Угол рассеяния

Рис. III.1. Рассеяние плоской первичной волпы ко точечным центром О, к — волновой вектор части фронта рассеянной волны, проходящей через элементарную площадку dS, Г) — угол рассеяния.

Меняя напряжение, оказывается возможным менять длину волны и, соответственно, разрешающую способность микроскопов. Если применяются достаточно большие напряжения, необходимо учитывать релятивистские поправки. Таким образом, длины волн лежат в пределах 0,001<А,-<0,10 нм [148]. Различные модификации электронных микроскопов позволяют разрешать детали объектов до 0,1 нм. Прн изучении размеров частиц в дисперсионных средах такое высокое разрешение не требуется, поэтому используются обычно небольшие напряжения. Исследование малых частиц позволяет получить информацию об их внешней форме и структуре. Изображение фотографируется и по нему определяется угол рассеяния электронов 0, связанный с размером чистицы г простым соотношением д = к г. [c.102]

Рис. 4.5. Угол рассеяния 6о в лабораторной системе координат.

Рис. 11.2.2. Спектральное распределение интенсивности светоч, рассеянного в системе нитробензол - гептан. Угол рассеяния в = 15 . Линия имеет лоренцевскую форму с полушириной Лf =(314 + 5) Гц

Эффект Комптона изучался также в газах, где угол рассеяния можно найти благодаря тому обстоятельству, что электрон отдачи и фотон вызывают вторичные эффекты, позволяющие определить их пути в камере Вильсона. Изучение эффекта Комптона позволило получить прямое доказатель-ство того, что световые кванта обладают импульсом Поэтому фотоны могут оказывать давление и им можно приписать массу. [c.127]

Как и в случае нереагирующей смеси газов, наличие именно пяти независимых инвариантов связано с динамическими законами сохранения при столкновениях. Действительно, при парных столкновениях (и упругих, и неупругих) необходимо иметь шесть соотношений связи, определяющих скорости после столкновения через скорости до столкновения. Один из инвариантов (т,-) есть тривиальное выражение закона сохранения массы. Динамика процесса столкновения дает два соотношения (через прицельный параметр и угол рассеяния), вследствие чего должны существовать еще четыре независимых соотношения, которые и связаны с сохранением импульса (три соотношения) и энергии (одно соотношение). Любое другое число инвариантов сделало бы систему либо неопределенной, либо переопределенной. Разумеется, все сказанное непосредственно связано с выбранным нами типом частиц (бесструктурные частицы, характеризуемые только массой и внутренней энергией). При неупругих столкновениях таких частиц, хотя величина д (вектор относительной скорости) не равна д, последний может быть однозначно определен по его ориентации относительно д, поскольку нам известны энергии всех состояний. В случае частиц со структурой (т.е. многоатомных молекул) задача значительно усложнится, если рассматривать дополнительный инвариант столкновения — момент импульса [ 1811. [c.28]

Экспериментально определяется не амплитуда рассеянной волны, а поток энергии или частиц, пропорциональный ее квадрату. В рентгеноструктурном анализе вводится специальная функция 1(з), называемая интенсивностью рассеяния или дифференциальным сечением рассеяния (для дифракции нейтронов). Размерность этой функции — квадрат длины. Обычно решается обратная задача по восстановлению распределения рассеивающей плотности по измеренной экспериментально функции 1(з). Величина 5 = связывает угол рассеяния 6 с [c.101]

Погрешность измерений размеров частиц составляла 1% при времени измерения 60 с. Температура образца поддерживалась с точностью 0,02 К. Угол рассеяния ус- [c.272]

Поскольку в пробе вещества микрокристаллы ориентированы в самых разнообразных направлениях, на рентгенограмме наблюдаются многочисленные резкие кольцевые линии, из которых можно рассчитать угол рассеяния а и расстояние между плоскостями Разработанные в последнее время методы рентгеноструктурного анализа в нашем курсе не рассматриваются. [c.111]

Рассеянный свет всегда частично поляризован даже в том случае, если падающий свет не поляризован. При этом для частиц малых размеров свет, рассеянный под углом 90°, поляризован полностью, а вдоль направления падающего луча (угол рассеяния 180 и 0°) не поляризован вовсе. На рисунке 96 показано распределение интенсивности рассеянного света, направленного под различным углом по отношению к направлению падающего света. Незаштрихованная область соответствует неполяризованному свету, заштрихованная — поляризованному. [c.390]

Сделаем некоторые замечания относительно амплитуды. В зависимости от того, на каком расстоянии от ядра пролетает электрон, он отклоняется на тот или иной (определенный) угол. Причем на большие углы отклонится незначительная часть электронов, пролетающих вблизи ядра, так как ядро занимает малый объем. Чтобы учесть зависимость интенсивности рассеяния от угла 0, введем вместо параметра А некоторую функцию /(0), где 0 — угол рассеяния. Функция /(0) будет различна для разных ядер. Нетрудно показать, что в некоторую точку г, плоскости наблюдения придут все рассеянные волны, но с разными фазами, величина которых будет зависеть от расстояний между атомами-препятствиями. Поскольку расстояния между атомами фиксированы и близки к длине волны, разность фаз будет прямо связана с межъядерными расстояниями. Таким образом, в точку г, приходят волны с амплитудой [c.130]

Атом представляет собой резонансную систему. При совпадении частоты первичной волны со с собственной частотой одного из электронов атома со = возникает аномальная дисперсия из-за вклада, вносимого резонансным рассеянием. В этом случае длина рассеяния атома fa зависит от частоты <в или длины волны А, первичного излучения. Вариация атомной амплитуды А/ в зависимости от длины волпы, экстраполированная в каждой точке на угол рассеяния д = О, для атома Са показана на рис. 111.3. В области аномальной дисперсии наблюдается значительный дефицит атомного рассеяния, достигающий для редкоземельных металлов 15 электронных единиц [3]. [c.78]

Поскольку tg2 = 1/а, то отсюда можно найти угол рассеяния, соответствующий данному рефлексу. Зная углы рассеяния, по уравнению (VI. 8) рассчитывают межплоскостные расстояния d (в нм). [c.193]

Случай равенства нулю всех трех индексов исключается. Угол рассеяния 0 определяется из формулы [c.219]

Рис. 39. Столкновение частиц А с силовым центром В в — угол рассеяния й — зона действия силового центра

Определим функцию рассеяния в зависимости от энергии следующим образом. Предположим, что I) ( q) б ь доля всех рассеивающих столкновений, которые приводят к значениям кинетической энергии нейтронов в интервале энергий от Е до E- -dE, где а о< < о. Энергия представляет собой первоначальную энергию рассеянного нейтрона, а а определяется соотношением (4.17). Для каждой конечной энергии Е имеется соответствующий угол рассеяния агссоз п [см. (4.15)]. Более того, каждому малому изменению т], обозначаемому dr], соответствует изменение dE около Е. Таким образом, если связать с г] и di с dr , то вероятность того, что нейтрон рассеется в конечный энергетический интервал dE около Е, должна быть точно равна вероятности того, что он рассеется в dx около г). Другими словами, необходимо, чтобы вероятность определенного события не зависела от используемых для его описания переменных, т. е. [c.55]

Проходя через объект, электроны сталкиваются с ядрами атомов, в результате чего часть из них рассеивается под определенным углом, причем число рассеянных электронов (и угол рассеяния) определяется числом столкновений, которое в свою очередь зависит от плотности объекта, его толщины и скорости электронов. Формирование контрастного изображения объекта на флюоресцентном экране микроскопа связано с разной степенью рассеяния электронов различными участками объекта. Пучок электронов, прощедщий через наиболее толстую часть объекта и имеющий наибольший угол рассеяния, доходит до флюоресцентного экрана значительно ослабленным, в результате интенсивность свечения соответствующего участка экрана мала. При прохождении через более тонкие участки объекта электронный пучок рассеивается меньше и вызывает в соответствующих местах более интенсивное свечение экрана. Так упрощенно можно представить формирование контрастного изображения объекта на экране электронного микроскопа. [c.123]

Электронограмма паров исследуемого вещества представляет собой фотопластинку с системой диффузных концентрических колец различной плотности почернения. Заключительной стадией эксперимента является фотометрирование — измерение светопропуска-ния электронограммы по радиусу дифракционной картины. Результаты фотометрических измерений позволяют рассчитать интенсивность рассеяния электронов / в зависимости ог координаты 8=(4ту>.)зт(0/2), где X — длина волны электронов 0 — угол рассеяния. [c.279]

К числу наиболее важных моделей следует отнести планетарную модель атома, предложенную Резерфордом (1911). Им было обнаружено, что при прохождении пучка а-частиц сквозь тонкие слои образцов чистых металлов происходит лишь небольшое их рассеяние, только малая доля а-частиц отклоняется на угол рассеяния более 90°. Причем примерно 1 частица из 10 000 отражалась в обратном направлении, Для объяснения результатов опытов Резерфорд предложил планетарную модель строения атома, сходную со строением солнечной системы. В центре атома находится положительно заряженное ядро, размеры которого (10 см) очень малы по сравнению с размерами атома (10 см), а масса ядра почти равна массе атома. Вокруг ядра движутся электроны, число которых в нейтральных атомах равно величине заркда ядра. Вскоре было показано, что положительный заряд, выраженный в единицах элементарного заряда, равен порядковому номеру элемента в периодической системе. Численные значения заряда ядра были найдены Мозли (1913) на основе изучения рентгеновских спектров и Чедвиком (1920) из данных -по рассеянию а-частиц. [c.43]

Если угол между направлениями первичного пучка и воображаемой отражающей плоскостью обозначить 6, то угол рассеяния 20. Очевидно, что jn—По1 = 2 sin9 (рис.. 2.2). Обозначая а —угол между векторами г и п — По, получим для разности фаз рассеянных волн выражение [c.29]

Апйп — 1 О — угол рассеяния л — длина волны монохроматического излучения (см. гл. VI). [c.211]

Лазеры — источники электромагнитного когерентного излучения, т. е. излучения, имеющего строго определенную частоту и направление (угол рассеяния измеряется несколькими минутами). Такого рода узкие пучки харг ктеризуются высокой плотностью мощности, достигающей —10 Вт/см . [c.380]

При эффекте Комптона только часть энергии падающего 7-излучения передается электрону, а оставшаяся часть рассеивается в виде 7-кванта. Распределение первоначальной энергии между электроном и фотоном рассеяния зависит от угла, под которым они испускаются. Угол рассеяния в может находиться в пределах 0-180°, а следовательно, энергия электрона может изменяться от нуля при 0 йз О до максимальной при лобовом столкновении, для которого в = 180°. Регистрация этих электронов комптоновского рассеяния приводит к широкому непрерывному фону, называемому комптоновским континуумом, который расположен от нуля до максимальной энергии комптоновского континуума на краю Комптона. В спектре нескольких 7-излучений с определенной энергией комптоновский континуум увеличивается при уменьшении энергии спектра из-за эффекта суммирования. Комптоновский континуум часто может серьезно ограничивать выполнение инструментального активационного анализа с помощью 7-спектрометрии. Комптоновский фотон рассеяния может впоследствии испытывать дальнейшие взаимодействия, т. е. фотоэлек- [c.109]

Рис. 10.3-2. POP Схема упругого столкновения движущейся частицы массой Ml и знергией Ео с атомом мищени массой Мг. После столкновения и рассеяния на угол в (угол рассеяния) налетающая частица имеет знергию Ei [10-5].

Если следить за числом частиц, рассеянных в некотором направлении под углом 0 к первоначальному направлению, то аналогичным образом можно ввести понятие дифференциального сечения feo как характеристику доли частиц А, рассеянных в телесный угол dQ. = 2nsin0ito. Угол 0, под которым произойдет рассеяние, зависит от того, на каком расстоянии пролетела бы частица А от частицы В, если бы они не взаимодействовали. Это расстояние называется прицельным параметром Ь. Угол рассеяния и прицельный параметр Ь связаны друг с другом частицы, которые летят с прицельными параметрами в интервале от > до А + db, рассеются под углами 0 в заданном интервале dQ. Отсюда следует, что [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология