Энергия нулевого уровня

Это энергия нулевого уровня - /гсо, которая возникает потому, что [c.450]

F(l—энергия нулевого уровня f — эффективность инициатора [c.6]

Из равенств (12.33) видно, что в то время как в уравнении (12.10) энергия активации, согласно (12.6) и (12.8), определяется, как разность энергий нулевых уровней активированного комплекса и исходных молекул, т. е. представляет собой энергию активации при абсолютном нуле температуры, энергия активации в уравнении (12.26) (е сп) определяется как величина, зависящая от разности средних значений энергии при данной температуре. В соответствии с этим в статистических суммах Ох и 0 энергия отсчитывается ие от нулевого уровня молекулы и активированного комплекса, соответственно, а от значения средней энергии [ср. (12.6) и (12.32)]. [c.166]

Л. Б. Ш. для состояния дает 46 предиссоциация в состоянии С П приводит к < 58 энергия нулевого уровня состояния В 2, имеющего общий с диссоциационный предел, равна 47,5. [c.63]

При любой конечной температуре Т, как видно из рисунка, средняя колебательная энергия молекул будет выше энергии нулевых уровней. Аналогично средняя энергия реагирующей при температуре Т молекулы не будет точно равна ординате вершины потенциального барьера, но будет несколько превышать ее, как показано на рисунке линией fr и -i—энергии активации цис-транс- и транс-цис-превращения при температуре Г соответственно. [c.32]

Активированное состояние. В последовательных реакциях (см. стр. 106) измеряемая скорость определяется скоростью перехода активированного комплекса через самый высокий энергетический барьер, например С на рис. 19, стр. 107. Если предположить наличие равновесия между различными промежуточными веществами, то с точки зрения теории абсолютных скоростей реакций достаточно рассмотреть только равновесие между начальным состоянием и тем активированным состоянием, которое определяет скорость, т. е. состоянием, находящимся на вершине самого высокого энергетического барьера. Всеми остальными промежуточными стадиями и их активированными состояниями можно пренебречь. Таким образом, уравнения (141) и (142) применимы к последовательным реакциям, если учесть, что в уравнении (141) относится к активированному комплексу, определяющему скорость реакции и обычно называемому активированным состоянием реакции , а — разность энергий нулевых уровней этого активированного комплекса и реагирующих веществ. Величина Е становится эквивалентной Е на рис. 19, если принять во внимание [c.201]

Энергия нулевого уровня протона при заданном q определяется электрон-протон, ными термами I и 2. Электронные термы [c.115]

Возникает вопрос о нахождении нулевого уровня отсчета энергии для атомного и ионного газов. Так как поступательная степень свободы не зависит от внутренней возбужденной степени свободы, то для атомного и ионного газов мы можем формально ввести две точки отсчета, т. е. как бы рассматривать два газа один — находящийся в нормальном возбужденном состоянии (т. е. нулевом) и участвующий лишь в поступательном движении второй — представляющий собой совокупность остановленных частиц, которые имеют возможность лишь возбуждаться. В этом случае появляются две точки отсчета энергии нулевым уровнем для возбужденных частиц будет нуль, нулевым уровнем для поступательно движущихся частиц будет энергия основного уровня газа. [c.26]

Из числа различных физических величин, обусловливающих значение изотопного эффекта, здесь следует указать только на наиболее важную, а именно на нулевой уровень энергии соответствующей связи. В квантовой теории этим термином обозначают нижний энергетический уровень колебаний связи, поскольку он не может быть преодолен и при абсолютном нуле. Даже при комнатной температуре преобладающая часть всех связей находится на этом уровне. Энергия нулевого уровня пропорциональна частоте колебаний, которая, в свою очередь, обратно пропорциональна корню квадратному из величины приведенной массы. В первом приближении изотопный эффект водорода, как это следует из уравнения (13), зависит от нулевого уровня энергии ( и °) [c.174]

Энергия в (1.18) — (1.20), (1.27) — (1.29) отсчитывается от энергии нулевого уровня основного электронного состояния (1.18), [c.13]

Поскольку п пе может пригшмать пулевое значение, низшая энергия, которой может обладать частица, отличается от нуля (что допускает и классическая механика), но Е = к-1%тЬ-. Эта низшая неудаляе-мая энергия носит название энергии нулевого уровня. Причину ее существования можно объяснить двумя способами. Во-первых, принцип неопределенности требует, что частица, заключенная [c.445]

Пример (попрос 13). Волновая функция основного состояния гармонического осциллятора массы т с силовой постоянной к пропорциональна е.хр( - а х-), где 1Л- = п10)//г и 1о =к, т. Подтвердим, что это есть решение п оно соответствует -анергии Ец= Какова величина энергии нулевого уровня в молекуле [c.449]

Комментарий. Энергия нулевого уровня может казаться небольшой, но она эквивалентна 3,38 кДж/моль п поэтому являегся значительно химической величиной, Ог.метнм. что (О — круговая частота (радпаны в секунду) она превращается в число циклов за секунду V с учетом (о=2л -. [c.450]

Волновая функция для низшего состояния гармонического осциллятора имеет вил функции Гаусса ехр( -ях -), где х — смешение от равновесного положения. Покажите, чго эта функцня уюплетпоряет уравнению Шредингера для гар.мопического осциллятора, и определите g через. массу т и силовую постоянную k. Какова энергия (нулевого уровня) осцнл.тятора прн такой волновой функции Какова его минимальная энергия возбуждения [c.470]

Колебательная частота всегда кратна характеристической собственной частоте (см. рис. 3.8). Наинизшая колебательная энергия, энергия нулевого уровня, ол (0) = /гУкол/2 отлична от нуля (вследствие принципа неопределенности Гейзенберга). Эти положения справедливы для всех электронных состояний молекулы, в которых сохраняется связь между данными атомами. Точки пересечения с потенциальной кривой разрешенных согласно уравнению (3.7) уровней полной энергии (например, точки А, В на рис. 3.8) можно сопоставить в модели классического гармонического осциллятора с точками, соответствующими максимальной амплитуде. В этих точках вся кинетическая энергия осциллятора превращается в потенциальную. В других точках горизонтальных прямых кинетическая энергия отлична от нуля, состоит из кинетической и потенциальной частей, которые взаимосвязаны. На рис. 3.8 указано схематически также распределение плотности вероятности нахождения ядра Y на определенном межъядерном расстоянии, вычисленное квантовомеханически. Можно легко заметить, что при повышении колебательной энергии возрастает вероятность нахождения ядра вблизи потенциальной кривой, причем эта вероятность отлична от нуля да же за пределами интервала гху, ограниченного потенциальной кривой. Согласно классической теории это невозможно. Наибольшее отклонение от классической модели имеет место на уровне кол(0). Распределение плотности вероятности нахождения ядра представляет собой для этого уровня плавную кривую с максимумом при гху = о- [c.75]

А взаимодействие двух радикалов СНз достаточно велико по сравнению с ЯТ (0,8 ккал/моль) и что метильные группы имеют достаточно времени, чтобы, повернувшись, приобрести необходимую для образования СгНб ориентацию, прежде чем они разлетятся. Если для энергии связи СНз—СНз мы воспользуемся потенциалом Леннарда-Джонса, на больших расстояниях нам необходимо будет учитывать только член —2Уо го/г) , характеризующий притяжение. Отталкивание вызвано центробежной энергией, которую можно представить как рЦ2]хг , где Ре — постоянный момент количества движения сталкивающейся пары, х = Мсн,/2, г — межъядерное расстояние, го=1,54А — равновесное расстояние С—С в СгНб, а Уо — энергия диссоциации связи С—С в СгНе, исправленная на энергию нулевого уровня. Эту последнюю величину можно считать равной 6 ккал/моль, и тогда Уо = 94 ккал/моль. [c.157]