Пирани электрический

I — вращательный форвакуумный насос 2 — ловушка для улавливания конденсируемых паров со смотровым окном 3 — вентиль для напуска воздуха 4 — дросселирующий затвор . 5— трубопровод форвакуумной откачки 5 затвор байпасной линии откачки 7 — байпасная линия откачки 8 — манометр Пирани 9—затвор форвакуум-ной линии откачки — диффузионный насос II — затвор с ловушкой 12 — вакуумная камера /< —электрический токопровод 14 — стержневое уплотнение ввода движения 15 — датчик магниторазрядного манометра [c.6]

I — Провода к самописцу 2 — крышка 3 — противовесы 4 — боковое плечо 5 — капсула 6 — электрическая печь 7 — изоляция 5 — трубопровод 9 — вакуумный кран 10 — охлаждаемый отросток И — место спайки стекла с металлом 12 — манометр Пирани 3 — известный объем [c.343]

Впервые манометр, основанный на таком принципе, был предложен Пирани [22] в 1906 г. Передача тепла в этом приборе осуществляется от нагреваемой в вакууме (путем пропускания электрического тока) тонкой металлической нити к баллону, находящемуся в условиях комнатной температуры. Схема расположения элементов теплового манометра показана на рис. 3. 1. [c.51]

Этот тип теплового манометра часто называют манометром Пирани, так как современные образцы манометров мало отличаются от конструкции, предложенной Пирани в 1906 г. Измерение температуры нити и ее нагрев путем пропускания электрического тока осуществляется при помощи мостовой схемы (рис. 3. 8), в одно из плеч которой включена нить манометра сопротивления. При увеличении температуры нити возрастает сопротивление нити манометра 7 а и через диагональ предварительно уравновешенного моста потечет ток 1 . [c.61]

Применение манометров, основанных на теплопроводности, возможно потому, что теплопроводность газов остаётся неизменной при изменении давления газа только до известного предела, именно до тех пор, пока давление не достигнет такой величины, что длина свободного пути молекул газа становится соизмеримой с размерами сосуда. Возьмём сосуд, в котором помещена нагреваемая электрическим током металлическая нить. Если давление газа, окружающего нить, достаточно низко, то уменьшение его влечёт за собой уменьшение количества тепла, отдаваемого нитью, что, в свою очередь, вызывает увеличение температуры нити, если приток тепла к ней остаётся неизменным. Увеличение температуры имеет место до тех пор, пока потеря тепла путём теплопроводности газа не увеличится из-за повышения температуры нити настолько, что вновь наступит равновесие между количеством получаемого и отдаваемого тепла. Об изменении температуры нити, а следовательно, и об изменении давления газа судят по изменению сопротивления нити. В этом и заключается принцип действия одного из манометров, основанного на теплопроводности газа и носящего название манометра сопротивления или манометра Пирани [103, 104]. [c.53]

Вакуумметр сопротивления (пирани) основан на свойстве металлов изменять электрическое сопротивление при изменении их температуры. Выпускаемый в СССР вакуумметр сопротивления типа ВСБ-1 состоит из измерительной установки и манометрической лампы датчика. Манометрическая лампа исполняется в металлическом (тип МТ-б) либо в стеклянном (тип МТ-6С-1) корпусе. Пределы измерения 30—р-р т. Вакуумметр имеет блок-контакты для сигнализации и может быть соединен с записывающим прибором. [c.46]

Манометр сопротивления манометр Пирани). В этом манометре изменение теплопроводности газа вызывает изменение электрического сопротивления нити накала, которое меняется в зависимости от температуры. Изменение сопротивления регистрируется мостиком Уитстона. Материалом нити диаметром 0,03 мм обычно служит вольфрам или платина. Нить должна располагаться на одинаковом расстоянии от стенок баллона. [c.526]

Манометр Пирани. Манометр Пирани [58] состоит из нагретого металлического волокна с высоким температурным коэффициентом электрического сопротивления. Температура, а следовательно, и сопротивление волоска зависят от теплопроводности окружающего газа, которая в области низких давлений линейно зависит от давления. Манометр должен быть прокалиброван для каждого вида газа отдельно, а поэтому может быть лишь косвенно использован в измерениях давления пара. [c.373]

В двух других типах манометров используется зависимость теплопроводности разреженного газа от давления. Один из них,. манометр сопротивления (манометр Пирани), показан на фиг. 5.22. Через платиновые нити пропускается электрический ток, достаточный для нагрева их до температуры 125°С. При высоком вакууме в обеих колбах сопротивление Нз устанавливается таким, чтобы мост был сбалансирован и ток через миллиамперметр был равен 0. Появление газа в левой колбе увеличивает теплоотвод от нити вследствие охлаждения нити сопротивление ее изменяется и появляется ток в миллиамперметре. Поскольку при малых давлениях теплопроводность газа зависит от давления, показания миллиамперметра соответствуют величине давления газа. На фиг. 5.23 показана типичная характеристика манометра сопротивления. Градуировочные кривые зависят, конечно, от теплопроводности газа, давление которого измеряется. [c.203]

Манометр Пирани. Ниже того критического значения давления, при котором газовое течение перестает быть молекулярным и приобретает черты вязкого, теплопроводность газа приблизите 1ыш пропорциональна дашшнию. Именно на такой зависимости основано действие манометра Пирани. который измеряет теплопроводность газа и выражает et непосредственно в единицах газового давления. Прибор содержит электрически нахреваемую нить из металла с высокил [c.76]

Через металлическую пластину 1 проходит ось, приводимая в движение электромотором 2. На ее конце укреплен вогнутый диск 3, обогреваемый снизу электрической спиралью 4. Перегоняемая жидкость через трубку 5 подается на центр вращающегося диска скорость его вращения может доходить до 5000 об1мин. Перегоняемые пары конденсируются на холодильнике 6 и стекают в приемник по трубке 7. Остаток после перегонки сбрасывается центробежной силой с края диска в желобковый сборник 8, расположенный по окружности диска, и стекает по трубке S в приемник. Весь прибор герметично закрыт стеклянным колоколом 10 и через трубку 11 соединен с источником вакуума. Вакуум измеряют вакуумметром Пирани 12. [c.277]

При очень высоких температурах часто используют также метод просверленного отверстия, предложенный Пирани и Альтертумом [22—24]. Обычный щтабик, изготовленный спеканием из очень высокоплавящегося металла, карбида и т. п., непосредственно нагревают электрическим током или в вольфрамовой трубке, снабженной продольной щелью. Штабик устанавливают перпендикулярно к оси просверленного отверстия ф 0,3 мм, глубиной 2 мм), дно которого наблюдают в оптический пирометр в виде светлого пятна на темном фоне. Поскольку поперечное сечение штабика за счет отверстия несколько уменьшено, то процесс плавления, особенно при непосредственном нагревании штабика током, начинается прежде всего здесь. Как только [c.561]

Стеклянный отросток системы, в котором подвешена на молибденовой гибкой проволоке капсула, помещается в электрической печн 6 с термоизоляцией 7. Система герметически закрывается и эвакуируется путем открытия вакуумного крана 9 в трубопровод 8, ведущий к вакуумному насосу. После эвакуации системы кран закрывается и капсулу опускают в печь. Капсула очень быстро нагревается. Давление в вакуумной системе резко возрастает, что фиксируется манометром Пирани 12, связанным с самописцем проводниками 1. Измерительная система предварительно калибруется чистым сухим водородом. После достижения давления, равного 65- 10 бар (50 мм рт. ст.), которое еще обеспечивает достаточную разность между давлением внутри капсулы и снаружи, система вновь откачивается до давления <1,3- 10 бар (0,1 мм рт. ст.). Кран опять закрывается до тех пор, пока давление не достигнет 65- 10"" бар (50 мм рт. ст.). Этот процесс повторяется так часто, как это необходимо. Перво- [c.343]

Оба манометра содержат тонкую проволоку, помещенную в вакууме и нагреваемую электрическим током. Пирани [17] применял проволоку из металла с большим температурным коэффициентом сопротивления, включая ее в цепь моста Уитстона. Термонариы] манометр представляет собой чувствительную термопару, прикрепленную к нагреваемой проволоке. Оба манометра пе являются абсолютными. Верхний предел рабочего диапазона давлений определяется теплопроводностью газа, которая становится почти постоянной при давлении около 1 мм Нд и выше. Манометр сопротивления впервые был рассчитан на удовлетворительную работу нри давлении до 3 мм Нд. Нижнего предела теоретически нет однако на практике измерять давления ниже 10 мм Hg такими приборами трудно. Это объясняется несколькими причинами. Тепло от нагрето проволоки отводится через газ за счет тенлонроводпости онор и путем излучения всякое изменение теплопроводности соединений тонкой проволоки с ее опорой будет изменять градуировку По мере того как понижается давление, тепловые потери от молекулярного переноса уменьшаются, тогда как потери на излучение остаются почти неизменными (см. гл. I, п. 7). Дюмонд и Пикельс [c.119]

В некоторых типах манометров в качестве сопротивлений используются бусинки из полупроводникового материала. Такие приборы обычно называют термисторными манометрами (см. Иапример, [6]). Вследстнне большой величины отрицательного температурного коэффициента полупроводникового сопротивления эти манометры имеют более высокую чувствительность. Термисторные манометры работают в интервале давлений 10 з — 50 мм рт. ст. Однако из-за большой теплоемкости бусинок по сравнению с проволочками эти приборы более инерционны, чем манометры Пирани. Все типы тепловых манометров необходимо калибровать по данным таких эталонных приборов, как манометр Маклеода. Поскольку в области молекулярных потоков теплопроводность обратно пропорциональна корню квадратному от массы молекулы (см., например, [6]), то покачд-ния прибора обычно зависят от рода газа. Серийные манометры калибруются обычно по азоту или сухому воздуху, коэффициенты теплопроводности которых очень близки. Для определения истинного давления других газов, таких как аргон, показания приборов корректируются с помощью калибровочных кривых. Однако после калибровки манометров их характеристики не остаются постоянными из-за изменения площади и эмиссионной способности поверхности нити. Знание точной величины давления требуется крайне редко, поскольку основное назначение этих нанометров заключается в контроле уровня форвакуума в откачиваемой системе. В этом смысле тепловые манометры очень удобны для автоматизации контроля, поскольку на выходе у них получается электрический сигнал. [c.322]

В настоящей работе температуру плавления осмия определяли капельным методом, который впервые применили Пирани и Алтертурн [6], измеряя излучение отверстия в образце (абсолютно черного тела), нагреваемом электрическим током. Этот метод заключается в том, что в процессе непрерывного нагрева отмечается температура, при которой отверстие в исследуемом образце заполняется расплавленным металлом. [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология