Теплоотдача нестационарного режим

Нестационарное охлаждение цилиндра, нагретого до 850—900 °С, исследовалось в [2.3] с учетом содержания влаги в двухфазном потоке. Нестационарный процесс струйного охлаждения цилиндра диаметром 16 и длиной 48 мм, нагретого предварительно до 800 °С, исследовался также в [3.13 и 3.14]. При этом воздушная среда находилась под различными давлениями от 0,05 до 0,45 МПа, повышение давления увеличивало интенсивность теплоотдачи. Переход к несмачивающему режи му осуществляется при температуре охлаждаемой поверхности около 470 °С. Отмечается, что этот режим следует учитывать, начиная с числа We=p.ffi)2(i/a 350, При плотности орошения, равной примерно 4-кг/(м -с), плотность теплового потока на охлаждаемой поверхности примерно 2 МВт/м . [c.149]

Производительность аппаратов гидротермального синтеза и качество получаемой продукции определяют такие важные технологические характеристики установки, как интенсивность тепломассообмена между зонами растворения шихты и роста кристаллов, характер температурного режима в этих зонах. В свою очередь эти характеристики аппарата связаны с конструктивными особенностями несущего сосуда, его теплоизоляцией, а также устройством и размещением внутренней технологической оснастки. Первые факторы влияют непосредственно на температурный режим в реакционной полости аппарата. Требования к характеру температурного режима аппарата зависят от типа технологического процесса. В общем случае желательно иметь по возможности более равномерное распределение температур в каждой из зон. В идеале температурное поле реакционной камеры должно было бы иметь вид двух изометрических областей с температурами растворения и роста. Практически это неосуществимо, так как для процесса гидротермального выращивания кроме обеспечения необходимых температур (и давления) в зонах необходим определенный массообмен между ними. Этот массообмен приводит к размазыванию изотермической картины. К тому же теплоотдача аппарата приводит к термоградиентам в различных направлениях. Реальное температурное поле в сосуде носит сложный характер и меняется как по высоте, так и по радиусу, оно нестационарно. Эта нестационарность связана как с внутренней гидродинамикой процесса (турбулентность), так и с колебаниями условий теплообмена (изменение температуры окружающего воз-282 [c.282]

Часть пучков из гладких труб исследована в стационарном режиме при нагревании воздуха паром, а все остальные пучки исследовались в нестационарном режиме. Режим исследования указан на рис. 1.206, а также в пояснениях к характеристикам гидравлического сопротивления и теплоотдачи на соответствующих графиках. [c.575]

Необходимо заметить, что система, выведенная из состояния И, не вернется в него, т.е. состояние II является состоянием неустойчивого равновесия. Действительно, если состояние системы описывается точками, расположенными ниже точки II, то тепловыделение меньше, чем теплоотдача, реакционная система охлаждается и, следовательно, состояние системы удаляется от точки II если же состояние системы описывается точками, расположенными выше точки II, тепловыделение в сосуде больше, чем его теплоотдача, поэтому система будет разогреваться, т. е. ее состояние будет все больше удаляться от точки II. Если постепенно повышать начальную температуру Та, то при Тв для системы возможно только одно стационарное состояние, отвечающее точке В., сли начальная температура больше Тв, то стационарный процесс Становится невозможным. Количество выделяющегося в единицу времени тепла будет больше количества тепла, отдаваемого окружающей среде, и процесс будет протекать только как нестационарный с саморазогревом и увеличением скорости течения процесса Условие, отвечающее точке В, обычно называют критическим условием воспламенения. Условия воспламенения (в частности, температура воспламенения) зависят от природы горючей смеси, ее концентрации, материала стенок и формы сосуда, природы внешней среды, так как от всех этих условий в свою очередь зависит тепловой режим процесса. [c.42]

Доказано, что режим реакции, возникающей в горючей смеси при соприкосновении ее, с нагретым телом, отличается от режима реакции, протекающей в этой же смеси, но находящейся в нагретом реакторе при температуре самовоспламенения. В этом случае вследствие более интенсивной теплоотдачи условия теплового самоускорения реакции значительно менее благоприятны, чем при реакции в нагретом сосуде. Поэтому для перехода к режиму нестационарного прогрессивного самоускорения, т. е. взрыва, требуется нагрев инициатора горения до значительно более высокой температуры, чем в случае самовоспламенения горючей смеси в нагретом сосуде. [c.166]

В предыдущем разделе был рассмотрен баланс завихренности стационарных течений. Решение задачи, полученное без учета трения, характеризовали режим только части изучаемого района, поскольку, как показано в разд. 9.16, полные стационарные решения можно получить только в том случае, когда в модель в какой-либо форме включены трение и перемешивание. В этом разделе мы рассмотрим стационарные решения вынужденных уравнений теории мелкой воды с учетом диссипативных факторов, параметризуемых простейшим образом, а именно, с помощью релеевского трения и ньютоновского закона теплоотдачи с одинаковым коэффициентом г. Уравнения будут иметь тот же вид, что и в нестационарной задаче, за исключением того, что д/д1 везде будет заменено на г + д/д1 или, в стационарной задаче, просто на г. В частности, при постоянной глубине Н уравнения (11.4.10) —(11.4.12) записываются следующим образом [c.192]

А. Тепло- и массопереиос к твердым телам и жидким средам прн внешнем обтекании тел и течении в каналах, при вынужденной и естественной конвекции. Перенос теплоты к твердым телам и жидким средам при ламинарном течении с заданными граничными условиями или условиями сопряжения полностью описывается законом теплопроводности Фурье, если только тепловые потоки не превышают своих физических пределов (фононный, молекулярный, электронный перенос н т. д.). Возможность решения сложных задач в большей или меньшей степени зависит только от наличия необходимой вычислительной техники. Для расчета ламинарных течений, включая и снарядный режим, к настоящему времени разработано достаточно много стандартных про1-рамм, и их число продолжает непрерывно увеличиваться. Случай движущихся тел включает в себя также и покоящиеся тела, так как координатную систему можно связать с телом и, таким образом, исключить относительное движение. Поэтому методы расчета теплопередачи к твердым телам и жидким средам при их ламинарном течении полностью аналогичны. Единственным фактором, влияющим на тепловой поток как при нестационарном нагреве твердого тела, так и при квазистационар-ном ламинарном течении, является время контакта. Хотя часто коэффициент теплоотдачи нри ламинарном течении представляется как функция скорости, необходимо обязательно помнить, что скорость течения есть только мера времени контакта или времени пребывания среды в теплообменнике. Эта концепция обсуждалась в 2.1.4, где было показано, каким образом и — а-метод, используемый обычно для описания ламинарного теплообмена, можно применить и для расчета нестационарного теплопереноса а твердом теле. В разд. 2.4 эта концепция получает даль- [c.92]

Оригинальная методика исследования коэффициента теплоотдачи в кипящем слое применена М. С. Шарловской [12]. Она считает, что в случае, если процесс охлаждения частиц в кипящем слое происходит в нестационарном режиме, а температура входящего воздуха изменяется во времени линейно, то при значении критерия Фурье Ро>- I для частицы наступает квазистационарный режим. С этого момента температура любой точки частицы изменяется по тому же закону, что и температура среды, а распределение температуры по внутренней координате частицы описывается уравнением квадратичной параболы [c.68]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология