрантах можно рассматривать как две параллельные прямые, направленные под углом к начальной части кривой намагничивания. [c.173]

Величину начальной проницаемости магнитодиэлектрика, а по ней и л, вещества ферромагнетика можно определить не только графическим путем, но и аналитическим методом. Для этого рассмотрим формулы по определению магнитодиэлектрических сердечников, выведенные рядом исследователей. [c.173]

Впервые средняя восприимчивость у. магнитодиэлектрика была определена Максвеллом [139 . При этом он не учитывал влияние ближних и дальних частиц. [c.174]

Однако проницаемость, подсчитанная по этой формуле, будет сильно отличаться от истинной величины, так как даже при концентрации Я=1, у.,- оо, х. = 4 и проницаемость магнитодиэлектрика будет равна [c.175]

Из этой формулы видно, что проницаемость магнитодиэлектрика также неограниченно возрастает, если проницаемость вещества стремится к бесконечности. [c.176]

Таким образом, для определения составляющих потерь в частицах карбонильного железа необходимо значения начальных потерь и потерь на гистерезис разделить на Р, а для получения коэффициента частотных потерь следует из значения коэффициента частотных потерь, полученного экспериментальным путем для магнитодиэлектрика, вычесть выражение, определяющее потери на вихревые токи, обусловленные проводимостью магнитодиэлектрика, и полученный результат разделить на Р, т. е. [c.179]

Проведенный выше теоретический анализ явлений в магнитодиэлектриках на основе карбонильного железа в переменных полях показывает, что электромагнитные свойства магнитодиэлектриков зависят от физико-хими- [c.179]

Как отмечалось ранее, частицы порошкового карбонильного железа обладают сферической формой, что способствует большей однородности поля и соответственно меньшему значению потерь на гистерезис. Однако при возможных отклонениях технологического режима получения порошков не исключается образование некоторого количества частиц неправильной формы (осколков). Наличие таких частиц может привести как к возрастанию потерь на гистерезис, так и к увеличению потерь на вихревые токи из-за нарушения изоляции между отдельными частицами при изготовлении магнитодиэлектрика. [c.182]

Рассмотренная зависимость проницаемости ферромагнетика от температуры позволяет перейти к выявлению факторов, определяющих температурную зависимость начальной проницаемости магнитодиэлектрика, что очень важно для экспериментальной оценки величины карбонильного железа. [c.184]

Анализ этой формулы показывает, что, изменяя концентрацию ферромагнитной основы, величину температурных коэффициентов объемного расширения и ферромагнетика, можно получить требуемую величину температурного коэффициента начальной проницаемости магнитодиэлектрика, а по ней величину ТК карбонильного железа. [c.184]

Приведенные выше формулы для определения начальной проницаемости магнитодиэлектриков из карбонильного железа были проверены экспериментально. Для этого баллистическим методом измеряли .1н1 тороидальных сердечников в зависимости от концентрации ферромагнетика. [c.185]

Проверка аналитического выражения потерь магнитодиэлектрика состояла в выявлении составляющей, обусловленной магнитной вязкостью. С этой целью определяли частотные характеристики магнитодиэлектриков на основе первичных порошков карбонильного железа, различающихся содержанием углерода и азота и характеризующихся примерно одинаковой дисперсностью. [c.186]

Для выявления преобладающего влияния потерь на магнитную вязкость снимали частотную характеристику у трех образцов магнитодиэлектрика на основе порошков с различным содержанием примесей и различной дис- [c.186]

Ри ,. 76. Частотные характеристики магнитодиэлектриков иа основе карбонильного железа различного химического состава [c.188]

Отметим еще весьма интересный сплав, предложенный проф. А. С. Зай мовским,— альсифер (5,6% А1, 9,5% Si и железо) [i,max = П ООО, Нс 0,02 в, удельное сопротивление 81 мком-см. Он дешевле пермаллоя. Размалывается в порошок. Наряду с карбонильным железом применяется в высокочастотных прессованных сердечниках и магнитодиэлектриках. Может использоваться и в виде отливок. У магнитодиэлектриков высокое сопротивление, поэтому они используются в полях сверхвысокой частоты (СВЧ). Их получают прессованием порошкообразного ферромагнетика с изолирующей связкой (фенол-формаль-дегидная смола, пилистирол и др., см. гл. XHI). В последние годы их стали вытеснять ферриты, имеющие ряд преимуществ. [c.350]

Металлич магнитомягкие М м обладают наиб значениями магн проницаемости (напр, у суперпермаллоя Цмагс = 10 при коэрцитивной силе = 0,3 А/м) и магн индукции насыщения (напр, у пермендюра = 2,4 Тл), температурной стабильностью св-в Аморфные сплавы (обычно изготовляют в виде тонкой ленты) сочетают высокие магн св-ва с хорошими прочностными характеристиками, коррозионной стойкостью, температурной и деформац стабильностью Ферриты и магнитодиэлектрики характеризуются сравнительно небольшими значениями магн характеристик (начальная магн восприимчивость = 5 х X 10 - 2 10 , = 0,3-0,5 Тл, Я, = 3-10 А/м) и высоким уд электрич сопротивлением (р а 10 Ом м) Магн и электрич св-ва ферритов можно регулировать изменением хим состава, режимов спекания и термообработки [c.625]

Электротехн. порошковые материалы включают след, осн. группы контактные (для разрывных и скользящих контактов), магнитные, электропроводящие и др. Разрывные контакты предназначены для многократного (до неск млн.) замыкания и размыкания электрнч. цепей. Их изготовляют из порошковых сплавов на основе g, Мо, Си, N1 с добавками графита, оксидов Сд, Си, 2п и др. Скользящие контакты изготовляют нз порошковых сплавов на основе Си, Ag, N1, Ре с добавками графита, нитрида В, а также сульфидов (для снижения коэф. трения) их применяют в электродвигателях, генера горах электрич. тока, потенциометрах, токосъемниках и др. устройствах. Металлич магнитотвердые и магнитомягкие материалы изготовляют из порошковых сплавов на основе Ре, Со, N1, А1, ЗтСо , сплава Ре-Ыё-В. Магнитодиэлектрики представляют собой многокомпонентные композиции на основе смеси ферромагн. порошков с вяжущими в-вами, являющимися изоляторами (жидкое стекло, бакелит, шеллак, полистирол, разные смолы). Диэлектрик образует на частицах ферромагнетика сплошную изолирующую пленку достаточной твердости, прочности и эластичности, одновременно обеспечивая их мех. связывание. Ферриты изготовляют только методами П. м. Порошковые электропроводящие материалы и изделия из них разного назначения изготовляют в осн. из Си. А и их сплавов. [c.75]

В настоящей книге авторы поставили своей задачей систематически изложить весь комплекс вопросов, связанных с получением, вторичной обработкой, физикохимическими свойствами и применением карбонильного железа, включая вопросы техники безопасност производства. Поскольку одним из основных применении карбонильного железа является изготовление на его основе магнитодиэлектриков и электромагнитных муфт, в книге изложены также основы теории намагничивания ферромагнитных порошков в переменных полях и методы определения их электромагнитных свойств. При написании книги была по возможности широко использована литература, касающаяся рассматриваемого вопроса, а также работы авторов. [c.7]

Одним из основных требований, предъявляемых к магнитодиэлектрикам на основе карбонильного железа, является требование стабильности электромагнитных свойств в широком интервале температур. Температурновременная стабильность электромагнитных свойств карбонильного железа прямо связана с температурно-временной стабильностью его атомнокристаллической структуры. [c.94]

Коэрцитивная сила магнитодиэлектрика Н. с феррочастицами диаметром <1 мкм зависит от концентрации ферромагнитной основы [132]. Если частицы имеют диаметр больше 1 мкм, то [c.172]

Рис. 71. Ход ветвей петли гистерезиса и начальноП кривой намагничивания для магнитодиэлектрика

Для определения начальной проницаемости магнитодиэлектрика аналитическим методом наиболее распространены формулы Оллендорфа, Лихтенеккера и Коидор-ского [124, 1331. Вывод этих формул основывается на установлении зависимости между магнитной восприимчивостью ферромагнитной основы и магнитной восприимчивостью магнитодиэлектрика Необходимо учесть также не только размагничивающее поле формы, но и все другие составляющие поля H , действующие на частицу. Общее выражение напряженности действующего поля с учетом влияния ближних и дальних частиц дается в следующем виде [1341 [c.174]

Е. И, Кондорский [132] дал более точное выражение для магнитной проницаемости магнитодиэлектрика, учтя влияние как дальних, так и ближних частиц. Это влияние рассматривалось им как воздействие однородно намагниченной среды. При таких условиях поле внутри сферы (действующее поле) может быть представлено формулой [c.175]

Из этой формулы видно, что при бесконечном возрастании магнитной восприимчивости вещества у., - оо магнитная восприимчивость магнитодиэлектрика х, оо. Формула Коидорского требует тщательной экспериментальной проверки, так как даже при незначительных [c.175]

Лихтенеккер [137] дал наиболее простое определение проницаемости магнитодиэлектрика [c.176]

Приведенная ниже экспериментальная проверка рассмотренных аналитических выражений проницаемости в применении к магнитодиэлектрикам из карбонильного железа показала, что для них наиболее приемлема формула Лихтенеккера. [c.176]

Обзор аналитических выражений потерь в магнитодиэлектрике и выбор формул для определения составлнющ,их потерь [c.176]

Аналитические выражения потерь в магнитодиэлектрике детально рассмотрены в работах Иордана [138], К. М. Поливанова и Л. И. Рабкина [139]. В основу рас-суждений авторы положили известную линейную зависимость в области Релея тангенса угла потерь tgб от амплитуды напряженности поля Н,п и частоты м [c.176]

Температурный коэффициент проницаемости магнитодиэлектрика после дифференцирования формулы Лихтенеккера можно выразить следующим образом [c.184]

После снятия зависимости л 1 = /(Р) вычисляли проницаемость магнитодиэлектрика по формулам Лихтенеккера и Кондорского для концентрации Р = 0,5, при которой наблюдается хорошая сходимость между фактическим и теоретическим значениями концентраций. Расчет проницаемости по формуле Оллендорфа при концентрации Р = 0,5 невозможен, так как проницаемость ферромагнетика становится равной бесконечной величине при = 4. Истинная же величина проницаемости магнитодиэлектрика, полученная экспериментальным путем, равна 7,3. По рассчитанному значению начальной проницаемости ферромагнетика определяли теоретическую зависимость = /(Р), которую затем сопоставляли с экспериментальными величинами начальной проницаемости магнитодиэлектрика при соответствующей фактической концентрации ферромагнетика. На основе полученных данных были построены графики, иллюстрирующие зависимость начальной проницаемости магнитодиэлектрика от концентрации ферромагнетика (рис. 74). [c.186]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология