Измерение интенсивности тормозного излучения

Тормозное излучение, генерируемое ускорителями, по своему воздействию на облучаемую систему, как уже указывалось выше, практически не отличается от -излучения с некоторой эффективной энергией. Поэтому измерение интенсивности тормозного излучения обычно проводят методами, которые широко применяются и практике измерений интенсивности у-излучения. Наиболее распространен среди них метод наперстковой камеры. [c.45]

До недавнего времени квантометры использовали лишь для измерения интенсивности тормозного излучения с энергией больше 20 Мэе, так как их чувствительность при более низких энергиях не была точно известна. В работе [131] описана мето дика абсолютной калибровки двух типов квантометров при максимальной энергии спектра тормозного излучения 4,5 и 10 Мэе. Показано, что чувствительность гаусс-квантометра постоянна в диапазоне 4,5—80 Мэе, с погрешностью измерения 1,5%. Экспериментально полученные значения интенсивности совпали с расчетными в пределах 3%. [c.46]

Рассмотренные методы измерения интенсивности тормозного излучения с помощью наперстковой камеры и квантометра представляют особый интерес для радиационной химии, так как в обоих случаях может быть осуществлен переход (с помощью соотношения Брэгга—Грея) от интенсивности излучения к поглощенной энергии излучения в данном веществе. [c.46]

Новые интересные области применения открываются перед, дифференциальной рентгеновской абсорбциометрией также с использованием тормозного рентгеновского излучения в связи с появившейся возможностью эффективно работать с полихроматическим излучением. Описан [178, 179] оригинальный способ абсорбционного рентгеновского анализа по скачкам поглощения определяемых элементов многокомпонентных смесей с непосредственным использованием тормозного рентгеновского излучения. В данном способе сравнивают ослабление излучения эталонным и исследуемым образцом, причем для того и другого измерения проводят повторно, изменив напряжение на рентгеновской трубке. Полученные при этом спектры излучения имеют граничные длины волн, располагающиеся на волновой шкале по разные стороны от длины волны края поглощения определяемого элемента. В качестве эквивалентного образца используется набор двойных клиньев. При просвечивании исследуемого образца полихроматическим излучением, спектр которого ограничен с коротковолновой стороны краем поглощения наименьшего по атомному номеру определяемого элемента, перемещением одинарного клина добиваются уравнивания интенсивностей рентгеновского излучения, прошедшего соответственно через анализируемый образец и одинарный клин. Затем, просвечивая исследуемый образец полихроматическим излучением, спектр которого ограничен с коротковолновой стороны краем поглощения элемента, присутствующего в образце и следующего по атомному номеру за определяемым (коротковолновая граница спектра ле- [c.134]

Излучение из плазмы на сверхвысоких частотах обязано своим происхождением в основном только электронам. Оно возникает прн ускорении, испытываемом электронами при соударении (тормозное излучение) или при вращении электронов в магнитном поле (циклотронное излучение). Если электроны имеют максвелловское распределение скоростей с температурой Г, интенсивность микроволнового излучения из плазмы будет в соответствии с уравнением (V.36) характеризовать электронную температуру. Таким образом, температуру электронов можно определять, измеряя интенсивность излучения и коэффициенты пропускания и отражения плазмы. В практических случаях, когда коэффициент отражения пренебрежимо мал, температуру можно найти путем балансных измерений с помощью микроволновой мостовой схемы, показанной на рис. V.11. Большая часть входящих в эту схему волноводных элементов была описана выше. Шумовые эталоны представляют собой электрические разряды постоянного тока и, как и в случае трубки с плазмой (ср. рис. V. 1, а и б), должны вводиться в волновод через его широкую стенку под углом от 6 до 10° к оси волновода. Шумовые эталоны предварительно калибруются с помощью нагреваемой согласованной нагрузки, используемой в качестве стандартного излучателя. Типичная величина шумовой температуры составляет 18 000°К в случае разряда в неоне и 12 ООО °К для аргонового разряда. Интенсивность излучения шумового эталона А. можно увеличить, уси- [c.92]

Следовательно, камера, предназначенная для измерения интенсивности пучка тормозного излучения [c.45]

Примером успешного применения дифференциальной рентгеновской абсорбциометрии с использованием тормозного рентгеновского излучения к полимерным материалам может служить исследование [177]. В нем изложена методика анализа содержания хрома в мягких обувных кожах хромового дубления по скачку интенсивности сплошного спектра в зоне /С-края поглощения этого элемента. Коэффициент вариации по хрому не превышал 4—5% при продолжительности одного определения не более 3—4 мин. Высокая абсолютная чувствительность при использовании тормозного рентгеновского излучения позволяет проводить измерения на участках кожи площадью 3 мм без вырезания образцов или каких-либо других изменений исходного материала. [c.134]

Наряду с наперстковыми иоиизационными камерами для измерения интенсивности тормозного излучения в последние десять лет широкое распространение получили квантометры 130]. Квантометр представляет собой плоскопараллельную многосекционную ионизационную камеру, состояш ую из нескольких чередующихся слоев вещества и газа. Принцип его действия основан также на теории Брэгга—Грея. Толщину газовых промежутков выбирают такой, чтобы суммарный ионизационный ток в них был бы пропорционален площади под так называемой переходной кривой, которая представляет собой зависимость ионизационного тока в толстом слое поглотителя от глубины расположения тонкого газового промежутка, много меньшего пробега электронов (позитронов) в данном газе. [c.46]

Интересно отметить, что связь между сечением фотопроцесса и сечением передачи импульса позволяет получить определенное соотношение между интенсивностью тормозного излучения и электропроводностью. Так как аналогичная взаимосвязь имеет место и для ионов (кулоновское рассеяние и тормозное излучение на ионах), то можно сопоставить температурный ход электропроводности и полного тормозного континуума. Очевидно, что соответствующие измерения нуншо проводить в инфракрасной области, где мал вклад рекомбинационного континуума и континуума фотозахвата. [c.178]

Матричная коррекция с использованием рассеивающего излучения трубки. Многие современные приборы обладают способностью корректировки матричных влияний путем рационирования измеренной интенсивности серы к некоторой порции рентгеновского излучения, рассеянного пробой (характеристические линии трубки или тормозное излучение). Это может быть эффективно для коррекции матричных различий между анализируемой порцией и калибровочными стандартами, однако, если только времена счета не рассчитывались соответствеюю, это может привести к некоторому снижению точности измерений. Коррекции, предлагаемые изготовителями прибора, могут не быть универсально применимыми, и каждый пользователь может разрабатывать собственные наиболее подходящие способы матричных коррекций (то [c.542]

Во время нашей работы колебания интенсивности достигали 10%, а колебания максимальной энергии тормозного излучения 10%, что привело к плохой воспроизводимости результатов. Эти колебания учитывались по свидетелям — образцам, содержавшим кислород (борная кислота) и углерод (полистирол). Свидетели облучались одновременно с исследуемыми образцами, и активность, наведенная в них, соответствовала дозе, полученной образцом во время облучения. Исходя из измерений наведенной активности в свидетелях , вноси.чись поправк1г на колебания дозы. [c.139]

В качестве источника излучения авторы применили бетатрон с энергией тормозного излучения, регулируемой от 4 до 25 Мэе, и интенсивность 50 рентген/мин на расстоянии 1 м от мишени. Бетатрон был або1рудо1ван специальным устройством, позволявшим облучать образцы внутри ускорительной камеры. Измерение наведенной активности образцов ороводилось на установке, регистрирующей у-кванты, возникающие при аннигиляции позитронов. Установка состояла из двух сцинтилляционных счетчиков (кристаллы NaJ/Tl и ФЭУ-29), регистрирующих два кванта аннигиляции с энергией 0,51 Мэе, разлетающиеся в противоположных направлениях. Кроме того, в установку входили два предусилителя и одноканальных анализатора, блок схемы. соапаяений, позволяющий одновременно фиксировать оба у-кванта по каналам, и блок механического регистратора. Как облучение, так и измерение образцов проводилось с сохранением строго фиксированной геометрии [253]. [c.52]

Обнаружено, что при всех процессах Р-распада, в том числе при Э. 3., наблюдается электромагнитное излучение со сплошным спектром и очень малой интенсивностью. Кванты этого так называемого внутреннего тормозного излучения несут на себе энергию, равную некоторой доле или всей энергии, обычно уносимой нейтрино. Число квантов этого излучения, соответствующее одному акту Э.З., приблизительно равно 7,4 10 , где Еа (Мэе) — энергия радиоактивного перехода. Если испускаются ядерные у-лучи, то малоинтенсивнос внутреннее тормозное излучение обычно не удается наблюдать на их фоне. Однако в случае Э.З., не сопровождающегося излучением ядерных у-квантов, измерение верхней границы спектра внутреннего тормозного излучения может служить эффективным способом определения энергии радиоактивного перехода. [c.58]

Следует подчеркнуть, что вышеприведенные расчеты справедливы лишь при условии со блюдения электронного равновесия при измерении дозы излучения в рассматриваемой точке [29]. Это равновесие имеет место в том случае, если интенсивность и энергетичесмий спектр излучения постоянны в любом направлении области от данной точки до точки максимального пробега вторичных электронов и если массовый коэффициент поглощения и тормозная способность среды не изменяются в той же области. [c.341]

Большинство применяемых в химии радиоактивных изотопов испускает -частицы с энергией не свыше нескольких Мэв. До этих пределов можно пренебрегать радиационными потерями энергии и считать с достаточной точностью, что поглощение вызвано лишь возбуждением орбитральных электронов и вырыванием их из атомов среды.Прежде чем -частица растратит всю энергию полета, она ионизирует много атомов на своем пути. Например, как уже указывалось, ионизация атомов воздуха требует в среднем 32,5 эв и -частица с энергией Е образует Е/32, 5 пар ионов. Для частиц в 1 Мэв это число приблизительно равно 30 ООО. Если орбитальные электроны возбуждаются, не покидая атома, то их возвращение на нормальные уровни сопровождается мягким у-излучением с характеристическим спектром, отвечающим энергии возбуждения. Такое мягкое у-излучение всегда возникает при прохождении -лучей через среды. Вместе с тормозным у-излуче-нием (см. ниже) оно дает регистрируемую измерительными приборами остаточную активность, которая сохраняется на выходе из слоев поглотителя, даже если они достаточно толсты для задержания всех -частиц. Измерение активности -лучей осложняется также их рассеянием. При каждой встрече с атомами -частица изменяет траекторию в результате упругих соударений (без потери энергии). Ионизация атомов также меняет путь -частиц. В результате всех этих процессов -частица проходит сложную извилистую траекторию, как хорошо видно на следах в камере Вильсона. Длина этой траектории в несколько раз больше пройденной толщи поглотителя. Отклонение -частиц при рассеянии особенно велико из-за их малой массы. Оно иногда превышает 180°, т. е. некоторая часть -лучей отражается в направлении к источнику облучения. Такие отражения, в частности, происходят от подложек, на которые нанесен измеряемый препарат. Рассеяние вызывает дополнительную потерю интенсивности пучка, так как некоторая доля -частицы из него выходит. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология