Частотные границы спектров

Частотные границы спектров в условиях конечной длины анализируемой записи Т и конечного интервала дискретизации А/ можно определить с помощью следующих правил. [c.144]

Длина записи Т определяет нижнюю частотную границу спектра у, = 1/Г. [c.144]

Интервал дискретизации А/ (называемый также интервалом Н а й к в и с т а) определяет верхнюю частотную границу спектра V = 1/(2А/) Л /2Т, где N I — число отсчетов. Искажение вычисленного спектра более высокими частотами, чем Удг, называется маскировкой частот под частоты истинного спектра. Иногда это явление называется свертыванием спектра (см. раздел 4.3.3). [c.144]

Наличие калибровки спектра. Преобразованный спектр должен содержать частотные метки, которые делаются с помощью ЭВМ как метки положений максимумов некоторых сигналов или границ спектра. [c.160]

При анализе гармонического состава регулярного сезонного хода, как правило, предполагается, что частоты гармонических базисных функций известны априори. При решении задачи отыскания скрытых периодичностей (например, межгодовой изменчивости) необходимо провести сканирование по частотам в некотором диапазоне [215, 266]. Прослеживая отклик амплитуды данной гармоники на изменение частоты, можио установить положение главных максимумов спектра. Процедура сканирования по частотам отличается от задачи разложения в ряд Фурье тем, что период искомого компонента ие навязывается заранее,, а определяется в процессе сканирования, причем жестких ограничений на предельные частотные границы оцениваемых, гармоник не накладывается. Критерием, определяющим предельно большие-периоды оцениваемых гармоник, является их статистическая достоверность (дисперсия оценок амплитуд). Методом сканирования-удается не только установить положение главных максимумов, но и изучить тонкую структуру спектра вблизи иих [215], в первую очередь вблизи годового максимума. [c.198]

Комбинационные полосы в действительности относятся к непрерывному поглощению, так как в этом случае не существует правил отбора, и максимумы возникают за счет сингулярности в частотном распределении фононов. Такие особенности наблюдаются в так называемых критических точках в областях, близких к краю зоны Бриллюэна или на краю зоны, когда для дисперсионной кривой градиент со( ) равен нулю. Таким образом, для интерпретации спектров кристаллов в ангармоническом приближении необходимо рассматривать все ветви дисперсионной кривой для всех значений волнового вектора к от нуля до границы зоны. В гармонической модели рассматривается только поперечная оптическая ветвь при к=0. Типичные оптические ветви показаны на рис. 8.7 при низких значениях к и при значениях, близких к границе зоны, частота лишь слабо зависит от волнового вектора, тогда как для промежуточных значений к изменения частоты более выражены. [c.231]

Более точное количественное рассмотрение показывает , что изменение начального релаксационного спектра под влиянием деформирования полимерных систем происходит путем параллельного смещения длинновременной границы спектра, как это схематически показано на рис. 2.21 (для частотного спектра — на рис. 2.21, 6). [c.161]

Первое экспериментальное подтверждение предсказания И. Я. Померанчука о том, что изотопы могут значительно влиять на теплопроводность, было получено Т. Джеболом и Дж. Халлом в 1958 г. [172]. Они нашли, что теплопроводность обогащённого до 95,8% кристалла германия в максимуме примерно в 3 раза больше, чем германия с природным изотопическим составом. Это увеличение теплопроводности качественно согласуется с теорией [149], хотя оказалось значительно меньше ожидавшегося 15-кратного увеличения, рассчитанного исходя из 15-кратного уменьшения параметра изотопического беспорядка. В работе [172] высказано предположение, что расхождение теории и эксперимента вызвано наличием в Ge ветви акустических фононов с сильной дисперсией, особенно вдоль кристаллографических направлений [001] и [111]. Для этой ветви фононные моды вблизи границы зоны Бриллюэна имеют низкую энергию, и трёхфононные процессы рассеяния без сохранения квазиимпульса остаются важным каналом теплового сопротивления до температур ниже, чем 0о/Ю 40 К (для Ge 0d = 375 К). Позже Дж. Каллауэй [173] получил хорошее согласие между своей моделью теплопроводности и экспериментальными данными работы [172] за исключением области температур вблизи максимума теплопроводности. Указанная выше особенность фононного спектра германия приводит к тому, что уже на достаточно низких частотах плотность фононных состояний отклоняется вверх от квадратичной дебаевской зависимости. В силу этого частотная зависимость скорости изотопического рассеяния [c.83]

В работе [137] исследовано большое количество молекулярных соединений трихлоруксусной кислоты с кислородсодержащими молекулами. Мультиплетность спектра трихлоруксусной кислоты в этих соединениях по сравнению со спектром ЯКР чистой кислоты значительно возрастает, а границы частотного диапазона расширяются. Эти изменения были полностью отнесены за счет кристаллических эффектов [137]. Однако компоненты, добавленные к кислоте, могут быть отнесены к двум различным классам либо кислотам, либо основаниям. В свете этих соображений средние частоты также можно разделить на две группы кислотную и основную . На рис. 7-15 представлено распределение средних частот N обеих групп по частотной шкале V. Как видно из рисунка, обе группы смещены относительно друг друга и незначительно перекрываются. Максимум распределения кислотной группы (а) на одится вблизи средней частоты чистой трихлоруксусной кислоты (40,010 Мгц), тогда как максимум основной (б) смещен в низкочастотную область на 0,3 Мгц. Этот сдвиг указывает на то, что при переходе от самоассоциата к комплексу с основанием ионность связи С—С1 в трихлоруксусной кислоте увеличивается. [c.164]

Сравним полученные результаты для магнитномягких резин с данными, иллюстрирующими изменение магнитных спектров образцов керамических ферритов неодинаковой плотности, изготовленных из одного и того же порошка Ы10Ре20з, но подвергшихся различным степеням спекания (см. рис. 2.5). Из этого сравнения следует, что уменьшение действительной части комплексной магнитной проницаемости материала связано с увеличением его полезного частотного диапазона (со смещением области его дисперсии в сторону более высоких частот). Это объясняется, по-видимому, тем, что при переходе от плотных образцов керамических ферритов, у которых намагничивание обусловлено как вращением вектора намагниченности доменов, так и смещением границ доменов, к пористым образцам или к полимерной системе с ферритовым порошком той или иной дисперсности, намагничивание частиц материала обусловливается в основном только процессами вращения вектора намагниченности доменов. С увеличением внутреннего размагничивания за счет каучуковой основы у магнитномягких резин затруднено вращение магнитного момента частиц ферритового наполнителя вследствие этого действительная часть комплексной магнитной проницаемости у магнитномягких резин меньше, чем у феррита, но зато она сохраняется неизменной в более широком диапазоне ча- [c.140]

Раз но устапонлеи вид базисных функций, то трудно оп спить, насколько полным может быть разложение по ним (т. е. гармоники какого порядка выделяются при частотном анализе). Если окажется, что выделяется лишь небольшое число гармоник (несколько первых), то сомнительно, чтобы данный механизм об-слу/кивал основной процесс восприятия — узнавание и запоминание. В этo r случае можпо. шшь ожидать, что отот механизм участвует и реализации операций, относящихся к нредварительному анализу. Пример — быстрое выделение границ между текстурами по отличию в их спектрах [440, 441]. [c.317]

Правильная последовательность частотных полос в тонотопическом представительстве у таких животных, как, например, кошки, и у человека отражает широкий диапазон звуков, на которые возможна реакция. Что же в таком случае сказать о летучей мыши, которая пользуется специальными голосовыми сигналами для эхолокации как своего рода радаром Рассмотрим один пример — усатую летучую мышь. Эхолокационный звук, издаваемый этим животным, представляет собой почти чистый тон частотой 61 кГц (гораздо выше границы человеческого слуха). Специализация летучей мыши для восприятия такого сигнала начинается на периферии, где волокна слухового нерва с относительно широкими кривыми настройки обнаруживаются по всему частотному спектру, но волокна с характеристической частотой 61 кГц обладают чрезвычайно острой настройкой. [c.415]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология