Избыточный заряд

Однако для белков такое соотношение не обязательно выполняется, поскольку они могут связывать и другие, помимо протонов, ионы, которые вносят вклад в общий баланс зарядов (при условии нейтральности молекулы белка). Можно ожидать, что белки в изоэлектрической точке обладают меньшей растворимостью, чем при меньших или больших значениях pH, и это действительно имеет место. Поскольку в изоэлектрической точке молекула белка не обладает избыточным зарядом, в этих условиях белок легче агрегирует и осаждается. Далее, поскольку аминокислотный состав разных белков различен, для каждого белка существует характеристическое значение р/е. Это свойство является основой метода очистки белков путем изоэлектрического осаждения (осаждения в изоэлектрических условиях) pH смеси белков доводится до значения, равного значению р/ искомого белка, так что последний осаждается из смеси. Значение р/г аминокислот с нейтральной боковой цепью равно 5,6 0,5 для аминокислот, содержащих кислые группы, р/ ниже, а для аминокислот с основными группами в боковых цепях — выше. В то же время для белков р/ может меняться от О до И. Вывод формул для расчета р/ аминокислот имеется в большинстве учебников биохимии. [c.32]

Минерал анортит, относящийся к полевым шпатам, образован замещением половины атомов кремния в 8102 алюминием избыточный заряд в нем нейтрализуется катионами Са"" . Какова простейшая формула этого минерала [c.346]

Чтобы сравнивать между собой ионные атмосферы в различных растворах электролитов, вводят понятие об условном радиусе ионной атмосферы. Нужно еще учесть, что весь избыточный заряд ионной атмосферы равен и противоположен по знаку заряду централь- [c.251]

По условию электронейтральности можно написать, что 7м = —< ь. Для того чтобы найти величину <71, как функцию потенциала, необходимо сделать определенные предположения о законе ее изменения с расстоянием от электрода. Гуи и Чапман считают, что ионы можно рассматривать как материальные точки, не имеющие собственного объема, но обладающие определенным зарядом, и что их распределение в поле заряда, равномерно размазанного по поверхности электрода, подчиняется формуле Больцмана (рис. 12.2). Величина /ь определяется при этом суммированием всех избыточных зарядов ионов (положительных при отрицательно заряженной поверхности металла и отрицательных при ее положительном заряде), находящихся в столбе жидкости, перпендикулярном поверхности электрода и имеющем сечение 1 см . [c.264]

Соединение Связь V с Избыточный заряд (сверх—2е) на 1 ион металла [c.51]

Таким образом, на противоположных участках поверхности капельки возникает скопление избыточных зарядов отрицательных - на входе силовых линий, положительных - на выходе. Следовательно, капельку в целом можно рассматривать как большой упругий диполь, момент которого увеличивается с повышением напряженности электрического поля. При этом силы поля, действующие на противоположные заряды диполя, равны по величине и направлены в противоположные стороны. Они стремятся увеличить расстояние между разноименными поляризационными зарядами, приводя этим самым к вытягиванию капельки вдоль силовых [c.48]

Электростатическая сила связи А1—О равна 0,75 е. Эта величина получается делением степени окисления алюминия (3) иа его координационное число (равно числу атомов кислорода, связанных с атомом алюминия). Электростатическая сила связи 51—О 1 е, следовательно, атом кислорода несет избыточный заряд. Этот заряд лишь частично нейтрализует заряд протона, поэтому протон должен обладать повышенной подвижностью. [c.131]

Присутствие на поверхности металла зарядов (положительных или отрицательных) уменьшает поверхностное натяжение, так как между ними возникают силы отталкивания. При отсутствии избыточных зарядов на поверхности металла поверхностное натяжение достигает максимальной величины. Ниже приводятся значения потенциала нулевого заряда относительно стандартного водородного электрода для ряда металлов в водных растворах при отсутствии поверхностно-активных веществ в растворе [c.304]

Если напряженность поля, создаваемая избыточным зарядом, соизмерима со средним полем в установке, т.е. Еср= Ес,-,, то из (14) и (15) получим [c.12]

Молекула представляет собой достаточно устойчивую совокупность атомов, связанных валентными связями. Ее особенности становятся понятными, если представить молекулу как динамическую квантовую электронно-ядерную систему. Это система атомных ядер и такого количества электронов, заряд которого равен сумме положительных зарядов атомных ядер, причем валентные электроны, находясь в волновом движении между всеми атомными ядрами, стягивают их и сближаются с ними насколько это возможно, что резко снижает потенциальную энергию системы, придает ей устойчивость. Если в подобной системе имеется некоторое число неспаренных электронов, то это свободный радикал — частица гораздо менее устойчивая, чем молекула, так как радикал не выдерживает столкновения с другими радикалами или молекулами если в данной электронно-ядерной системе имеется избыточный заряд, [c.82]

В зависимости от соотношения их химических потенциалов ионы переходят из раствора на поверхность или с поверхности в раствор. В обоих случаях поверхность приобретает избыточный заряд, который компенсируется ионами противоположного знака— на поверхности раздела фаз возникает ДЭС. [c.64]

Теория ДЭС позволяет рассчитать напряженность электрического поля ( ) в любой точке ДЭС, избыточный заряд, сосредоточенный в наружной обкладке на единицу поверхности ( ), удельную адсорбцию ионов по Гиббсу (Г ), емкость диффузионной части ДЭС и др. [c.61]

Для полупроницаемой мембраны уравнение (482) является условием равновесия для ионов, обменивающихся с мембраной. Ионы того же знака, что и противоионы, накапливаются в мембране, так как она имеет небольшой избыточный заряд того же знака, что и связанные ионы, и принимает соответствующий потенциал относительно раствора. Если противоионы являются катионами (мембрана заряжена отрицательно), то [c.321]

Полупроводники р-типа характеризуются недостатком металла (например, NiO), вследствие чего возникают положительные дырки, обладающие высокой подвижностью. Соответственно имеется и эквивалентная концентрация отрицательных ионных дефектов — диссоциированных акцепторов, несущих избыточный заряд. [c.173]

Таким образом, на границе раздела фаз металл — раствор образуется двойной электрический слой, который можно уподобить электрическому конденсатору большой емкости. Обкладками конденсатора являются, с одной стороны, избыточные заряды на металле (положительные или отрицательные), с другой — избыточные катионы или анионы в растворе у поверхности металлической пластинки (рис. 86). [c.416]

Существование конечного времени релаксации означает, что ионная атмосфера, окружающая движущийся ион, несимметрична и плотность заряда позади иона больше, чем перед ним. Таким образом, позади движущегося под действием поля иона имеется избыточный заряд противоположного знака. В результате центральный ион испытывает эффект торможения, который получил название релаксационного эффекта. [c.194]

Рис. 12. Изменение плотности избыточных зарядов двойного слоя в зависимости от положения границы скольжения между твердым телом и жидкостью по теории Гуи—Чэпмена.

Плотность ионной атмосферы различна. Наибольший избыток отрицательных зарядов находится вблизи иона. По мере удаления от центрального иона плотность избыточного заряда становится все меньшей и меньшей, и на некотором расстоянии от иона количество отрицательных и положительных зарядов становится одинаковым на этом и заканчивается ионная атмосфера. Следовательно, ионная атмосфера имеет некоторые конечные размеры она характеризуется определенной длиной и плотностью. Чем разбавленнее раствор, тем ионная атмосфера менее плотна и занимает больший объем. Чем концентрированнее раствор, тем плотность ионной атмосферы становится [c.70]

Предложен способ отделения частиц парафина (Пф) и капель воды от смазочных масел с помощью электрофореза. Очистка масла проводится в вертикальном аппарате, в верхнюю часть которого вводится суспензия Пф в масле и пропускается через электрод, связанный с источником высокого напряжения (2-ой электрод с более низким напряжением по отнощению к земле — нижняя стенка впускной камеры с отверстием для прохода суспензии). Поток суспензии, имеющий свободный избыточный заряд, попадает в верхнюю коническую часть аппарата и в потоке циркулирующего газа —носителя (N2) вводится в цилиндрическую часть аппарата, заполненную слоем шариков из стекла, керамики и др. материала с низкой электропроводностью. В нижней части аппарата суспензия пропускается через заземленную металлическую решетку или irro. Коагуляция заряженных частиц Пф происходит на шариках, слой которых периодически заменяется. Приводятся другие варианты устройства аппарата. [c.189]

Теперь нам нужно выразить плотность избыточных зарядов р через концентрации положительных и отрицательных ионов в растворе. Для этой пели привлекается е-теорема Больцмана. С помощью этой теоремы Гуи, а также Чэпмен вычислили концентрации положительных и отрицательных ионов в каждой точке раствора из значения потенциала, соответствующего данной точке. Для расчета же потенциала они заменяли дискретные заряды, находящиеся на ионах, непрерывным пространственны м распределением заряда. При 2 = оо концентрации положитель- [c.30]

Зависимость а от потенциала можно объяснить следующим образом. Предположим, что при п. н. з., где на поверхности электрода нет избыточных зарядов, пограничное натяжение имеет некоторое значение 00. Если теперь сдвинуть потенциал в положительную сторону, то [c.35]

Таким образом, заряд на обкладках двойного слоя уменьшается и, чтобы отвести избыточный заряд, необходимо затратить работу [c.135]

Весьма существенную информацию можно получить из сопоставления поверхностной активности органических веществ на границах раздела электрод/раствор и раствор/воздух. Поскольку свободная поверхность раствора не несет избыточного заряда ионов какого-либо знака, то изотермы двумерного давления на границе раствор/воздух следует сопоставлять с Дст, Ig Сд-кривыми, построенными при условии q = 0 (значения сто и ст должны соответствовать потенциалам нулевого заряда). В случае жидких электродов необходимые для такого построения электрокапиллярные кривые обычно снимают непосредственно, а в случае твердых электродов используют Дст, -кривые, полученные путем двухкратного обратного интегрирования кривых дифференциальной емкости (см. гл. 1). [c.41]

Особый интерес представляет молекула СО — самая прочная из всех двухатомных молекул энергия ее связи на 130 кДж превышает энергию связи молекулы азота. Электрический момент диполя молекулы очень мал и равен 0,4 10"3 Кл м. Это объясняется тем, что большая часть электронов находится на связывающих орбиталях, расположенных ближе к ядру атома кислорода, компенсируя его избыточный заряд [c.191]

Возникновение избыточного заряда возможно также в результате контакта капельки с одним из электродов, создающих поле. Величина прио 5 атаемого ею электрического заряда пропорциональна напряженности электрического поля и квадрату радиуса кривизны контактир)оощей с электродом поверхности капельки. [c.51]

Повышеная подвижность протонов в протонных центрах объясняется тем, что каждый атом кислорода в тетраэдре ЛЮ , окруженном тетраэдрами 5104 имеет избыточный заряд 0.25 > [c.131]

Водородные соединения углерода и других элемектов (табл. 12.1) не растворяются в воде и не разлагаются ею, что может быть связано с низкой полярностью химических связей и появлением в ряде молекул на атоме водорода также положительного избыточного заряда. [c.345]

Если мысленно выделим в разбавленном растворе сильного электролита один центральный ион (например, катион), то ионы противоположного знака (анионы) будут чаще наблюдаться около него, чем ионы с одноименным зарядом. Такое статистическое распределение ионов вокруг выбранного центрального иона устанавливается под влиянием двух факторов 1) электростатических сил притяжения и отталкивания, которые стремятся расположить ионы упорядоченно, как в кристаллической решетке, и 2) теплового движения ионов, под влиянием которого ионы стремятся расположиться хаотически. В результате вокруг центрального иона устанавливается некоторсе промежуточное статистическое распределение ионов, так называемая ионная атмосфера. При этом около центрального иона в среднем во времени будет некоторая избыточная плотность зарядов противоположного знака, которая по мере удаления от центрального иона убывает и на бесконечно большом расстоянии стремится к нулю. Фактически уже на расстоянии нескольких ангстрем от иона величина этого избыточного заряда становится очень малой и может практически считаться равной нулю. [c.251]

Квинке—Гельмгольца распределения зарядов двойного слоя предполагала два слоя зарядов противоположного знака, один из которых расположен на твердом теле, а другой— в жидкости (рис. 9). Плотность избыточных зарядов одного знака (в данном случае отрицательных) на границе твердого тела возрастает сразу от нуля до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. При дальнейшем смещении в глубь жидкости плотность избыточных зарядов вновь приходит к нулю. Если же мы такое распределение избыточных зарядов представим как изменение эффективного заряда в жидкости Ар, а сам заряд как функцию положения границы скольжения между твердым телом и жидкостью, то такое изменение будет аналогично падению потенциала на границе фаз (рис. 10). [c.27]

Теория Квинке—Гельмгольца предполагает, что один из слоев находится на твердой поверхности, а другой — в жидкости (рнс. П.8, а). Плотность избыточных зарядов одного знака (в нашем случае отрицательных) возрастает сразу от О до определенного значения и далее при переходе в жидкость падает и изменяет знак на положительный. Прн дальнейшем смещении в глубь жидкости плотность избыточных зарядов вновь приходит [c.53]

Минеральные иониты. Природные минеральные иониты являются, как правило, кристаллическими силикатами, жесткая решетка которых несет избыточный заряд. Наиболее важными представителями этой группы ионитов являются цеолиты, способные к обмену катионами. К ним относятся минералы анальцим, шабазит, гармо-том, гейландит, натролит и некоторые другие. Все они обладают правильной пространственной сетчатой структурой со сравнительно большими расстояниями между узлами решетки. Роль противоионов играют ионы щелочных и щелочно-земельных металлов. Вследствие жесткости структуры цеолиты слабо набухают, а их противоионы малоподвижны. Катионы и нейтральные молекулы больших размеров не могут проникать в решетку цеолитов, вследствие чего цеолиты обладают ситовым эффектом и применяются в качестве ионных или молекулярных сит. [c.112]

Существенным является использование понятия об ионной атмосфере. Центральный ион притягивает к себе ионы противоположного знака и отталкивает одноименные ионы. Поэтому вблизи центрального иона дольше будут находиться ионы противоположного заряда, чем одноименные. В результате вблизи центрального иона возникает избыточный заряд противоположного знака, величина которого убывает с удалением от центрального иона. В действительности распределение избыточного заряда дискретно, он обусловлен ионами, находящимися лишь в некоторых местах пространства. Вместо этих ионов рассматривается ионная атмосфера, заряд которой непрерывно убывая по величине с удалением от центрального иона, размазан по всему пространству. Каждый ион электролита является центральным, окруженным своей ионной атмосферой. Вокруг положительного иона располагается ионная атмосфера с отрицательным знаком избыточного заряда, а каждый отрицательный ион окружен положительной ионной атмосферой. Ввиду того что электролит в целом незаряжен, суммарный заряд ионной атмосферы всегда равен, но противоположен по знаку заряду цент- [c.213]

В работах Гримлея, Хонига на основе современных представлений о наличии дефектов в построении решетки реальных ионных кристаллов (как вакансий в узлах решетки, так и внедрения в междоузлия по Шоттки и Я. И. Френкелю) разработана теория и дано экспериментальное подтверждение диффузного распределения избыточных зарядов одного знака в поверхностном слое твердого тела (см. также стр. 51). [c.36]

Зависимость а от потенциала можно объяснить следующим образом. Предположим, что в т. н. з., где на поверхности электрода нет избыточных зарядов, пограничное натяжение имеет некоторое значение а . Если теперь сдвинуть потенциал в положительную сторону, то на поверхности электрода появятся положительные заряды и к ним из раствора притянутся анионы. Как между.зарядами на металле, так и между адсорбированными анионами действуют силы отталкивания. Кроме того, притянутые к электроду ионы создают избыточное осмотическое давление. гЬэтому работа образования единицы новой поверх- [c.37]

Электростатическое взаимодействие между заряженным металлом и ионами раствора препятствует беспредельному переходу ионов в одном направлении. В конечном итоге в системе металл — раствор электролита устанавливается подвижное равновесие, а на границе раздела фаз возникает двойной электрический слой, образгованный избыточным зарядом металла и ионами раствора. [c.281]

При соприкосновении двух электропроводящих фаз между ними возникает электрическая разность потенциалов, называемая напряжением Гальвани Дф или е, которая сама по себе не может быть измерена. Это явление связано с образованием двойного электрического слоя. Двойной электрический слой состоит из слоев диполей, которые образуются вследствие перехода электронного газа металла наружу за пределы решетки положительных ионов или вследствие адсорбции дипольных молекул из раствора, а также из зарядового двойного слоя, возникающего в результате взаимодействия двух поверхностных дипольных слоев и непосредственного межфаз-ного перехода носителей заряда [2]. Простейшее представление о строении двойного электрического слоя дал Гельмгольц, согласно представлениям которого избыточные заряды размещаются по обеим сторонам поверхности раздела фаз в двух параллельных слоях, расположенных на небольшом расстоянии. Таким образом,электрический слой можно уподобить плоскому конденсатору. Более глубокое представление о строении двойного электрического слоя дали Гуи, Чапмен, Штерн и др. [4—6]. В общем принято считать, что двойной электрический слой по своему строению представляет один или несколько параллельно включенных конденсаторов, измеряя емкость которых можно получить представление о строении и составе двойного электрического слоя. [c.97]