Эффективный момент инерции

Здесь эффективный момент инерции расчетного поперечного сечения кольца жесткости определяется по формуле [c.110]

Расчетный эффективный момент инерции кольца жесткости рассчитывают по формуле [c.111]

В формулах (14.29)—(14.36) р— расчетная площадь поперечного сечения обечайки J — эффективный момент инерции площади Р относительно оси х—х У1> У2 — расстояния от центра тяжести расчетного сечения до обечайки и кольца жесткости соответственно (см. рис. 14.18) Кц, К1з ,Кц, Л и — коэффициенты, определяемые по рис. 14.21. [c.300]

Эффективный момент инерции расчетного поперечного сечения кольца жесткости [c.49]

Эффективный момент инерции I (5 - С)3 [c.209]

Определить понятие приведенного (эффективного) момента инерции двух жестких вращающихся групп для их относительного (внутреннего) вращения и получить выражение приведенного момента инерции относительно оси симметрии жестких вращающихся групп через моменты инерции этих групп относительно той же оси. Получить выражение кинетической энергии вращения через относительную угловую скорость, выражение момента количества движения через относительную угловую скорость и выражение кинетической энергии вращения через момент количества движения для этих условий. [c.34]

Расчетный эффективный момент инерции кольца жесткости рассчитывается по формуле [c.433]

Приведенное выше значение а позволяет показать, что эффективному моменту инерции молекулы хлористого водорода, находящейся на первом колебательном уровне, отвечает смещение ядер на 0,018 Л от равновесного положения. [c.370]

J — момент инерции площади поперечного сечения цилиндрической обечайки, эффективный момент инерции расчетного поперечного сечения кольца жесткости, м [c.5]

Здесь е — расстояние между центром масс поперечного сечения кольца жесткости и серединной поверхностью обечайки 4 — эффективная длина стенки обечайки, учитываемая при определении эффективного момента инерции. [c.42]

В работах Мекке и его сотрудников [2831, 690, 1605] на основании квантово-механической теории жесткого асимметричного волчка были определены эффективные значения вращательных постоянных Н2О для 20 колебательных состояний. Впоследствии Дарлинг и Деннисон [1263] по экспериментальным данным Мекке и его сотрудников вычислили значения эффективных моментов инерции с учетом поправки на центробежное растяжение. Результаты вычислений Дарлинга и Деннисона [1263], дополненные соответствующими результатами Нильсена [3082, 3083] для других колебательных состояний, были использованы Герцбергом [152] для вычисления постоянных колебательно-вращательного взаимодействия, равновесных значений вращательных постоянных и структурных параметров молекулы воды. [c.200]

Ввиду того, что результаты этих расчетов вошли в ряд справочных изданий, приводим принятые Гордо-10М значения колебательных постоянных НзО (в см ) Шг = 3740 сог = 1635 Шз = 3834 лгц = 70 Х22 = 20 к-л-л = 39 Хп = 20 Х2з=20 Хгз = 109 — и выражения для эффективных моментов инерции (в 10" г -см ) [c.221]

В работе [508] по тем же данным вычислены значения постоянных, входящих в выражения для эффективных моментов инерции H2S через колебательные квантовые числа. [c.324]

Эффективный момент инерции суммарного попереч-. ного сечения (кольца жесткости и части обечайки) Jx для таких обечаек должен также отвечать условию (15.29), но при нахождении Р длина 1 в м (см) определяется по [c.417]

Б. Эффективный момент инерции [c.265]

Эффективный момент инерции суммарного поперечного сечения относительно центральной оси хх определяем по формуле (15.29) [c.422]

Вращательные постоянные, эффективные моменты инерции и межъядерные расстояния, полученные при изучении спектров комбинационного рассеяния некоторых двухатомных и линейных молекул [c.149]

Вращательные постоянные, эффективные моменты инерции и структурные параметры молекул типа симметричного волчка, полученные из вращательных спектров комбинационного рассеяния [c.180]

Когда состояние молекулы отвечает отсутствию колебаний, л = 0, ее эффективный момент инерции может быть найден по формуле [c.362]

Эффективный момент инерции поперечного сечения кольца жесткости [c.46]

Эффективный момент инерции /эф должен быть больше /тр, рассчитанного по формуле (14). [c.47]

Устанавливаем кольцо прямоугольного сечения толщиной 10 мм и высотой 60 мм (рис. 55). Определяем эффективный момент инерции составного сечения, включающего в себя кольцо жесткости и участок обечайки [c.92]

Сферический ротатор. Следующими по степени сложности являются молекулы метана и четыреххлористого углерода, обладающие симметрией тетраэдра их можно считать сферическими ротаторами с тремя равными моментами инерции. Следует отметить, что вещества вроде тетраметилметана не принадлежат к этой категории, так как они имеют дополнительные моменты инерции вследствие свободного вращения метильных групп вокруг центрального углеродного атома. Поскольку сферический ротатор имеет один эффективный момент инерции, его можно приравнять двухатомной молекуле и выразить вращательную энергию жесткой молекулы простым уравнением [c.69]

IX — эффективный момент инерции расчетного поперечного сечения кольца жесткости (см. рис. 4.8, узел А), м . Требуемый момент инерции кольца жесткости [c.162]

Допускаемое внешнее давление для обечайки с кольцами жесткости можно определять по тем же формулам, что и для гладкой обечайки, вводя в правую часть формул для [р 1иг множитель — коэффициент жесткости обечайки в степени 0,75 дли обечаек средней длины и в первой степени для длинных обечаек 154], Коэффициент жесткости обечайки представляет собой отношение эффективного момента инерции J кольца с присоединенной оболочкой к моменту пнерции гладкой оболочки толщиной 5 и длиной, равной расстоянию I между кольцами жесткости. Момент инерции 1ладкой обо, [очки [c.208]

Для определения 011- размеров сечения колец жесткости при действии на обечайку внешнего давления ГОСТ 14249—80 рекомендует определять расчет1Пз1Й эффективный момент инерции кольца жесткости по следующей формуле [c.210]

Для основного колебательного уровня молекулы (/а/д/с) - 2=2,380х 10 Если же каждое из трех колебательных квантовых чисел равно трем, то (/л/в/с) = 2,210-10 . Фактически, как мы видели, колебания обусловливают лишь небольшое изменение свободной энергии, а следовательно, и влияние растяжения не велико. Следует отметить, что большие квантовые числа деформационного колебания V(f обусловливают уменьшение эффективного момента инерции и, таким образом, действуют противоположно большим квантовым числам симметричного или антисимметричного валентных колебаний. [c.420]

Потенциальный барьер внутреннего вращения тиольной группы (1,2 ккал молъ), потенциальный барьер псевдовращения пятичленного кольца (равный нулю, что соответствует свободному вращению), эффективный момент инерции для этого псевдовращения (18,9 10 г-см ) и параметры для эмпирического уравнения ангармоничности подбирались таким образом, чтобы они находились в соответствии с экспериментальными значениями теплоемкости и энтропии. [c.712]

Как упоминалось выше, размеры молекулы воды зависят от ее квантового состояния, но мало зависят от колебательных состояний. Для каждого колебательного состояния молекулярные размеры могут быть описаны с помощью трех эффекпшиых моментов инерции [153]. Дарлинг и Деннисон [79], используя несколько менее точные данные, чем современные, получили следующие выражения для эффективных моментов инерции. молекулы воды как функции ее колебательных состояний [c.11]

Были исследованы чисто вращательные спектры молекул бензола С Н , СдОе [102] и симметрично замещенной молекулы С НдВз ]61]. Получающиеся вращательные постоянные и эффективные моменты инерции приведены в табл. 7. Фотография вращательного спектра С Нц приведена на рис. 8. Как указывалось выше, наблюдаемый спектр согласуется е предсказанным спектром для молекул типа симметричного волчка. Однако структура спектра не дает возможности сделать выбор между четырьмя группами симметрии Оз,, и Сз , предполагавшихся для конфи- [c.168]

Основное допущение этого метода состоит в том, что молекула считается жесткой , хотя известно, что это не так. Действительно, эффективные моменты инерции зависят от динамических свойств молекулы, которые в свою очередь определяются силовыми постоянными, как гармоническими, так и ангармоническими, нормальными колебательными координатами, коэффициентами кориолисова взаимодействия, а также постоянными центробежного искажения. Эти динамические параметры, составляющие второй тип данных, упоминавщихся выше, необходимы для правильного определения равновесных значений длин связей и углов на основе эксперимента. К сожалению, только для нескольких ( 10—12) многоатомных молекул имеются данные для определения равновесной структуры. Однако во многих случаях достаточным оказывается использование структуры молекул в основном состоянии. [c.264]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология