Перрена формула

Вначале гипсометрический закон Лапласа был выведен для молекулярно-дисперсных газообразных систем. Позднее Перрен распространил этот закон на коллоидно-дисперсные и даже на грубодисперсные системы. Работая с эмульсиями гуммигута и мастики в воде, Перрен обнаружил, что на каждые 30 мкм изменения высоты столба суспензии число частиц гуммигута изменилось в два раза, т. е. точно по формуле Лапласа. Подсчитывая число частиц на разных глубинах, можно вычислить число Авогадро N0. [c.308]

Определение молекулярных объемов и т. Поляризационные измерения позволяют определять объемы исследуемых молекул. Расчет производится по формуле, установленной В. Л. Левшиным и Ф. Перреном [c.455]

Обобщение последней формулы для больших углов поворота получено Ф. Перреном [c.94]

Распределение одинаковых по размеру частиц, видимых в микроскоп или ультрамикроскоп, по высоте можно исследовать двумя методами. В первом слуг чае микроскоп располагают горизонтально и при исследовании системы передвигают его по высоте. Тогда сразу видно, что число частиц убывает с высотой. Однако для выявления зависимости убывания частиц с высотой обычно пользуются вторым методом. Согласно этому методу микроскоп при исследовании устанавливают вертикально, при этом видны только частицы, находящиеся в слое, на который фокусирован микроскоп. Толщина этого слоя в опытах Перрена, работавшего с монодисперсным золем гуммигута, составляла 1 мкм. Поднимая или опуская тубус, микроскоп можно было фокусировать на слои, которые лежали выше или ниже начального. В одной из серий опытов Перрена при общем числе частиц 13 000 и диаметре их в 0,212 мкм соотношение числа частиц в слоях, отстоявших от дна кюветы на расстояниях 5, 35, 65 и 95 мкм, составляло 100 47 22,6 12. Как можно видеть, через каждые 30 мкм число частиц в поле зрения микроскопа убывало вдвое. Таким образом, при возрастании высоты в арифметической прогрессии число частиц в поле зрения микроскопа уменьшалось в геометрической прогрессии. Следовательно, как н предполагал Перрен, взвешенные в жидкости частицы распределяются по высоте в гравитационном поле по той же барометрической формуле, что и молекулы газа. За эти опыты, увенчавшиеся окончательной победой атомизма и отличавшиеся исключительной точностью, остроумием и простотой, Перрену в 1926 г. была присуждена Нобелевская премия. [c.69]

М. Смолуховский и Ж- Перрен предложили формулу (IV.2) для расчета -потенциала по данным электрофореза и электроосмоса. [c.87]

Эта формула Эйнштейна содержит величины, доступные экспериментальному определению. Экспериментальная проверка этой формулы на золях золота Т. Сведбергом и на более грубых суспензиях гуммигута Ж. Перреном дала хорошие результаты. [c.311]

Теория А. Эйнштейна, на основании которой были выведены уравнения (13.1) и (13.2), получила многочисленные и неоспоримые экспериментальные доказательства. Блестящим подтверждением теории явились работы Ж. Перрена, который в своих опытах использовал сферические частицы мастики с точно известным радиусом, равным 1 мкм. Измеряя на этом золе поступательное и вращательное смещения частиц при известных значениях Т х, Ж. Перрен вычислил по формулам (13.1) и (13.2) постоянную Авогадро уУа, которая оказалась равной [c.302]

Перрен проверил также экспоненциальное распределение (6.40) по высоте на частицах гуммигута радиусом 0,212 мк в различных жидкостях. Под микроскопом он подсчитал количество частиц при различных уровнях жидкости в кювете высотой 100 мк. Ре зультаты соответствовали микромасштабной атмосфере, образованной эквивалентным газом, грамм-молекула которого имела величину порядка 100 000 т (высота Альп в этом случае соответствовала бы нескольким микронам). Было установлено, что с повышением температуры воздух расширяется согласно формуле (6.40). [c.246]

Теория вращательной деполяризации развита В. Л. Левши-П1,1м и Ф. Перреном [87]. Была получена формула, лозволяю-1цая находить поляризацию свечения неподвижного люминес-цирующего центра (в отсутствие броуновского движения). Эта формула учитывает внутримолекулярные перестройки при погло-п епии кванта света. Формула для среднего угла поворота приведена ранее. Окончательно степень поляризации можно определить по соотношению Левшина — Перрена [c.97]

Проверкой формулы, характеризующей вращательное броуновское движение, занимались многие исследователи, особенно Перрен и Сведберг. [c.62]

Проверку барометрической формулы осуществил впервые Перрен на частицах гуммигута радиусом 3,66-Ю" см и плотностью 1,1967. Нанося на предметное стекло, имевшее углубление в 0,1 мм, каплю раствора, он с помощью вертикального микроскопа наблюдал распределение частиц по высоте. Исследуя убывание концентрации с высотой, Перрен мог вычислить константу Больцмана, а также число Авогадро N из уравнения [c.68]

Седиментационное равновесие подробно изучил французский физик Перрен. Он готовил для этого суспензии гуммигута (не растворимой в воде смолы), частицы которой были шарообразны и имели размер около 0,2 мк. Наблюдая суспензию под микроскопом, Перрен нашел высоту, на которой концентрация суспензии уменьшилась вдвое. Эта высота оказалась равной 30 мк. Подставив полученные данные в приведенную выше формулу, Перрен вычислил значение числа Авогадро, которое оказалось равным 6 10 т. е. совпадающим со значениями, найденными ранее другими путями. Затем был проведен ряд опытов с другими суспензиями и во всех случаях были получены значения числа Авогадро, очень близкие к приведенному. [c.30]

Перрен 3 на опыте проверил приложимость этой формулы на крупных шариках эмульсии гуммигута. Для шариков с 2г = 13,1 угол вращения за период времени 1 мин., найден равным 14°, а формула (59) дает 14,5°, т. е. получается хорошее совпадение. [c.95]

Первые опыты Перрена показали, что а) на каждые 30 мк изменения высоты столба суспензии число частичек гуммигута изменялось в 2 раза, т. е. точно по формуле Лапласа, что уже блестящим образом подтвердило предположение о единстве поведения частиц любой степени дисперсности, и б) вычисленное по формуле (15а) число Авогадро оказалось равным 6,8-10 , т. е. очень близким к величине, найденной другими методами. Опыт определения числа Nщ Перрен повторил (1909 г.), применяя [c.40]

В обеих формулах все величины кроме N0 доступны наблюдению. Подставляя в (98) опытные данные для разных мастик в разных жидкостях с очень различными г, Перрен получил в семи случаях для Л/ о величину от 5,5- 10 до 8,0- [c.394]

Весьма малые, но еще хорошо видимые под микроскопом частицы, распределенные в воздухе или жидкости, находятся в непрерывном, хаотическом движении. Оно названо броуновским движением по имени открывшего его в 1827 г. ботаника Бро-уна. Микроскопически малые частицы, совершающие броуновское движение, представляют как бы огромные молекулы, распределенные среди мелких молекул и участвующие вместе с ними в хаотическом молекулярном движении. Французский физик Пер-рен, изучая броуновское движение микроскопически малых шариков краски гуммигута в водной среде, показал, что в такой эмульсии шарики, кажущиеся для невооруженного глаза плотно осевшими на дно сосуда, в действительности распределяются по высоте в точности по тому же закону, как и молекулы газа. Непосредственными измерениями Перрен нашел, что для шариков гуммигута диаметром 0,5 мк их число уменьшается в два раза на высоте всего в 6 мк. Перрен нашел также способ определения веса М отдельного гуммигутового шарика и тогда, подставляя в формулу для высоты [c.44]

В результате своей работы Ф. Перрен получил для Р формулу [c.132]

Равновесие, соответствующее барометрической формуле, устанавливается в коллоидальных растворах сравнительно быстро. Называется оно седимснтационным равновесием. Проверка барометрической формулы на эмульсиях гуммигута и мастики была сделана Перреном. Распределение частиц на разных уровнях можно было подсчитать методом оптических срезов, при котором труба микроскопа устанавливается на фокус по отношению к разным уровням в кювете. Масса частиц определялась из их плотности и радиуса указанными выше методами. Для гуммигута с радиусом зерен в 2120 А при общей [c.391]

Строение двойного электрического слоя. Основываясь на экспериментальных данных, полученных Квинке при изучении электрокинетических явлений, Г. Гельмгольц предложил первую модель двойного электрического слоя. Согласно воззрениям Гельмгольца, в дальнейшем развитым М. Смолуховским и Ж. Перреном, двойной электрический слой рассматривается как заряженный плоский конденсатор. На поверхности находится слой ионов, называемых потенциалобразующими, а на некотором расстоянии от нее в жидкой фазе находятся, удерживаемые силой электростатического притяжения, ионы противоположного знака, называемые противоионами. Модель Квинке — Гельмгольца предполагает, что расстояние между плотным слоем противоионов и слоем потенциалопределяющих ионов повсюду одинаково. По условию электронейтральности удельные поверхностные заряды (поверхностные плотности зарядов) обенх составляюш,их частей двойного электрического слоя должны быть равны по абсолютной величине д+=д . Скачок потенциала для модели Квинке — Гельмгольца рассчитывается по известной формуле для плоского конденсатора 9=СД >1, в которой С—емкость плоского конденсатора на единицу площади, причем С = еео- - (еео — [c.87]

Измеряя на золях мастики с известными Г, т] и г величи-ны поступательного смещения частиц у- и вращения частиц у (вращение измерялось на частицах с небольшими наблюдаемыми дефектами на поверхности), Перрен вычислил по формулам (П. 1) и (П. 2) число Авогадро N = = 6,5 10 в близком согласии с другими известными данными. Таким образом было показано, что закономерности молекулярно-кинетического движения коллоидных частиц и движения простых молекул в растворе одинаковы. [c.30]

Существование переноса энергии второго типа было показано в экспериментах по измерению поляризации флуоресценции растворов красителей при этом оказалось, что энергия возбуждения может передаваться на расстоянии порядка 50 А, что значительно превышает диаметр соударения. Если разбавленный раствор флуоресцирующего красителя в сильно вязкой среде освещают поляризованным светом, то испускаемая флуоресценция сильно поляризована (см. раздел I, Г, 4). Однако при увеличении концентрации степень поляризации флуоресценции резко падает [93, 94] например, при концентрации флуоресцеина порядка Ю З М она составляет половину максимального значения [67]. Эту концентрационную деполяризацию можно объяснить только тем, что излучателями флуоресценции становятся молекулы, отличающиеся от первично возбужденных. Эффект не удалось объяснить тривиальным механизмом испускания и реабсорбции. Перрен [95, 96] предположил, что перенос энергии может происходить в результате прямого электродинамического взаимодействия между возбужденной и невозбужденной молекулами, которые рассматриваются как высокочастотные осцилляторы. Количественная теория переноса этого типа была развита Фёрстером [97, 98] . В общем виде процесс можно записать следующей формулой [c.85]

П. Холодный, пользуясь этой формулой, определил плотность коллоидного Ag и 8е, А. Думанский — плотность 8102, С. Оден — серы. Все они подтвердили правильность формулы. 1у же формулу в 1909 г. предложил Ж. Перрен. [c.51]

Булл, Гортпер, Иенсен [14,15] вообп1,е предпочитают оперировать с э.лектрическим моментом двойного электрического слоя, а не С-потенциа-IOM. Гуггенгейм [16] высказал миение, что болео точной является классическая формула Гельмгольца, не включающая диэлектрической постоянной, введенной Перреном. [c.319]

Подставив вычисленное Ф. Перреном значение з1п2 формулу (2.20), приходим также к формуле [c.132]

В своих экспериментах Перрен создавал искусственную атмосферу в виде суспензии гуммигута — вещества, способного образовывать идеально сферические частицы совершенно одинакового размера. Эти частицы были суспендированы в жидкости (воде) с целью уменьшения веса, согласно закону Архимеда. В подобной суспензии при подсчете частиц под микроскопом было замечено уменьшение их.числа с увеличением высоты. Такое изме-непие соответствует понижению атмосферного давления с высотой. Формула Перрена может быть получена из приведенной выше]формулы путем подстановки вместо давлений чисел молекул по и П] на разных высотах и молекулярного веса, выраженного произведением веса одной частицы т и числа Авогадро М [c.553]

Однако при рассмотрении вращательного движения необходимо принимать во внимание ориентащно молекул. Нельзя говорить лишь об одном вращательном коэффициенте трения. Так, для эллипсоидов имеются два коэффициента трения — для вращения вокруг полуоси а liffj — вокруг полуоси Ь. Перрен в 1934 г. получил аналитическое выражение этих коэффициентов для граничных условий смачиваемой поверхности. Выведенные им выражения для вращательных коэффициентов трения близки к формулам (10.19) для поступательных коэффициентов трения, но имеют более сложный внд. Эти выражения приводятся здесь в наиболее компактной форме. В них даны значения отнощений вращательных коэффициентов трения эллипсоидов к вращательному коэффициенту трения сферы того же объема [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология