Чапман

Рнс, 12,2, Строение двойного электрического слоя по Гуи — Чапману молекулярная картина (а) и изменение потенциала с расстоянием от поверхности металла в глубь раствора (6 [c.264]

Чапманом. Такое предпо-ложенне было сделано Штерном (1924) в его адсорбционной теории двойного электрического слоя. Штерн полагал, что определенная часть ионов удерживается вблизи поверхностн раздела металл — электролит, образуя ге./1ьмгольцевскую пли конденсированную обкладку двойного слоя с толщиной, отвечающей среднему радиусу попов электролита. Здесь Штерн следовал принципам, заложенным во втором приближении теории Дебая и Гюккеля. Таким образом, успехи теории растворов в свою очередь содействовали развитию теории двойного электрического слоя иа границе электрол — электролит. Остальные иопы, входящие в состав двойного слоя внутри гел ьм гол ьцеп с ко й обкладки, по ис удерживаемые жестко на поверхности раздета, распределяются диффузно с постепенно убывающей плотностью заряда. Для диффузной части двойного слоя Штерн, так же как и Гуи, пренебрег собственными размерами нонов. Кроме того, Штерн высказал мысль, что в плотной части двойного слоя ионы удерживаются за счет не только [c.267]

По условию электронейтральности можно написать, что 7м = —< ь. Для того чтобы найти величину <71, как функцию потенциала, необходимо сделать определенные предположения о законе ее изменения с расстоянием от электрода. Гуи и Чапман считают, что ионы можно рассматривать как материальные точки, не имеющие собственного объема, но обладающие определенным зарядом, и что их распределение в поле заряда, равномерно размазанного по поверхности электрода, подчиняется формуле Больцмана (рис. 12.2). Величина /ь определяется при этом суммированием всех избыточных зарядов ионов (положительных при отрицательно заряженной поверхности металла и отрицательных при ее положительном заряде), находящихся в столбе жидкости, перпендикулярном поверхности электрода и имеющем сечение 1 см . [c.264]

Рис. 12.3. Сопоставление экспериментальной (/) и теоретической (2) (по Гуи — Чапману) кривых дифференциальной емкости для 0,001 п. NaF

Фактически это понятие было вве сно первоначально Гуи и Чапманом. [c.266]

Снижение мощности из-за гистерезиса. В условиях равновесия мощность, потребляемая мешалкой, зависит от природы перемешиваемой жидкости, конструкции системы и скорости вращения мешалки. Чапман, Урбан и Холланд [3, 5] показали, что при отсутствии равновесия для определенной геометрии системы эта мощность может иметь несколько значений. [c.38]

Чапман и Холланд [15] оценили постоянные в уравнениях (IV,28) и (IV,29) и предложили следующее обобщенное уравнение мощности для систем без перегородок с симметрично расположенной шнековой мешалкой [c.79]

Чапман и Холланд [151 сравнили перемешивание вязких жидкостей шнековыми мешалками и турбинной мешалкой с шестью прямыми ровными лопатками. Мощность последней при перемешивании 0,028 водного раствора сиропа вязкостью [c.83]

Грэй [17] и Чапман, Холланд [15] в своих экспериментах сравнивали время, необходимое для однородного распределения окрашенной жидкости в объеме смесителя. Этот метод применим, когда различные системы существенно различаются по времени перемешивания. [c.84]

И. Каково строение двойного электрического слоя в растворах 1,1-зарядных поверхностно-инактивных электролитов по Гельмгольцу, Гун —Чапману, Штерну Нарисуйте график изменения концентрации ионов (катионов и анионов), а также потенциала электрода как функцию расстояния от поверхности раздела электрод — раствор для трех названных моделей. [c.229]

По Джонстону и Чапману [2272] (пересчет) [c.384]

Чапман, Дэленбейч и Холланд [6] получили уравнения для сосудов с мешалками без предположения о величине показателей степени безразмерных комплексов. Экспериментальную работу они проводили в сосудах, снабженных перегородками, с плоским днищем, с обогревом рубашками. [c.129]

Чапман, Дэленбейч и Холланд [6] использовали 4 аппарата диаметром соответственно 0,300 м, 0,380 м, 0,450 м, 0,680 м. Они исследовали три ньютоновских жидкости (масла), физические свойства которых приведены в табл. 7. [c.131]

Чапман [31 предположил, что термическая перегруппировка арилоБтлх имидоэфиров обратима одпако, поскольку нагревание ди( йпилбензамидов не дало измеримых количеств имидоэфиров, он заключил, что равновесие настолько смещено в сторону амидов, что обратимость не проявляется. До сих пор не приведено ни ОДП010 примера этой обратной реакции. [c.41]

Гидролиз продуктов перегруппировки впервые был осутцестмен Чапманом он кипятил раствор Юг N,N-диapилб нЗaмидa и 50 мл 50%-ного водного едкого ка/ш в 125 мл этанола в течение 2 нас 14]. Почти во всех известных случаях применялся тот же гцелочпой [c.43]

Холанд и Чапман [10] приводят график (рис. П-4) областей применения отдельных типов мешалок для жидкостей с различными вязкостями. Из него следует, что широкую область применения имеют турбинные и пропеллерные мешалки, которые пригодны для перемешивания жидкостей с большим диапазоном вязкостей. Остальные мешалки имеют более узкую область применения. По этому графику нетрудно установить также, что для перемешивания жидкостей с очень высокой вязкостью лучше всего приспособлены шнековые и ленточные мешалки. Для перемешивания жидкостей со средней вязкостью можно пользоваться несколькими типами мешалок. [c.52]

Преимуществом такого аппаратурного решения является возможность установления различных температур в отдельных аппаратах, что в свою очередь может оказаться полезным при проведении химической реакции. Использование аппаратов различных объемов позволяет получать различное время пребывания реагентов в соответствующих температурных зонах. Для этого случая Холанд и Чапман [811 вывели уравнения, позволяющие определить плотности САч и Саз [c.138]

Впервые таблица термодинамических функций N0 в широком интервале температур (до 5000° К) была составлена Джонстоном и Чапманом [2272] в 1933 г. методом непосредственного суммирования по уровням колебательной и вращательной энергии. Позже эта таблица без изменений была воспроизведена Цейзе [4384]. Кроме того, в ряде справочников [2142, 3426, 3680, 3507] до последнего времени приводится практически одна и та же таблица термодинамических функций N0до 5000° К (до 6000° К в [2142]) со ссылкой на неопубликованные расчеты Бюро стандартов США. [c.383]

Поскольку в работе Джонстона и Чапмана [2272] приведены подробные сведения об исходных постоянных и методе расчета, имеется возможность выяснить причины указанных расхождений. Основным источником их является различие принятых в расчетах значений основных физических постоянных, а также молекулярных постоянных. Поправки на различие физических постоянных были вычислены по методу, примененному в работе Уагмана и др. 4122]. Поправки на различие молекулярных постоянных обусловлены прежде всего неточностью вращательных постоянных основного состояния N0, определенных Дженкинсом, Бартоном и Малликеном [2232] и принятых в расчете Джонстона и Чапмана. Это приводит к изменению на 0,02 кал моль -град в значениях и 8 , независящему от температуры. Кроме того, принятое Джонстоном и Чапманом значение Рз/ (0, у)= 129,55 было уточнено в последующих измерениях в настоящем Справочнике оно принято равным 125,07 Это расхождение вносит в расчет Джонстона и Чапмана поправку, существенную главным образом при низких температурах (около 0,015 кал/моль -град при 298,15°К). Результаты пересчета данных Джонстона и Чапмана и сравнение с данными настоящего Справочника сведены в табл. 109. Изданных, приведенных в этой таблице, видно, что пересчет при температур ах менее 3000° Кприводитк удовлетворительному совпадению результатоврасчетов. При более высоких температурах расхождения снова начинают расти, что, по-видимому, объясняется неточностью вращательных постоянных, принятых в работе Джонстона и Чапмана. Пределы суммирования по /, по-видимому, мало влияют на результаты вычислений в области рассматриваемых температур, хотя возможно, что это также является источником ошибок в работе [2272]. [c.384]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология