Потенциальное и резонансное рассеяние

Ядро обладает рядом энергетических уровней. Пусть — энергетический уровень, наиболее близкий к энергии Е тепловых нейтронов. В результате взаимодействия нейтрона с ядром возможно образование составного ядра, сопровождающееся ядерными реакциями. Нас интересует резонансное поглощение нейтрона и его реэмиссия без изменения энергии (упругое рассеяние). Поэтому наряду с рассмотренным выше потенциальным рассеянием следует учесть возможность резонансного рассеяния, сечение которого описывается формулой Брейта — Вигнера [c.80]

Здесь Е — энергия падающего нейтрона, Е,. — энергия ядерного уровня, Га и — соответственно полуширины резонансного уровня для поглощения нейтрона и для реэмиссии без изменения энергии нейтрона, С — постоянная. Первый член в этой формуле описывает потенциальное, а второй — резонансное рассеяние. Если уровень Е сильно отличается от энергии нейтрона Е, то резонансный член мал. При уменьшении разности Е — Е ) вклад резонансного члена в общее рассеяние возрастает. Разность Е — Ег) может быть положительной и отрицательной, поэтому сечение о может быть больше и меньше 4лЬ . Например, для ядра ванадия результирующая длина рассеяния оказывается очень маленькой — 0,05 см, а в случае ядер водорода, титана и [c.80]

Полученные формулы (120,8) и (120,13) описывают рассеяние при энергиях, находящихся вблизи резонанса Е . В области, мало отличающейся от Ег, амплитуда резонансного рассеяния значительно больше амплитуды потенциального рассеяния, поэтому сечение упругого рассеяния при Е Ег приближенно выражается только через квадрат модуля амплитуды резонансного рассеяния [c.572]

ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ И РЕЗОНАНСНОЕ РАССЕЯНИЕ 597 [c.597]

Потенциальное и резонансное рассеяние [c.597]

Это равенство указывает, что возрастание Е при переходе через значение сопровождается изменением бг на я. Первое слагаемое в (125,7) называется фазой потенциального, а второе— резонансного рассеяния (см. также 120). [c.598]

Упругое рассеяние нейтронов в общем случае есть результат интерференции потенциального и резонансного рассеяний. При потенциальном рассеянии процесс происходит без образования составного ядра. Резонансное рассеяние происходит через стадию промежуточного ядра. [c.904]

Нейтроны взаимодействуют с ядрами атомов. При этом имеет место как потенциальное, так и резонансное рассеяние. В первом случае нейтроны рассеиваются непосредственно дельтообразным силовым полем ядра, усредненным для ядер со спином по всем взаимным ориентациям спинов ядра и нейтрона. В случае потенциального рассеяния фаза рассеянной волны меняется на я. [c.295]

Для большинства ядер преобладает потенциальное рассеяние с изменением фазы на я. В этом случае амплитуду рассеяния принято считать положительной. Для ядер с преобладанием резонансного рассеяния амплитуда принимается отрицательной. [c.295]

На этот процесс накладывается другой процесс, известный под названием резонансного рассеяния, когда нейтроны образуют мгновенные соединения с ядрами. Эта составляющая рассеяния резко изменяется от элемента к элементу. Она может находиться в той же самой или в противоположной фазе по отношению к потенциальному рассеянию, что приводит к резкому увеличению или уменьшению суммарной амплитуды рассеяния при переходе от одного элемента к другому. Для некоторых элементов, в том числе для водорода, результирующая амплитуда имеет противоположный знак. По общему [c.54]

Атомные ядра Ядерные реакции Потенциальное рассеяние Резонансное рассеяние + [c.19]

Так называемое потенциальное рассеяние является процессом типа отклонения. Резонансное же рассеяние можно рассматривать с помощью модели составного ядра как реакцию неупругого рассеяния (1.19) в сравнительно узком интервале энергий падающего нейтрона [2, 4], в результате которого в бомбардируемом ядре не остается избыточной энергии. Энергия возбуждения оказывается равной нулю. [c.15]

Следовательно, в общем случае ядерное рассеяние медленных нейтронов представляет собой наложение потенциального и резонансного [c.38]

При отсутствии у ядра резонансных уровней, достаточно близких к энергии падающего нейтрона, резонансным членом можно пренебречь. В этом случае амплитуда рассеяния будет определяться чисто потенциальным членом, который всегда положителен и равен радиусу г ядра [c.39]

Второе слагаемое в (125,8) описывает интерференцию между резонансным и потенциальным рассеянием. [c.598]

Здесь уместно упомянуть еще об одном очень интересном спектральном методе, который пока еще не получил широкого распространения в каталитических исследованиях. Речь идет о резонансном комбинационном рассеянии света, который часто позволяет получить большое число хорошо разрешенных компонент колебательной структуры. Использование этих данных для расчета поверхностей потенциальной энергии связей в каталитических комплексах и адсорбированных молекулах требует, однако, дальнейшей разработки теории колебаний в многоатомных системах и создания соответствующих автоматизированных программ для расчетов на ЭВМ. Решение этой задачи будет способствовать и более строгой интерпретации спектров фосфоресценции, а также позволит исследовать с помощью ИК-спектроскопии многие нехарактеристические колебания, которые нельзя трактовать в простом двухатомном приближении. Таким образом, перспективы дальнейшего использования спектральных методов для изучения элементарных стадий катализа достаточно широки. [c.35]

В тех случаях, когда вблизи порога нет сильно выраженных резонансных состояний компаунд-типа, т. е. если имеющиеся околопороговые резонансны носят так называемый потенциальный характер, можно развить другой очень перспективный подход к процедуре экстраполяции сечений, особенно эффективный для спин-поляризованного случая. Он заключается в использовании хорошо известных данных при не слишком низких энергиях Е 0,5-5 МэВ для построения надёжного многоканального потенциала взаимодействия с учётом важных каналов реакций а + 6 —> + с/ (г = О, 1,..., п). В отличие от амплитуды рассеяния этот потенциал является, вообще говоря, очень плавной функцией Е и пороговая энергия для него никак не выделена. Поэтому найденный потенциал можно использовать для предсказаний сечений в области порога а + 6 канала. Хотя сам метод известен весьма давно, в [71-73] предложена его конкретная реализация, использующая новый способ построения указанного многоканального потенциала. Он строится на основе прямого итерационного решения обратной задачи рассеяния, стартуя непосредственно с экспериментальных данных по сечениям, а также векторным и тензорным анализирующим способностям. Хотя до сих пор данный метод был практически применён лишь в задачах упругого рассеяния со связью каналов, нет сомнений, что его можно также эффективно использовать и для общей проблемы предсказания околопороговых сечений реакций с перестройкой. [c.247]

Масс-спектрометрия отрицательных ионов в методическом отношении более стабильна, так как жесткие требования масс-спектрометрии не позволяют широко варьировать конструкцию ионного источника и условия проведения эксперимента. Однако анализ по массовым числам осколочных ионов и отсутствие фона потенциального рассеяния (замечаются только резонансные процессы) дают возможность изучать резонансы в сечениях рассеяния электронов сложными молекулами, которые для методов СЭУ пока недоступны. К настоящему времени основная информация по резонансным состояниям сложных (многоатомных) молекул получена масс-спектрометрическим изучением образования отрицательных ионов. Поскольку методические вопросы масс-спектрометрии подробно изложены в многочисленных обзорных статьях и монографиях, рассмотрим в следующих разделах только некоторые проблемы методики изучения отрицательных ионов, специфичные для этой области масс-спектрометрии. [c.19]

АВ(и) + е -> АВ(а ) + е Сечение колебательного возбуждения молекул при электронном ударе состоит из двух частей - резонансной и нерезонансной. Нерезонансная часть сечения возбуждения является слабо меняющейся функцией энергии электрона ей соответствует потенциальный механизм возбуждения, который определяет прямое воздействие электрона на молекулу и описывается характеристиками упругого рассеяния налетающего электрона на молекуле. Вклад резонансного механизма проявляется в виде максимума (или максимумов) в зависимости сечения возбуждения от энергии. Полная константа скорости возбуждения определяется обычно резонансным вкладом. При резонансном механизме возбуждение колебаний происходит путем образования и распада промежуточного комплекса - возбужденного отрицательного иона АВ(о) + е АВ -> АВ(а ) + е. Задача об образовании промежуточного комплекса и его распаде по каналу колебательного возбуждения обычно решается в полуклассическом приближении (см.[1], стр.224). Величина сечения колебательного возбуждения молекулы определяется отношением характерного времени жизни т резонансного уровня АВ к периоду колебаний Т отрицательного иона в этом состоянии [c.143]

При прохождении фотонов через среду возможны следующие процессы взаимодействия с веществом фотоэлектрический эффект, компто-новское (некогерентное) рассеяние, образование электронно-позитрон-ных пар, томпсон-рэлеевское (когереятное) рассеяние, флуоресценция, тормозное излучение, аннигиляционное излучение, когерентное излучение на молекулах, потенциальное (дельбруковское) рассеяние, томпсоновское рассеяние на ядрах, ядерное резонансное рассеяние, ядерный фотоэффект [33]. Наиболее важными для технологии являются первые три явления. [c.43]

Рассеяние электронов на атомах или молекулярных системах можно разделить на потенциальное и резонансное рассеяние. Эффективное сечение потенциального рассеяния плавно зависит от энергии электронов и наблюдается во всей возможной области энергии рассеиваемых частиц. Резонансное рассеяние происходит в определенных узких областях энергии электронов, зависимость сечения рассеяния от энергии электронов имеет вид более или менее узких пиков (резонансов), располагающихся на фоне потенциального рассеяния. При потенциальном рассеянии в области эффективного действия рассеивающего потенциала электрон проводит время, равное времени его свободного пролета этой области. Резонансное состояние системы молекула (атом)—электрон предполагает задержку электрона у рассеивающего центра по сравнению с временем свободного пролета. Каждому резонансу соответствует образование отрицательного иона мишени в квазистацио-нарном состоянии или временноживущего относительно выброса электрона отрицательного иона. При этом такой ион может быть (но не обязательно должен быть) нестабильным относительно диссоциации по одному или нескольким направлениям (каналам) диссоциации с образованием фрагментарных отрицательных ионов. Образование в квазистационарном состоянии молекулярных отрицательных ионов и их дальнейший распад на осколочные отрицательные ионы и нейтральные осколки называется диссоциативным захватом электронов. Таким образом, резонансное рассеяние электронов молекулами можно представить состоящим из двух этапов — захвата электрона молекулярной системой (приготовление нестабильного относительно выброса электрона квази-стационарного состояния молекулярного отрицательного иона) и распада временноживущего иона по возможным каналам распада — каналу упругого рассеяния (входному каналу), неупругого рассеяния (когда выбрасываемый резонансной системой электрон затратил часть своей энергии на возбуждение молекулы) и каналу диссоциативного захвата электрона [c.6]

Совершенствование источников СИ позволяет развивать два новых метода МС резонансное рассеяние вперед и неупругое резонансное рассеяние. Синхротронный источник дает импульсы продолжительностью 10" с, которые за счет применения монохроматоров удлиняются до 10" -г 10" с. Это дает возможность практически мгновенного заселения резонансных (мессбауэровских) уровней ядер по сравнением с временем их жизни и последующего наблюдения их распада. Это идея временнбй МС. Однако энергия СИ распределена на очень широкий интервал энергии и для выделения нужного интервала энергий применяются монохроматоры с вьщелением энергий до 1 эВ, затем асимметричные мессбауэровские монохроматоры высокого разрешения до 1,6 мэВ. Вьщеление резонансного сигнала от СИ осуществляется с помощью временной развертки рассеянного импульса за времена жизни мессбауэровского уровня, возможное благодаря большому времени жизни мессбауэровского уровня и практически мгновенному потенциальному рассеянию на электронных оболочках. Взаимосвязь энергетической и временной шкалы исследова- [c.103]

Когда частота падающего излучения близка к энергии уровней возбуждения остатка, эффект приобретает резонансный характер. Так как соответствугощне уровни могут лежать при энергиях порядка нескольких десятков электронвольт, резонансная поляризация остатка должна сказываться на вероятности фотоэлектрического вырывания внешнего электрона световой волной. Грубо говоря, остаток сперва поглощает квант с энергией, близкой к своей энергии возбуждения, а затем передает ее оптическому электрону, который вылетает из атома. На самом деле, однако, имеет место интерференция между обоими механизмами фотоэффекта (прямым и через возбуждение остова), подобно тому, как в ядерной физике интерферируют потенциальное и резонансное рассеяния нейтронов, В настоящей работе будет рассмотрен резонансный фотоэффект. [c.263]

Кристалл представляет собой систему, состоящую их двух взаимодействующих подсистем электронной и ядерной. В рассеянии излучений принимают участие обе подсистемы, однако, интенсивность рассеяния на каждой из них зависит от природы рассеиваемого излучения. Например, интенсивность потенциального рассеяния рентгеновских лучей на ядрах атомов (томпсоновское рассеяние) примерно в 10 раз меньше интенсивности, рассеянной электронными оболочками тех же самых атомов, поэтому в теории дифракции рентгеновских лучей рассеянием на ядрах пренебрегают. Известны некоторые изотопы, ядра которых как раз попадают в область длин волн, используемых в структурном анализе. Сечение взаимодействия таких ядер имеет резонансный характер и по величине может значительно превышать сечение взаимодействия излучения с электронными оболочками атома. [c.174]

При приближении энергии падающих нейтронов к значению энергии резонансного уровня ядра второе слагаемое в (2.47) становится достаточно большим, чтобы преобладать над потенциальным членом. При этом разность Е — Ер может быть как положительной, так и отрицательной. Для Н, Ы и Мп резонансный член, являясь ортицательным, преобладает над потенциальным, приводя, таким образом, к отрицательной амплитуде рассеяния. Если ядро обладает спином /, то результат сложения его со спином падающего нейтрона, равным 1/2, может привести к образованию составных ядер со спинами соответственно [c.39]

При рассеянии медленных частиц на потенциальной яме, удовлетворяющей условию (310,11) я K d — (2п- - 1)я/2 сечение рассеяния достигает максимального, резонансного значения. Если учесть, что, согласно (36,11) ( 36), условие, определяющее наличие s-уровня с нулевой энергией в сферической прямоугольной яме, имеет вид tgKod = 0, то мы убедимся, что сечение рассеяния медленных частиц на сферической потенциальной яме достигает максимального значения в том, случае, если яма имеет s-уровень с энергией = 0. Если Kod. п/2, то в яме имеется только один s-уровень с энергией = 0. При Kod = Van потенциальная яма будет иметь два s-уровня, один из которых обладает энергией Е = 0. При Kvid = в яме имеется три уровня типа s и т. д. [c.518]

Разделение амплитуды упругого рассеяния на две части амплитуду резонансного и амплитуду потенциального рассеяния — зависит от выбора значения Я и является некоторым формальным приемом. На опыте измеряется только сумма Лрез + /4пот- [c.571]

Упругому рассеянию — потенциальному (в поле ядерных сил) без обра -зования составного ядра и резонансному через образование промежуточного ядра, т. е. с кратковременным захватом нейтрона. [c.173]

В качестве примера показан спектр атомной флуоресценции ниобия в пламени К гО — ацетилеп, показывающий потенциальную применимость других, а не резонансных линий флуоресценции, для которых сильное рассеяние будет действительно ухудшать аналитические сигналы илп даже делать анализ невозможным. [c.233]

Первый резонанс в сечении рассеяния электронов молекулами бензола наблюдается в области 1—2 эв [40] — электрон захватывается на первую незанятую я-орбиталь, квазистационарный уровень отделен от сплошного спектра /-волновым барьером. Диссоциативный захват электронов не может осуществляться при такой энергии — наблюдается только резонансное упругое и неупругое рассеяние электронов. Санч и Шульц [40] обнаружили еще один ник в структуре сечения рассеяния электронов молекулами бензола в области энергии электронов 4—6 эв и приписали его резонансу формы с захватом электрона на зх-орби-таль. Отсутствие интерференции с потенциальным рассеянием позволило им утверждать, что резонанс обусловлен электронами, имеющими большие угловые моменты относительно центра захвата электрона. Отрицательные ионы в этой области энергии не обнаруживаются, хотя нет запрета по энергии на образование ионов СбНа- [c.8]

Вибропоглощающие покрытия. Применение вибропоглощающих, или демпфирующих, покрытий — одно из эффективных средств борьбы с вибрациями и шумом в промышленности и на транспорте. Шум возникает в результате колебаний элементов машин и конструкций в целом, которые особенно значйтельны в резонансной зоне. Покрытия рассеивают (гасят) энергию колебания подложки и тем самым препятствуют шумообразованию. Это свойство связано с их полимерным строением. По механическому поведению полимеры занимают промежуточное положение между упругими твердыми телами и жидкостялп . В отличие от первых они не запасают всю работу внешних сил в виде потенциальной энергии от вторых — не диссипируют ее полностью в теплоту. Для них характерно частичное превращение колебательной энергии в потенциальную и ее частичное рассеяние в виде теплоты. Диссипированная энергия проявляет себя как механн-76 [c.76]