Амплитуда резонансного рассеяния

Полученные формулы (120,8) и (120,13) описывают рассеяние при энергиях, находящихся вблизи резонанса Е . В области, мало отличающейся от Ег, амплитуда резонансного рассеяния значительно больше амплитуды потенциального рассеяния, поэтому сечение упругого рассеяния при Е Ег приближенно выражается только через квадрат модуля амплитуды резонансного рассеяния [c.572]

Атом представляет собой резонансную систему. При совпадении частоты первичной волны со с собственной частотой одного из электронов атома со = возникает аномальная дисперсия из-за вклада, вносимого резонансным рассеянием. В этом случае длина рассеяния атома fa зависит от частоты <в или длины волны А, первичного излучения. Вариация атомной амплитуды А/ в зависимости от длины волпы, экстраполированная в каждой точке на угол рассеяния д = О, для атома Са показана на рис. 111.3. В области аномальной дисперсии наблюдается значительный дефицит атомного рассеяния, достигающий для редкоземельных металлов 15 электронных единиц [3]. [c.78]

Если центр спектрального распределения падающего излучения достаточно близок к резонансной частоте возбуждения ядра атома (в пределах ширины линии), то рассеяние идет по двум каналам и вследствие когерентности процессов полная амплитуда рассеяния равна сумме парциальных амплитуд релеевского и резонансного рассеяний [c.226]

Важным обстоятельством является прямая зависимость амплитуды ядерного резонансного рассеяния от концентрации с мессбауэровского изотопа. Амплитуда рассеяния монохроматических 7-квантов с длиной волны Яц на кристалле, содержащем наряду с обычными атомами атомы мессбауэровского изотопа, равна [c.235]

Для большинства ядер преобладает потенциальное рассеяние с изменением фазы на я. В этом случае амплитуду рассеяния принято считать положительной. Для ядер с преобладанием резонансного рассеяния амплитуда принимается отрицательной. [c.295]

На этот процесс накладывается другой процесс, известный под названием резонансного рассеяния, когда нейтроны образуют мгновенные соединения с ядрами. Эта составляющая рассеяния резко изменяется от элемента к элементу. Она может находиться в той же самой или в противоположной фазе по отношению к потенциальному рассеянию, что приводит к резкому увеличению или уменьшению суммарной амплитуды рассеяния при переходе от одного элемента к другому. Для некоторых элементов, в том числе для водорода, результирующая амплитуда имеет противоположный знак. По общему [c.54]

Зависимости А[ и Af" от ш показаны на рис. Х1.2. Поправка Д/ в основном отрицательна, что соответствует уменьшению амплитуды рассеяния в резонансной области. Поправка Д/">0, т. е. всегда положительна. [c.220]

При отсутствии у ядра резонансных уровней, достаточно близких к энергии падающего нейтрона, резонансным членом можно пренебречь. В этом случае амплитуда рассеяния будет определяться чисто потенциальным членом, который всегда положителен и равен радиусу г ядра [c.39]

Эти эффекты встречаются для всех видов излучения, включая поглощение и дисперсию звука. Поскольку гл. 16 посвящена методам ядерного магнитного резонанса и электронного парамагнитного резонанса, можно отметить, что в этих случаях явления поглощения и дисперсии аналогичны тем, которые обсуждались выше. С точки зрения классической физики эти явления объясняются уменьшением амплитуды колебаний гармонических осцилляторов. Когда атомные или молекулярные осцилляторы начинают двигаться под действием световой волны, они поглощают, и поглощение имеет максимум при резонансной частоте. Поскольку осциллирующие электроны излучают свет, взаимодействие рассеянного света с падающим излучением приводит к дисперсии. [c.484]

Радиоволновый вид неразрушающего контроля основан на регистрации изменений параметров электромагнитных волн радиодиапазона, взаимодействующих с контролируемым объектом. Обычно применяют волны сверхвысокочастотного (СВЧ) диапазона длиной 1—100 мм и контролируют изделия из материалов, где радиоволны не очень сильно затухают диэлектрики (пластмассы, керамика, стекловолокно), магнитодиэлектрики (ферриты), полупроводники, тонкостенные металлические объекты. По характеру взаимодействия с объектом контроля различают методы прошедшего, отраженного, рассеянного излучения и резонансный. Первичными информативными параметрами являются амплитуда, фаза, поляризация, частота, геометрия распространения вторичных волн, время их прохождения и др. [c.14]

Если эти условия выполнены, комбинационное рассеяние звука на звуке будет резонансным и амплитуда нелинейного сигнала должна увеличиваться линейно с расстоянием, пройденным по области пересечения исходных пучков в направлении синхронизма. [c.127]

Один из перспективных способов оценки структуры материала - анализ спектра донных сигналов (спектроскопический метод). Частота заполнения ультразвуковых импульсов меняется от посылки к посылке, при этом по амплитуде определяется область рэлеевского рассеяния. Влияние величины зерна на затухание усиливается вследствие многократного прохождения ультразвуковых волн через границы зерен. Для определения величины зерна также применяют резонансные методы, особенно иммерсионный. Например, при контроле импульсно-резонансным способом затухание определяют по отношению амплитуды колебаний в стенке изделия на резонансной частоте к амплитуде колебаний при отсутствии резонансных явлений. [c.287]

Далее в дело включается амплитуда пион-ядерного рассеяния в резонансной области, которая рассматривалась в разделах 7.3 и [c.412]

С одной стороны, сам факт существования дискретной частоты, отделенной конечным интервалом частот от полосы непрерывного спектра, приводит к особенностям в частотных зависимостях различных характеристик процессов рассеяния и поглощения. Соответствующие резонансные особенности появляются у амплитуд рассеяния различных частиц (например, нейтронов) на локальных дефектах. Инфракрасное поглощение в ионных кристаллах обнаруживает пики, также соответствующие локальным колебаниям различных специфических для этих кристаллов центров. [c.207]

Не менее важными являются и кинетические эффекты, вызываемые присутствием частот квазилокальных колебаний в колебательном спектре кристалла. Так, например, особенности амплитуд рассеяния упругих волн вблизи квазилокальных частот со приводят к резонансным аномалиям в поглощении ультразвука (см. 13). [c.224]

Функции атомного рассеяния для всех элементов затабулированы и их можно найти в справочниках и руководствах по рентгеноструктурному анализу. Однако эти значения, как указывалось выше, получены в предположении, что v vo- Если v< vo, то интенсивность когерентного рассеяния мала, так как падающие лучи вызывают лишь слабое возмущение электрона. В области частот V, близких к vo, возникают резонансные эффекты (электрон уже рассеивает не как свободный), которые изменяют амплитуду и фазу рассеянного излучения. В этой области частот, где возникает так называемое аномальное рассеяние, значение атомной функции не совпадает с вычисленным по (6.11), а определяется выражением [c.172]

В тех случаях, когда вблизи порога нет сильно выраженных резонансных состояний компаунд-типа, т. е. если имеющиеся околопороговые резонансны носят так называемый потенциальный характер, можно развить другой очень перспективный подход к процедуре экстраполяции сечений, особенно эффективный для спин-поляризованного случая. Он заключается в использовании хорошо известных данных при не слишком низких энергиях Е 0,5-5 МэВ для построения надёжного многоканального потенциала взаимодействия с учётом важных каналов реакций а + 6 —> + с/ (г = О, 1,..., п). В отличие от амплитуды рассеяния этот потенциал является, вообще говоря, очень плавной функцией Е и пороговая энергия для него никак не выделена. Поэтому найденный потенциал можно использовать для предсказаний сечений в области порога а + 6 канала. Хотя сам метод известен весьма давно, в [71-73] предложена его конкретная реализация, использующая новый способ построения указанного многоканального потенциала. Он строится на основе прямого итерационного решения обратной задачи рассеяния, стартуя непосредственно с экспериментальных данных по сечениям, а также векторным и тензорным анализирующим способностям. Хотя до сих пор данный метод был практически применён лишь в задачах упругого рассеяния со связью каналов, нет сомнений, что его можно также эффективно использовать и для общей проблемы предсказания околопороговых сечений реакций с перестройкой. [c.247]

В промежуточной области, при V близком к наблюдается резонансный эффект — амплитуда рассеянных волн резко возрастает. Этот участок графика и называется областью аномального рассеяния. [c.150]

В настоящей работе будут приведены аргументы в пользу гипотезы о резонансном характере реакций рассматриваемого типа. Предположим, что амплитуда рассеяния и сечения реакций в данном случае определяются в основном резонансны.ми членами и описываются формулой Брейта — Вигнера [4—7]. Указанное предположение относится и к некоторым другим неупругим бимолекулярным процессам. Парциальные ширины различных каналов реакций определяются только свойствами конкретной системы, на них не налагаются какие-либо общие соотношения (в отличие от теории равновесного комплекса), поэтому наше предположение не противоречит рассмотренным экспериментальным данным. Рассмотрим ряд аргументов, основанных на современной теории рассеяния и ядерных реакций [6—10], свидетельствующих в пользу сделанной гипотезы. Прн этом ограничимся областью энергий от десятых долей электронвольта до энергии первого уровня электронного возбуждения. Отметим, что аналогичным образом можно в некоторых случаях рассматривать процессы, происходящие при более низких и -при более высоких энергиях. [c.41]

В соединениях типа А В значения подвижностей носителей тока обычно превышают подвижности в элементарных аналогах. Это обстоятельство в работе [581] объясняется резонансным упрочнением связи в веществах типа А В и связанным с этим уменьшением амплитуды термических колебаний решетки, на которых, следовательно, происходит меньшее рассеяние носителей тока. Последним фактором и определяется большая подвижность носителей тока в А В , рассеяние же электронов на оптических колебаниях, появляющихся вместе с ионной связью, играет второстепенную роль. При переходе от соединений типа А В к соединениям А В главную роль играет рассеяние на оптических колебаниях. [c.197]

Под действием трения происходит рассеяние энергии колебаний, и, что важнее того, деформации системы отстают по времени от изменения возбуждающей силы. Именно последнее явление приводит к значительному уменьшению резонансных амплитуд и как бы к исчезновению резонансов. [c.335]

В случае невозможности уйти из опасной области (Кя 2) применяют специальные демпферы (виброгасители), увеличивающие рассеяние энергии при колебаниях, например демпферы сухого трения гидравлические, пневматические, резиновые и т. п. Отметим, что кратковременное прохождение резонансной области (несколько секунд) не опасно, так как на раскачку системы требуется определенное время и амплитуда напряжения не достигает больших значений. [c.178]

Отметим, что, согласно (24.17), интерференция прямого и резонансного каналов рассеяния существенно влияет на форму 0(г ) при малых временах жизни составного ядра, когда величина его пространственного смещения порядка амплитуды колебаний ядра в кристалле. В этом случае первое и второе слагаемые в [c.176]

Разница в частотах, соответствующих двум точкам по обе стороны от резонансной частоты, при которых наблюдается определённое уменьшение амплитуды, называемая обычно шириной резонансной кривой, определяется рассеянием энергии. Поэтому [c.108]

Как было показано в п. 1 настоящей главы, ядерная амплитуда рассеяния /, существенно зависит от угла между пучком падающих у-квантов и направлением сверхтонких полей на мессбауэровских ядрах. Такая зависимость позволяет использовать резонансное рассеяние для изучения магнитной и электрической структуры крнсталлог. [c.239]

Разделение амплитуды упругого рассеяния на две части амплитуду резонансного и амплитуду потенциального рассеяния — зависит от выбора значения Я и является некоторым формальным приемом. На опыте измеряется только сумма Лрез + /4пот- [c.571]

При приближении энергии падающих нейтронов к значению энергии резонансного уровня ядра второе слагаемое в (2.47) становится достаточно большим, чтобы преобладать над потенциальным членом. При этом разность Е — Ер может быть как положительной, так и отрицательной. Для Н, Ы и Мп резонансный член, являясь ортицательным, преобладает над потенциальным, приводя, таким образом, к отрицательной амплитуде рассеяния. Если ядро обладает спином /, то результат сложения его со спином падающего нейтрона, равным 1/2, может привести к образованию составных ядер со спинами соответственно [c.39]

При строго перпендикулярном взаимном расположении катушек приемника и генератора между ними не возникает прямой индуктивной связи, и индуцированная э. д. с. в катушке приемника целиком обусловлена магнитным потоком за счет ядерных спинов. Этот переменный магнитный поток содержит составляющую, которая полностью совпадает по фазе с внешним радиочастотным магнитным полем, и вторую составляющую, сдвинутую по фазе на 90° по отношению к полю. Амплитуда совпадающей по фазе составляющей пропорциональна поглощению, тогда как амплитуда составляющей, сдвинутой по фазе на 90°, пропорциональна рассеянию. Обычно представляет интерес только сигнал чистого поглощения сигнал рассеяния напоминает производную функцию поглощения, и в результате его наложения на сигнал поглощения появляется сильно искаженная резонансная линия. В связи с этим при использовании обычного приемника сознательно избегают точно сбалансированного положения пробника, допуская обычно заметное синфазное просачивание между катушками генератора и приемника. Просачивание регулируется с помощью небольшой металлической лопатки, смещенной по отношению к оси катушку генератора. При заметном просачивании сигнала влияние сдвинутой на 90° составляющей на результирующий сигнал проявляется в виде частотной, а не амплитудной модуляции, в результате чего дисперсионная составляющая отсутствует в вЫ ходном сигнале детектора с частотной модуляцией. Однако неустойчивость основной линии спектра, обусловленная микрофонными изменениями связи просочившегося сигнала или флук- [c.262]

Однако в действительности электроны атомов не свободны, а связаны с ядрами. Эта связь характеризуется определенны.ми константами, называемыми собственными частотами колебаний электронов и имеющими размерность 1/се/с. Если частота V рентгеновской волны, падающей на электрон, значительно больше его собственной частоты связью электрона с ядром можно пренебречь. Если частота V значительно меньше рентгеновские лучй вызывают слабое возмущающее воздействие на электрон и его когерентное рассеяние сравнительно невелико. В области V, близкой к VJ., возникают резонансные эффекты, которые приводят к существенному изменению как амплитуды, так и начальной фазы рассеянной волны. Интервал частот, лежащий вблизи называется областью аномального рас сея и ия электрона. [c.149]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология