Мезоны, свойства

Выберите одну из следующих субатомных частиц и рассмотрите, как ученые узнали о ее существовании и свойствах (протон, нейтрон, электрон, нейтрино, кварк, пи-мезон, позитрон или глюон). Каковы практические результаты таких научных исследований (если они вообще имеются) [c.318]

Фм, важные степени свободы ограничены низшими состояниями спектра нуклонов и мезонов, показанными на рис. 1.1. Некоторые свойства этих состояний приведены в табл. 1.1. Главные роли играют пион со своей исключительно малой массой Шл— 140 МэВ, нуклон и изобара А(1232). Существенны также и векторные мезоны р и (О. Это и есть те составляющие, на языке которых мы проводим дальнейшее рассмотрение. [c.11]

Спектральные данные можно найти в справочниках Ланга [13], Гершензона [14], Спектральных данных для органических соединений [15] и Выпусках Американского общества по исследованию материалов [16]. С приложением спектральных данных для идентификации функциональных групп можно познакомиться по обзорной статье Мезона [17] или книге Джаффе и Орчина [1]. Если функциональная группа (хромофор) находится в сопряженной системе или в условиях стерического взаимодействия либо связана с электронодонорными группами, ее спектральные свойства могут отличаться от свойств изолированной функциональной группы. Часто такие отличия можно качественно предсказать для молекул, в которых ожидаются названные эффекты [17]. [c.171]

Природа ядерных сил еще - т окончательно не выяснена. -8 Пока можно сказать, что ядерные силы, подобно химическим, обладают свойством насыщения. Это дает основание рассматривать ядерные силы подобно химическим как результат обмена какими то частицами. Предполагают, что такими частицами являются п-мезоны. Непрерывный переход я-мезонов от одних нуклонов к другим и обусловливает ядерные силы, удерживающие эти нуклоны в ядре. [c.27]

Поскольку с. является моментом количества движения, он обладает общими свойствами квантово-механич. момента (см. Квантовая механика), и величина спинового момента определяется ф-лой М= %Уs(s+l), где ft = h 2n, а h— Планка постоянная, s — спиновое квантовое число (к-рое обычно называют просто с.) число возможных значений проекции С. на произвольным образом ориентированную ось равно 25 + 1. Характерным отличием С. от орбитального момента количества движения является то, что С. может принимать полуцелые значения. Для большинства элементарных частиц, напр, электрона, протона, нейтрона, Jl-мезона, С. является полуцелым и равен s = /2-Исключение составляют фотон (s = l), я- и К- мезоны [c.499]

Неразличимость, как уже было сказано, не является специфическим свойством электронов. Все элементарные частицы (протоны, нейтроны, мюоны, все мезоны и кварки), каждая в своем классе, неразличимы протоны не отличимы друг от друга, а один нейтрон нельзя отличить от другого. Следовательно, введение понятий протон , нейтрон и т.д., как и введение понятия электрон , не требует разделения свойств каждой отдельной элементарной частицы на учитываемые и на те, которыми пренебрегают, чтобы не вступать в противоречие с вводимым понятием. Каждый протон имеет свойства всех протонов, каждый нейтрон — всех нейтронов и т. д. [c.212]

Античастицы (знак или — над условным обозначением многих частиц) отличаются противоположным знаком электрического заряда (у электрически заряженных частиц), направлением магнитного момента и рядом других свойств. Многие античастицы обнаружены в природе, некоторые получены искусственно (см. выше). Античастицы образуются при столкновениях элементарных частиц с высокой энергией или при распаде других элементарных частиц (см. табл. н примеч. 5) и атомных ядер при столкновении элементарной частицы с соответствующей ей античастицей происходит совместное превращение их с образованием других элементарных частиц (фотоны, я и Х-мезоны) — аннигиляция, например е -I-(фотоны) рр->я-мезоны. [c.523]

Выбор черенковских счетчиков для различных целей определяется главным образом их свойством избирательности к скоростям. Условие (5) ясно показывает, что такой счетчик всегда будет действовать как пороговый детектор, регистрирующий лишь частицы с Р > 1/и. Если, например, используется вода п = 1,332), то порог будет при р = 0,751, что отвечает протонам, я-мезонам или электронам с энергиями 500 Мэе, 73 Мэе-и 265 кэв соответственно. Жидкий азот (тг = 1,205, Ртш = 0,830) можно применять (непосредственно сочетая дюар с фотоумножителем) в качестве-детектора протонов Или пионов с энергиями-выше 760 и 112 Мзв соответственно и т. д. При еще меньших показателях преломления (вплоть до 1,01) использовались различные сжатые газы. [c.159]

Каскад является по своей сути процессом, развивающимся случайным образом каждая каскадная частица обладает средним свободным пробегом относительно соударения и каждое столкновение в свою очередь характеризуется распределением вероятности различных возможных конечных состояний. Это распределение определяется характеристиками соударения в свободном пространстве, но модифицировано с учетом принципа Паули. В рамках этой модели распределение свойств испущенных нуклонов и я-мезонов, а также и остаточных ядер можно оценить с помощью так называемого метода Монте-Карло, согласно которому выбор случайных чисел определяет положение и последовательность каждого соударения в каскаде. Как показывает сравнение с экспериментальными данными 114], расчеты подобного рода, выполняемые на скоростных вычислительных машинах, дают хорошие результаты. [c.318]

Более подробно эти вопросы изложены в книгах Алфрея, Механические свойства высокополимеров, ИЛ, 1952, и Мезона, Пьезоэлектрические кристаллы и их применения в ультраакустике, ИЛ, 1952. [c.7]

В физике элементарных частиц за последние двадцать лет было открыто очень много новых частиц. Все они различались по своим свойствам и между ними, казалось, не было ничего общего. В результате в теории наступил период разброда. Однако, как это часто бывало в ходе развития науки, по мере увеличения числа элементарных частиц и, казалось, все большей бессистемности сформировалась объединяющая теория и упорядоченность стала очевидной. Теперь большинство частиц, классифицировано, и они могут быть отнесены к двум разным семействам кваркам и лептонам. I. Кварки входят в состав адронов. 2. Существуют два класса адронов барионы и мезоны. Барионы образованы тремя кварками, а мезоны — парами кварк/антикварк. Протон и нейтрон относятся к барионам. [c.63]

Можно заключить, что одно симметричное псевдоскалярное поле во втором приближении не может обеспечить приближенного выполнения свойства постоянной плотности ядерной материи, Весьма вероятно, что правильная теория ядерных сил будет учитывать, по крайней мере, два сорта мезонов или больше. [c.234]

Весьма плодотворной для уяснения особенностей ядерных сил явилась мезонная теория, выдвинутая и развитая Юкавой. Согласно мезонной теории, каждый нуклон окружен мезонным полем, посредством которого он взаимодействует с другими нуклонами. Подобно тому, как электрическое взаимодействие связано с переносом фотона от одного заряженного объекта к другому, возникновение ядерных сил, согласно мезонной теории, обусловлено переносом частицы, названной мезоном. Свойствам этой частицы хорошо удовлетворяет открытая в 1947 г. частица с массой, равной 270 электронным массам, и названная я-мезоном. [c.11]

Кроме закона дисперсии, который определяет динамику отдельной частицы, важным характерным признаком являются ее свойства как члена коллектива таких частиц. Статистические свойства элементарных частиц тесно связаны с их спином [1]. Частицы, обладающие полуцелым спином (например, электроны, протоны, нейтроны и др.), подчиняются статистике Ферми—Дирака частицы с целым спином (фотоны, мезоны и т. п.) — статистике Бозе— Эйнштейна. [c.73]

НОСТИ ОДНИХ частиц от других становится все более и более неопределенным. Согласно современным представлениям, взаимодействия между частицами одного типа передаются с помощью частиц другого типа. Так, например, заряженные и нейтральные пионы передают ядерные взаимодействия между нуклонами. Образно говоря, протоны и нейтроны как бы окружены мезои-ным облаком, через которое и осуществляется взаимодействие между ними. Это мезонное облако является составной частью протонов и нейтронов и во многом определяет их свойства. С другой стороны, протоны и нейтроны в свою очередь определяют ряд свойств пионов. В связи с этим теряет смысл понятие изолированной частицы того или иного вида. Следовательно, представление о свободном движении частицы может быть только грубой идеализацией действительности. [c.235]

Чтобы дать физическую интерпретацию потенциала ОБО, заманчиво предположить, что эффективные бозоны совпадают с существующими мезонами. Ожидается, что существенные вклады дают только те мезоны, массы которых меньше, чем масса нуклона. Описание обмена мезонами с много большими массами физически непонятно, так как комптоновская длина волны бозонов при этом заметно меньше, чем характерные адронные расстояния. Помимо псевдоскалярного пиона существует также четыре нестранных мезона с массами, меньшими 1 ГэВ. Из них наиболее важными можно считать два векторных мезона р и свойства которых приведены в табл. 3.5. Кроме того, существует один псевдоскалярный мезон гу(548) и один скалярный мезон (980). Оба они связаны с нуклоном весьма слабо и поэтому не очень важны в моделях ОБО. Зесь мы их обсуждать не будем. [c.79]

Вследствие доминантности А(1232) в амплитуде элементарного фоторождения мезона, когерентная реакция (у, л°) на ядрах дает селективный инструмент для исследования свойств изобары А (1232) в ядерном окружении. Нерезонансные фоновые члены в амплитуде (у, лР) малы, хотя в детальные расчеты они должны быть включены. Поэтому можно ожидать, что основные свойства взаимодействия хорошо описываются на языке Л-дырочной модели. При таком описании амплитуда когерентного рождения для фотона с импульсом к и выходящего л° с импульсом q есть [c.348]

Теория эта (Юкава. 1935 г.) б )Ша разработана еще до открытия я-мезона и правильно предсказала его свойства. Силы стяжения между однотипными нуклонами она не обьясняет, но они могут быть объяснены с помон1ью нейтральных п-мсзонов — и е й т р о т т о (сушествование которых было недавно доказано). [c.442]

Корпускулярно-волновая природа микрочастиц. Соотношения де-Бройля. Опыт показывает,что движение микрочастиц происходит по законам, отличным от законов классической механики микрочастице присущи некоторые свойства корпускул (частиц) и некоторые свойства волн. С одной стороны, электрон (или протон, заряженный мезон) движется и действует подобно корпускуле в камере Вильсона он оставляет след, похожий на траекторию частицы (рис. 1), в столкновениях участвует как целое (ого энергия и импульс связаны таким же соотношением, как и у обычной частицы в классич. механике). Поэтому до 20-х гг. элек-троны рассматривались кай корпускулы. Вместе с тем Рис. 1. Следы электронов в ка- [c.253]

Наконец, последний период, начавшийся в 50-х гг., характеризуется развитием экспрессных методов апализа и выделения короткоживущих изотопов, получающихся в основном на ускорителях ядерных частиц с целью синтезирования новых атомных ядер. При этом широкое расиространение нашли экстракционные, хроматографич. и высокотемпературные методы выделения радиоэлементов без носителя, т. е. без специально вводимых стабильных изотопов этих элементов, а также такие специфич. радиохимич. приемы, как улавливание ядер отдачи и идентификация по радиоактивным дочерним продуктам. Можно ожидать, что в недалеком будущем появятся новые методы изучения химич. свойств крайие нестабильных образований типа тяжелых ядер с периодами полураспада порядка секунд и долей секунд, и даже систем типа мезоатомов, возникающих при захвате мезонов на стабильные боровские орбиты с образованием своего рода мезонной оболочки, аналогичной обычной электронной оболочке атома. [c.245]

Теперь известно, что ядро атома имеет сложную структуру. Основные ядерлые частицы — это протоны р к нейтроны п°. Протон и нейтрон очень похожи по свойствам, их отличают только заряд и масса. Масса нейтрона равна 1,00813 Шр. Считают, что протон и нейтрон являются двумя состояниями одной и той же частицы — нуклона. Взаимодействие между нуклонами осуществляется путем обмена Я-мезонами (Я , л , Л или пионами), находящимися в постоянном окружении протонов и нейтронов. В последнее время было доказано, что нуклоны состоят из особых частиц — кварков, экспериментально пока не обнаруженных. Взаимодействие между кварками вызвано обменом глюонами — частицами, не имеющими массы. [c.23]

Ядерные силы являются спиновыми, а такнш не центральными они сильно зависят от взаимной ориентации спинов и ориентации спинов по отношению к взаимному расстоянию. Следовательно, мезонное поле сил не может быть индифферентным к спиновым свойствам. [c.75]

Хотя ряд основных членов взаимодействия на относительно больших и умеренно малых ядерных расстояниях довольно хорошо выяснен, все же наличных сведений о свойствах мезонов и нуклонов и имеющихся теоретических средств оказывается далеко недостаточно, чтобы удовлетворительно описать поведение нуклонов и их связь с мезонами при малых расстояниях в ядрах, или при высоких энергиях в космических лучах либо достигнутых в современных ускорителях.В частности, вопреки ожиданию, нри увеличении энергии сталкивающихся протонов рассеяние остается не зависящим от энергии примерно до 400 млн. эв. Подсчет ядерного потенциала при его последовательной релятивистской трактовке, когда нужно учитывать разные отсчеты времени у обоих взаимодействующих нуклонов (а также нри невозможности использовать обычную теорию возмущения ввиду большой величины константы связи нуклонов с тг-мезон-ным полем), оказался столь сложным, что до сих пор идут оншвленные дискуссии о методах подсчета тех или иных членов в ядерном потенциале. Результаты расчетов, согласно релятивистским уравнениям Бете—Саль-нетера или приближенному методу Фока—Тамма—Данкова—Дайсона — Леви, отметив нелокальный характер потенциала на малых расстояниях, существенно пе изменили создавшейся ситуации в самое последнее время мы все больше и больше приходим к заключению, что ядерные силы не могут быть полностью объяснены чистым тг-мезонным нолем, связанным с точечными нуклонами. Поэтому необходимо внести в закон взаимодействия нуклонов по крайней мере следующие модификации. [c.76]

Обнаружение элементарных частиц и у-лучей. С помощью люминесценции можно регистрировать потоки протонов, дейтронов, электронов, нейтронов, позитронов, мезонов, а-частиц и у-лучей. Прохождение каждой такой частицы через люминесцентные иеорганические и органические вещества вызывает возбуждение большого числа их центров свечения, излучение которых дает вспышку люминесценции, называемую сцинтилляцией. Так, одна а-частица может вызывать возбуждение 10 центров свечения. Люминесцентные вещества, обладающие такими свойствами, получили название сцинтилляторов. Регистрация сцинтилляций и их измерение осуществляются при помощи сцинтилляционных счетчиков, которые состоят из сцинтиллятора и фотоумножителя, отмечающего отдельные световые импульсы. [c.474]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология