Величина зависимость от длины пути

Кажущаяся, или открытая, пористость Я (в %) определяется по объему пор, заполняемых пикнометрической жидкостью, по отношению к общему объему материала. Эта пористость характеризует тот объем открытых пор, по которому перемещается газ или жидкость в процессе эксплуатации или дополнительной обработки материала путем пропитки или уплотнения. Исходя из механизма движения газов в пористой структуре углеграфитовых материалов, определяемого соотношением между длиной свободного пробега молекул газа при нормальных условиях (X) и размером пор (2 г), весь спектр пор можно подразделить на группы с определенным интервалом размеров радиуса. Средняя длина свободного пробега молекул воздуха, Ог, СО, СОг, НгО и т. п. при нормальных условиях составляет (5,9—7,1) -Ю А. В зависимости от величины отношения длины свободного пробега молекул к диаметру поры возможны три механизма перемещения молекул газа в пористой структуре. При Х/2/ > 1 течение газа молекулярное, при У2г < 0,01 — вязкостное, а если выполняется условие 0,01 < Х/2г < 1, то наблюдается промежуточный режим течения. [c.17]

Зависимость длины пути / от температуры получим подстановкой значений величин из формулы (I) в выражение (3) [c.8]

Анализ тех же уравнений (III.158) и (III.159) показывает прямую зависимость числа единиц переноса Ny от времени пребывания жидкости во вспененной массе, последняя же величина прямо пропорциональна длине пути флегмы и обратно пропорциональна расходу светлой жидкости gU. Эти зависимости позволяют заключить, что удлинение пути флегмы и уменьшение ее расхода по тарелке должны способствовать увеличению эффективности реальной тарелки. [c.215]

Принималось [169], что К1 = 5 10%- Однако отмечалось, что к зависит от формы и расположения твердых частиц в осадке, т. е. от формы поперечного сечения пор и отношения длины пути жидкости в осадке к толщине осадка [189] для сжимаемых осадков величина к не остается постоянной при изменении разности давлений [190]. Отмечалось также [191, 192], что для слоев из плоских частиц асимметричной формы к больше 5, а в некоторых случаях значительно превышает 5. Для слоев из волокнистых материалов указывалось на зависимость к от ориентации волокон по отношению к направлению движения фильтрата [193]. Непостоянство величины К1 обнаруживалось и в других случаях [39]. [c.183]

Влияние длины пути жидкости на к. п. д. колонны для систем с более высоким значением произведения вязкости на летучесть отчетливо не проявляется. Косвенные данные указывают [12], что величина произведения вязкости на летучесть не оказывает или оказывает лишь малое влияние на зависимость между длиной пути и к. п. д. колонны. Однако предложенный этими исследователями метод вычисления, по-видимому, исходит из того, что при больших значениях произведения вязкости на летучесть длина пути оказывает лишь весьма малое влияние на к. п. д. колонны. Результаты трех неопубликованных испытаний, проведенных на абсорберах диаметром 1,5—2,1 при произведении вязкости на летучесть в пределах 6—15, дали значения общего к. п. д. колонны, совпадающие с показанными на рис. 16, без введения поправки на длину пути жидкости. [c.168]

Количественный анализ может быть произведен путем измерения длин окрашенных зон. Этот метод основан на том, что осадок в зоне распределен равномерно, вследствие чего имеет место прямая зависимость между величиной зоны осадка и концентрацией вещества в растворе, образующего осадок. Для проведения количественного анализа в каждом конкретном случае предварительно строят калибровочный график зависимости длины зоны осадочной хроматограммы от концентрации анализируемого вещества. [c.120]

Конкретные значения сц и п приводятся в литературе в зависимости от значения произведения Сг-Рг. В частности, для ламинарного режима (Сг Рг = 5-102 2-10 ) величина со = 0,54 п = = 1/4 для турбулентного (Сг-Рг = 2-10 - М0 ) величина Со = 0,135, п = 1/3. Отсюда ясно, что при турбулентном режиме влияние линейного размера I на коэффициент теплоотдачи а вырождается, так как I входит одновременно в Ки (в первой степени) и в Ог (в третьей степени). Дело в том, что при турбулентном режиме длина пути восходящего вихря /о около поверхности (цо его отрыва) чаще всего существенно меньше протяженности поверхности / (т.е. Н или В), так что / не может оказывать влияния на интенсивность теплообмена. [c.494]

На основании вышеизложенного можно показать, что зависимость между площадью смоченной области и временем линейна. Отклонения указывают на систематические ошибки в определении величин, зависящих, например, от времени. Одновременно с этим следует измерять величины, которые не зависят от длины пути элюента, в противном случае необходимо учитывать систематические ошибки. Результаты измерений и расчетов приведены в табл. 1.3. [c.28]

Это выражение позволяет сделать вывод о том, что вследствие указанной квадратичной зависимости при переходе от линейной к круговой хроматограмме при больших значениях расстояние между зонами имеет тенденцию к уменьшению, в то время как при малых значениях Ri это расстояние имеет тенденцию к увеличению. Это позволяет не только ограничиваться выбором оптимальных условий в области разделения, но и подбирать лучшее распределение локализации зон. Размывание зон и понижение концентрации вещества в линейной ТСХ пропорциональны длине пути разделения, что подтверждается теоретически и практически, однако в случае круговой ТСХ эта зависимость не приложима. Более того, как показано в гл. 2, размывание зон в линейной ТСХ значительно больше, чем в круговой, что ведет к увеличению числа разделений в последнем методе. Применительно к круговой ТСХ нельзя использовать термины число тарелок и высота тарелки , и расчет числа тарелок через ширину пика при высоких значениях й/кр, в результате которого получают астрономические величины, является поэтому неприемлемым. [c.77]

На рис. 6.4 показана зависимость высоты тарелки Н и коэффициента скорости А от 2/ при разделении линей- плм методом в -камере с насыщенной атмосферой. При увеличении длины пути разделения вследствие испарения растворителя величины НЯ, красителей, фиолетового (Ф), [c.124]

Рис. 6.9. Зависимость стандартного отклонения величин АДу от длины пути разделения.

Рис. 6.16. Сравнение величин кНр К в линейной и круговой (эксцентрическое нанесение) ТСХ в зависимости от длины пути

На рис. 6.18 представлена зависимость ширины пиков вещества у основания от длины пути разделения 2/, изменяющегося в пределах от 20 до 70 мм. Три графика (слева направо) соответствуют пробам липофильных красителей в количестве 750, 100 и 20 нг. Размывание пиков различно для различных веществ. Оно всегда больше для зеленого красителя со средней величиной В) и меньше для голубого с более низким значением В). Во время перемещения фиолетового красителя с большим В на относительно малое расстояние наблюдается лишь небольшое размывание пиков, однако с увеличением расстояния размывание усиливается. Чем меньше количество нанесенного вещества, тем меньше размывание ширины пиков веществ у основания. Обсуждаемые соотношения приведены в табл. 6.8 в нее включено также сравнение размеров пробы в ВЭТСХ и колоночной хроматографии. Исходя из максимальной ширины ников у основания, рассчитывают объем сорбента, необходимый при нанесении пробы в количестве 20 нг. Он составляет 3—42 мм и соответствует от 10 до 70 мм. Пересчитывая эти результаты для колонок соответствующей длины, получают величину внутреннего диаметра в пределах 0,6—0,9 мм. Колонки с такими малыми диаметрами вряд ли найдут применение в высокоэффективной колоночной жидкостной хроматографии. На основании этого можно утверждать, что при разделении на ВЭТСХ-пластинках удовлетворительных результатов можно добиться на удивительно малом объеме [c.143]

Численные значения постоянных С] и Сг не могут быть определены из каких-либо теоретических соображений и их находят из опытов по измерению профилей осредненных скоростей и значений напряжений Ост- При этом оказывается, что величины констант С1 и Сг, по физическому смыслу связанные с коэффициентами пропорциональности в линейной зависимости между длиной пути смешения и расстояния от стенки и постоянной интегрирования, имеют одинаковые значения для турбулентных потоков как внутри закрытых каналов, так и при внешнем обтекании поверхностей. [c.12]

Для характеристики различия в скорости движения веществ, входящих в состав хроматографируемой смеси, обычно приводят величину Rp которая представляет собой отношение длины пути, пройденного данным веществом, начиная от места нанесения до переднего края пятна (зоны), к расстоянию, пройденному фронтом растворителя. Однако нуЖно иметь в виду, что абсолютное значение этой величины может довольно широко варьировать в зависимости от многих факторов температуры, состава растворителя, качества бумаги, длительности хроматографирования и др. Поэтому использование одной лишь величины, Rf для целей идентификации мало целесообразно. [c.302]

Если изобразить графически зависимость величины, обратной длине цепи, от найденного экспериментально числа способных к деградации концов, то должна получиться прямая линия, отсекающая положительный отрезок на оси, на которой отложена концентрация способных к деструкции концевых групп (кривая 1, рис. 92). Аналогичным путем можно показать, что если инициирование деструкции происходит только на ненасыщенных концевых группах, то соответствующий отрезок на оси концентрации способных к деструкции концов будет отрицателен (кривая 2). Другие [c.238]

Выражение (111-113) было получено для случая теплообмена между газом, заключенным в полусферическом объеме, и точкой в центре основания полусферы, т. е. для случая, в котором длина Ь пути светового луча во всех направлениях одинакова. Обнаружено, что любая геометрическая форма поверхности, встречающейся на практике, может быть представлена приближенно эквивалентной полусферой некоторого радиуса, Иначе говоря, существует некоторая средняя длина пути луча, которую можно вводить в расчетные зависимости при графическом определении излучательной и поглощательной способности газов (рис. 111-22 и III-24). По мере приближения величины рЬ к нулю средняя длина луча стремится к своему предельному значению, равному отношению учетверенного объема газа к площади ограничивающей поверхности. Для величин рЬ, обычно встречающихся на практике, L всегда имеет значение меньше предельного. С достаточной точностью можно считать, что L составляет 85% от предельной величины. В табл, 111-22 приведены результаты трудоемкой графической или аналитической обработки экспериментальных данных, соответствующих поверхностям различных геометрических форм. [c.241]

В ряде случаев, стремясь упростить расчетные зависимости, прибегали к различным аппроксимациям кривой изменения концентрации сажистых частиц по длине факела. Так, в работах, проведенных под руководством В. Г. Лисиенко, рекомендовалось использовать полученную экспериментально кривую изменения степени черноты светящегося факела по длине печи и применять правило сдвига [6.1]. Оно заключается в сдвиге экспериментальной кривой =/(л) вправо или влево по длине рабочего пространства печи (по оси х) на величину отклонения заданной длины пути подсоса от номинальной, соответствующей первоначально полученной кривой 8 (см. рис. 6.21, в). Так, радиационные характеристики факела приближенно связывались с его длиной. [c.559]

Пусть прямолинейный пучок монохроматического света проходит через гомогенную среду, ограниченную плоскими гладкими параллельными окнами. Поглощение света средой подчиняется закону, согласно которому энергия излучения при прохождении через среду уменьшается с расстоянием экспоненциально, т. е. если энергию излучения, входящего в данную среду, обозначить Ро, а энергию излучения, прошедшего в среде расстояние Ь — через Р, то величина 1д Ро/Р) пропорциональна Ь. Эта зависимость известна как закон Ламберта. Расстояние Ь обычно называют длиной пути, а величину логарифмического затухания lg(Po/i ), характеризующую оптическую прозрачность материала,— поглощением или оптической плотностью и обозначают буквой Л. Таким образом, [c.320]

Поверхность соприкосновения А воды с воздухом пропорциональна количеству V вдуваемого в единицу времени воздуха и длине пути соприкосновения его пузырьков с водой в аэротенках эта длина равна высоте слоя Я воды. Кроме того, величина А зависит от конструкции аэратора, раздробляющего воздух на мелкие пузырьки. Выразив эту зависимость при помощи коэффициента пропорциональности найдем [c.422]

Метод перпендикуляра состоит в фиксации минимума между пиками, площади составляющих пиков определяются длиной перпендикуляра, проведенного от точки минимума М к нулевой линии (рис. 32). На рисунке 5л и отвечают площадям левого и правого пиков соответственно. Их величины можно найти путем интегрирования по формуле трапеции. Минимум между пиками определяется по изменению знака первой производной кривой. В литературе имеются подробные таблицы [4, 5] поправочных коэффициентов для этого метода в зависимости от фактически измеренной площади и от степени перекрывания при известной форме отдельных пиков. [c.92]

При определении молекулярной массы неизвестного соединения (по методу, пригодному для определения молекулярной массы белков) лучще всего тщательно измерить расстояние от центра пятна этого соединения до стартовой линии и от центра пятна известного соединения, используемого как стандарт, до стартовой линии. Результат измерений выражают величиной Rm, определяемой как соотнощение длины пути исследуемого соединения (d ) и стандарта (ds), т. е. RM = di ds. Далее молекулярную массу определяют по кривой зависимости величин Rm, рассчитанных по этой формуле, от молекулярной массы. [c.132]

По мнению авторов работы [2], лучше использовать кривую зависимости обратной величины длины пути (l/d) от логарифма молекулярной массы, так как при этом можно сравнивать результаты определения, проведенного методами колоночной и тонкослойной хроматографии. [c.132]

Длина пути утечки (наименьшее расстояние по поверхности изолирующего тела или стыкам изолированных тел между голыми металлическими частями с разными потенциалами, а также между находящимися под напряжением и заземленными частями) и минимальный электрический зазор (воздушный промежуток) устанавливаются в зависимости от величины номинального тока и напряжения и группы изоляционных материалов. Эти величины также регламентируются вышеуказанными правилами (ПИВЭ). [c.299]

Предполагая для данных условий к величиной постоянной из уравнения (V. 27) можно определить наиболее выгодные значения п и АТ . На фиг. V. 17 показан график зависимости длины пути жидкости от расхода воды при постоянном значении ДГ . Как видно из графика, при п < 1 длина потока стремится к бесконечности. В то же время при п > 1 длина пути сокращается мало заметно. Заштрихованная часть графика представляет собой наивыгодные расчетные условия. [c.184]

Рис. 2.7. Зависимость длины пути, пройденного грузом в процессе усадки ПЭТФ от его величины при различной степени вытяжки

Путь, задаваемый при определении предела текучести, может быть найден из экспериментального графика зависимости напряжения сдвига от величины деформации (длина пути /). Этот путь соответствует переходу от переменных значений предела текучести к постоянным, и для различных смазок он различен изменения температуры сказываются на величине путм незначительно. Для разных смазок в интервале рабочих температур установлены следующие величины пути 100—120 мк для литиевой смазки ЦИАТИМ-201, жирового и синтетического солидолов, 50—60 мк для углеводородных приборных смазок. [c.102]

Зависимость, приведенная для коэффициента турбулентного обмена, аналогична зависимости для коэффициента молекулярной диффузии D= 3lav, где /о—длина пути свободного пробега молекулы, а и — средняя скорость молекулы. Если I не превосходит глубину фронта пламени в ламинарном потоке бн, то поверхность пламени должна остаться гладкой , однако, как оказалось, и в этом случае наличие турбулентности интенсифицирует обменные процессы. Величина 5н равна примерно 1 мм. Теория рассматривает поверхностное горение турбулентных объемов газа, когда 1<8 , и объемное горение, когда [c.166]

Броуновское движение макрочастицы также хаотичное, описание этого движения статистично, направление движения при столкновениях вероятностное [2]. При движении броуновской частицы от наблюдателя к наблюдателю исключается возможность экспериментального определения точной траектории его движения, длины пути между двумя столкновениями, одновременного определения значения координат и импульса движущейся броуновской частицы в любой последовательный момент времени. Зависимость величины квадрата сдвига броуновской частицы от размеров частиц и вязкости среды [3] полностью исключает возможность описания движения броуновской частицы как материальной точки. Броуновское движение - тепловое движение, совершается путем передачи электромагнитных волн. При взаимном столкновении броуновских частиц происходит изменение направ-легшя движения этих частиц. При встрече силовых линий электромагнитного поля протона с электрон-позитроиными парами, экранирующими электрон и протон на расстояниях комптоновской [c.9]

Как мы видели, электронный газ практически полностью при комнатной температуре находится в состоянии вырождения, поэтому скорость электронов не зависит от температуры. Температурная зависимость сопротивления определяется температурной зависимостью величины I. Так как скорость, рассчитанная по уравнению для ферми-газа, приблизительно в 100 раз больше скорости, рассчитанной по формуле (XXIII. 10), то для сохранения правильного значения сопротивления необходимо, чтобы длина пути свободного пробега была в 100 раз больше межатомного расстояния. [c.509]

Голдман и Гудал описали [2—8] разделение в тонком слое сорбента за 60 с при длине пути разделения 20 мм. Шталь исследовал влияние размера частиц сорбента на время анализа [9]. Халпаап [10] впервые проследил зависимость между размерами частиц, с одной стороны, и длительностью разделения, величинами Rf и высотой тарелки—с другой. [c.13]

В табл. 6.2 представлено число действительных ступеней разделения, соответствующее разной длине пути разделения Zf как функции высоты тарелки Н. При расчетах исходят из лтаксимальной величины /гТ /, равной 80, которая чаще всего встречается при хроматографическом разделении в нормальных камерах (М-камера). В ВЭТСХ можно получить высоту тарелки в пределах 10 — 15 мкм, что обеспечивает несколько тысяч ступеней разделения в зависимости от длины пути разделения. [c.121]

Еще более простая модель была постул рована в работе Рола и др. [134]. Они предположили, что распыление атомов происходит в результате только первого столкновения падающего иона. Все же последующие столкновения происходят уже на такой глубине в мишени, что не приводят к актам распыления. Коэффициент распыления полагался пропорциональным энергии, переданной при первом столкновении и обратно пропорциональным величине, которую они назвали длиной свободного пробега. Фактически это параметр, введенный для учета энергетической зависимости среднего пути, проходимого в мишени налетающим ионом до его первого столкновения. В результате получалась сублинейная зависимость коэффициента распыления от энергии падающих ионов, что, вообще говоря, согласуется с экспериментальными данными для определенного диапазона энергий. Эта теория дает также качественное объяснение зависимости коэффициента распыления монокристаллов от направления падения ионов относительно кристаллографических осей [135—138. Коэффициент распылення монокристалла ионами с энергией порядка 10 эВ имеет минимум для тех кристаллографических направлений, в которых кристаллическая решетка имеет максимальную прозрачность, т. е. когда ионы, падающие в этих направлениях, будут, двигаясь вдоль каналов, иметь необычайно большие длины пробега. Коэффициент распыления имеет максимум для тех направ- [c.393]

В табл. 6.5 нредставлена зависимость времени I для линейного разделения восходящим методом от значений К и 2/. При проведении эксиериментов расстояние между уровнем растворителя, в который опускали пластинки, и линией нанесения проб равнялось 5 мм. Поскольку в уравнение объемной скорости в ТСХ входит величина 2/, с увеличением длины пути разделения длительность разделения значительно возрастает, в особенности при использовании растворителей с низкими значениями К. Таким образом, эффективность разделения, выраженная через число эффективных ступеней разделения Л 7с, для малых значений 2/ и для слоев сорбента с малыми значе- [c.125]

В сэндвич-камере величины К должны быть постоянными независимо от длины пути разделения, что было подтверждено в случае бензола и нропанола-1. Сильное возрастание величины К в случае применения ацетона для значений 2/, не превышающих 100 мм, предполагает предварительное насыщение сорбента из газовой фазы благодаря высокому давлению паров ацетона. Это происходит даже в сэндвич-камере с расстоянием между поверхностью сорбента и крышкой 1 мм. Уменьшение К для гексана при 2/ >70 мм и для четыреххлористого углерода при 2 > 60 мм можно объяснить только эффектами испарения. Степень предварительного заполнения пор сорбента из газовой фазы в зависимости от 2/ можно рассчитать по величине К, которая различна для К-камеры и 1-миллиметровой сэндвич-камеры. Соответствующие данные приведены в нижней правой части рис. 6.7. Было показано, что, например, в К-камере с насыщенной атмосферой при использовании бензола с 100 мм поры слоя сорбента заполнены растворителем в среднем более чем на 30%. На основании полученных данных пришли к выводу, что при выборе растворителя или системы растворителей в качестве элюента (табл. 6.9) необходимо учитывать такие характеристики, как удельная масса, температура кипения, давление паров и теплота испарения. Такой подход тем более важен в случае использования смесей растворителей. В соответствии с нашими собственными исследованиями поверхностное натяжение растворителей пе играет сколько-нибудь заметной роли в хроматографическом разделении. В присутствии сорбента величина 7, очевидно, изменяется в значительной степени. Однако вязкость растворителя является очень важным фактором, влияющим на величину К и, следовательно, на I. Уменьшение вязкости при повышении температуры оказывает положительное влияние на величину К. Параметры, харак- [c.131]

Рис. 17.12. Зигзагообразные волны в теле трубы в окружном направлении. Отношение величины скачка (о) или длины пути звука (б) в трубе к соответствующим значениям в пластине той же толЕцины, отложенные в. зависимости от отношения толщины стеики трубы к ее наружному диаметру

Современные промышленные сортировочные станции в узлах перерабатывают 2500—3000 вагонов в сутки, при этом число назначений по формированию поездов, передач на предприятия превышает в два-трп раза число назначений формирований поездов на магистральную сеть. Это обстоятельство изменяет условия переработки вагонов на сортировочных станциях. Процесс сортировки вагонов должен одновременно включать подборку вагонов по грузовым фронтам и пунктам, с тем чтобы по окончании расформирования составов можно было осуществлять подачн на предприятия, грузовые пункты. Известно, что процесс накопления вагонов на магистральных станциях составляет 40—50% общего времени нахождения вагона на станции, на промышленных станциях накопление составляет всего 20—30% общего времени. Таким образом, большое число назначений, небольшие по величине составы передач вызывают не только сближение процессов сортировки и подачи — уборки вагонов, но и необходимость в значительном числе и небольшой длине путей сортировочного парка. При этом особое значение имеет взаимное расположение станции предприятий отрасли, которые обслуживает сортировочная станция. Так, на крупных металлургических заводах сортировка вагонов должна совмещаться с подборкой групп вагонов по технологическим участкам производства, на промышленных сортировочных станциях узла сортировка вагонов должна обеспечивать подборку групп вагонов по предприятиям и т. д. Поэтому технологический график работы горки должен обеспечивать регулярное обслуживание технологических звеньев основного производства предприятия. С этой целью целесообразно строить несколько графиков работы сортировочных комплексов в зависимости от режимов работы цехов основного производства. В отдельных случаях необходимо предусматривать изменение последовательности роспуска и выполнения операций по обслуживанию составов или осуществлять форсированный роспуск нескольких составов. При этом может изменяться эксплуатация горочных локомотивов, увеличиваться их число за счет перераспределения работы маневровых локомотивов станции. [c.72]

Рис. 6-115. Зависимость пропускной способности капилляра длиной 10 мм от его диаметра (для воздуха при температуре 20°С) для капилляра произвольной длины пропускная спосэбпость определяется путем деления полученной из графика величины на длину капилляра, выраженную в сантиметрах.

Выше мы видели, что по графику зависимости скорости от времени можно судить о величине скорости и ее направлении в любой момент времени, а также о пройденном пути. Теперь рассмотрим построенный график зависимости пройденного пути от времени. Можно ли по этому графику установить величину скорости Для ответа на заданный вопрос рассмотрим наклон графика пути, его крутизну . Выберем на графике (см. рис. 79, б) две произвольные точки. Пусть это будут точки Дх и Да, относящиеся к рабочему ходу стола станка. Расстояние между точками Д и Д по горизонтали, т. е. отрезок Д1Д3, соответствует некоторому промежутку времени а расстояние по вертикали ДзДз — перемещению А5р.х точки за время А/. Длины отрезков и физические величины связаны между собой посредством масштабов [c.105]

При определении абсолютных значений выходов G(Fe ) и G(Ge ") использовались две ячейки (толщиной около 0,4 см), расположенные так, как-это показано на рис. 33, в. Огношзние мощности дозы, отнесенной к облученному объему, в первой ячейке к мощности дозы во второй ячейке равно отношению площадей пучка. Поскольку ячейки были тонкими и вследствие этого при использованной начальной энергии 14 Маз в ячейках терялась лишь небольшая ее часть, то общая энергия, поглощенная в каждом из двух растворов, пропорциональна длине пути электронов в этих растворах. В эти ячейки заливался один и тот жз раствор в одной серии опытов это был раствор FeS >4, а в другой — раствор e(S04)2. Затем исследовалась зависимость i/ a — отношения концентрации продукта реакции (Fe или Се ) в первой ячейке к концентрации того же продукта во второй ячейке — от мощности дозы в первой ячейке. Было найдено, что до некоторого значения мощности дозы С1/С2 было постоянным и равно р — отношению доз для этих двух ячеек (—1), после чего il z в случае Fe уменьшалось, а для Се возрастало. Сравнением полученных кривых с данными рис. 34 было найдено отношение мощности дозы для двух ячеек (обозначим его п). После этого шкала мощностей дозы была разделена на последовательные и-кратные ступени, и изменения G(Fe ) и G( e ) в пределах каждой ступени были получены на основе значений С 1С 1р. Здесь требуется знать величину п лишь приблизительно более важным является относительное изменение выходов в том же диапазоне мощностей дозы. [c.80]

Такой вид зависимости обусловлен тем, что величина Лт пропорциональна произведению длины пути смешения на поперечную составляющую пульсационной скорости [c.64]

Удобным прибором с хорошим качеством спектра для области 500—3000 А является спектрограф СП-99. Дисперсия прибора , ЪА/мм. Фотографирование производится участками по 1000 А. При смене кассеты не нарушается вакуум в приборе, поскольку камеры кассеты и источника можно герметически отключить от прибора. Для работы в вакуумной области спектра давление в зависимости от длины пути света в приборе и области спектра меняется от 3-10 до 10 мм рт. ст. Иногда поддерживают разную величину давления в приборе — ббльшую в камере источника и меньшую в оптической части прибора. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология