Область замкнутой циркуляции газ граница

В рассматриваемом поле течения при некоторых значениях параметров существует область замкнутой циркуляции, граница которой определяется уравнением (/ , 0)—0. Как следует из (1.114), замкнутые линии тока внутри пузыря отсутствуют. Нулевая линия тока для течения ожижающего агента вне пузыря (помимо участков 0=0 и 0 = п), согласно (1.114), в безразмерных координатах г =г/аь описывается уравнением (штрих у г далее опускаем) [c.72]

С помощью соотношения (4.8-16) могут быть вычислены линии тока газа при различных значениях величин и Ь. ЕсЛи выполняется условие 11 ь 5> то при достаточно больших значениях величин а Ь около каждого пузыря цепочки образуется область замкнутой циркуляции газа, связанная с пузырем. При уменьшении скорости пузырей или при уменьшении расстояния между пузырями границы областей замкнутой циркуляции газа приходят в соприкосновение. При этом образуется единая область, в которой возможны два типа потоков поток газа из нижележащего пузыря в вышележащий пузырь и циркуляционный поток из пузыря в плотную фазу и обратно в тот же самый пузырь. Оказывается, что площадь области циркуляции газа, связанной с пузырями, в расчете на один пузырь цепочки оказывается большей, чем площадь области циркуляции газа для одиночного пузыря. [c.161]

Рис. 18. Границы областей замкнутой циркуляции газа и линии тока газа в окрестности взаимодействующих пузырей

Граница области замкнутой циркуляции газа около пузырей определяется из уравнения = 0. Границы, областей циркуляции газа показаны на рис. 18 для различных значений а. Когда значение а достаточно мало, области циркуляции газа объединяются и образуется единая область для обоих пузырей. На рис. 18 показаны также линии тока газа. В окрестности линии центров имеется поток ожижающего агента из ниже расположенного пузыря в выше расположенный. Обратный поток ожижающего агента имеется в окрестности границы области циркуляции газа. [c.163]

Сразу отметим, что предположения об идеальном перемешивании жидкости только в пузыре и о существовании диффузионного пограничного слоя у границы пузыря неправомерны. Действительно, так как нормальная к границе составляющая скорости жидкости не равна нулю и достаточно велика, интенсивный конвективный перенос из пузыря в облако приводит к выравниванию концентрации по всей области замкнутой циркуляции. Кроме того, не выполняется необходимое условие существования диффузионного пограничного слоя на поверхности — отсутствие (или достаточная малость) нормального конвективного переноса. [c.129]

В сферической системе координат, связанной с центром пузыря, поле течения ожижающего агента описывается функцией тока (1.95). В параграфе 4 было показано, что при Uь>Vo существует область г<ас, внутри которой происходит интенсивная циркуляция жидкости. Исходя из этой модели, естественно считать, что внутри указанной области имеет место полное перемешивание вещества, поэтому концентрацию его внутри этой области будем считать постоянной. Тогда задача о массообмене между пузырем и окружающим его кипящим слоем сводится к определению диффузионного потока на границу области замкнутой циркуляции. [c.68]

В этом случае прямая Ф=—Л пересекает кривую Ф = = Ф(Л 5) в точке с абсциссой Гь а прямая Ф=Я —в точках Гг и Гз. Нулевая линия тока включает в себя границу области замкнутой циркуляции, описываемую участком кривой, который соответствует значениям г в интервале Г1 г Гг, ветвь, соответствующую интервалу (гзН-оо), а также ветви, задаваемые уравнениями 0 = 0, 0=я, [c.73]

Задача состоит в определении зависящего от времени поля концентрации вне облака, диффузионного потока на его внешнюю границу и концентрации реагента С+ внутри области замкнутой циркуляции. Так как внутри облака имеются частицы твердой фазы, то естественно считать, что в области замкнутой циркуляции идет химическая реакция первого порядка с эффективной константой скорости к+ (в расчете на единИцу объема области циркуляции). Влиянием стенок и входного участка реактора на процесс диффузии пренебрегаем и считаем, что вдали от пузыря концентрация определяется выражением (1.127). [c.79]

В пользу предположения об идеальности перемешивания газа внутри газового пузыря и прилегающей к нему области циркуляции газа свидетельствует наличие внутри этой области циркуляционного потока таза, приводящего к выравниванию концентрации целевого компонента. С другой стороны, модели, основывающиеся на подобном предположении, не учитывают то обстоятельство, что область циркуляции газа в реальных условиях не полностью замкнута [135]. Даже у изолированного пузыря часть его гидродинамического следа периодически отрывается от пузыря. Нестационарное взаимодействие пузырей также может приводить к разрушению границы области циркуляции. [c.186]

Как известно, существует единственное решение Ф( ) для комплексного потенциала безотрывного обтекания профиля несжимаемой жидкостью с заданной скоростью на бесконечности, удовлетворяющее условию Жуковского-Чаплыгина. Аналитическая во внешности профиля G функция w z) = d /dz осуществляет отображение на многолистную, в общем случае, область D. Ввиду гладкости профиля (кроме задней кромки, в которой, по условию Жуковского-Чаплыгина w < оо, область D ограничена. Проекция ее границы L на плоскость W, выражающая зависимость F w, a.Tgw) = О, является замкнутой кривой с точками самопересечения или самоприкосновения, так как на профиле существуют две критические точки 01,2, в которых W = 0. В исключительном случае они могут совпадать, однако это, как и случай Г = О (Г — циркуляция), не будет приниматься во внимание. [c.147]

На фиг. 55 показана прямая решетка рабочего колеса осевого компрессора. Рассмотрим замкнутую область, называемую контрольной поверхностью, которая с одной стороны образована двумя нанесенными одна против другой на расстоянии шага t линиями тока АО и ВС, с другой стороны двумя отрезками ЛВ и СВ, параллельными оси решетки. Циркуляция будет определяться круговым интегралом в положительном направлении по границе контрольной поверхности [c.94]

Интегральная формула Коши. Подчеркнем, что условие односвязности в теореме Коши существенно—если область течения О имеет дырку, как на рис. 18, то интеграл по замкнутому контуру у. охватывающему эту дырку, не обязан равняться нулю. (Это физически очевидно в дырке могут находиться источники и вихри, а потому циркуляция и расход на у могут быть отличными от нуля.) Легко, однако, понять, что при непрерывной деформации у внутри области О величина интеграла не меняется. Мы проверим этот факт в его простейшей математической постановке пусть область О ограничена двумя кусочно гладкими кривыми уо и Уь которые обходятся в одинаковом направлении (скажем, против часовой стрелки), и функция / аналитична в какой-нибудь области, содержащей замыкание О (так называется область вместе с ее границей) мы покажем, что в этих условиях [c.78]

В заключение отметим, что наличие областей замкнутой циркуляции за каплями цепочки ослабляет затормаживающее влияние диффузионных следов. Это происходит вследствие существенного насыщения концентрации в следе в е-окрестности особой поверхности — границы стационарного вихря за каплей. В отличие от диффузионного следа, расположенного в окрестности изолированной особой линии тока, в окрестности границы области замкнутой циркуляции отсутствует конвективно-погранслойная область диффузионного следа, в которой концентрация переносилась бы без изменений вдоль линий (поверхностей) тока. При этом следует учитывать, что при наличии в цепочке областей замкнутой циркуляции за каплями интенсификация массопереноса к цепочке происходит не только благодаря влиянию диффузионных погранслоев и следов капель, но и вследствие увеличения скорости жидкости вблизи поверхностей капель по сравнению со случаем обтекания без застойных зон. [c.77]

Радиус области замкнутой циркуляции газа (называемой иногда облаком циркуляции), определяется из соотношения 115/ = = 0. Радиальная компонента скорости ожижающего агента обращается в нуль на границе области циркуляции. Таким образом, отсутствует конвективный перенос ожижающего агента между областью замкнутой циркуляции газа и ожижающим агентом, рас-ттоложенным вне этой области. Линии тока ожижающего агента, расположенные вне области замкнутой циркуляции газа, начинаются на бесконечности и уходят на бесконечность. Типичные линии тока твердой фазы и ожижающего агента представлены на рис. 8. Разумеется, область замкнутой циркуляции газа существует только при а > 1, т. е. при 1)ь > У/ . Из соотношения <4,2-28) следует, что Г(, при о, ,—>оо. [c.124]

Мддели массообмена второй группы [63, 129, 136—139] основываются на предположении об идеальном перемешивании газа внутри газового пузыря и прилегающей к нему области замкнутой циркуляции газа. Сопротивление массопереносу сосредоточено в плотной фазе, расположенной вне области замкнутой циркуляции газа. Математическая модель, в которой делается попытка учета сопротивления массопереносу как вне области циркуляции газа, так и внутри этой области, предложенная в работе [140], носит полуэмпирический характер. Следует отметить также работы [141, 142], в которых рассматриваются диффузионные пограничные слои, примыкающие к границе области циркуляции как с внутренней, так и с внешней ее сторон. Учет обоих диффузионных пограничных слоев существенен для начальной стадии процесса массообмена. [c.186]

Остановимся на модели массообмена пузыря с непрерывной фазой, предложенной в [34]. Рассмотрен изолированный сферический пузырь, стационарно поднимающийся во взвешенном с. юе без изменения размеров. Предполагается, что скорость подъема превышает скорость исевдоожижения. Область замкнутой циркуляции полагается областью полного перемешивания вещества. Процесс массообмена определяется процессом конвективной диффузии вещества к границе области зал1Кнутой циркуляции. Уравнение конвективной диффузии и граничные условия записаны в [34] в виде [c.132]

Ю.А. Кныш предлагает рассматривать турбулентный вихрь как автономную динамичную систему, с присущими ему свойствами элементарного потенциального вихря, подчиняющегося законам сохранения энергии, неразрывности и циркуляции. Для определенности элементарный вихрь представим себе в виде замкнутого тороидального кольца. В момент образования такой вихрь аккумулирует в себе некоторый запас кинетической энергии . Предполагается образование турбулентных вихрей на границе раздела вынужденного и свободного вихрей. Образовавшиеся турбулентные вихри диффундируют к центру и к периферии под влиянием сил взаимодействия друг с другом и основным потоком. В периферийной области такой вихрь сжимается, угловая скорость его вращения увеличивается. В результате работы сил вязкости энергия вращения вихря превращается в тепло. В осевой области турбулентный вихрь увеличивается в размерах, угловая скорость его вращения падает. Вихрь разрушается и передает свою энергию окружающему газу, что объясняет и квазитвердое вращение потока. [c.24]

Гидромеханика псевдоожиженного слоя (1982) -- [ c.2 , c.3 , c.4 , c.5 , c.6 , c.7 , c.8 , c.9 , c.10 , c.11 , c.12 , c.13 , c.14 , c.15 , c.16 , c.17 , c.18 , c.19 , c.20 , c.21 , c.22 , c.23 , c.24 , c.25 , c.26 , c.27 , c.28 , c.29 , c.30 , c.31 , c.32 , c.33 , c.34 , c.35 , c.36 , c.37 , c.38 , c.39 , c.40 , c.41 , c.42 , c.43 , c.44 , c.45 , c.46 , c.47 , c.48 , c.49 , c.50 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология