Система термически изолированная

Таким образом, из (9,8,1) — (9,8,4) следует, что если один из процессов изохорно-изотермический, изобарно-изотермический, изохорно-изэнтропический и адиабатный — будет необратимым (Д > 0), то и остальные три процесса также будут необратимыми. Если же один из них обратим (Д = 0), то и остальные три процесса должны быть обратимыми, т. е. если равновесие имеет место, например, когда в системе постоянны г и У, то равновесие будет иметь место и тогда, когда в этой системе постоянны i и р, 5 и У или если система термически изолирована. [c.193]

Теплообмен с окружающей средой. Если система термически изолирована, то реактор называется адиабатическим. В другом предельном случае, когда реактор имеет хороший тепловой контакт с термостатом, реализуется изотермический режим. [c.42]

Адиабатный процесс. Нам часто придется рассматривать изменения, при которых не происходит теплообмена между системой и окружающей ее средой. Такой процесс называется адиабатным . Он может происходить только тогда, когда 1) не существует никакой разности температур или 2) когда система термически изолирована от окружающей среды. Поскольку неизвестно вещество, дающее идеальную тепловую изоляцию, практически можно только в большей или меньшей степени приближаться к истинному адиабатному процессу. Регулируя температуру среды, непосредственно окружающей систему, таким образом, чтобы она была всегда равна (конечно, в некоторых пределах) температуре системы, можно осуществить почти полное приближение к адиабатному процессу. [c.69]

Если система термически изолирована от внешней среды и находится в жесткой оболочке, препятствующей ее расширению, то до взаимодействия с электрическим полем эта система будет нахо- диться в термодинамическом равновесии и, следовательно, полностью определяется термодинамическими параметрами. Если же к этой системе подвести разность потенциалов, т. е. сообщить ей сопряженную внешнюю электрическую степень свободы (предполагается, что существует внутренняя степень свободы — наличие заряженных частиц), то произойдет электрическое взаимодействие рассматриваемой системы с внешним электрическим полем. Это взаимодействие, как известно, характеризуется переносом электрических зарядов. [c.11]

Обратимое адиабатическое расширение газа. Адиабатическим называется процесс, при котором не происходит потери или поглощения тепла, т. е. изучаемая система термически изолирована от окружающей среды =0. [c.63]

Говорят, что термодинамическая система совершает адиабатический процесс, если он обратим и если система термически изолирована, так что во время процесса не может происходить теплообмена между системой и окружающей ее средой. [c.32]

Ставим цилиндр на теплоизолятор и очень медленно увеличиваем объем, пока он не достигнет величины Ув (рис. 8, В). Так как система термически изолирована во время этой части процесса, то она изображается на рис. 7 отрезком адиабаты ВВ. В течение этого адиабатического расширения температура жидкости снижается с 2 До Ь, и состояние системы обозначаем точкой В (рис. 7). [c.40]

В разделе 6 мы определили адиабатический процесс, как обратимый процесс, во время которого система термически изолирована. Таким образом, при адиабатическом процессе dQ = 0. [c.82]

Если система термически не изолирована (С 5 0), то в ней могут протекать процессы, во время которых энтропия системы может и возрастать, и убывать. Однако всякое уменьшение энтропии системы (на величину А5) должно сопровождаться возрастанием энтропии тел, находящихся во внешней среде и взаимодействующих с системой, на величину, равную или превосходящую уменьшение энтропии системы [c.24]

В гл. 1 уже шла речь о гравитационной потенциальной энергии, а настоящий параграф мы начнем с приложения аналогичных рассуждений к другим формам энергии, не занимаясь пока явлениями, связанными с теплом. Это означает, что все рассматриваемые процессы должны протекать обратимо и система должна быть термически изолирована от окружающей среды. [c.207]

Если вещества, участвующие в превращении, не полностью термически изолированы от окружающей среды, то возможны процессы, при которых энтропия уменьшается. Но в этом случае в окружающей среде происходят процессы, в которых энтропия растет, притом в большей мере, чем уменьшается в исследуемом процессе. Таким образом, суммарная энтропия данной системы и окружающей среды растет. [c.126]

Если наша система термически не изолирована, то левая часть уравнения (14), вообще говоря, будет отличаться от нуля, потому что тогда обмен энергией может происходить в форме тепла. Поэтому заменим уравнение (14) более общим [c.24]

Так как идеальный калориметр термически совершенно изолирован, то сложная система, состоящая из системы 3 и воды в калориметре, в течение процесса термически изолирована. Поэтому мы можем применить уравнение (14) к этому процессу. [c.25]

Теперь рассмотрим систему, которая динамически (не термически) изолирована от окружающей среды в том смысле, что какой бы то ни было обмен энергией между системой и окружающей ее средой в форме работы невозможен. Тогда система может совершать только изохорические превращения. [c.85]

При определенных условиях можно дать наглядное толкование свободной энергии Гельмгольца. Рассмотрим систему в термическом равновесии с резервуаром (термостат), который поддерживает температуру постоянной. Пусть система и термостат вместе будут адиабатически изолированы. Диатермическая перегородка между системой и резервуаром предполагается неподвижной, так что в этом случае резервуар сам по себе не совершает работы. Работа, произведенная системой в обратимом процессе, согласно условию (21.18), равна [c.106]

Термическое окисление кремния является одним из наиболее технологичных и широко применяемых на практике методов. Этот процесс проводят в ра,зли чных окислительных средах сухом и увлажненном кислороде, водяном паре при атмосферном и повышенном (до 500 атм) давлениях. Часто используют комбинированные режимы окисления, приводящие к образованию беспористых окисных слоев сравнительно большой толщины с хорошими электрическими свойствами, которые, к тому же, можно варьировать в определенных пределах. Иногда для ускорения термического окисления прибегают к использованию активаторов. Как правило, термическое окисление проводят в проточных системах, но иногда используют и оксидирование в герметичных реакторах, выдерживающих высокие давления. Однако эти способы не лишены некоторых недостатков. Так, при создании толстых (2 —3 мкм) изолирующих пленок (при изготовлении ИС с диэлектрической изоляцией) эти методы неприемлемы, поскольку уже при толщине окисла порядка 1,5 мкм скорость роста пренебрежимо мала. Методы термического окисления невозможно применить и при пассивации готовых структур из-за температурных ограничений (не более 500°С при применении алюминиевой разводки), [c.110]

Бесконечно мало нарушим установившееся термическое равновесие, т. е. создадим бесконечно малую разность температур. Для этого необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратим (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и наоборот) в результате создадим между системой и источником теплоты разность температур, являющуюся бесконечно малой величиной первого порядка. Затем снова изолируем термодинамиче-ческий мирок и установим тепловой контакт между системой и источником теплоты. [c.267]

Термические напряжения в гидротурбинных маслах невелики однако важно обеспечение маслом надежной изоляции от воды. Установки с крупногабаритными горизонтальными или вертикальными турбинами оборудованы системами принудительной циркуляции смазки и в большинстве случаев имеют отдельные системы гидравлического управления. Для небольших турбин с кольцевыми подпятниками обычно успешно применяют масляные рафинаты с высокими антиокислительной стабильностью и адгезионными свойствами эти масла изолируют турбины от воды. В гидротурбинах с интегральной управляющей системой могут применяться высококачественные масляные рафинаты соответствующей вязкости, но они не удовлетворяют требованиям по антикоррозионным и водовытесняющим свойствам. Указанные свойства особенно сильно снижаются при окислении масла. Основываясь на соображениях безопасности, для смазывания гидротурбин часто применяют более дорогостоящие масла для паровых турбин, лучше работающие в циркуляционных системах, чем обычные смазочные масла. [c.276]

Высоковязкие масла обычно хранят в резервуарах, окрашенных в черный цвет (для лучшей аккумуляции тепла) и снабженных нагревательными змеевиками. Современные резервуары снабжены устройствами для обогрева выпускного отверстия, благодаря чему к минимуму сводятся термические воздействия на содержимое резервуара и уменьшается степень окисления масла. Насосы обычно группируют в насосные станции. Паровые поршневые насосы (насосы Дуплекс ) пригодны для прокачивания высоковязких масел, а ротационные насосы — для маловязких продуктов. Маслопроводы изолируют, а иногда обогревают параллельными нагревательными системами. На установках для компаундирования базовые масла хранят в питающих резервуарах, откуда их можно подавать непосредственно в резервуары для смешения. [c.448]

Озон способен образовывать озониды щелочных металлов. Известны они сравнительно давно, впервые о них упоминает в 1868 г. Вюрц. Лучше других изучены озониды калия КО3 и аммония [11]. Озониды окрашены в красный цвет и парамагнитны, их можно рассматривать как стабильные радикалы. Парамагнитные свойства обусловлены наличием иона О3. Предел термической устойчивости озонидов 60 2°, содержание активного кислорода 46,0 вес.%. Как и другие перекисные соединения щелочных металлов, они нашли применение в регенеративных устройствах, обеспечивающих дыхательный цикл человека в изолирующих системах при погружении на большие глубины или при полетах в стратосферу и космос. Практическая важность озонидов вызвала большой интерес к их свойствам и реакциям [116]. [c.28]

Рассмотрим условия и результат взаимодействия системы, состоящей из положительно и отрицательно заряженных частиц и нейтральных атомов, с внешним электрическим полем. Результат этого взаимодействия будет принципиально разным в зависимости от того, изолирована (термически и механически) система или нет. [c.11]

Существенно, чтобы температура быстро выравнивалась после завершения процесса в системе. Для этого требуется, чтобы все детали и материалы прибора, кроме перемешиваемой жидкости или другого тела, температуру которого требуется искусственно выравнивать, имели по возможности малую теплоемкость и малую термическую инертность. В частности, при постройке калориметра нужно всюду, где возможно, применять в качестве материала металл, а изолирующие подставки делать возможно малой массы. Прочную и практически лишенную термической инертности систему подвеса для калориметра можно сделать из ряда петель из прочного шелкового шнура, расположенных соответствующим образом. [c.78]

Применение правила фаз Гиббса к процессу абсорбции показывает что такая система имеет три степени свободы, т. е. температура, давление и концентрация в одной фазе могут все быть изменены независимо. Если бы установка для абсорбции была снабжена рубашкой с идеально постоянной температурой, которая позволяла бы держать все части системы при постоянной температуре, то процесс газовой абсорбции протекал бы изотермически. С другой стороны, если бы система могла быть термически идеально изолирована от окружающей среды, то процесс мог бы протекать адиабатически и температура во всей системе была бы различная. Тогда изменение температуры с изменением состава жидкости могло бы быть рассчитано с помощью тепловых балансов, так как теплота реакции расходовалась бы только на повышение температуры жидкой и газовой фаз. [c.596]

Качественные выводы. Обращение к основному уравнению (60) позволяет сделать некоторые интересные качественные выводы о тепловых эффектах и температурных изменениях, сопровождающих рассматриваемый процесс. Так как для идеального газа 7является функцией только температуры и так как pv при постоянной температуре по-столнно, то сразу видно, что при изотермическом расширении идеального газа не будет наблюдаться теплового эффекта. Ясно, что для изотермического расширения реального газа U2 всегда больше i/j. Во всех газах в любом состоянии между молекулами имеются силы притяжения и, поскольку молекулы при расширении перемещаются против этих сил, в газе должна накапливаться энергия, которая поступает к нему от окружающей среды. Следовательно, поскольку дело касается только изменения U, всегда должен существовать приток тепла в систему или, если система термически изолирована, должно происходить падение температуры. [c.353]

Введем два новых определения. Процесс, проходящий при условии Т = onst, называется изотермическим процессом-, процесс, проходящий при условии d Q =0, называется адиабатическим. Следовательно, для протекания адиабатического процесса система должна быть термически изолирована от окружающей среды. Рассмотрим гомогенную систему и обратимый цикл, состоящий из двух адиабат и двух изотерм цикл Карно). [c.22]

Формовочная масса попадает через жидкостно-термостатируемую холодноканальную литниковую втулку 8 в форму. Система термостатирующих каналов 10 ъ литниковой втулке поддерживает температуру находящейся там формовочной массы до 90-100 °С (материал там не отверждается). Изолирующий зазор 9 обеспечивает термическое разделение между обогреваемой формой (около 180 °С) и литниковой втулкой 8. [c.180]

Понятно, что последние два закона смещения обратимых процессов (уравнения (7.98) и (7.99)) также можно применить к химическим реакциям. Э о приводит к формулам, которые представляют некоторый теоретический интерес, но не пригодны для практических расчетов. Действительно, осуществление химической реакции при полной термической изолированности системы еще не позволяет воспользоваться уравнениями (7.98) и (7.99). Эти уравнения определяют смещение изоэнтропийных процессов, т. е. таких, когда система не только адиабатно изолирована, но когда, кроме того, все процессы в ней необратимы, т. е. когда химические силы уравновешены. Работа As, производимая в этом случае химическими силами системы, определяется убылью энтальпии (при р = onst) или энергии (при v = onst), но понятно, что она не имеет ничего общего с тепловым эффектом реакции, так как в данном случае конечное состояние системы изоэнтропийно с начальным, а не изотермично с ним, как это берется при определении Qp и Q . При некоторых ухищрениях работа Лз может быть измерена посредством гальванического элемента. Естественно, что она далека от обычно определяемого химического сродства Ат. [c.321]

Пмеется некоторая аналогия между системой кремнезем—вода и углеводородами 51 (ОН)4 и СН4 представляют собой мономеры , которые при отщеплении воды или водорода могут образовывать комплексные молекулы и в конце концов тонко дисперсные аморфные формы кремнезема и углерода, соответственно. Так, сжигание 31С14 водородом приводит к образованию кремнезема — белой сажи кремнезема, которая имеет примерно те же физические свойства, что и сажа, получаемая при термическом разложении метана. В то время, как известно, много углеводородов между СН4 и сажей в системе углерод—водород, аналогичные по-лнкремневые кислоты в системе кремнезем—вода еще не изолированы или ке охарактеризованы вследствие пх неустойчивости. Теоретически должно иметься так же много разнообразных типов частично полимеризованного гидратированного кремнезема, сколько имеется углеводородов. [c.126]

НИЗКИХ температурах, то членом Т5 в уравнении (1) можно пренебречь, и стабильным оказывается состояние с наименьшей энергией. Если температура Т не равна нулю, система обычно не будет находиться в состоянии с наименьшей энергией, но под влиянием теилового движения переходит из состояния с наи-меньше энергией в возбужденное состояние. В этих условиях слагаемое Т8 в уравнении (1) играет существенную роль при определении состояния системы. Величина 5 растет при увеличении беспорядка в системе. Поэтому по мере роста температуры свободная энергия в уравнении (1) уменьшается вследствие перехода системы в состояние все большего и большего беспорядка. В системе, состоящей из атомов, которые изолированы друг от друга, но находятся в тепловом равновесии со средой, не все атомы при Т О будут одновременно одинаково возбуждены. Энергия каждого ато а время от времени испытывает флюктуа-щш. Условие, по которому свободная энергия в уравнении (1) в устойчивом состоянии минимальна, относится к среднему состоянию системы, не зависящему от термических флюктуаций. Энтропия 5 для любой атомной системы связана с атомными константами уравнением [c.8]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология