Отражение рассеянное диффузное

Для простоты предположим, что в пленке находится толька один пигмент. От поверхности пигмента часть света отразится и выйдет обратно уже в виде диффузно-отраженного (рассеянного), но пока еще не окрашенного света. Та часть света, которая преломится и войдет в частицу пигмента, дойдет до противоположной стороны частицы и здесь опять разделится. Отразившийся внутри частицы свет выйдет из пленки очень слабо окрашенным, так как часть света определенной длины волны поглощается пигментом. Так как путь, пройденный светом в частице пигмента, незначителен и так как избирательное поглощение растет с величиной пути в поглощающем теле, то свет, отраженный внутри первой частицы пигмента, выйдет из пленки слабо окрашенным. Свет, преломившийся в первой частице пигмента, пройдет дальше во внутрь пленки, пока не встретит второй частицы пигмента. В этой второй частице пигмента произойдут те же явления, что и в первой. Свет, отразившийся из второй частицы, также выйдет из пленки окрашенным, но его окраска будет интенсивнее (насыщеннее), чем окраска света, отразившегося из первой частицы, так как путь, пройденный им в поглощающей среде (пигменте), — больше. Чем глубже в пленку проникает свет, тем через большее количество частиц пигмента он проходит и тем насыщеннее становится окраска отраженного света. [c.40]

Блеск электролитических осадков оценивается путем визуального осмотра поверхности, а также на основе измерений интенсивностей зеркально-отраженного и диффузно-рассеянного света с помощью специальных приборов рефлектометров, фотометров. Количественно блеск поверхности может быть охарактеризован отношением интенсивностей зеркально-отраженного и падающего света. Критерием оценки блеска служит также коэффициент или процент зеркального отражения света от отражения серебряного нли алюминиевого зеркала, применяемого в качестве стандарта. [c.448]

Измерение коэффициента отражения рассеянного (диффузного) света от стеклянных тканей производится на приборе шар Тейлора —полом шаре, выкрашенном изнутри белой матовой краской. Внутрь шара помеш,ают образец и эталон с известным коэффициентом отражения. Используя тубус-фотометр, сравнивают отражение эталона и испытуемого образца и получают значения коэффициента отражения образца в процентах на шкале ту бус-фотометр а. [c.265]

Отражение света существенно зависит от шероховатости отражающей поверхности. Если на пластинку с высотой выступов (шероховатостей) h падает свет длиной волны Я под углом I, то при h os i <С Я отражение будет зеркальным. В другом случае наблюдается диффузное (рассеянное) отражение. Между диффузным и зеркальным отражениями имеются постепенные переходы. [c.80]

Для простоты предположим, что в пленке находится только один пигмент. От поверхности пигмента часть света отражается и выходит обратно уже в виде диффузно-отраженного (рассеянного), но пока еще очень слабо окрашенного света. Та часть света, которая преломляется и входит в частицу пигмента, доходит до противоположной стороны частицы и здесь опять делится. Отразив- [c.46]

Как уже отмечалось, блеск поверхности определяется соотнощением между интенсивностью зеркально отраженного и диффузно рассеянного света. Поэтому блеск поверхности целесообразно характеризовать, как это делает Ж. Гилд [3], следующим отношением [c.210]

Коэффициент отражения света определяется обычно следующим образом. Общая интенсивность отраженного и диффузно рассеянного от поверхности образца света измеряется [c.213]

На передней крышке осветителя было смонтировано приспособление, позволяющее получать стандарт интенсивностей. Для получения этого стандарта использовался свет ртутных ламп (линия 4358 А), рассеянный диффузными экранчиками-Е—-Е (рис. 11), которые представляли собой кварцевые пластинки, матированные с одной стороны. Свет от экранчиков направлялся при помощи призм полного внутреннего отражения П—П на матированную цилиндрическую поверхность В, высверленную в параллелепипеде, соединяющем призмы П—П. Рассеянный этой [c.46]

Если использовать формулы Баканова - Дерягина, то для случаев зеркального отражения и диффузного рассеяния находим [c.169]

Предложенная в [И] модель структуры сплава с синусоидальной флуктуацией концентрации в общих чертах достаточно хорошо описывала дифракционные эффекты на рентгенограммах стареющих сплавов, но не объясняла расхождений в распределении интенсивности сателлитов. В ряде последующих работ были предложены модифицированные одномерные модели модулированных структур, частично устранившие расхождение результатов эксперимента с расчетами дифракционных спектров. Однако дальнейшие исследования стареющих сплавов показали, что с помощью одномерных моделей модулированных структур нельзя объяснить все экспериментально наблюдавшиеся эффекты диффузного рассеяния. К примеру, эти модели не объясняют появление сателлитов около основных отражений матрицы по направлениям типа <110)> и <111> — так называемые перекрестные сателлиты [12]. [c.110]

ОПТИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ В ОТРАЖЕННОМ ДИФФУЗНО РАССЕЯННОМ СВЕТЕ [c.161]

Оптическая электронная спектроскопия в отраженном диффузно рассеянном свете широко применяется в исследованиях, связанных с выяснением поверхностных состояний дисперсных [c.161]

Проведенные исследования [98] показали, что в процессе ИПД кручением в образцах Си формируется слабая аксиальная текстура. Таким образом, результаты РСА показывают, что при ИПД кручением чистой Си происходят существенные изменения вида рентгенограмм, получившие отражение в увеличении доли лоренцевой компоненты в форме профилей рентгеновских пиков, их уширении и смещении, а также увеличении интегральной интенсивности диффузного фона рассеяния рентгеновских лучей. Это [c.39]

Пропускание света, так же как и отражение, может быть направленным, диффузным (рассеянным) и смешанным. В окрашенных растворах, в которых содержание пигмента можно изменять при небольших концентрациях, пропускание света Т обратно пропорционально концентрации С, т. е. ТС [c.82]

Наблюдаемый молекулярный поток обычно оказывается меньше (Ра-<1), чем для случая, когда отражение от стенок было бы полностью диффузным [3.65, 3.68, 3.76—3,84]. Автор работы [3.77] предположил, что такое уменьшение потока может быть обусловлено рассеянием молекул на неровностях очень шероховатой стенки пор, даже если каждый элемент этих неровностей рассеивает диффузно. Девис и др. [3.81] поддержали эту гипотезу п первую теоретическую модель де Маркуса [3.80], воспроизводящую измеренные плотности потока. Они применили метод Монте-Карло к простым геометрическим моделям капилляров при размерах внутренней шероховатости до 15 /о радиуса капилляра плотпости молекулярного потока могут быть на 20% меньше, чем в случае диффузного отражения от гладких стенок. Таким образом, тангенциальная составляющая импульса сохраняется в среднем по направлению, противоположному плотности потока. Этот эффект мох<ет быть очень существенным внутри малых пор газодиффузионного фильтра. Это кажущееся обратное отражение от очень шероховатых поверхностей может быть представлено в теории молекулярного течения соответствующим граничным условием на гладкой стенке. Такое граничное условие может быть сформулировано с помощью коэффициента аккомодации тангенциального импульса, большего единицы [3.52, 3.85], или с помощью коэффициента обратного рассеяния, заеденного Берманом [3.82] по аналогии с максвелловским коэффициентом зеркального отражения 1—/. Если / — доля диффузно рассеянных молекул и 1—f — доля обратного рассеяния, то коэффициент 3к в формуле (3.29) для длинного капилляра круглого [3.82] или кольцевого [3.83] сечения будет [c.65]

Спектры диффузного отражения обычно малоинтенсивны, т.к. удается собрать и направить в спектральный прибор только очень малую часть рассеянного (отраженного) излучения. Поэтому в этом случае необходимо применять ИК фурье-спектрофотометры, обладающие высокими светосилой и соотношением сю-нал шум (ок. 10 ). Получаемые при диффузном отражении спектры часто оказываются подобными спектрам пропускания. Исследуемыми образцами м. б. массивные твердые тела, порошки (иногда содер-жанще разл. наполнители-КВг, КС1, sl, прозрачные в исследуемой области спектра), волокнистые (ткани, войлок) н ячеистые (напр., электроды с раэл. наполнителями) материалы, пены, суспензии и аэрозоли, разрядные промежутки с электронными запалами дл анализа возможных загрязнений и т.д. Перед исследованием твердый образец обычно натирают на наждачную бумагу на основе карбида кремния тонкого помола, спектр к-рого либо не проявляется в спектре исследуемого образца, либо м. б. вычтен из полученного спектра и использоваться как спектр сравнения. Спектры отражения при диффузном рассеянии могут наблюдаться от достаточно малых кол-в в-ва, напр, от пятен на хроматографич. пластине. Метод используют также для определения диэлектрич. св-в образцов. [c.395]

Эксперименты подтвердили, что проектируемая аппаратура должна допускать измерение временных интервалов между УЗ эхо-сигналами, которые распространяются со скоростями в диапазоне от 2500 до 6500 м/с. В некоторых экспериментах обнаружилось, что затухание ультразвука, превышающее 0,3 дБ/см (на частоте 5 МГц), существенно затрудняет УЗ измерения. Дополнительные эксперименты установили связь затухания с особенностями структуры применяемых сплавов, прежде всего с балльностью зерна. К примеру, диффузное рассеяние ультразвука на границах зерен одной из марок жаропрочной стали при балльности 2 сделало УЗ контроль невозможным, но при балльности 8 в том же сплаве наблюдались отраженные УЗ импульсы, количество и амплитуда которых оказались достаточными для успешного проведения контроля [7]. Эмпирически установлено нормальное условие контроля, связывающее длину УЗ волны "к в материале образца и средний размер зерна [c.190]

Спектральные полосы диффузного отражения обычно уширяются при увеличении размера частиц. С их уменьшением Р увеличивается, что обусловлено уменьшением коэффициента рассеяния света По этой же причине увеличивается диффузное отражение сухих образцов по сравнению с влажными. [c.319]

При низких содержаниях сорбата спектр диффузного отражения в значительной мере искажается из-за наложения рассеяния света матрицей (рис. 11.70). Вычитание при каждой длине волны значений Р сорбента из значений Р окрашенного образца позволяет получить спектр диффузного отражения, аналогичный спектрам, где влияние матрицы на измеряемый сигнал мало, и спектрам поглощения водных растворов красителей. Это видно из сравнения рис. 11.68 и 11.70. [c.320]

Из-за отсутствия общепринятого метода определения блеска его чаще всего оценивают визуально. Количественно блеск можно оценить путем измерения интенсивности зеркально-отраженного и диффузно-рассеянного света с помощью специальных приборов рефлектомеров, фотометров. [c.338]

Средний тангенциальный импульс падающих молекул, сохраняемый отраженными молекулами, описывают по Максвеллу [3.43, 3.44], предполагая, что некоторая часть молекул (1 —/) испытывает зеркальное отражение от стенки по закону угол отражения от стенки равен углу падения. Если /=1, то тангенциальный импульс в среднем не сохраняется и отражение происходит диффузно , т. е. в случайно выбранном направлении. Такое диффузное отражение по закону косинуса аналогично рассеянию света по закону Ламберта в оптике. Оптическая аналогия показывает, что только такое диффузное отражение действительно должно происходить для случая, когда масштаб шероховатости поверхности стенки больше, чем длина волны де Бройля, ассоциированная с импульсом падающей молекулы [3.36, 3.46]. Поскольку процесс диффузии через пору оказывается почти изотермическим, длина этих волн в среднем будет такого же порядка, как амплитуда тепловых колебаний стенки (эффект Дебая — Валлера, приводящий к термической шероховатости 10 см при комнатной температуре [3.36, 3.46]). Диффузное отражение должно также наблюдаться, если попавшие иа стенку молекулы пребывают на ней достаточно долго, так что достигают теплового равновесия, т. е. >10 -—Ю- з с [3.47] (см. разд. 3,1.7). Таким образом, зеркаль- [c.58]

Укрывистость зависит от дисперсности пигмента От наружной поверхности покрытия отражается лишь небольшая доля светового потока За счет же диффузного отражения (рассеяния) частицами по всему объему доля отраженного потока достигает 98—99% Отсюда становится очевидной зависимость укрывистости от содержания пигмента в лакокрасочном покрытии Последнее определяется величиной объемной концентрации пигмента (ОКП) — соотношением между объемом пигмента и объемом пленкообразующего вещества Укрывистость лакокрасочного материала линейно возрастает с увеличением ОКП примерно до 10—15% Далее возрастание укрывистости замедля- [c.252]

Р в 1.5. бт >аженя света зерка Льное (а), диффузное б), смешанное, с индикатрисой рассеяния (в). Световые потоки Ф ,—падающий, Фд-зеркально отраженный, Фд-днф-фузно отраженный (рассеянный). — поглощенный [c.14]

Отмечалось (см. [2], 2.9.2), что поверхности с небольшой шероховатостью, моделируемые уравнением Бэкмана, с инженерной точки зрения можно рассматривать как зеркальные. Углы, в которые проходит рассеяние, равны Л/яа и A/(na os 0 ), в то время как доля рассеянного излучения составляет 1—екр[—[(4яОг os 0-/а)2(а/Х) ). Для поверхностей с лг . 0,5 мкм и наклоном порядка или меньще 0,1 величина а 2,5 мкм. Когда afk велико, количество диффузно отраженного излучения также велико, однако угол, в котором отражение диффузно, мал. Если а/Л мало, то угол, в котором отражение диффузно, велик, но количество дш х1зузно отраженного излучения мало. В теплообмене такие поверхности можно моделировать как зеркальные. [c.482]

На начальных стадиях распада сплава тиконал ЮНДК 40 Т7 при 650° после отпуска в течение 1—3 мин на рентгенограммах монокристаллов наблюдаются только дифракционные максимумы пересыщенного твердого раствора. Только после отпуска в течение 10 мин на рентгенограммах около отражений (110), (200), (211), (220) и.(310) появляются эффекты диффузного рассеяния в виде сталлитов по направлениям <100> (рис. VHI.14, а). Количество пар сателлитов и их угловое удаление от основных отражений полностью соответствует модели, предложенной Даниэль [c.168]

Световой поток, прошедший через кюветы 19 и 20, отражается зеркалом 21 внутрь интегрирующей сферы 23. После многократного отражения от внутренней диффузно отражающей поверхности интегрирующей сферы 21 рассеянный световой поток попадает на фотоэлемент 22. Фотоэлемент 22 связан с усилителем переменного тока. Бели исследуемое вещество поглощает излучение, то интеноивности световых потоко в, прошедших через кюветы с растворителем и с раствором, будут разные, что даст пульсирующий ток от фотоэлемента на усилитель. Переменный сигнал усиливается и подается на обмотку электродвигателя, который через систему передач вращает призму 16 в фотометрической части прибора. Призма 16 (Ослабляет интеноивность светового потока, направляющегося в кювету с растворителем. Вращение призмы 16 происходит до тех пор, пока интенсивности обоих световых потоков не станут одинаковыми. При этом от фотоэлемента на усилитель переменного тока будет поступать постоянный ток, который не будет усиливаться. [c.48]

Рис, 8,6, Определеете ширины запрещенной зоны по спектру переноса заряда в отраженном диффузно рассеянном свете. [c.167]

Для обнаружения таких трещин разработан зеркальный метод контроля, согласно которому на поверхность катания головки рельса на расстоянии В от излучающего преобразователя устанавливают второй преобразователь, принимающий переотраженные УЗ-колеба-ния. Путь УЗ-лучей при этом показан на рис. 3.93. Как видно, этот метод подобен эхозеркальному методу контроля сварных соединений, но вместо отражения от дна используется отражение от нижней грани головки рельса. При этом амплитуда принятых вторым ПЭП эхосигналов намного выше, чем амплитуда сигналов, диффузно рассеянных на краях трещины и принятых первым ПЭП. [c.469]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология