Постоянные основные физические

Таблица 24. Новые значения основных физических постоянных и соотношения между некоторыми величинами ( ODATA 1974)..... 501

Справочник состоит из двух томов. В 1-й части I тома Справочника излагаются методы расчета таблиц термодинамических свойств веществ в жидком и твердом состояниях и в состоянии идеального газа, основные сведения об энергетических состояниях атомов и простых молекул, а также методах определения постоянных, необходимых для расчетов таблиц термодинамических свойств. Во 2-й части излагаются результаты исследований и приближенных оценок молекулярных постоянных, теплоемкостей и теплот фазовых переходов, а также термохимических величин веществ, рассматриваемых в Справочнике. На основании критического анализа в специальных таблицах приводятся значения этих достоянных, принятые для последующего расчета таблиц термодинамических свойств индивидуальных веществ. В отдельных разделах описываются расчеты термодинамических функций газов, оценивается их точность и дается сравнение с литературными данными. В 3-й части приводится различный вспомогательный материал, в том числе значения основных физических постоянных, атомных весов и процентное содержание изотопов элементов, соотношения, связывающие между собой силовые постоянные и частоты колебаний молекул разных типов, а также произведения их главных моментов инерции и структурные параметры. В этой же части излагаются методы вычисления поправок к значениям термодинамических функций газов, учитывающих взаимодействие их молекул, и рассматриваются данные, необходимые для расчета этих поправок для 34 газов, а также критические постоянные ряда веществ и методы их оценки. [c.13]

Плотность воды при различных температурах 34 жидкостей 33 Поверхностное натяжение жидкостей 36 Показатель преломления жидкостей Поляризация жидкостей Постоянные основные физические [c.154]

Парахоры атомов и связей Перенапряжение водорода Плотность воды при различных температурах жидкостей Поверхностное натяжение жидкостей Показатель преломления жидкостей Поляризация жидкостей Постоянные основные физические [c.177]

Однако в настоящее время большей частью приводятся лишь наиболее вероятные значения, сопровождающиеся указанием, по возможности, всей литературы, содержащей и другие значения. Это в наибольшей степени удовлетворяет потребности практических расчетов, избавляя от необходимости делать выбор между имеющимися в литературе данными, и вместе с тем дает возможность при необходимости использовать и другие литературные данные. Во многих фундаментальных справочных изданиях данные приведены к одинаковым значениям атомных весов и основных физических постоянных, так как и те и другие со временем уточняются. Параметры реакций образования веществ необходимо еще приводить к одинаковым значениям тепловых эффектов и других вспомогательных величин, используемых при расчете заданного параметра реакции образования (например, теплоты растворения, теплоты образования окислов и др.). [c.73]

Основные физические постоянные [c.207]

Для получения хорошей воспроизводимости при введении раство-ров в источники света необ.ходимо поддерживать постоянными их физические свойства вязкость, поверхностное натяжение и др. Эти свойства зависят от состава растворенной пробы, но если в раствор добавить определенное количество какой-нибудь сильной кислоты, то она полностью будет определять его основные физические свойства, и влияние анализируемой иробы перестает быть заметным. [c.255]

ОСНОВНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ [c.4]

Основные физические постоянные..............Г..... [c.199]

Основные физические постоянные, которые используются в квантовой механике, приведены в табл. 12.1. [c.363]

Основным обменом называют скорость выделения организмом тепла в покоящемся состоянии по прошествии значительного временив после приема пищи. В этих условиях организм человека получает энергию за счет запасенных ранее питательных веществ, причем скорость их потребления оказывается приблизительно постоянной. Основной обмен, как правило, пропорционален площади поверхности тела для девушек эта величина составляет в среднем 154 кДж-ч -м 2 для юношей 172 кДж ч -м 2. Для человека весом 70 кг это соответствует - 320—360 кДж-ч Заметим, что 360 кДж-ч 1 эквивалентны мощности 100-ваттной лампочки. Хотя обмен у разных людей значительно варьирует, слишком сильные отклонения в ту или иную сторону свидетельствуют о каких-то нарушениях, связанных, например, с недостатком или избытком гормона щитовидной железы тироксина. Скорость метаболизма немного падает во время сна и сильно повышается при совершении тяжелой физической работы. Иногда у человека интенсивность обмена возрастает до 2500 кДж-ч 1 (600 ккал-ч 1). При интенсивности 320 кДж-ч 1 (76 ккал-ч ) человек каждые 24 ч должен получать 7680 кДж (1835 ккал) энергии для поддержания основного обмена и еще какое-то дополнительное количество энергии для. совершения мышечной работы. Обычная конторская или нетяжелая домашняя работа повышает интенсивность обмена примерно вдвое. [c.204]

Подводя итоги, следует подчеркнуть, что стадиальные изменения основных физических свойств в породах осадочных бассейнов не носят непрерывного характера, что в настоящее время отмечается многими исследователями. В ходе нелинейных преобразований возникают зоны разуплотнения. Они образуются при перераспределении энергии и вещества, прежде всего флюидов, дополнительные объемы которых генерируются в самих породах, а также поступают извне из глубоких зон земной коры и литосферы. Наличие цикличности строения толщ способствует развитию этих периодических процессов. Цикличность определяет характер преобразования пород в разрезе. Осадочные породы подвергаются необратимым изменениям. Каждая стадия преобразования имеет свои предельные значения характерных параметров, после достижения которых постепенные линейные изменения пород заканчиваются и они переходят в неустойчивое критическое состояние. На этих критических уровнях наиболее вероятным является перераспределение энергии и скачкообразное приобретение породами новых свойств. Коллекторы не исчезают вплоть до метагенеза, они вновь и вновь появляются в новых видах, природные резервуары приобретают новые формы, и это одна из черт, которая характеризует осадочные бассейны как постоянно развивающиеся системы с высоким энергетическим уровнем. [c.264]

В 3-й части I тома приводятся принятые значения атомных весов и данные о распространенности и спинах атомных ядер стабильных изотопов элементов, рассматриваемых в Справочнике (Приложение 1), принятые значения основных физических постоянных и переводных множителей для единиц энергии (Приложение 2), формулы для вычисления главных моментов инерции молекул и их произведений по структурным параметрам (Приложение 3) и соотношения между частотами колебаний и силовыми постоянными многоатомных молекул для различных моделей силового поля молекул (Приложение 4). Формулы, приведенные в двух последних приложениях, использовались в настоящем Справочнике при оценках молекулярных постоянных и других расчетах. В Приложении 5 изложены методы вычисления поправок к значениям термодинамических функций идеальных газов при учете межмолекулярного взаимодействия в этом же Приложении обсуждаются данные, необходимые для вычисления соответствующих поправок для 34 газов. Приложение 6 содержит сведения о критических постоянных ряда веществ, рассматриваемых в Справочнике. [c.22]

Оценка точности значений термодинамических функций. Для одноатомных газов при 7 <, где / — потенциал ионизации атома в слГ , погрешности в значениях термодинамических функций, обусловленные неточностью метода расчета, пренебрежимо малы по сравнению с погрешностями, связанными с неточностью основных физических постоянных. [c.131]

Погрешности вычисленных таким образом значений термодинамических функций положительного иона азота определяются неточностью основных физических постоянных, неучетом высоких энергетических уровней иона М+и приближенным характером принятой методики расчета. При Т 10 000° К погрешности в значениях Фг и 5 не превышают + 0,003—0,005 кал/г-атом-град. [c.379]

Точность исходных молекулярных постоянных Na позволяет предполагать, что общая погрешность в термодинамических функциях при Г<10 000—12 000° К обусловлена главным образом неточностью основных физических постоянных и не превышает + 0,005—0,01 кал моль-град. При более высоких температурах ошибки в определении количества и энергии колебательных и вращательных уровней различных состояний, пренебрежение электронными состояниями с высокими энергиями возбуждения, а также погрешность оценки величины энергии возбуждения состояния А (см. стр. 353) увеличивают погрешности в значениях Ф г приблизительно до + 0,1 кал моль -град при 20 000° К- [c.381]

К имеют погрешность, не превышающую + 0,01 кал моль-град, что обусловлено в основном неточностью основных физических постоянных. При более высоких температурах погрешность функций растет и составляет приблизительно + 0,1—0,2 кал моль-град при 20 000° К. Это обусловлено главным образом тем, что молекула N3 (по аналогии с изоэлектронной молекулой СК) может иметь ряд возбужденных электронных состояний с энергиями возбуждения около 60 ООО см . Эти состояния не учитываются в расчете термодинамических функций из-за отсутствия соответствующих молекулярных постоянных. [c.383]

Погрешность вычисленных таким образом термодинамических функций N0 при температурах, не превышающих 6000—8000° К, составляет приблизительно 0,005—0,01 кал моль -град и обусловлена в основном неточностью основных физических постоянных. При более высоких температурах погрешность увеличивается и может достигать +0,1—0,2 кал моль-град в значении при 20 000° К. Это объясняется приближенным характером учета возбужденных электронных состояний, а также тем, что при высоких температурах становится более заметной неточность экстраполяции верхних колебательных и вращательных уровней основного состояния. [c.383]

При температурах ниже 6000—8000° К погрешность вычисленных таким образом термодинамических функций обусловлена неточностью постоянных NO b основном состоянии, а также основных физических постоянных и составляет приблизительно + 0,01 кал/моль -град. При более высоких температурах основным источником погрешностей являются ошибки в значениях энергий возбуждения состояний а П, Пие Е . Суммарная погрешность [c.385]

Термодинамические функции FNO ранее вычислялись Стивенсоном и Джонсом [3846] до 1500° К по тем же молекулярным постоянным, которые приняты в настоящем Справочнике. Незначительное расхождение результатов расчетов (около 0,03 кая моль-град), независящее от температуры, можно объяснить тем, что авторы [3846] использовали несколько устаревшие значения основных физических постоянных. [c.388]

Возможная погрешность значений основных физических постоянных в настоящее время невелика. Поэтому за последние годы они нретерпевалн лишь незначительные изменения. Так, для газовой постоянной / , которую можно рассматривать как важнейшую постоянную для прилагаемых таблиц, в справочниках было принято значение 1,98719 кал/(К-моль), в справочниках — 1,98726 и в справочниках — 1,98717. Различие между первыми двумя значениями определяется в основном изменением определения термодинамической температурной шкалы, а между вторым и третьим — переходом к углеродной шкале атомных весов. (Эти два изменения в данном случае почти полностью взаимно компенсируются.) Те же значения газовой постоянной приняты и в большинстве других работ. Поэтому учет различия значений газовой постоянной становится необходимым теперь лишь при расчетах, требующих особо высокой точности. Сложнее обстоит дело с взаимным согласованием значений теилот образования АЯ , 298 (и зависящих от нее величин ЛО , 2эа и аоз). В настоящее время нет издания, в котором эти величины были бы приведены в одну систему значений для такого большого числа веществ, как это было сделано в справочнике для начала пятидесятых годов. Подобные издания в настоящее время выходят постепенно выпусками. Работы охватывают лишь отдельные обширные группы веществ. В каждой из них значения ДЯ (и зависящие от нее величины) по возможности взаимно согласованы, но в лю ой паре из них можно найти противоречия. [c.314]

Новые значения основных физических постоянных и соотношение между некоторыми величинами ( ODATA—1974) [c.501]

Значения основных физических постоянных и соотношения между некоторыми величинами (КОДАТА—74) [c.568]

Основным физическим фактором, определяющим поведение зоны адсорбированного вещества, является адсорбционное равновесие, описываемое уравнением (23), из которого следует, что скорость перемещения Компонента через колонку при данной концентрации тем больше, чем меньше коэффициент Генри, т. е. чем меньше сорбируется компонент. Спедовательно, разделение смеси газов обусловливается различной скоростью движения компонентов, обладающих различными значениями коэффициентов Генри, вдоль слоя адсорбента. Каждый компонент смеси перемещается вдоль слоя сорбента с постоянной скоростью. [c.84]

Спектроскопия ЯМР высокого разрешения как наиболее информативный и мощный метод структурных и дагаамических исследований столь глубоко пронизывает все химические дисциплины, что без овладения ее основами нельзя рассчитывать на успех в работе в любой области химии. Поразительная особенность этого метода необычайно быстрое его развитие на протяжении всех последних 45 лет с момента открытия ЯМР в 1945 г. События последних 10 лет завершились полным обновлением методического арсенала и аппаратуры ЯМР. Основу приборного парка сейчас составляют спектрометры, оснащенные мощными сверхпроводящими соленоидальными магнитами, позволяющими создавать постоянные и очень однородные поля напряженностью до 14,1 Т. Каждый из таких приборов представляет собой сложный измерительно-вычислительный комплекс, содержащий помимо магнита и радиоэлектронных блоков одрш или дна компьютера, обладающие высоким быстродействием, большими объемами оперативной памяти и дисками огромной емкости. Импульсные методики возбуждения и регистрации сигналов с последующим быстрым фурье-преобразованием окончательно вытеснили режим непрерывной развертки, доминировавший в ЯМР до конца 70-х годов. Как правило, получаемая спектральная информащ1я перед ее отображением в виде стандартного спектра подвергается сложной математической обработке. На несколько порядков возросла чувствительность приборов. Методы двумерной спектроскопии и другие методики, реализующие сложные импульсные последовательности при возбуждении систем магнитных ядер, кардинально изменили весь методический арсенал исследователей и открыли перед ЯМР новые области применений. Эти новые и новейшие достижения уже нашли свое отражение в нескольких монографиях, появившихся за рубежом и в переводах на русский язык. Но они рассчитаны иа специалистов с хорошей физико-математической подготовкой. Между тем подавляющее большинство химиков-экспериментаторов ие обладают такой подготовкой. Более того, для практического приложения современного ЯМР вполне достаточно ясного понимания лишь основных физических пришдапов поведения ансамблей магнитных ядер при воздействии радиочастотных полей. Это понимание обеспечивает химику правильный выбор метода [c.5]

В настоящей главе рассмотрена также причина определенного, мнимо аномального поведения объема фазы влажного водяного пара при изменении дагпения в пространстве. Изменения объема особенно характерны гфи изохорических переходных процессах и легко определяются с помощью основных физических параметров (постоянных) ки/вящей воды и сухого насыщенного водяного пара при условии, что обе фазы находятся в постоянном термодинамическом раиновесии. Мнимая аномалия изменений объема жидкой фазы проявляется также в обычном проточном парожидкостном или пароводяном пространстве. [c.280]

В настоящем Справочнике помеп(ены рекомендуемые (наиболее точные и надежные в настоящее время) значения важнейших физикохимических свойств индивидуальных углеводородов — основные физические константы (температура кипения, плотность, показатель преломления, криоскопические постоянные), давления паров, вязкости, теплоты испарения, термодинамические свойства, электрические и магнитные свойства, поверхностное натяжение и иарахор и ультраакустические свойства индивидуальных углеводородов. [c.2]

Таким образом, ошибка в определении абсолютного значения диэлектрической постоянной, во всяком случае, не меньше, чем расхождения между результатами, полученными с помощью приведенных выше уравнений, и представлялось нецелесообразным производить перерасчет всех значений предельных коэффициентов наклона. Хотя за последнее время не появились новые экспериментальные данные, под влиянием которых наша точка зрения относительно неопределенности абсолютных значений В могла бы измениться, большинство физико-химиков, повидимому, предпочитает пользоваться уравнением (1). Это обстоятельство, а также исправление основных физических констант N, г, к и др. Бирджем [4] побудило нас вычислить заново все теоретические предельные коэффициенты наклона на основе уравнения (1) и исправленных значений, приведенных в табл. 168. [c.554]

Свойства олигомеров существенно зависят от молекулярной массы и, следовательно, от степени полимеризации. Свойства полимеров от числа мономерных звеньев в цепи зависят значительно меньше. Основные физические параметры полимеров (прочность, теплопроводность, дилатометрические характеристики, характеристические температуры) остаются практически постоянными. Молекулярная масса полимеров влияет на реологические показатели их расплавов, на термодеформационные и ряд эксплуатационных свойств. Кроме того, она существенно зависит от способа получения полимеров, то есть от оборудования и технологии их синтеза. В связи с этим при описании физико-химических свойств полимеров значение их молекулярной массы дается в сравнительно широких пределах. Так, например, для полиэтилена низкой плотности даются значения (1,9—4,8)-10 [2]. [c.9]

Рассмотренную в работе Б. Н. Калашникова систему переменных целесообразно проанализировать в соответствии с требованиями метода анализа размерностей. Решение задачи с точностью до постоянной можно получить только в случае, если разность между числом существенных для процесса переменных и числом размерностей основных физических величин равна 1. При этом единицы измерения должны быть независимы, но например 1 = С1Т1С и с,, имеют зависимые единицы. [c.21]

В концентрированных растворах или блочных полимерах дальнее взаимодействие неотличимо от межмолекулярных сил и зависит от объема образца. При постоянном объеме физические свойства образца определяются в основном ближним взаимодействием. Если натяжение / не мало, полимер вытянут в длину и самопересечения представляют собой очень редкое событие. Таким образом, в упорядоченном (спиральном) состоянии дальним взаимодействием можно пренебречь однако в клубкообразном состоянии дальние взаимодействия могут играть большую роль в переходах клубок — спираль. Некоторые свойства молекул, например средний квадратичный дипольпый момент, средняя оптическая анизотропия, как показывают расчеты и опыт, мало зависят от дальних взаимодействий. Теория, учитывающая самопересечения, обычно основывается на методе исключенного объема и изложена в монографии Флори [241, а также в работе [251. Краткое изложение основ теории исключенного объема дано в 5, гд,1 монографии [4]. [c.64]

Значения основных физических постоянных приняты в соответствии с работой Коэна, Дю-Мона, Лейтона и Роллетта, опубликованной в 1955 г. [П43], а также решениями XI Генеральной конференции по мерам и весам относительно абсолютной термодинамической температурной шкалы. Принятые значения постоянных и переводных множителей для единиц энергии приведены в Приложении 2. [c.23]

Погрешность вычисленных таким образом значений термодинамических функций одноатомного азота при температурах ниже 10 000° К обусловлена главным образом неточностью основных физических постоянных и не превышает 0,002—0,003 кал/г-атож-граЗ в значениях Фг я 8т. При более высоких температурах становятся существенными ошибки, связанные с применением приближенной методики определения Лщах- Ошибка в этой величине на + 1 (при Птах = 13) приводит К погрешностям в значениях Фг, равным 0,02 и +0,15 кал/г-атом -град при 15 ООО и 20 000° К соответственно [c.379]

Термодинамические функции одноатомного азота ранее вычислялись в ряде работ, из которых следует отметить выполненные за последнее время расчеты Хаффа, Гордона и Моррелл [2142] до 6000° К, Бюро стандартов США [3680] до 5000° К, Кольского и др. [2462] до 8000° К, Предводителева, Ступоченко, Самуйлова и др. [336] до 20 000° К и Мартинека [2792] до 40 000° К- Результаты всех этих расчетов до 8000—10 000° К, как правило, согласуются с данными, приведенными в табл. 91 (II), с точностью до величин, определяемых различием основных физических постоянных Выше 10 000° К уровни энергии атома N с высокими энергиями возбуждения, учтенные в настоящем Справочнике, но не наблюдавшиеся экспериментально, дают заметный вклад в значения термодинамических функций. Этим объясняется тот факт, что приведенные в табл. 91 (II) значения функций N при этих температурах начинают превышать значения, вычисленные Предводителевым, Ступоченко, Самуйловым и др. [336] и Мартинеком [2792] (в работе [336] расчет проводился по методике Ферми без учета ненаблюдавшихся электронных состояний, а в работе [2792] при расчете учитывались только первые возбужденные состояния и атома азота). При 20 000° К соответствующие расхождения в энтропии достигают 5,2 и 6,4 кал/г-атом,-град. [c.379]

Термодинамические функции N2 ранее вычислялись неоднократно. Почти во всех справочниках [3680, 2142, 3426, 3507] приняты за основу таблицы, составленные Уагманом и др. [4122] для температур до 5000° К- Эти таблицы были получены в результате пересчета к новым значениям основных физических постоянных термодинамических функций N2, вычисленных Джонстоном и Дейвисом [2274] и Джиоком и Клейтоном [1713] методом непосредственного суммирования. Расхождения между данными, приведенными в табл. 93 (II) и в указанных справочниках, несущественны, за исключением значений энтропии при температурах порядка 4000° К и выше. В этой области, очевидно, сказывается учет ограничения уровней и введение второй и третьей постоянных ангармоничности в принятом в настоящем Справочнике уравнении для Guiv) состояния Несмотря на это, расхождения остаются небольшими [c.381]

Поскольку в работе Джонстона и Чапмана [2272] приведены подробные сведения об исходных постоянных и методе расчета, имеется возможность выяснить причины указанных расхождений. Основным источником их является различие принятых в расчетах значений основных физических постоянных, а также молекулярных постоянных. Поправки на различие физических постоянных были вычислены по методу, примененному в работе Уагмана и др. 4122]. Поправки на различие молекулярных постоянных обусловлены прежде всего неточностью вращательных постоянных основного состояния N0, определенных Дженкинсом, Бартоном и Малликеном [2232] и принятых в расчете Джонстона и Чапмана. Это приводит к изменению на 0,02 кал моль -град в значениях и 8 , независящему от температуры. Кроме того, принятое Джонстоном и Чапманом значение Рз/ (0, у)= 129,55 было уточнено в последующих измерениях в настоящем Справочнике оно принято равным 125,07 Это расхождение вносит в расчет Джонстона и Чапмана поправку, существенную главным образом при низких температурах (около 0,015 кал/моль -град при 298,15°К). Результаты пересчета данных Джонстона и Чапмана и сравнение с данными настоящего Справочника сведены в табл. 109. Изданных, приведенных в этой таблице, видно, что пересчет при температур ах менее 3000° Кприводитк удовлетворительному совпадению результатоврасчетов. При более высоких температурах расхождения снова начинают расти, что, по-видимому, объясняется неточностью вращательных постоянных, принятых в работе Джонстона и Чапмана. Пределы суммирования по /, по-видимому, мало влияют на результаты вычислений в области рассматриваемых температур, хотя возможно, что это также является источником ошибок в работе [2272]. [c.384]