Пойнтинга

Не дала положительных результатов и теория Пойнтинга, который пытался объяснить отклонение от закона Рауля образованием в системе прочных сольватов. [c.84]

Первый член правой части уравнения (7) р Vs/22400 представляет собой эффект Пойнтинга для случая твердого тела, подвергнутого давлению газа, и он не зависит от природы газа. Второй член учитывает молекулярные взаимодействия компонентов газового раствора и зависит от природы газа, и им объясняется неодинаковая растворимость данного вещества в различных газах. [c.11]

Члены правой части уравнения распадаются на две группы первая группа — члены, содержащие множитель 1/ , представляющий собой эффект Пойнтинга. Они все, кроме первого, исчезают, если добавляемый газ является идеальным. Вторая группа — это члены с вириальными коэффициентами Вп, П2> последовательно представляющими собой взаимодействие в газовой фазе одной молекулы твердого вещества с одной, двумя и тремя молекулами газа. Коэффициент В12 часто большой и отрицательный и он дает большую часть увеличения концентрации вещества 2 в газе 1. Более высокие вириальные коэффициенты обычно положительны. Проверив уравнение (11) на ряде систем, авторы пришли к выводу, что линейное увеличение с ростом плотности газа в интервале неболь- [c.12]

Вектор поверхностной плотности потока электромагнитной энергии, называемый вектором Умова-Пойнтинга, равен [c.82]

В равновесие со сжатым газом. Другими словами, твердое вещество и жидкость как бы растворяются в сжатом газе. Если пары и газ образуют идеальную смесь, то растворимость будет пропорциональна их давлению с небольшой поправкой на внешнее давление (эффект Пойнтинга). Отклонение от идеальности приводит к изменению в растворимости, из которого можно получить сведения по вириальным коэффициентам взаимодействия. Общий обзор этого метода был сделан Роулинсоном и Ричардсоном [189]. Они вывели уравнение для случая увеличения растворимости при условии, что газ не растворяется в жидкости или твердом веществе и что мольная доля паров в газовой фазе мала [c.116]

Тогда составляющая вектора Пойнтинга /7 равна [c.107]

Но еще в 1909 - 1912 гг. американский ученый Пойнтинг провел серию опытов по скручиванию медных и стальных [c.27]

Заряженная аэрозоль, отделившись от струи, интенсивно распадается вследствие взаимного отталкивания частиц [27]. oy [2] также провел анализ снарядного режима течения взвесей по существу для тех же условий, что и в рассмотренной выше задаче. В данном случае мы имеем дело также и с магнитным полем, так как направленный перенос твердых частиц приводит к появлению тока . В итоге возникает так называемый пинч-эффект , обычно наблюдаемый в потоке плазмы. Поскольку скорость характерных взвесей существенно меньше скорости света, легко показать [2], что указанный пинч-эффект пренебрежимо мал по сравнению с силой взаимного отталкивания частиц, обусловленной наличием пространственного заряда. При снарядном течении вектор электромагнитного потока Пойнтинга (Е X Н) не равен нулю фактически вектор Пойнтинга обращается в нуль только в случае расширения сферического облака заряженных частиц [2]. Однако это обстоятельство также мало сказывается на течении взвесей. [c.297]

Без учета эффектов второго порядка малости типа эффекта Пойнтинга. обусловленного упругой дилатансией (изменением объема, зависящим от квадрата величины касательных напряжений). [c.21]

Для второго случая д/ оказывается равным нулю, и поток через боковую поверхность отсутствует. И наконец, для третьего случая о/< стор поток электромагнитной энергии вытекает через боковую поверхность. Приведенные примеры убеждают в том, что сторонней напряженностью электрического поля в цепях постоянного тока пренебрегать нельзя. Это становится принципиальным особенно тогда, когда в цепях постоянного тока имеются участки, где действуют пондеромоторные силы. Характерным и наиболее наглядным примером таких цепей являются электродные системы. Таким образом, постановка вопроса о распространении электромагнитной энергии (а не электрической) тока является правильной. Электромагнитная энергия аналогична механической энергии и производит давление / на тела, которые встречаются на пути ее распространения, а следовательно, имеют импульс силы, заключающийся в единице объема. Итак, давление, испытываемое телом при поглощении импульса, будет равно =(1/с. Известно также и то, что давление равно плотности электромагнитной энергии у поверхности тела. Поэтому =Ди эм, а, учитывая поток энергии Пойнтинга Р=Д11 з с, получим /=Р/с . Импульс или количество движения в механике Ньютона представляет собой произведение массы на скорость 1—тю. Легко видеть, если мы импульс разделим на скорость, то получим массу, а если плотность импульса разделим на скорость, получим плотность тела. Применяя это к энергии распространяющегося электромагнитного поля, получим для его плотности следующее выражение [c.54]

Мощность электрической цепи активная реактивная полная Вектор Пойнтинга [c.129]

Экспоненциальный член в (УП.15), учитывающий влияние давления на фугитивность чистой жидкости, носит название поправки Пойнтинга [151]. [c.162]

Коэффициент суммарно учитывает неидеальность паровой фазы и поправку Пойнтинга. [c.164]

Молярные объемы жидких веществ, необходимые для расчета поправки Пойнтинга и входящие в некоторые уравнения для коэффициентов активности (например, в уравнение Вильсона), в отличие от р , сравнительно слабо влияют на равновесные характеристики систем и нет нужды добиваться высокой точности их расчета. Погрешность в 1—3 %, которую дает корреляция Йена и Вудса при средних и низких давлениях, вполне приемлема при расчете парожидкостного равновесия. [c.167]

С учетом (VII.63) и (VII.67) выражение для коэффициентов (VII.24), суммарно учитывающих вклад неидеальности пара и поправки Пойнтинга в рассчитываемые величины, в случае бинарной системы переходит в следующее [c.182]

В случае идеального ассоциированного пара и в пренебрежении поправкой Пойнтинга, при симметричной нормировке коэффициентов активности строгие выражения (VI 1.87) приводятся к виду [c.192]

Твердые вещества и газы в сверхкритической области. Как показано на рис. 4.1, кривые давления пара этих веществ можно экстраполировать в область интересующих температур системы. Будучи приведенными к давлению системы (путем использования коэффициента Пойнтинга), получаемые в результате гипотетические состояния жидкости вполне удовлетворительно вьшолняют роль стандартных состояний. В некоторых случаях, например при описании растворимости газов и твердых веществ в жидкостях (см. другие разделы данной книги), представляется более удобным применить другие стандартные состояния. Подробное описание этих стандартных состояний содержится в работах [137, 567]. [c.170]

При давлении всего лишь в несколько атмосфер коэффициент Пойнтинга мало отличается от единицы, и он, как правило, не учитывается. Аналогично при умеренном давлении соотношение коэффициентов фугитивности может приближаться к единице, поэтому часто достаточно применить следующее простое выражение для коэффициента активности [c.227]

Пример 6.1. Относительная фугитивность и коэффициент Пойнтинга (РР) при нескольких величинах [c.315]

Уравнение для расчета коэффициентов фугитивности дано в табл. 3.4. Коэффициент Пойнтинга рассчитывается для избыточного давления в 1 атм. [c.315]

В этом случае отношение (РГ)1/ ф1/ф1) заметно отличается от единицы даже при давлении 5 атм. Однако обычно коэффициент Пойнтинга рассчитывают для давлений, превышающих давление пара, и полученные [c.315]

Оценивают значение коэффициента Пойнтинга по уравнению РГ = ехр(К2(1 - Р )//гГ). [c.339]

Коэффициент Пойнтинга можно принять равным единице. Давление пара Р = 13,85 атм, Р = 6,65 атм. Параметры уравнения ван Лаара Ап - 0,4227, Агх = 0,4470. Вириальные коэффициенты Вц = = -0,3306, В22 = -0,7569, Вп = -0,4739 л/моль. [c.347]

Попытки объяснить концентрационную зависимость коэффициентов распределения образованием ассоциатов но своей физической сущности близки к теориям неидеальности раствора Долецалика и Пойнтинга. [c.84]

Увеличение давления насыщенного пара вещества из-за наложения внешнего давления на конденсированную фазу известно под названием эффекта Пойнтинга [Pointing J. 1881 г.],. Он первый показал, что наложение внешнего давления уведи-чивает химический потенциал твердого вещества Х2(тв. т)на-некоторую величину. [c.7]

Энергия электромагнитного поля, вектор Пойнтинга и закон Эйнштейна. Закон Максвелла с =с/ ]/е 1 послужил основой для утверждения распространения единого электромагнитного поля. В движущемся лектромагнитном поле плотность электрической энергии равна плотности лагнитной энергии, тогда полная плотность движущегося электромагнит-юго поля будет равна сумме плотностей (66) и (67) [c.53]

Направление этого потока перпендикулярно к направлению магнитного 1оля. Вектор Р называется вектором Пойнтинга. [c.53]

Приведем пример использования вектора Пойнтинга в цепях постоян-10Г0 тока. Согласно закону Джоуля — Ленца =Q — есть количество еплоты, выделяющейся в единицу времени в единице объема проводника. Здесь / и е соответственно плотность тока и удельное электрическое со-фотивление вещества). Учитывая, что поток электромагнитной энергии Р=Е поступает через боковую поверхность проводника, заметим, что по /1ере проникновения в глубь вещества поток энергии постепенно ослабляет- я за счет превращения ее в теплоту, уменьшается вектор Пойнтинга и та юверхность, через которую проходит поток. [c.53]

При небольших давлениях коэффициентом Пойнтинга ехр[У" (Р - 1УНТ] можно пренебречь и константа равновесия определяется как [c.117]

Экспоненщ1альный член уравнения (4.14) называется коэффициентом Пойнтинга. При умеренных давлениях он, как правило, немного отклоняется от единицы. [c.170]

В начале записывают выражение для п0JШ0Г0 давления если коэффициентом Пойнтинга можно пренебречь, оно приобретает следующий вид [c.233]

Фазовые равновесия в химической технологии (1989) -- [ c.170 , c.227 , c.233 , c.309 , c.310 , c.315 , c.333 , c.338 , c.431 , c.448 , c.478 , c.480 ]

Реология полимеров (1977) -- [ c.36 ]

Технология связанного азота Синтетический аммиак (1961) -- [ c.354 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология