Бюргерса

Определение типа и концентрации дефектов кристаллической решетки, выходящих на поверхность кристаллов, производится главным образом методом электронной микроскопии. Для выявления дефектов применяется химическое или ионное травление свежих сколов кристаллов, позволяющее охарактеризовать своеобразные структуры минералов, однако интерпретация полученных результатов чрезвычайно затруднена из-за неопределенной кристаллографической ориентации граней кристалла. Кроме того, возникают трудности, связанные с получением качественных реплик с поверхности пористых образцов. Несомненно, что исследование минералов при использовании просвечивающих электронных микроскопов позволило бы получить больший объем информации о дефектности структуры минералов, если бы было возможно без особых затруднений приготавливать для анализа образцы требуемой толщины. Рельеф поверхности скола не дает прямой информации о направлении и величине вектора Бюргерса наблюдаемых дислокаций, что затрудняет идентификацию отдельных видов этих дефектов, однако электронно-микроскопическая картина поверхно- [c.236]

Упруго-вязкие тела — это жидкости, в которых диспергированы упругие элементы, связанные между собой трением. При движении упругие элементы деформируются и остаются в деформированном состоянии пока продолжается течение, причем их деформация добавляется к деформации жидкости. Когда прекращается действие внешних сил, происходит частичная релаксация деформации упругие элементы возвращаются к своему первоначальному состоянию, освобождая накопленную энергию, которая частично выделяется, а частично расходуется на преодоление вязкого сопротивления. Если система сохраняет свою деформацию постоянной, то упругие элементы скользят в вязком потоке, принимая постепенно свои первоначальные размеры (релаксация напряжений). Эти тела описываются моделями Максвелла и Бюргерса. [c.67]

Энергия, затрачиваемая на образование дислокации, т. е. собственно перемещение одной части кристалла по отношению к другой, пропорциональна квадрату вектора Бюргерса [c.253]

При низких температурах эффективны механизмы, основанные на скольжении дислокаций, которое может облегчаться в присутствии поверхностно-активных сред. Теория адсорбционного пластифицирования [291] объяснила эти эффекты на основе представлений о снижении потенциального барьера, препятствующего выходу дислокаций на поверхность с образованием на поверхности ступеньки, и об облегчении начала работы приповерхностных источников дислокаций благодаря снижению свободной поверхностной энергии. Это дает возможность ориентировочно оценить те условия, в которых аналогичные эффекты могут иметь место в природе. Это та область режимов деформации, когда в наборе активационных энергий- преобладают компоненты, связанные с поверхностным барьером [255],. равным Ь а, где Ь — вектор Бюргерса и о — свободная поверхностная энергия минерала. В этом случае отношение скоростей деформации в присутствии активной среды и на воздухе равно [c.88]

Вектор Бюргерса — мера сдвига и энергии искажения кристаллической решетки, определяемая движением дислокации. [c.239]

Рентгеноструктурные и микроскопические исследования моно-и поликристаллов природного графита позволяют обнаружить в них ряд отклонений от идеальной упаковки атомов в гексагональной решетке графита (рис. 5-5) в виде линейных дефектов в основном дислокационной природы. Дислокационная структура графита определяется следующими сочетаниями направлений линейных дислокаций (ЛД) и векторов Бюргерса (ВБ) [1-3] [c.239]

ИСХОДИТ перемещение дислокаций, производящих деформацию и работу. Таким образом, дислокации обладают определенной силой и мощностью. Сила дислокации пропорциональна приложенному напряжению к вектору Бюргерса (межатомное расстояние а). Для перемещения единичной дислокации в идеальном кристалле требуется следующее (минимальное) напряжение сдвига Тс [c.78]

Реология конкретных систем может быть наглядно выражена с помощью механических моделей. Комбинации моделей простых тел — идеально-вязкого (ньютоновского — N), идеально-упругого (гу-ковского — Н) и дополнительной нагрузки, символически представленной как элеменг сухого трения (тело Сен-Венана — 81У), позволяют синтезировать более сложные системы. Последовательное сочетание упругого и вязкого элементов (Н — N) дает релаксационное тело Максвелла (М), а параллельное сочетание этих элементов (Н/К )— тело Кельвина (К), характеризующееся упругим последействием. Для упруго-вязко-пластичных релаксирующих систем типа глинистых суспензий и паст, цементных растворов, мучного теста и т. п., обладающих начальной прочностью и упругим последействием применяются еще более сложные модели, например тело Шведова [Н (М/31У) ] или его упрощенные модификарии — нерелаксирующее тело Бингама [Н — (К/81У)] или тело Бюргерса [М — К], не имеющее элемента сухого трения, но обладающее упругим последействием [27 ]. Набор пружин (Н), поршней (N) и ползунов (81У), образующих модели этих тел, имеет различные вязкости т), упругости Е и силы трения /, позволяющие зачастую на полуколичественном уровне воспроизводить поведение ряда систем [25]. При этом представляется возможным выбрать подходящую модель и определить наименьшее количество независимых переменных — реологических параметров и условных величин, которые необходимы для ее характеристики [20]. [c.231]

В металлах с объемно-центрированной кристаллической решеткой (ОЦК) трещина может образоваться по модели, предложенной Коттреллом (рисунок 2.1.4). Допустим, что в растягиваемом образце дислокации с векторами Бюргерса 1/2а [111] и ]/2а [111] скользят в пересекающихся плоскостях (101) и (101). [c.39]

При воздействии сдвигового усилия дислокация перемещается через кристалл и в конце концов выходит на его поверхность. При этом на поверхности возникает элементарная ступенька, высота которой соответствует величине вектора Бюргерса 6. [c.253]

Контур проводится в хорошем материале (как угодно далеко от дислокаций). Начинаем, например, от точки д и отмеряем 5 межатомных расстояний до точки б, затем 5 от точки а, 5 до точки г и, наконец, 5 до точки а. Контур оказался незамкнутым. Чтобы его замкнуть, надо добавить показанный на рис. Х1У.8 вектор, который носит название вектора Бюргерса. Мы видим, что вектор Бюргерса, совпадая с направлением сдвига при краевой дислокации, перпендикулярен к линии дислокации. [c.280]

Для замыкания контура, проведенного вокруг этого перпендикуляра, понадобится вектор Бюргерса, параллельный направлению дислокации. Можно показать, что любая сложная дислокация может быть разложена на составляющие — краевые и винтовые. [c.280]

Видно, что при этом контур не замкнулся. Для того чтобы его замкнуть, надо добавить изображенный на рис. IX.8 в виде стрелки вектор. Этот вектор носит название вектор Бюргерса . Из рис. 1Х.8 видно, что этот вектор совпадает с направлением сдвига и перпендикулярен к линии дислокации. [c.198]

Полудислокации значительно более подвижные, чем полные, поскольку их векторы Бюргерса намного меньше межплоскостного расстояния [см. (291)]. Таким образом, теория дислокаций устра-180 [c.180]

Ах1 — площадь, описываемая движущейся дислокацией. Предположим, что вместо одной дислокации вдоль параллельных плоскостей скольжения с одним и тем же вектором Бюргерса движется п дислокаций. В этом случае деформация сдвига [c.187]

В образцах бериллия, облученных прн температуре жидкого азота интегральной дозой 1-10 нейтр/см2 и нагретых до 20°С, никаких скоплений дефектов, как и следовало ожидать, не было обнаружено [59]. Дислокационные петли были выявлены лишь после отжига образцов при температуре 200°С. Аналогичные петли появлялись и после облучения бериллия дозой 10 — 1020 нейтр/см2 при температуре 300—350 °С [71, 98—101]. Диаметр их в приведенных случаях равнялся 200— 1000 А, а вектор Бюргерса имел направление (с—а) [100]. [c.49]

Анализ ангармонического расширения [34] показывает, что чисто гидростатическое давление и напряжения любого вида (в том числе касательные) вызывают дилатацию, пропорциональную запасенной энергии. Следовательно, в случае и краевых, и винтовых дислокаций дилатация, обусловленная ангармоническими членами, пропорциональна энергии дислокации W. Отсюда расчеты дают оценку увеличения объема А У 36 /2 на отрезке длиной Ъ (вектор Бюргерса) вдоль дислокаций, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными измерения дилатации в сильно деформированных металлах [6]. Хотя средняя по кристаллу величина дилатации невелика, локальные значения дилатации при краевых дислокациях (в отличие от винтовых) достигают большой величины, так что на этих дислокациях возникает электрический диполь [35] вследствие перераспределения электронов проводимости, обусловленного изменением гидростатического давления в окрестности дислокации [5]. Локальное возмущение самосогласованного поля свободных электронов, вызываемое появлением потенциала деформации с нарушением локальной электронейтральности, должно оказать влияние на различные физические процессы в крис-сталЛе [5]. В случае же винтовой дислокации гидростатическое давление связано только с ангармоническим расширением и мало [6]. [c.45]

Известно, что рост кристаллов тесно связан с винтовыми дислокациями. Однако, исследования кинетики испарения кристалла путем удаления спиральных слоев, высота которых соответствовала вектору Бюргерса порядка 2-10 см [41], показали, что можно пренебречь влиянием энергии деформации решетки в точке выхода на поверхность винтовой дислокации на скорость испарения. Авторы работы [41 ] считают, что расстояние между ступенями, порожденными винтовой дислокацией, быстро растет, достигая такой же величины, как и в случае, когда единственным источником моноатомных ступеней является край кристалла. Поэтому на таких дислокациях ямки травления не образуются. [c.49]

Л — Группа дислокаций Ь — вектор Бюргерса АА — плоскость скола т — сдвиговое напряжение, действующее в плоскости ЗА. [c.24]

Юнга Ь — вектор Бюргерса. [c.11]

Особое место в проблеме распухания, по-видимому, занимает тот факт, что пузырьки могут эффективно взаимодействовать с такими обычными дефектами кристаллического строения материалов, как дислокации [117], межфазные и межзеренные границы, а также внешние поверхности поликристалла [Г18]. В первом случае Аа- Gb r ) [G — модуль сдвига материала, Ь — вектор Бюргерса дислокации, г — расстояние от дислокации). При более мелких пузырьках, когда скорость перемещения определяется механизмом поверхностной диффузии, воспользовавшись выражением (4.19), можно найти [c.54]

Однако при дальнейшей деформации происходит уменьшение толщины стенок и плотность дислокаций в них становится вьппе критической [55], что приводит к развитию возврата, заключающегося в аннигиляции дислокаций противоположного знака. В результате в стенках ячеек остаются избыточные внесенные дислокации двух знаков (рис. 1.31б), которые играют разную роль. Дислокации с вектором Бюргерса, перпендикулярным границе, ве- [c.46]

Ж. Фриделем установлено, что упрочнение неоднозначно связано с плотностью дислокаций, находящихся на расстоянии i друг от друга определяется по формуле а = Gb /п Р/2т1, где в - вектор Бюргерса. В трехмерной сетке изолированных дислокаций, отстоящих друг от друга на расстоянии f о = GbVp/4. в сетке диполей вьюо-той h, отстоящих друг от друга на расстоянии сопротивление деформации описывается выражением о = ОвЬ р I 2nf. Примечательно, что независимо от типа дислокационной структуры плотность дислокаций р в этих формулах имеет степень 1/2. Здесь под а следует понимать приращение сопротивления деформации [c.42]

Теоретическое исследование процесса конвективного теплообмена требует надежных данных о гидродинамике потока. Не-замкнутость уравнений Рейнолы1са не позволяет получить точное теоретическое рещение задачи при турбулентном режиме движения жидкости. Это обусловило возникновение и разработку двух фундаментальных направлений в теории турбулентного теплообмена первое - полуэмпирические феноменологические теории, развитые в работах Д. Тейлора, Л. Прандтля, Т. Кармана, А. Н. Колмогорова и др. второе - статистическое описание турбулентности, изложенное в работах Л. Келлера, А. Фридмана, И. Бюргерса, М. Миллионщикова, А. Монина, И. Хинце и др. Однако ни один из этих подходов в настоящее время не позволяет достаточно точно решить задачу гидродинамики турбулентного потока жидкости в каналах сложной геометрической формы ПТА, особенно при сложном трехмерном характере течения в каналах сетчато-поточного типа. [c.357]

Краевая дислокация является некоторым элементарным типом дислокаций. Другим таким типом являются винтовые дислокации. Все другие дислокации могут быть разложены на краевые и винтовые. На рис. 1Х.9 изображена винтовая дислокация, которая также возникла в результате сдвига. Осуществляется сдвиг только некоторой передней части правой половины кристалла. Этот сдвиг привел к тому, что кристалл как бы состоит из одной атомной плоскости, закрученной наподобие винтовой лестницы. Граница сдвига определяется перпендикуляром к поверхности кристалла в точке А. Чтобы замкнуть контур, окружающт эту линию дислокации, необходим вектор Бюргерса, параллельный этой линии. [c.198]

За небольшим исключением поликристаллические материалы металлургического происхождения С обычной дислокационной структурой имеют относительно низкий уровень (гр 1 %) демпфирования и потому не могут быть использованы для защиты от шумов и вибраций. Однако, используя специальные приемы достигнутые в микрометаллургии, можно создать такие структуры в микрокристаллах, демпфирующая способность которых будет на 2—3 порядка выше. Так, например, уровень внутреннего трения в НК меди при 300 К может меняться от 5-10 (г з = 0,3% плотность дислокаций мала) до 5-10" (г = 30%). В последнем случае НК содержит большое количество смешанных 60-град дислокаций с вектором Бюргерса Ь = а/2 [101], расположенных вдоль оси роста высокий уровень демпфирования этих НК сохраняется до —1100 К- [c.505]

В работе С. В. Русакова [07] дан обобщенный подход к построению целого класса схем повышенного норядка точности, базирующихся на снлайн-пнтерноляцни. Расчеты проведены на дго-дельной задаче для линейного уравнения Бюргерса. [c.238]

Рис. 2. Краевая дислокация в кристалле с простой кубич. решеткой. ЛВСй плосхосгъ сдвига, АВ- граница зоны сдвига (краевая дислокация), Ь вектор Бюргерса.

Если граница между смещенными друг относительно друга участками плоскости скольжения параллельна вектору Бюргерса, то эта граница образует винтовую дислокацию. Присутствие винтовой дислокации обусловливает рост кристаллов при малых пересыщениях р-ра или расплава, когда вероятность появления зародыша невелика, выход винтовой дислокации на пов-сть образует ступеньку, т.е. обрыв атомной плоскости, к к-рому непрерывно присоединяются атомы, обеспечивая тем са.мым рост кристалла с миним. активац. затратами энергии. [c.30]

Расчетное распределение упругих деформаций вблизи границы зерна, содержащей такую конфигурацию дислокаций, в соответствии выражением (2.1) имеет аналогичные экспериментально построенной кривой 1 на рис. 2.3 особенности и показывает максимум упругих деформаций в приграничной области, а также экспоненциальный спад при больщих расстояниях от границы зерна. Отметим, что быстрое уменьщение величины упругих деформаций с увеличением расстояния от границы зерна предсказывалось также и в других работах [12, 118]. Из рис. 2.3 следует, что достаточно хорощее совпадение расчетных данных, полученных по формуле (2.1), с экспериментальными данными достигается при среднем расстоянии между краевыми зернограничными дислокациями D = 10 нм, что соответствует их плотности 1X10 м при величине вектора Бюргерса бзгд = Ь/6 где Ь = 2,56 X 10 м [Ш]. [c.64]

Длительная прочность полимеров (1978) -- [ c.41 ]

Гетерогенный катализ (1969) -- [ c.0 ]

Подобие автомодельность промежуточная асимптотика Изд2 (1982) -- [ c.102 , c.104 ]

Подобие, автомодельность, промежуточная асимптотика Теория и приложения к геофизической гидродинамике Изд.2 (1982) -- [ c.102 , c.104 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология