Функция задержки частиц

Функция задержки частиц v(/) (см. рис. П1.2 на стр. 61) [c.64]

Наличие намагниченности при сверхкритической частоте расширяет определение понятия структурирование . Дело в том, что задержки осей вращающихся частиц в секторе вблизи 90° происходят несинхронно, т. е. моменты времени, в которые оси разных частиц проходят отметку 90°, не совпадают. Иначе говоря, взаимное положение осей частиц в любой момент времени не зафиксировано, однако статистически предпочтительная ориентация осей частиц существует, поэтому можно говорить о структурировании. Подчеркивая особенность такого структурирования, будем называть его асинхронным. На мгновенном снимке оно отобразится обычным образом количество частиц, ориентированных своими осями в определенном направлении, будет больше, чем в других направлениях. Аналогично выглядит обычное слабо выраженное статическое ориентационное структурирование в покое, возникающее при значении аргу.мента функции Ланжевена меньшем единицы. Следовательно, такое структурирование является тоже асинхронным. Напомним, что естественной мерой структурированности в таких случаях является значение функции Ланжевена. [c.684]

Для измерения удельной теплоемкости граничной фазы было достаточно измерить теплоемкость порошка, частицы которого смочены слоем нитробензола, толщина которого нигде не превышает толщину граничной фазы. В случае неактивированного в тлеющем разряде порошка теплоемкость смачиваемых пленок не отличалась от объемной теплоемкости нитробензола. В противоположность этому пленки, смачивающие поверхность порошка, обработанного тлеющим разрядом, обнаружили удельную теплоемкость на 20% ниже объемною значения. Это значение оказалось функцией только / и не менялось при росте толщины пленок в пределах граничных слоев и даже несколько больших. Последнее объясняется способностью граничных фаз к длительному состоянию метастабильного равновесия. Это состояние возникает при перегреве слоя данной толщины выше температуры, при которой он должен становиться двухфазным за счет появления объемной фазы. Задержка ее появления объясняется, [c.35]

Вид функции стеснения при массовом движении капель и твердых частиц не должен быть тождественным. Однако на основе опытных данных для РДЭ диаметром 50 и 200 мм и пяти систем жидкость — жидкость показано [128], что в условиях второго, т. е. интенсивного, гидродинамического режима с достаточной для технических расчетов точностью задержка х может быть определена по формуле, основанной на аналогии с зависимостями для однородного псевдоожиженного слоя твердых частиц [c.305]

В настоящее время в продаже имеются самые различные гели, их выпускают в виде сухих частиц, а используют после того, как гели набухнут в соответствующем растворителе. Этими частицами заполняют хроматографическую колонку, в которой они выполняют функцию неподвижной фазы. При медленной фильтрации раствора через колонку осуществляется относительное перемещение неподвижной и подвижной фаз. В результате неоднородного распределения молекул между фазами происходит постепенное разделение смеси на компоненты в соответствии с размерами молекул. Компонент с самыми большими молекулами, которые не входят в поры геля и поэтому переносятся без задержки растворителем, выходит из колонки первым. Движение молекул среднего размера, которые в результате диффузии могут частично проникать в неподвижную фазу, несколько замедленно. Малые молекулы свободно переносятся диффузией в поры геля, а их равновесное распределение сдвигается в сторону увеличения концентрации в фазе геля [c.25]

Метод измерения скорости движения частиц [26]. Так как скорость движения капли в гравитационном поле является функцией ее объема, то размер капли может быть определен путем измерения скорости ее движения. Неудобство этого метода связано с необходимостью предварительной градуировки. Однако в несколько измененном виде этот метод применяется при определении величин капель в колоннах, работающих под давлением. При этом предварительно получают зависимость удерживающей способности колонны от размеров капель, а затем в реальных условиях определяют методом вытеснения задержку колонны. [c.277]

Методами математического моделирования изучено воспламенение частиц магния вблизи торца ударной трубы, возникающее под действием проходящей и отраженной ударных волн. Проведенное сопоставление с данными экспериментов показало необходимость учета движения частиц, зависимости теплофизических параметров системы от состояния при определении зависимости времени задержки воспламенения как функции температуры за фронтом ударной волны. [c.12]

Фаговые гены, участвующие в синтезе ДНК в инфицированной клетке, можно идентифицировать с помощью мутаций, которые предотвращают или задерживают образование зрелых фаговых частиц. Наиболее важные из них (существенные гены) идентифицированы при изучении условно-летальных мутантов, которые можно отнести к трем фенотипическим классам. Если в результате мутации синтез ДНК полностью подавлен, можно сделать вывод, что белок, кодируемый мутантным геном, либо представляет собой необходимый компонент репликационного аппарата, либо участвует в обеспечении синтеза ДНК предшественниками (особенно гидроксиметил-цитозином). Мутации, вызывающие задержку синтеза ДНК, по-видимому, затрагивают гены, связанные с инициацией репликации ДНК. Фаги, у которых синтез инициируется, а затем останавливается, вероятно, несут мутации, затрагивающие регуляторные функции, ДНК-лига-зу и некоторые ферменты, связанные с деградацией ДНК клетки-хозяина. Имеются также несущественные гены. [c.427]

При облучении кристалла частицами в условиях, когда явление каналирования для них отсутствует, плотность гка (гь ) не зависит от координаты и является константой. Если выразить в функции распределения времени задержки, полученной в [132—134], время через расстояние пролета, т. е. (гьц —Гл )/ с, то указанная функция совпадает с функцией gba b — f A ), входящей в (24.21). Отсюда вытекает, что [c.178]

Распределение может быть охарактеризовано размерами частиц, как только что описано, или величиной их массы. Для определенных целей масса частицы оказывается более пригодным параметром, чем ее размер. Так, всегда несколько крупных частиц, которыми можно было бы пренебречь при счете, могут внести большой вклад в общую массу частиц в воздухе. Если же атмосфера содержит большое число очень мелких частиц, то функция распределения их размеров дает завышенное представление об их роли в атмосфере. Что выбрать при окончательном анализе — распределение частиц по массе или по размеру,— будет зависеть от цели исследования. Одни способы улавливания частиц больше основываются на их массах, другие— на их размерах. Процесс мембранной фильтрации в первую очередь определяется размером частиц, но некоторые механизмы их задержки мембранами (основанные главным образом на инерционности частиц) зависят больше от массы частиц, чем от их размера. [c.384]

Эти уравнения содержат восемь параметров вязкость газа-носителя 1], удельная проницаемость колонки ко, давление газа-носителя на выходе из колонки ро, коэффициенты уравнения для высоты тарелки А, В и С, которые определяются решением уравнения (43) (идентичного уравнению (30)) с уравнением (17) (полые капиллярные колонки) или (18) (насадочные колонки), относительное удерживание а двух веществ (в действительности, как и коэффициент распределения, оно является функцией температуры) и требуемая степень разделения Я. Ради простоты мы пренебрегли в уравнении для высоты тарелки поправкой на сжимаемость газа-носителя. Эти уравнения содержат одпннадцать неизвестных, которые являются или промежуточными переменными, такими, как число тарелок или коэффициент емкости колонки, значение которых будет определено процессом оптимизации, нлн независимыми оптимизируемыми параметрами. Этими неизвестными являются время удерживания tn, время задержки газа /т, коэффициент емкости колонки к, коэффициент распределения К (или, скорее, температура колонки), фазовое отношение Уг/У ту срсдний раз-мер частиц насадки й (или внутренний диаметр колонки для полых капиллярных колонок), длина колонки Ь, число тарелок Л, ВЭТТ Я, линейная скорость газа-носителя на выходе из колонки Мо, давление газа-носителя на входе в колонку р/. [c.149]

Наиболее простое объяснение зависимости тв, о. = /(ф) сводится к тому, что критическое значение х должно быть равно Ог. Иначе говоря, Жукоский и Марбл рассматривали срыв пламени как процесс, в котором частица топлива движется вдоль разделительной линии тока 08 (см. фиг. 2), обладая вполне определенной задержкой зажигания, зависящей от локального коэффициента избытка топлива. Если в течение времени, пока частица проходит расстояние О,-, зажигания не произойдет, то наступит срыв пламени. Время т.в о. =предоставленное для зажигания, должно быть равно так называемому периоду задержки зажигания. Следовательно, оно должно быть функцией прежде всего коэффициента избытка топлива независимо от характеристик зоны рециркуляции. Отсюда х 10 л при 4 А- I)/ nA/RTf) что приводит к (Л —6 ) >1. Однако, [c.184]

Удаление газов из порошковых и волокнистых материалов связано с некоторыми трудностями, которые не встречаются при обычном вакуумировании часто трудности, которыми обычно пренебрегают, становятся весьма существенными. В начальной стадии откачки газ течет через порошок в виде обычного вязкого потока (пуазейлево течение), т. е. движется довольно быстро. При более низких давлениях, когда средний свободный пробег молекул газа соизмерим с расстоянием между частицами или больше его, имеет место молекулярный поток (течение Кнудсена). В этом случае столкновение молекул друг с другом происходит редко и молекулы газа пролетают от одной поверхности к другой. При столкновении молекулы с поверхностью она не отскакивает сразу, а оказывается временно адсорбированной. Впоследствии молекула отделяется от одной поверхности без предпочтительного выбора направления (закон косинусов) и попадает на другую поверхность. Время задержки молекулы зависит от температуры и теплоты адсорбции. Зависимость между этими величинами приближенно выражается уравнением Френкля t = kгxp Q RT), где / — универсальная газовая постоянная Q — теплота адсорбции Т — температура, ° К t — время адсорбции и Л—функция колебательных движений адсорбированной молекулы и кристаллической решетки поверхности. [c.342]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология