труба образование пузырьков

А. Кипение в большом объеме. Сильное влияние обработки поверхности на пузырьковое кипение в большом объеме, включая эффекты старения, обсуждается в 2.7.2. Многочисленные разновидности обработки поверхности и структуры использованы для снижения разности температура стенка — температура насыщения жидкости АТ . Хотя пузырьковое кипение можно интенсифицировать даже путем незначительных изменений поверхности [5], особенно эффективны специальные методы. Для воды образование небольших несмачивающихся участков (тефлон или эпоксидная смола) на поверхности илн во впадинах снижает ATs при постоянном д в 3—4 раза (6]. Данное сравнение, так же как и другие приведенные в этом параграфе, основаны на определении теплового потока по площади поверхности гладкой трубы. [c.423]

В процессе нагрева углеводородного сырья в трубчатых печах происходит его частичное или полное испарение в трубах (в зависимости от температуры и давления в системе) с образованием двухфазной системы. В двухфазном потоке имеют место критические явления, характеризующиеся свойствами фаз и наличием ра.зличных режимов течения от пузырькового до дисперсно-кольцевого. [c.181]

При малой нагрузке и при пузырьковом режиме барботажа сливные трубы при любом устройстве работают как водосливные устройства. Жидкость равномерно сливается через края трубы, образуя пристенный слой на ее поверхности в верхней части. Нижняя часть трубы заполняется жидкостью на ту или иную высоту. При увеличении расхода труба заполняется жидкостью, образующей воронку в верхней части трубы. При работе тарелок в пузырьковом режиме конструкция сливного устройства не играет существенной роли. При переходе к струйному режиму и особенно при образовании эмульсии и пены на тарелке характер слива меняется. В трубу начинает поступать уже не светлая жидкость, а эмульсия и пена, имеющая большо объем и заполняющая трубу. [c.163]

Типичные структуры газожидкостных потоков иллюстрируются рис. II.22 на примере кипения жидкости в вертикальной трубе. Внизу имеется однофазный жидкостный поток, который переходит в двухфазную систему и пузырьков пара, распределенных в жидкости. Затем по мере увеличения расхода пара отдельные пузырьки сливаются, образуя крупные снаряды , и возникает пузырьково-снарядная, а затем снарядно-кольцевая, дисперсно-кольцевая и капельная структуры двухфазного потока. Распределение дисперсной фазы в сплошной, характерное для каждой из них, показано на рис. 11.22. Условия образования двухфазного потока определенной структуры и переход одной структуры в другую зависит от совокупности физико-механических характеристик системы (физических свойств фаз, скоростей движения фаз, геометрических характеристик системы). [c.160]

Кипение жидкости на поверхности затопленных горизонтальных труб, в испарителях с естественной конвекцией тепло может проводиться через трубы, погруженные в жидкость и обогреваемые с внутренней стороны конденсирующимся паром. При очень малых разностях температур коэффициенты теплоотдачи являются величинами такого же порядка, как при нагревании жидкости. Однако с увеличением разности температур коэффициент теплоотдачи существенно увеличивается благодаря большой интенсивности перемешивания при кипении. Кипение переходит в режим, называемый пузырьковым. При достижении критической разности температур тепловой поток д Р достигает максимального значения. При дальнейшем, даже незначительном, увеличении Л/ тепловой поток резко уменьшается вследствие образования на поверхности более или менее сплошной паровой пленки. Если разности температур весьма значительны (что практически не встречается в испарителях с паровым обогревом), тепловой поток увеличивается благодаря наличию радиации. Для данной жидкости при давлении, соответствующем кипению, природа самой поверхности нагрева может в значительной степени влиять на процесс (табл. ПТ-5) . Приведенные в таблице данные, полученные в опытах с одиночной трубой, могут быть использованы (в первом приближении) для расчета теплопередачи при наличии ряда погруженных труб, с чистой, незагрязненной поверхностью. [c.213]

Процесс кипения сложен, он определяется количеством теплоты, передающейся через поверхность нагрева, д. Картина пузырькового кипения схематически показана на рис. 1.3. При повышении температурного напора At возрастает поток теплоты, отводимой от поверхности трубы к кипящей жидкости. Эта теплота расходуется на образование пара. Уравнение теплового баланса при кипении имеет следующий вид [c.9]

Если пар распределен в жидкости в виде небольших по сравнению с радиусом трубы пузырьков (рис. 13.9, а), то режим течения называется пузырьковым. Он характерен для начальной стадии парообразования в трубе. Когда расход пара увеличивается, то пузырьки сливаются друг с другом с образованием больших пузырей. При этом режим течения может быть либо снарядным, либо эмульсионным. [c.350]

Действительно, давно было замечено, что при ожижении твердых частиц газами псевдоожиженный слой не однороден [189]. Он представляет собой слой взвешенных частиц с достаточно низкой порозностью, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. Во время подъема пузыри могут увеличиваться в размерах, коалесцировать, что иногда приводит к образованию поршневого режима псевдоожижения, представляющего собой чередование сгустков частиц и газовых полостей, занимающих все сечение аппарата. Поршневой режим движения твердой фазы наблюдается также и при транспортировании твердых частиц газом в вертикальных трубах. Ряд авторов, первым из которых бьш, по-видимому, Уоллис [94], вьщвинули предположение, согласно которому пузыри и поршни являются следствием нарастания всегда присутствующих в потоке малых возмущений порозности. Однако в экспериментах неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Так, ожи-жаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указьгеают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому в случае увеличения скорости газа [190]. Не наблюдаются неоднородности и при движении небольших капель и пузырей в жидкостях. [c.134]

Появлению намагниченности могут способствовать многие факторы, например тепловые возмущения, существенная неравномерность тепловых потоков по высоте и периметру труб, изменение температуры стенки, действие мазутного факела как низкотемпературной плазмы, акустоэлектрический эффект вследствие работы отрыва паровых пузырей и их захлопывания. Рассмотрение этих процессов в динамике показывает, что важнейшим фактором следует считать именно термоволновой эффект. Очевидно, эффект проявляется в наибольшей мере в мазутных котлах давлением 110-155 кгс/см на участках с высокой тепловой нагрузкой, особенно при нарушении стабильного пузырькового кипения, в результате чего максимум магнитной индукции наблюдается вдоль образующей экранной трубы, наиболее выступающей в топку. Действие такой магнитной ловушки оказывается достаточным для образования отложений на узком участке внутренней поверхности парогенерирующей трубы вдоль указанной образующей даже в условиях весьма незначительного содержания взвешенных ферромагнитных примесей в котловой воде. Наблюдаемое в практике эксплуатации явно выраженное неравномерное (чередующееся) распределение отложений по длине экранной трубы с обогреваемой ее стороны, по-видймому, соответствует узлам пучности волн магнитной индукции. [c.54]

Разработка проблем, связанных с устойчивостью однородных дисперсных потоков, описываемых двухскоростной континуальной моделью, еще далека от завершения. С точки зрения практических задач, решение проблемы устойчивости позволило бы получить научно обоснованные закономерности для определения границ существования однородных режимов течения. Давно замечено, что однородные режимы движения частиц при некоторых условиях нарушаются. Так, при ожижении твердых частиц газами при нормальных давлениях псевдоожиженный слой неоднороден. Он представляет собой слой взвешенных частиц с пористостью, близкой к пористости плотноунакованного слоя, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. В аппаратах и трубах небольшого размера движение твердых частвд в газах сопровождается образованием газовых полостей, занимающих все сечение аппарата (так называемый поршневой режим движения твердой фазы). Установлено, что пузыри и поршни являются следствием нарастания малых возмущений пористости, т. е. проявляющейся неустойчивости потока твердых частиц. Однако неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Ожижаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указывают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому. При снижении давления не наблюдаются неоднородности при движении эмульсий в несмешивающихся жидкостях и небольших (до мм) пузырьков. В [26] показано, что причиной неустойчивости двух взаимодействующих фаз в дисперсных потоках является инерция частиц. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц в потоке в соответствии с безынерционным законом движения (см. уравнение (3.3.2.69)) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Однако частицы в реальных потоках в большей или в меньшей степени обладают инерцией и не могут изменить скорость мгновенно. Поэтому, следуя за возникшим уплотнением, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меш.шей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.194]

Из рис. 111-4 видно, что при нарушении нормального котлового режима (переходе от пузырькового кипения к пленочному) температура стенки трубки может резко увеличиться (более чем на 200 °С) и достигнуть опасного для котельных сталей уровня (550 °С). Еще более опасно циклическое изменение котлового режима (от пузырькового кипения к пленочному, и наоборот), в результате чего происходит разрушение защитной магнетитовой пленки с образованием глубоких (нередко сквозных) язв. Такое явление наблюдалось в котлах с трубками Фильда (аммиачное производство). В местах соприкосновения нижнего ряда распорок (между внутренней и наружной трубками) с внутренней поверхностью наружной трубы может происходить образование и задержка паровых пузырей с последующим смывом их водой. В результате резких колебаний температуры стенки магнетитовая пленка в этих местах разрушается и создаются благоприятные условия для коррозии под дейст- [c.468]

Влияние удельного теплового потока. При анализе влияния удельного теплового потока на коэффициент теплоотдачи при кипении в пленке следует различать два случая парообразования испарение с поверхности пленки без образования пузырей и пузырьковое кипение с интенсивным парообразованием. В результате экспериментов установлено, что в области поверхностного испарения а не зависит от удельного теплового потока. В этой области идет усиленное испарение со свободной поверхности жидкости, увеличивается перегрев в слое без глубокой турбулизации его (Г = onst), повышается температура стенки, и а сохраняет постоянное значение, что отмечено целым рядом исследователей как для течения по вертикальным [22, 55, 144, 205, 217], так и по горизонтальным трубам [20, 172]. Постоянство а в данной области видно из кривых 1, 2, 3, 6 и 8 (рис. 30). На рисунке представлены результаты некоторых исследований теплоотдачи в кипящей пленке. При небольших тепловых нагрузках q, когда наблюдается спокойное испарение без пузырей, а не зависит от q. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология