Молекулы СО спектр пропускания

Можно наблюдать вращательно-колебательно-электронные спектры поглощения и излучения. При пропускании света в ультрафиолетовом участке спектра через вещество в газообразном состоянии происходит переход молекул с более низкого вращательно-колебательно-электронного уровня на более высокий вращательно-колебательно-электронный энергетический уровень. При нормальных температурах молекулы находятся на нулевом колебательно-электронном уровне. Переходы молекул при поглощении квантов света будут происходить с различных вращательных подуровней нулевого колебательно-электронного [c.13]

Колебания свойственного молекуле гармонического или ангармонического осциллятора возбуждаются под действием электромагнитного излучения соответствующей частоты. Следовательно, чтобы определить, излучение каких частот молекула поглощает, необходимо сравнить энергетический спектр источника излучения (/о(у)) со спектром излучения, прошедшего через исследуемый образец (/( )). Спектр поглощения вещества характеризуется, как правило, либо спектром пропускания 7 (v), либо спектром оптической плотности 0(у). Пропускание — это доля световой энергии, пропущенная образцом Г = — иногда используют про- [c.432]

Данная статья дает представление о современном уровне экспериментальных работ в области инфракрасных спектров молекул, хемосорбированных на поверхности твердых тел. Изучение хемосорбированных молекул на металлических пленках с помощью спектров пропускания и эмиссионных спектров, а также хемосорбированных молекул на полированных поверхностях металлов с помощью спектров отражения и эмиссионных спектров позволяет проанализировать преимущества и границы применения этих способов исследования. [c.79]

Одно из главных преимуществ использования металлов, нанесенных на носитель, состоит в том, что для среднего образца пучок света пропускается через несколько тысяч поверхностей металла. Каждая из этих поверхностей покрыта одним монослоем адсорбированных молекул. Благодаря такому суммарному эффекту относительно легко получить достаточное число адсорбированных молекул, необходимое для обнаружения полос поглощения. Однако, хотя вследствие ограниченного числа адсорбированных молекул, в случае металлов без носителя, трудности возрастают, они не являются непреодолимыми. Лучше всего наблюдать спектры пропускания хемосорбированных молекул на тонких металлических пленках, полученных напылением. [c.90]

Инфракрасная — ИК-спектроскопия. Спектры поглощения в инфракрасной области соответствуют колебаниям различных функциональных групп и связей, составляющих молекулу. К сожалению, особенности поглощения света в этом участке спектра таковы, что существенно осложняют количественную интерпрета-цию в соответствии с законом Ламберта — Бера. Инфракрасные спектры редко используют для количественного анализа. Основная сфера применения инфракрасной спектроскопии — это установление структуры индивиду-альных органических соединений, обнаружение в сложных смесях органических соединений тех или иных индивидуальных веществ или специфических функциональных групп. Благодаря тому, что ИК-спектр представляет собой набор большого числа узких линий, положение и интенсивность которых строго индивидуальны для каждого соединения, он является визитной карточкой органического соединения. Совпадение ИК-спектров в настоящее время считается одним из наиболее убедительных доказательств идентичности веществ. Для записи ИК-спектров обычно применяют кюветы из поваренной соли ЫаС1, прозрачной в этой области. Спектр записывают в координатах пропускание (поглощение), % — частота (или длина волны). Частоту чаще всего выражают в см , длину волны — в микронах или миллимикронах. На рис. 18 в качестве примера приведены ИК-спектры л- и л -ксилолов. [c.133]

Одним из основных преимуществ применения образцов металлов на под-.ножках является то обстоятельство, что при этом световой пучок проходит сквозь несколько тысяч металлических поверхностей. Каждая из таких поверхностей покрыта мономолекулярным слоем хемосорбированных молекул. Суммарный эффект, возникающий в этом случае, частично разрешает проблему, связанную с необходимостью иметь достаточное число адсорбированных молекул для получения заметных полос поглощения. И, хотя вопрос, связанный с наличием достаточного числа адсорбированных молекул, представляется более важным в случае изучения образцов без подложек, он также может быть успешно разрешен. Наиболее легкий путь решения этой проблемы состоит в получении спектров пропускания молекул, хемосорбированных на тонких металлических пленках, полученных испарением металлов. [c.33]

Пассивные методы включают абсорбционный и эмиссионный варианты. Первый основан на измерении поглощения детектируемыми компонентами прямого излучения Солнца, Луны, звезд, а также рассеянного дневным небом излучения Солнца. Аппаратура с достаточно высоким спектральным разрещением (< 0,01 см ) дает возможность проводить измерения спектрального пропускания Г(ш) или спектрального поглощения А(а>) атмосферного воздуха при оценке фоновых содержаний СО, СО2, NO2, N2O. В основе эмиссионного метода лежит перенос теплового излучения в атмосфере от детектируемых молекул. Поскольку максимум интенсивности их излучения (температура газа обычно лежит в пределах 220-500 К) приходится на спектральный диапазон от 6 до 13 мкм, то измерения эмиссионным методом проводятся в ИК-, а также в микроволновых диапазонах, где интенсивность собственного излучения газов еще достаточно велика (оценка содержаний Н2О, О3, СО2). К эмиссионным пассивным методам обычно относят и измерения резонансного комбинационного рассеяния на детектируемых молекулах. Это предельный случай КР, когда частота возбуждающего излучения приближается к собственным частотам энергетических переходов молекул детектируемого газа, что приводит к резкому увеличению интенсивности рассеяния. Резонансное рассеяние обычно наблюдается в УФ-диапазоне спектра (например, для молекулы N0 — это 200-220 нм), т.е. в области электронных переходов. [c.936]

Съемка спектров поглощения адсорбированных молекул на пропускание может проводиться только для ограниченного числа адсорбентов типа пористого стекла и прессованного аэросила. [c.298]

Комбинационное рассеяние света заключается в том, что при пропускании света определенной длины волны через вещество молекулы этого вещества частично поглощают электромагнитные колебания и тем самым возбуждаются, а затем испускают их, но уже с другой длиной волны. Наоборот, ранее возбужденные молекулы могут отдать часть своей энергии излучаемому свету. Таким образом, в спектре рассеянного света, помимо линии, частота которой совпадает с частотой источника света, появляются по обе стороны от нее дополнительные линии слабой интенсивности, [c.61]

Спектры поглощения в ИК-области связаны с колебательными (колебательно-вращательными) уровнями атомов в молекуле. ИК-Область в общем электромагнитном спектре занимает диапазон 10000—400 см . ИК-Излучение при взаимодействии с молекулой вызывает изменение вращательных и колебательных состояний. По положению в спектре максимумов поглощения (минимумов пропускания) можно установить, какие химические связи имеются в веществе (табл. 171). [c.275]

При пропускании электрического разряда через разреженный одноатомный газ (благородные газы, пары металлов) наблюдается излучение, спектр которого состоит из отдельных линий. Линейчатый спектр наблюдается и в газе, состоящем из двухатомных молекул, но только в том случае, когда в разряде они легко диссоциируют на атомы. К их числу относятся, например, молекулы водорода, распадающиеся под действием электронов [c.245]

Для идентификации химических соединений наибольшую роль играют те части спектра, которые находятся за пределами его видимой области, а именно ультрафиолетовая и инфракрасная области. Принципы идентификации веществ путем их спектрофотометрирования в этих областях ничем не отличаются от описанного выше для видимой области каждое вещество обладает совершенно своеобразным поглощением или пропусканием на различных длинах волн. Более того, инфракрасный анализ позволяет установить наличие отдельных групп атомов в молекулах исследуемого вещества. Такая возможность особенно ценна в том случае, когда пытаются синтезировать вещество с большими молекулами из веществ с меньшими молекулами, представляющими собой части больших хочется иметь уверенность, что присоединяемые части действительно входят в новые молекулы. На рис. 2.8 изображен спектр инфракрасного поглощения додекана, молекулы которого подобны молекулам обычного парафина, но меньше их по размеру. В той части инфракрасного спектра, которая обычно используется для указанной цели (в интервале длин волн от 2 до 16 мкм), додекан дает четыре полосы поглощения. Не входя пока что в детали [c.25]

Поместим в стеклянную трубку с электродами на концах немного газообразного водорода, так чтобы давление внутри трубки было значительно ниже атмосферного, а затем будем пропускать через трубку электрический ток под высоким напряжением. Наш прибор отличается от рекламных неоновых трубок, которые можно увидеть на оживленных городских улицах, только тем, что внутри него находится водород. Неоновые трубки светятся оранжево-красным светом, а водород дает бледно-голубое свечение. При пропускании света от трубки через призму (см. рис. 2.7) наблюдается спектр, состоящий из отдельных линий этот спектр показан на рис. 5.1. На самом деле спектр образуется атомами Н, возникающими из молекул Н2 при электрическом разряде в газе. Оранжево-красное свечение неоновых трубок также дает спектр, состоящий из отдельных спектральных линий. Такие спектры существенно отличаются от непрерывного многоцветного спектра, присущего излучению абсолютно черного тела, с которым мы познакомились в гл. 2. [c.67]

Молекулярные полосы испускаются частицами, молекулами и радикалами, присутствующими в пробе или образующимися в процессе атомизации. Их структура зависит от спектральной полосы пропускания диспергирующей системы. Как правило, они имеют вид неструктурированного спектра. Классическим примером являются молекулярные полосы в области 200-400 нм, образованные галогенидами. [c.51]

Абсорбционная ИК-спектроскопия - раздел молекулярной оптической спектроскопии, основанный на измерении поглощения инфракрасного (теплового) излучения соединениями с ковалентными связями. При прохождении ИК-излучения (диапазон длин волн 0,76... 500 мкм) через вещество поглощаются лучи тех частот, которые совпадают с частотами собственных колебаний групп атомов, образующих молекулы вещества (обычно в области от 1 до 20 мкм). Поглощение энергии обусловлено колебательными движениями с изменением длин связей (валентные колебания), валентных углов (деформационные колебания) и др. Поглощение, вызываемое определенными группами атомов в молекуле (например, -ОН, -СООН, -СНз, -С<, Н и т. д.), называют характеристическим. Область интенсивного поглощения называют полосой поглощения. Совокупность полос поглощения в виде непрерывной кривой представляет собой спектр поглощения. При построении ИК-спектров по оси абсцисс откладывают длину волны X, мкм или волновое число V, см" (число волн, приходящееся на ) см длины волны излучения), а по оси ординат - пропускание в процентах или по-146 [c.146]

Дополнительный метод, дающий возможность измерить сродство к электрону и оценить энергетические уровни незанятых орбиталей, известен как спектроскопия электронного пропускания [30]. Электрон из электронного пучка временно захватывается незанятой орбиталью молекулы, и образуется анион с очень коротким временем жизни (10 —10 с). Величины, характеризующие сродство к электрону, получают, анализируя изменение в спектре электронного рассеяния. Этим методом было определено сродство к электрону некоторых ароматических гетероциклов [30]. С помощью этих методов были подтверждены данные, рассчитанные исходя из энергий т-орбиталей ароматических гетероциклов (представлены на рис. 2.2 и 2.7). [c.32]

Спектры, получаемые при пропускании, хорошо разрешены, если луч проходит через слой плотноупакованных молекул толщиной около 10 А. Такую толщину слоя хемосорбированных молекул можно получить при использовании слоев адсорбента в форме очень малых частиц, которые во избежание рассеяния должны быть меньше, чем длина волны. Было установлено, что лучше всего распределить металл в виде еще более мелких (диаметр порядка 500 А) частиц на частицах двуокиси кремния или окиси алюминия с диаметром от 1 до 2-10 А. Такие подложки прозрачны для излучений с длинами волн от 2 до 8 10 А. [c.192]

Другие актинометры. Газообразный бромистоводородный актинометр 163] пригоден для широкой области спектра (приблизительно от 1800 до 2500 А, т. е. вплоть до коротковолновой границы пропускания кварца). Давление бромистого водорода должно составлять 5—10 см рт. ст., а ячейка актинометра должна быть отделена от любого возможного источника ртутных паров посредством ловушки, охлаждаемой сухим льдом. В противном случае бромистая ртуть будет постепенно осаждаться на окошках и изменять их пропускание. Можно выморозить бромистый водород жидким воздухом и определить давление водорода, образующегося в результате облучения. Можно провести такой же расчет, как и в случае актинометра, заполненного смесью сульфат уранила— щавелевая кислота. На один поглощенный квант образуется одна молекула водорода [Ф = 1 в приведенных выше уравнениях (24) и (25)], однако обычно необходимо вводить поправки для учета возможности незначительного протекания термической реакции со ртутью. Количество разложившегося бромистого водорода не должно превышать 1%. [c.245]

Экспериментально мы всегда измеряем спектр пропускания образца Т (v) = I (v)//o(v) или спектр его оптической плотности In [/ц (v)//(v)] = Dg (v). Обе эти величины Т (v) и Bg (v) являются характеристиками не молекулы, а данного рассматриваемого образца. Однако натуральная оптическая плотность образца, отнесенная к числу центров поглощения, приходящихся на единицу поглощающей поверхности, или, иначе, к произведению концентрации в образце поглощающих центров т (молекул/см ) на толщину его слоя / (см), т. е. (l/ml) In (If, (v)U (v)) == e (v), является уже чисто молекулярной характеристикой и называется бугеровским или молекулярным показателем поглощения. При решении многих задач бывает удобнее концентрацию поглощающих центров выражать не в молекулах см , а в молях см . В этом случае величина е (v) называется молярным показателем поглощения, молярной поглощательной способностью или просто молярным поглощением. [c.29]

Зная силовое поле молекулы воды, входящей в состав димера, можно вычислить частоты валентных voD-колебаний ее изотопных аналогов — ВОН и HOD. Получающиеся значения частот 2719 и 2656 см полностью совпадают с частотами 2720 ч- 2700 и 2655 — 2650 см , обнаруженными экспериментально Е. Франком и К. Ротом в парах той же плотности (рис. 43) по спектрам пропускания [273] и спектрам комбинационного рассеяния [274]. [c.124]

Наиболее исчерпывающее исследование и сопоставление сцинтилляционных свойств чистых органических кристаллов было предпринято Сенгстером и Ирвином [36] с использованием кристаллов, выращенных из тщательно очищенных материалов. Для 55 соединений эти исследователи измерили относительные практические сцинтилляционные эффективности Тзо и Т-70 при возбуждении у-лучами от °Со при температурах соответственно 30 и —70° и спектры отражения и пропускания фотофлуоресценции. Полученные ими для наиболее эффективных сцинтилляторов величины Т30 и Т-70, реак — ДЛИНЫ ВОЛНЫ (в миллимикронах) наиболее интенсивных линий — и Я,ш1п — длины волн коротковолновой границы спектра пропускания флуоресценции — представлены в табл. 3. Строение молекул этих соединений показано на рис. 21. [c.203]

Метод определения содержания метил-ш/ ет-бутилового эфира (МТБЭ). Метод основан на измерении величины поглощения инфракрасного излучения в максимуме полосы поглощения 1090 см , характеризующей валентные колебания группы С— О—С в молекуле метил-ш/)ет-бутилового эфира. Испытание проводится на ИК-спектрофотометре средней или высокой дисперсии, работающем в диапазоне, имеющем разрешение не ниже I см и воспроизводимосгь величины пропускания в ИК-спектре 1% с использованием жидкостных кювет с окнами из КВг или N301. При подготовке к испытаниям готовят серию градуировочных образцов (минимально 7) неэтилированного бензина А-76 с 1 15% мае. МТБЭ. Затем компенсационным методом регистрируют ИК-спектры градуировочных растворов. При этом толщина кювет подбирается такая, чтобы оптическая [c.418]

J ня на первый возбужденный уровень вра-- щения У = 1. Расстояние между последующими линиями поглощения также составляет 2 Всм . На рис. VI.27, а стрелками показаны переходы между вращательными уровнями при поглощении радиации, а в нижней части рис. VI.27, б схематически изображен соответствующий спектр поглощения жесткого ротатора. Практически -S наблюдается картина поглощения типа изображенной на рис. VI.26. Как уже говорилось, минимумы пропускания света веществом соответствуют на этом рисунке линиям поглощения. Определяя расстояние между минимумами, находим 2В. Но так как В = Н./8лЧс, то, зная В, можно найти /, т. е. по спектру в далекой инфракрасной области определяется важная характеристика молекулы — ее момент инерции. По значению /, а также известным массам атомов по формуле (VI. 180) вычисляется межъядерное расстояние л Так, для хлористого водорода (см. рис. VI. 26) 2В = = /о = 20,68 см" , т. е. В = 10,34 см . Отсюда момент инерции молекулы НО / = 2,71 10 г-см . Если же считать приведенную массу ц = 1,63-10" г, можно найти межъядерное расстояние г = == 1,29-10 . Это значение г находится в удовлетворительном совпадении со значениями, определенными другими методами. [c.250]

Закон Бугера-Ламберта если среда однородна и слой в-ва перпендикулярен падающему параллельному световому потоку, то I = д ехр (— keif, где 1д и / -интенсивности со-отв. падающего и прошедшего через в-во света, толщина слоя, -коэф. поглощения, к-рый не зависит от толщины поглощающего слоя и интенсивности падающего излучения. Для характеристики поглощат. способности широко используют коэф. экстинкции, или светопоглощения к = kl2,303 (в см ) и оптич. плотность А =lg Igjl, а также величину пропускания Т= I g. Отклонения от закона известны только для световых потоков чрезвычайно большой интенсивности (для лазерного излучения). Коэф. к зависит от длины волны падающего света, т.к. его величина определяется электронной конфигурацией молекул и атомов и вероятностями переходов между их электронными уровнями. Совокупность переходов создает спектр поглощения (абсорбции), характерный для данного в-ва. [c.14]

Интенсивность полосы поглощения молекулы определяется вероятностью соответствующего электронного (или колебательного) перехода. Для характеристики интенсивности полосы служит молярный коэф. поглощения 6 (см. Абсорбционная спектроскопия), определяемый, согласно закону Бугера-Ламберта-Бера, как е = А1С1, где А = = — Ig Г= — lg(///o), Г-пропускание, и / -интенсивности соотв. падающего и прошедшего через в-во излучения, С-молярная концентрация в-ва, поглощающего излучение, /-толщина поглощающего слоя (кюветы), в см. Обычно е<10 , в ИК области е<210 (л/моль см). Закон Бугера-Ламберта-Бера лежит в основе количеств, анализа по спектрам поглощения. [c.397]

Самым простым способом является подача жидкости из хроматофафа непосредственно в масс-спектрометр. Естественно, что при этом может быть подана лишь небольшая часть элюата. С этой целью поток при пропускании через отверстия диаметром в несколько микрон разбивается на множество капель. Далее капли попадают в обогреваемую зону, где ббльшая часть растворителя испаряется. Оставшаяся часть паров растворителя вместе с анализируемым веществом поступает в ионный источник, где молекулы растворителя в процессе ХИ проявляют свойства газа-реагента, стимулируя образование иона [М -I- Н]". Этот метод неудобен тем, что в качестве элюен-тов можно использовать только определенные растворители, а структурная информация, получаемая из масс-спектров ХИ, весьма ограничена. [c.45]

Измерения по методу пропускания и НПВО спектра поглощения приповерхностного слоя воды толщиной от 2 до 0,2 мк, прилегающего к подложке из Ag l, aFj, AlaO , Ge, Si, KBS-5, ИКС--24, ИКС-25 [68—71, 75, 166], приводят к одним и тем же значениям молярного поглощения. Такой же спектр поглощения имеют водяной туман с диаметром капель 4—5 мк [97] и эмульсия воды в нефти [85] (максимальный диаметр капель 20 мк). Более того, измерения спектра воды в порах селикагеля диаметром 0,002 мк [76] указывают на то, что и в этом состоянии вода имеет структуру, близкую к структуре, характерной для больших объемов. Таким образом, все проведенные к настоящему времени спектральные исследования воды показывают, что ни поверхность самой воды, ни поверхность граничащего с ней другого вещества не влияют на колебательный спектр молекул, если последние удалены от этой поверхности более чем на 10 А. [c.136]

Поглощат. способность, т. е. оптич. плотность А = = lg(.lall) или пропускание Г = I/h, измеряют с помощью спектрофотометров. Распределение этих величин по длинам волн (частотам, волновым числам), зарегистрированное тем или иным способом, представляет собой спектр поглощения или пропускания. Линия (полоса) в спектре соответствует переходам атомов (молекул) между электронными и (или) колсбат. уровн.чми энергий по положению линий можно сде- [c.7]

Недавно выяснилось, что метод ИК-снектросконии можно приспособить для определения спектров адсорбированных молекул 32, 33]. Можно изучать как физически адсорбированные, так и хемосорбированные молекулы, и такие спектры были получены по методу пропускания [32] и по отражению от пленок, нанесен ных испарением на зеркала ячейки с многократным отражением [34]. [c.192]

Смотреть страницы где упоминается термин Молекулы СО спектр пропускания: [c.538] [c.214] [c.70] [c.538] [c.92] [c.16] [c.95] [c.218] [c.34] [c.745] [c.7] [c.124] [c.63] [c.340] [c.124] [c.340] [c.63] [c.14] [c.761] [c.331]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология