Собственное излучение

Оптическая схема анализатора ПАЖ-1 позволяет компенсировать спектральные помехи собственное излучение пламени и излучение других элементов, например натрия при определении кальция и наоборот. В этом преимущество данного типа пламенного фотометра перед фотометром ФПЛ-1. [c.27]

Теплообмен в рабочей камере пламенных экзотермических печей. Источником теплоты в этих печах является пламя, продукты горения. Пламя, футеровка н нагреваемые исходные материалы обмениваются излучением. Роль конвекции при высоких температурах обычно невелика. Лучистый поток от пламени, падающий на поверхность футеровки и нагреваемый исходный материал, частично поглощается и частично отражается. Отраженный поток теплоты суммируется с собственным излучением исходного материала и поверхности футеровки. Вследствие частичной прозрачности, характеризуемой степенью черноты, пламя поглощает часть падающего на него потока, а часть пропускает. Таким образом, нагреваемый исходный материал приобретает теплоту за счет суммарной теплоотдачи от раскаленных газов и футеровки. Если нагреваемый исходный материал частично прозрачен для излучения, то в лучистом теплообмене участвуют глубинные слои материала и футеровки ванны печи. В теплообмене участвуют слои газов, находящиеся между пламенем, футеровкой и исходными материалами. [c.63]

Предположим далее, что 10 ООО лучей ушли из объема (, а 2000 были поглощены поверхностью или объемом /. Обозначим glj долю 2000/10 000. Массовый множитель для излучения поверхности равен е/Л/, поскольку плотность потока собственного излучения равна а тепловой поток собственного и,злучения равеи произведению плотности на площадь. Аналогичный массовый множитель необходимо ввести для объема. Обратимся к уравнению [c.500]

Собственное излучение объемной зоны [c.176]

Используя уравнение (55), пренебрегая собственным излучением холодного ограждения рефлекторных печей и обозначая через рк коэффициент отражения поверхности ограждения, получим следующее выражение [c.78]

Уравнение (4 11,25) получено для излучения газа в пустоте при О °К- В действительности газ окружен поверхностью твердого тела — оболочкой, обладающей собственным излучением, некоторая доля которого поглощается излучающим газом. Поэтому количество тепла, излучаемого газом, определяют по приближенному уравнению [c.275]

Далее свечение пламени с помощью линзы 6 превращается в слабо расходящийся пучок лучей, который проходит через абсорбционный светофильтр, выделяющий у определяемого элемента резонансную линию (натрий, калий, кальций) или молекулярную полосу (кальций). После пластинки 8 световой пучок попадает на интерференционный светофильтр 9. При этом часть излучения с узким интервалом длин волн, соответствующим полосе пропускания интерференционного светофильтра, проходит через светофильтр и попадает на фотоэлемент 11 основного канала, остальная часть излучения частично поглощается, частично отражается. Отраженный свет направляется в компенсационный канал с помощью пластинки 8, проходит через оптический клин 12 и попадает на фотоэлемент компенсационного канала 14. Фотоэлементы основного // и компенсационного 14 каналов включены навстречу друг другу, поэтому их электрические сигналы вычитаются. Таким образом, прибор регистрирует полезный сигнал, из которого исключен сигнал мешающего элемента (за счет последнего возникает инструментальная ошибка). Уменьшая или увеличивая прозрачность оптического (17 на рис. 13) клина, можно полностью сбалансировать постороннее излучение, прошедшее через интерференционный светофильтр. Это относится к собственному излучению пламени. Такую операцию выполняют на сухом пламени перед началом работы. Следовательно, оптическая схема фотометра ПАЖ-1 позволяет регистрировать аналитический сигнал определяемого элемента, исключить фоновое излучение пламени в этом спектральном интервале и скомпенсировать спектральные помехи, возникающие в присутствии посторонних элементов, если их спектральные линии или полосы не совпадают с шириной пропускания интерференционного светофильтра. [c.29]

Свет рассеивается микрогетерогенными системами только в том случае, если размер частиц г меньше длины световой волны X, а расстояние между частицами больше световой волны. При размере частицы г < X световая волна огибает частицу происходит дифракционное рассеяние. Если размер частиц значительно больше длины световой волны, происходит отражение света. Рассеяние света связано с тем, что переменное электрическое поле световой волны возбуждает частицу, индуцируя в ней переменный дипольный момент. В результате этого частица становится источником собственного излучения, сохраняя строгие фазовые соотношения с облучающим электрическим полем. Такое рассеяние света называется когерентным. Если падающий луч света монохроматичен, то свет, рассеянный частицами, таклсе монохроматичен и имеет такую же длину волны, как и свет падающий. Свет, рассеянный частицей, попадает на находящиеся вблизи частицы, происходит многократное рассеяние света. В результате возникает само-освещение среды рассеянными внутри нее электромагнитными волнами. Вследствие когерентности света, рассеянного частицами, волны рассеянного ими света интерферируют между собой и с волнами падающего света. На границе дисперсионная среда — дисперсная фаза происходит полное гашение облучающей волны, и вместо нее возникают преломленные и отраженные волны. [c.389]

Прн оценке пламен разных типов как источника света необходимо учитывать помехи за счет собственного излучения пламен, которое определяется и составом газовой смеси, и режимом горения. Так, внутренний конус углеводородных пламен в области 400—600 нм излучает молекулярный спектр, состоящий из ряда полос, при- т°[-надлежащих молекулам Сз (полосы Свана) п СН (рис. 3.23). На практике обычно измеряют сигнал в зоне с минимальным фоновым излучением пламени. [c.57]

Для устранения собственного излучения пламени, которое понижает чувствительность анализа, обычно модулируют излучение источника и настраивают усилитель фототока на частоту модуляции. Постоянный фототок, даваемый излучением самого пламени, не усиливается и не мешает анализу. [c.275]

Наличие собственного излучения, которое создает особые возможности для их определения. [c.588]

В случае, если газ окружен поверхностью твердого тела — абсолютно черной оболочкой, обладающей собственным излучением, некоторая доля которого поглощается излучающим газом, количества тепла, излучаемого газом, определяют по приближенному уравнению [12, т. V, с. 597 13, т. I. с. 241 16. с. 290] [c.377]

Поверхностная плотность собственного излучения, кВт/м 97 73 69 [c.118]

В аналогии с уравнением (173) собственное излучение кладки может быть определено следующим образом [c.301]

Как видно из. рис. 199, а, рефлекторная печь имеет охлаждаемые водой стенки, температура которых поддерживается на уровне 25—30 . Внутренняя поверхность охлаждаемых стенок представляет собой полированную поверхность с высокой отражательной способностью, покрытую, например, алюминием. Пренебрегая собственным излучением холодной отражающей [c.340]

Огневая газификация твердого топлива как последняя стадия измельчения до полного молекулярного состояния, т. е. до полной подготовки всей массы топлива к образованию с вторичным воздухом истинной (газообразной) горючей смеси и окончательному ее сгоранию. Для активизации такого процесса необходимо высокотемпературное тепло, способное быстро прогреть всю газифицирующуюся топливную массу и массу участвующего в процессе первичного воздуха. Это тепло в первую очередь получается от вспомогательного начального огневого процесса, когда успевшее частично газифицироваться топливо находит в начальной кислородной зоне свободный кислород. Поскольку этого тепла может не хватить (факельные процессы), оно берется за счет обращенного потока тепла из центральной зоны пламенного процесса и раскалившейся футеровки. В баланс тепла входит лучеиспускание горячих зон пламени, отраженное и собственное излучение футеровки. По этой причине корневые участки пламени во многих случаях стараются утеплить такой футеровкой, избегая воздействия на первичную зону огневого процесса холодных 24 [c.24]

Датчики с использованием рассеянного излучения основаны на измерении излучения, отразившегося от контролируемого объекта. В этом случае источник излучения располагается между контролируемым объектом и эталонным образцом. Естественно, что при этом необходимо принять меры, чтобы собственно излучение источника не попадало в детектор (рис. 40). [c.228]

Практически газ всегда бывает заключен внутри полого твердого тела, имеющего гемпературу К и обладающего собственным излучением. Поэтому по аналогии с взаимным излучением твердых тел количество тепла, передаваемое путем излучения от газа, в Данном случае будет равно [c.298]

С учетом собственного излучения диафрагмы радиометра при пр-мощи коэффициента р= соб/[<7] (коэффициент собственного излучения) и обозначая степень черноты диафрагмы через ер, тепловой поток, который радиометр принял бы при температуре передней поверхности [c.156]

Тепловосприятие поверхности нагрева в стадии образования первоначальных золовых отложений во многом зависит от температуры наружной поверхности отложений, которая определяет не только интенсивность собственного излучения, но и дальнейшее развитие процесса [c.160]

Поскольку температура поверхности измерительного ребра вставки в общем случае не равна температуре наружной поверхности диафрагмы радиометра, при расчетах наряду с коэффициентом собственного излучения радиометра Р следует учесть также коэффициент собственного излучения ребра вставки [c.188]

По техническим причинам (не требуются кюветы, окна которых настолько уплотнены, что не пропускают исследуемый расплав отпадает опасность изменения состояния поверхностей окон соприкасающихся с расплавом) большинство исследователей находило спектры отражения по схеме, изображенной на рис. 1 в приложении 1, а затем по ним [формула (4-38)] строили спектры поглощения. При этом на участке более длинных волн (см., например, рис. 2 и 11 в приложении лучали отрицательное 1) величины иногда получали отрицательное значение, что противоречит физическому смыслу этого коэффициента. Объясняется такое явление просто собственное излучение изучаемого распла- 5 ва в этом диапазоне ста- I новилось меньшим, чем источника инфракрасного из- р (, 29. Влияние агрегатного со [c.80]

При расчете собственного излучения объемных зон различают зоны, занятые светящимся факелом, зоны неоветяцегося факела и зоны, заполненные смесью потухших продуктов сгорания. Расчет может про- [c.178]

Теоретический анализ /25/ показывает, что распределение интев-сивности в спектре рассеянного света имеет сложный характер и зависит от кинетических свойств среды, в частности сяг наличкх в ней релаксационных процессов. Подробные исследования этих деталей спектральной картины рассеянного излучения потребовали разработки специальной методики, основным элементом которой является использование одночастотного лазера с предельно узкой линией собственного излучения. Необходимость в этом возникает в особенности при высоких температурах исследуемой жидкости (с ростом температуры компоненты триплета сближаются), при рассеянии под малыми углами и при изучении тонких деталей спектрал1 ой картины. Для этих исследований была создана специальная оптическая кювета, предназначенная для температур до 600° К под давлением до 50 МПа. Ра >-работанная система фотоэлектрической регистрации с синхронным детектированием обеспечивала высокую стабильность и чувствительность установки. [c.10]

Например, применение керамических горелок (горелок инфракрасного излучения), в которых сжигание высококалорийного топлива высокой степени очистки осуществляется внутри пористой керамики или в тончайшем газовом слое вблизи поверхности керамики. Целые панели из таких горелок могут заменять собой футеровку, являясь мощным излучателем, обеспечивающим интенсивную теплоотдачу на поверхность нагрева. Собственное излучение тонкого слоя газов в сторону поверхности нагрева незначительно. В данном случае, мы имеем дело с типичным предельным случаем косвенного направленного теплообмена, при котором весь теплообмен обеспечивается излучением кладки. В таких печах отвод газов осуществляется вблизи поверхности нагрева, т. е. в самой холодной части печи, что и обеспечивает высокое значение коэффициента исп.ользования топлива. Применение обычных беспламенных горелок с- керамическим туннелем и направлением продуктов сгорания тонким слоем на футеровку печи также позволяет организовать теплообмен, приближающийся к предельному случаю косвенного направленного теплообмена. В рассмотренных случаях, очевидно, преимущества имеют те виды топлива, которые не склонны в процессе сжигания к сажеобразованию, т. е. топлива, не содержащие в том или ином виде тяжелых углеводородов. [c.76]

Так как газообразные теплоносители лучепрозрачны, то это означает невозможность получения конвективного режима. Поэтому во всех печах топливного типа с конвективным режимом зона генерации тепла выносится за пределы рабочего пространства печи или экранируется от поверхности нагрева. Даже при использовании электронагрева нагреватели должны быть вынесены за пределы рабочего пространства в связи с тем, что конвективный режим осуществляется при возможно более высокой температуре теплоносителя, но при такой, при которой его собственное излучение еще несущественно. В противном случае при той же температуре электрический нагреватель сопротивления будет излучать достаточно энергии, и режим из конвективного перейдет в смешанный. Чтобы избежать этого, приходится работать при более низких температурах теплоносителя, что нецелесообразно, так как ухудшаются условия конвективного переноса. [c.91]

С люминесцентным методом могут конкурировать лишь более селективные методы — масс-спектроскопия или эмиссионная спектроскопия. Чтобы вызвать люминесценцию вещества, к нему необходимо извне подвести определенное количество энергии. Например, при поглощении квантов ультрафиолетового излучения частицы вещества переходят в возбужденное состояние, характеризующееся более высоким запасом энергии. Возбужде.чные частицы обычно довольно быстро теряют свою избыточную энергию и переходят в невозбужденное состояние. Такой переход может сопровождаться излучением (люминесценцией). Люминесцирующая частица, поглощая энергию возбуждения, превращает ее в собственное излучение. Эта важная особенность люминесценции отличает ее от других видов излучения. [c.88]

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

Используемые в рентгеновской спсктроскопии трубки характеризуются высокой потребляемой мощностью (3,5 кВт). Ввиду этого предпочитают трубки с вольфрамовым анодом. Излучение флуоресценции особенно велико в том случае, когда собственное излучение рентгеновской трубки имеет длину волны, близкую к краю поглощения определяемого элемента (например, использование анода из хрома при определении К, Са, Т1). [c.204]

Вторым источником спектральных помех является собственное излучение пламени, например полосы Сваиа в области 500— 600 нм (рнс. 3.23). [c.127]

Важные применения находят искусственные радиоэлементы в биологии, так как при их помощи удается пепосредстенно следить за распределением веществ и их обменом в организмах. На рис, ХУ1-22 приведен снимок срезов помидора, сделанный за счет собственного излучения радиоцинка, поглощенного растением из питающего раствора. Снимок наглядно показывает, что цинк концентрируется в семенах. Если растворить в воде поваренную соль, содержащую примесь радионатрия Ыа (Р, "у-распад, Г = 15 ч), и дать выпить этот раствор человеку, рука которого лежит на ионизационном счетчике, то последний начинает регистрировать радиоактивность уже через несколько минут. Это значит, что ионы Ыа после поступления в пищеварительный тракт почти тотчас же переходят в кровь, которой и разносятся по всему телу. Содержание изотопа С (Р-распад, Т = 5760 л) в углеродистых останках древних культур дает возможность устанавливать важные для археологии исторические даты, [c.522]

Никулина и Жуковская [2, т. II] исследовали пленки зо лота и пленки систем N 303—Аи—N 503 В120з—Аи—В120з полученные методом Катодного распыления на стеклах. Оказа лось, что эти прозрачные пленки (к i= 100- 150 А) обладают ком плексом ценных свойств достаточно хорошей адгезией к стеклу высокой прозрачностью (68—72%), высоким коэффициентом отра жения в ближайшей инфракрасной области до 2 мкм (49—60%) низким удельным поверхностным сопротивлением (10—15 Ом-см) положительным температурным коэффициентом сопротивлени и малым значением собственного излучения (0,15—0,19). Благо даря указанным свойствам эти покрытия можно применять в ка честве и электронагревательных элементов, и теплозащитных экранов. [c.502]

Многие физические методы анализа — атомная и ядерная спектроскопия, активационный анализ и другие ядерно-физиче-ские методы позволяют проводить количественные определения, минуя стадию разделения. Одиако при этом обычно возникает другая, порою не менее сложная, задача — необходимость разделения аналитических сигналов определяемого и основных компонентов пробы (основы), а также сигналов сопутствующих компонентов, соседних по положению на щкале развертки аналитических сигналов. Так, в рентгено-флуоресцентном методе интенсивность флуоресценции определяемого элемента может падать за счет-частичного поглощения первичного (возбуждающего) излучения сопутствующими элементами и одновременно за счет поглощения ими собственного излучения флуоресценции элемента. С другой стороны, при частичном наложении полос их флуоресцентного излучения на полосу определяемого элемента интенсивность аналитического сигнала определяемого элемента будет возрастать. [c.19]

Выше были рассмотрены случаи, когда температура кладки и ее собственное излучение зависели от теплового потока, направляемого иа кладку пламенем, заполняющим рабочее просг-ранство печи или его часть. Причем интенсивность теплового потока от пламени на кладку обязательно зависит от степени черноты пламени и, стало быть, его толщины. [c.338]

Следовательно, в этой стадии процесса поглощательная способность тепловоспринимающей поверхности возрастает быстрее теплового сопротивления отложений. В следующей стадии, после достижения максимального значения г 5, уменьшение тенловос-приятия происходит в основном уже за счет увеличения собственного излучения, обусловленного повышением теплового сопротивления отложений. [c.159]

Единственным объяснением такого отличия, впоследствии подтвердившимся (см. стр. 114), является прозрачность изученных солевых расплавов для инфракрасного излучения, которое от раскаленного кожуха нагревателя сквозь соль достигает донышка калориметра и падает на это донышко вместе с собственным излучением солевого расплава, т. е. теплювой поток с учетом конвекции является суммой трех слагаемых. Так как расплав А использовался и изучался при более высоких температурах, чем состав Г, то вполне понятно, что разность между экспериментальными данными и величинами конвективной теплоотдачи в первом случае гораздо больше, чем во втором, и это вполне гармонирует с законами радиации. [c.105]

Собственное излучение слоя в обе стороны равно 27ст]б. Так как слой находится в состоянии лучистого равновесия, то должно соблюдаться равенство [c.176]

Для металлов D- 0 уже при толщине приблизительно 1 мкм, для диэлектриков — при толщинах около 1 мм. Поэтому для упрощения рассмотрения часто полагают, что процессы поглощения и отражения, определяемые соотношением (2.179), протекают на самой поверхности этих тел. Если на поверхность такого тела извне не падает лучистой энергии, то единственный поток энергии, который можно зарегистрировать, будет исходить с поверхности тела и передаваться в 07фужающее пространство. Этот поток энергии с плотностью Ei называется собственным излучением тела. При сделанных выше оговорках можно считать, что это излучение формируется на самой поверхности тела и, следовательно, зависит лишь от температуры, материала и состояния поверхности. В реальных условиях со [c.192]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология