Давление пара над кристаллами

При кристаллизации растворов кристаллы растворителя находятся в равновесии с раствором и давление пара над кристаллами растворителя и давление пара над раствором должно быть одинаково. [c.74]

Давление пара над переохлажденной жидкостью больше давления пара над кристаллами (соответствующая кривая, являющаяся продолжением кривой КО, лежит выше кривой возгонки [c.361]

Выделение кристаллов из раствора происходит при температуре, более низкой, чем точка плавления растворителя, и, следовательно, чистая жидкость при этой температуре находится в переохлажденном состоянии и неустойчива. Давление ее пара больше давления пара над кристаллами, т. е. р (ж) > р (кр) и Й1 < 1. Непосредственные измерения давления паров затруднительны, особенно в случае переохлаждения жидкости. Для решения поставленной задачи воспользуемся уравнением Клапейрона—Клаузиуса (111.2). Логарифмируя уравнение (VI.8) 1п = 1п р (кр) — [c.114]

Рис. 65. Диаграмма состояния однокомпоыентной системы К — поле кристаллического состояния вещества Ж — поле жидкого состояния веществ Г—поле газового состояния вещества (пар) О — тройная точка (равновесие трех фаз) ВО — кривая зависимости температуры плавления от давления ЛО —кривая давление пара над жидкостью (зависимость от температуры) ВО — кривая давления пара над кристаллом

Равновесие между жидкой и газовой фазами вещества математически описывается уравнением зависимости давления насыщенного пара над жидкостью от температуры, а графически изображается кривой давления насыщенного пара над жидкостью (рис. 1.3, а, кривая ж=г ). Равновесие между кристаллом и паром описывается уравнением зависимости давления насыщенного пара над кристаллом от температуры и изображается кривой давления пара над кристаллом (кривая к = г ). Равновесие между жидкостью и кристаллом выражается зависимостью между температурой плавления вещества и давлением и изображается так называемой кривой плавкости (кри-иая к = ж ). [c.21]

Температура замерзания. Температурой замерзания чистой жидкости называют такую температуру, при которой давление пара над жидкостью будет равно давлению пара над кристаллами того же самого вещества. Температурой замерзания разбавленного раствора называют температуру, при которой давление пара над раствором и кристаллами растворителя равны друг другу. [c.159]

При создании молекулярно-кинетической теории роста и растворения кристаллов были использованы термодинамические уравнения Томсона о равновесном давлении пара над кристаллами различных размеров и Гиббса — Кюри — Вульфа о равновесной ( юр-ме кристалла. [c.93]

Кристаллы растворителя находятся в равновесии с раствором только тогда, когда давление пара растворителя и над кристаллами и над раствором одинаково, т. е. в условиях, представляемых точкой, где кривая давления пара над кристаллами (кривая ОА. рис. 46) пересекает кривые давления пара раствора. [c.225]

Допустим, что давление пара над кристаллом достаточно мало, т. е. температура невысока (в пределе Г - 0). Тогда работа отрыва фа равна теплоте возгонки. Применим к этому случаю уравнение Клаузиуса — Клапейрона. В обычной форме оно имеет вид [c.33]

Рз — равновесное давление пара над кристаллом при данной температуре. [c.256]

Все рассуждения проведены здесь для систем, в которых не образуется твердых растворов, т. е. в которых растворитель кристаллизуется в чистом виде. Если же растворенное вещество может образовать с растворителем смешанные кристал. (твердые растворы), то давление пара растворителя над этими кристаллами понижается по сравнению с давлением пара над кристаллами чистого растворителя и вместо кривой НО (см. рис. 129) получим кривую, расположенную несколько ниже. В соответствии с этим температуры замерзания каждого данного раствора будут выше, чем показано на рис, 129, и могут быть выше температуры замерзания чистого растворителя. [c.357]

Давление паров над кристаллами. [c.18]

Выделение кристаллов из раствора происходит при температуре, более низкой, чем точка плавления растворителя, и, следовательно, чистая жидкость при этой температуре находится в переохлажденном состоянии и неустойчива. Давление ее пара больше давления пара над кристаллами, т.е. р ж>ршр и aiизмерения давления паров затруднительны, особенно в случае переохлаж- [c.139]

Температуры, получаемые при сублимации твердых криопродуктов (считая от тройной точки до температуры, соответствующей давлению паров над кристаллом примерно 20—100 Па), лежат в нижеследу-дащих диапазонах для водорода — от 14 до 8 К неона —от 25 до 14 К азота —от ФЗ до 42 К аргона — от 84 до 48 К метана— от 91 до 60 К аммиака — от 195 до 148 К диоксида углерода — от 216 -до 125 К. [c.365]

Силы межмолекулярного взаимодействия ненаправленные, поэтому при конденсации пара в молекулярные кристаллы образуются структуры, основанные на стремлении молекул более экономно заполнить объем, создать условия для более тесного сближения (вспомним, что ван-дер-ваальсовы силы действуют лишь на очень коротких расстояниях). Поскольку ван-дер-ваальсово взаимодействие очень слабо, твердые тела, образованные за счет этих сил, обладают низкой механической прочностью, легко плавятся, для них характерно высокое давление пара. Например, кристаллический иод плавится при 113,7 С, давление пара над кристаллами—13 гПа уже при 73 С. Из гетеросоединений аналогичный пример представляет ОзО , молекулярные кристаллы которого плавятся при [c.352]

Давление паров над кристаллами. Кристалл иода, помещ,енный в пустой сосуд, будет постепенно переходить в газообразное состояние в результате испарения молекул с поверхности. Одна из свободных молекул газа может случайно снова удариться о поверхность кристалла, прилипнуть к ней и удерживаться вандерваальсовыми силами притяжения других молекул. Это явление называется конденсацией молекул газа. Скорость, с которой молекулы испаряются с новерхности кристалла, пропорциональна величине [c.40]

VI.62. Идея о связи между коэффициентом и ограниченным вращением была впервые предложена Херцфельдом [Herzfeld, 1935] в отношении твердых фаз, а затем применялась также и к жидкостям. Он, очевидно, рассматривал прямой, а не двухстадийный процесс. Исходным пунктом является обсуждение равновесия между паром и конденсированной фазой. Используя методы статистической механики, равновесное давление пара над кристаллом можно представить в виде [c.200]

Для получения кристаллов a-Si достаточно больших размеров применяется метод возгонки. Давление паров над кристаллами Si при 2500° С оценивается в 10—50 мм. рт. ст. При этой температуре Si диссоциирует на Si и С кремний испаряется, а углерод остается в виде графита, внешняя форма которого подобна форме исходного кристалла. При 2750° С за I ч в атмосфере аргона полностью разлагается 100 г Si и остается 5—10 г чистого графита. Таким образом, возникает вопрос об управлении составом паровой фазы (состоящей из паров Si, молекул Si , Si s, С). Наиболее распространенным методом выращивания пластинчатых кристаллов a-Si с поперечными размерами порядка десятка миллиметров является метод Лели (рис. 9.14). [c.448]