Пробег максимальный, частиц

Длина максимального пробега Р-частиц в различных материалах зависит от максимальной энергии Р-излучения. Так, максимальный пробег Р-частиц, испускаемых 5 ( гаах = О, 167 МэВ), составляет в воздухе 0,28, а в алюминии — 1 10 м в случае ( тах = 1,500 МэВ) в тех же объектах максимальный пробег составляет соответственно 5,1 и 2,47 10 " м. [c.55]

Поскольку ДЛЯ синтеза меченых органических соединений в большинстве случаев используются мягкие бета-излучатели (Н , О , S ) с максимальной энергией менее 0,2 Мэе и с максимальным пробегом бета-частиц в воздухе меньше 30 см, главная опасность при этой работе заключается в проникновении радиоизотопа в организм. [c.648]

Т олщина слоя половинного ослабления -излучения приближенно равна 1/7 максимального пробега Р-частиц в этом веществе. [c.454]

Для алюминия максимальная величина пробега р-частиц может быть найдена из приближенных выражений (см) [c.298]

Если принять во внимание, что максимальный пробег р-частиц С в жидкости мал (порядка 0,3 мм) по сравнению с толщиной и диаметром активного слоя препарата и почти не зависит от [c.273]

На основании соотношений (3.25) и (3.29) можно получить выражение для полной энергии р-излу-чения, поглощаемой в слое, равном максимальному пробегу 3-частиц, за время / [c.29]

Толщина защитных экранов для р-излучения должна быть не менее максимального пробега р-частиц в данном материале. В том случае, когда тормозным излучением пренебречь нельзя, для защиты от Р-излучения применяется комбинированная защита, включающая также защиту от тормозного излучения (например, алюминий—свинец). [c.45]

Величина максимального пробега Р-частицы в любом материале определенным образом зависит от энергии. В литературе имеется несколько эмпирических формул, связывающих максимальный пробег Р-частиц с их максимальной энергией (17—1 и 19—I). Поэтому определение максимальной энергии р-спектра сводится к измерению максимального пробега, а энергия вычисляется по эмпирическим формулам. Для определения максимального пробега р-частиц радиоактивный изотоп по возможности наиболее высокой удельной активности наносится на тонкую органическую пленку. При не очень точных измерениях в качестве подложки используют алюминий или пластмассы, например плексиглас. В качестве детектора Р-излучения применяют торцовый счетчик Гейгера —Мюллера или Р-сцинтилляционный счетчик. Препарат укрепляется вблизи соответствующего детектора излучения. Между препаратом и счетчиком помещаются алюминиевые экраны известной толщины (г/см ). Измеряется уменьшение активности с увеличением толщины алюминиевых экранов. Полученные опытные данные выражаются в полулогарифмическом масштабе gI й г/см ). [c.88]

Рис. 67. Определение максимального пробега, 3-частиц по поглощению в алюминии. R — максимальный пробег, поз + don — толщина в г/см слоя воздуха и окошка счетчика

На рис. 67 изображены экспериментально полученные данные для чистого Р-излучателя. Пересечение кривой поглощения излучения с величиной фона дает максимальный пробег Р-частиц в алюминии. Несколько лучшие результаты получаются при использовании сравнительного метода Физера. Для радиоактивных изотопов, которые наряду с р-частицами испускают у-кванты, определить максимальный пробег простой экстраполяцией труднее. В данном случае метод Физера дает вполне удовлетворительные результаты. [c.89]

Дозу от радиоактивных излучений можно снизить, проводя работу за защитными стенками или экранами. Для защиты от Р-излучения применяют экраны из плексигласа или алюминия, для защиты от у-излучения — экраны и стенки из свинца. Толщина защитных экранов для р-лучей должна не менее чем вдвое превышать максимальный пробег Р-частиц в данном материале (напомним, что величину максимального пробега можно рассчитать по формуле (17—I) или (19—1). Для у-лучей расчет толщины защиты проводится по формуле [c.100]

Следует отметить, что с помощью радионуклида, которым пользовались авторы, можно было вычислить лишь линейную скорость кровотока (натрий быстро диффундирует из сосудистого русла). Период полураспада Na составляет 14,9 часа он является -излучателем (0,54 МэВ, максимальный пробег /3-частиц в воде — 6,56 мм) и 7-излучателем большой энергии (3,862 2,752 и 1,368 МэВ с выходом 7-квантов на 1 распад 0,05% 100,0% и 100,0%, соответственно). [c.413]

Хевеши и Зейтц собирали атомы отдачи Th " на медном электроде, заряженном до —200 8. Измеряя выход ядер отдачи до и после диффузии, они определяли коэффициенты диффузии вплоть до столь малых значений, как 10 сек-1. Метод интерпретации результатов измерения выхода ядер отдачи идентичен с методом, применявшимся при подсчете по сцинтилляциям, вызываемым а-частицами. Уравнения (10) и (11) могут быть использованы непосредственно, если вместо значения R подставить максимальную длину пробега ядер отдачи Th " в кристалле. Длина пробега ядер отдачи в кристалле хлористого свинца может быть определена по поглощающей способности свинца и хлора по отношению к а-частицам, принимая, что отношение пробега а-частицы к пробегу ядра отдачи в хлориде свинца такое же, как и измеряемое в воздухе. Длина пробега ядер отдачи Th " в хлориде свинца была найдена равной 7,5 10 см. [c.61]

Р-Частица полностью поглощается материалом, когда она теряет всю свою энергию. Максимальный пробег в поглотителе зависит от энергии Р-частиц, поэтому максимальный пробег Р-частиц характеризует их энергию. Максимальный пробег можно легко определить из измерений поглощения. [c.74]

Рис. 46. Определение максимального пробега Р-частиц ТР в алюминии.

Практически нужно проводить большое число измерений, поэтому работают с препаратами или очень малой, или очень большой толщины. В первом случае толщина препарата должна быть настолько мала, чтобы самопоглощения или совсем не наблюдалось, или оно происходило бы в незначительной степени. Если радиоэлемент сильно разбавлен носителем, то> работают с бесконечно толстыми препаратами. Наименьшая толщина таких препаратов должна быть равна максимальному пробегу Р-частиц Практически достаточно иметь толщину препарата 0,75/ , так как излучение нижних слоев мало сказывается и, кроме того, нужно еще учитывать поглощение в стенках (окошке) счетчика. Дальнейшее увеличение толщины препарата не приводит больше к росту измеряемой активности. Благодаря этому удельная активность вещества больше не пропорциональна измеряемой, скорости счета. [c.78]

Кривая не похожа на зависимость, изображенную на рис. 68. Это получилось потому, что, с одной стороны, уран и его дочерние продукты испускают а-частицы с различной длиной пробега, а, с другой стороны, сам препарат был неоднородным, так что имело место заметное самопоглощение. Поэтому величина, полученная в данной работе, может рассматриваться как действительное значение максимальной длины пробега а-частиц [c.130]

Различные материалы (парафин А1, Fe, РЬ), используемые для образования тормозного излучения (толщина равна максимальному пробегу р-частиц применяемого изотопа). [c.392]

Оценить величину максимального пробега р-частиц можно также путем измерения слоя половинного ослабления р-излучения. [c.31]

При работе с органическими мечеными соединениями приходится иметь дело практически только с бета- и гамма-излучением. Отрицательные бета-лучи — это электроны, летящие со скоростями 100 000—300 ООО км1сек. Энергия этих частиц имеет непрерывный спектр от максимальной величины, которая составляет обычно 0,01—10 Мэе, до очень малых величин Средняя энергия бета-частиц составляет примерно одну треть их макси мальной энергии. В отличие от альфа-частиц бета-частицы не имеют прямо линейной траектории, длина пробега бета-частиц в воздухе достигает мак симально нескольких метров. Бета-излучение, так же как и альфа-лучи ионизирует среду, через которую проходит однако эффективность иониза ции для бета-излучения существенно ниже. Отрицательный бета-распад был обнаружен как у природных, так и у искусственных радиоизотопов. [c.644]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Сцинтилляционный детектор состоит из сцинтиллятора, в котором возбуждение, вызванное заряженной частицей, превращается в кванты света, и фотоумножителя, преобразующего их в электрические импульсы большой величины. Чаще всего сцинтиллятор для а-счета представляет собой экран, покрытый сернистым цинком, активированным серебром. Толщина слоя ZnS(Ag) выбирается несколько больше длины пробега а-частиц, около iO мг см . При этом получают максимальный световой ны-ход для а-частиц и наилучшую дискриминацию р-частиц. [c.147]

Частицы при взаимодействии с электронами поглощающего вещества легко рассеиваются. Длины их действительных траекторий оказываются в 1,5 раза больше толщины поглощающего слоя. Кроме того, р-частицы одного радионуклида имеют разные пробеги из-за непрерывного спектра Р-излучения. Поэтому проникающую способность Р-излучения характеризуют значением максимального пробега р-частиц Кгаш . Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются Р-частицы с энергией, равной максимальной энергии р-спектра. Пробеги р-частиц в воздухе доходят до 10-11 м, а в мягкой биологической ткани — до 1 см. [c.53]

Оценить максимальный пробег р-частиц в веществе можно путем измереши слоя половинного ослабления р-излучения. Слоем половинного ослабления р-излучения [c.53]

Давление газа в камере с сеткой подбрфают так, чтобы пробеги регистрируемых частиц полностью укладывались в промежутке высоковольтный электрод—сетка (вспомогательный объем камеры). Образованные в треке частицы (электроны) дрейфуют в направлении собирающего электрода, проходят через сетку и индуцируют заряд во внешней цепи только при движении в промежутке сетка—собгфающий электрод (рабочий объем камеры), так как сетка практически полностью экранирует один объем от другого. Очевидно, что в этом случае максимальная амплитуда заряда, индуцированного во внешней цепи, от ориентации трека не зависит. [c.99]

Пусть 5 — толщина источника и К — пробег а-частиц в веществе источника. Очевидно, что из слоя ( с, находящегося в источнике на глубине х, могут попасть в камеру и вызвать в ней электрический импульс только те частицы, которые вьшетели под углами к вертикали от 0 до некоторого предельного угла д ред(л ), при котором пробег частиц в веществе покрытия равен у=рЯ. Здесь р — максимальная доля пробега частиц в веществе источника, при которой остаточный пробег в рабочем теле детектора достаточен для их надежной регистрации (р < 1, так как частицы, попадающие в рабочее тело детектора с малой энергией, создают очень маленькие электрические импульсы, которые оказываются меньше порога дискриминации, устанавливаемого для отсечения шумов радиосхемы и импульсов фона от р-частиц и фотонов). Доля частиц у пи( ), попадающих в чувствительный объем детектора из лежащего на глубине X слоя с с, определяется отношением телесного угла Опред, соответствующего йпред( ), к 2я [c.109]

Ионизирующее действие р-лучей на единице длины пути (удельная ионизация) меньше, а их проникающая способность соответственно больше, чем у а-излучения. При прохождении через вещество Р-частицы легко рассеиваются, так что траектории Р-ча-стиц в веществе в 1,5—4 раза превышают толщину пройденного слоя. Поэтому пробегом в веществе Р-частиц данной энергии называют минимальную толщину поглотителя, при которой практически полностью задерживаются все электроны начального потока. Поскольку Р-излучение имеет непрерывный энергетический спектр, прокика ощая способность р-из-лучения характеризуется величиной максимального пробега Р-частиц. Максимальный пробег соответствует пробегу в веществе Р-лучей максимальной энергии. [c.22]

При иснользовании внешних мишеней толщина источника, включая упаковку, должна быть небольшой по сравнению с максимальным пробегом р-частиц. Если желательно иметь малый размер фокусного иятна рентгеновского излучения, объем р-источника следует ограничивать при этом также уменьшается максимальная мощность излучения. Если же размеры р-источ-ника не ограничены условиями работы, то можно получить мощные потоки рентгеновского излучения, так как мощность определяется только размерами р-источника. [c.56]

После определения рабочего напряжения и фона торцового счетчика измеряют скорости счета (точность 1% ) при различной толщине поглотителя, причем экраны следует помещать возможно ближе к счетчику. Зависимость скорости счета (фон вычтен ) от толщины поглотителя й мг1см графически изображают в полулогарифмических координатах. Толщина-поглотителя, через которую не проходит ни одна частица, равна максимальному пробегу Р-частиц. Особенно точно должны проводиться измерения кривой поглощения для толстых экранов. [c.76]

Пробег Р-частиц Т1 / макс = 295 мг1см . Исходя из этой величины, вычисляют максимальную энергию макс [c.77]

Максимальный пробег р-частиц. При взаимодействии с электронами поглощающего вещества р-частицы легко рассеиваются. Их действительные траектории оказываются в 1,5—4 раза больше толщины поглощающего слоя. Пробег р-частицы нельзя однозначно характеризовать длиной ее трека, как это было сделано в случае а-излучения явление рассеяния приводит к тому, что даже электроны с одинаковой начальной энергией проходят в веществе совершенно различные по протяженности пути, которые в твердом поглотителе практически невозможно определить. Дело осложняется еще наличием непрерывного спектра р-излучения. Поэтому проникающую способность р-излучения характеризуют величиной максимального пробега р-частиц Rmax (от англ. range — пробег). Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются р-частицы с начальной энергией, равной максимальной энергии р-спектра. [c.29]

Л р — число Р-частиц, проходящих через поглотитель толщиной / Дтах максимальный пробег Р-частиц пунктиром показана экспоненциальная функция [c.30]

Формы кривых р-спектров различных радиоактивных изотопов не вполне идентичны, и максимальный пробег р-частиц, как указано выше, составляет 5—10-кратную величину полупробега. Поэтому связь максимальной энергии с массовым коэффициентом [c.52]

При малых величинах давления сила ионизационного тока возрастает приблизитатьно пропорционально давлению. Когда при некотором давлении Ро пробег а-частиц сделается равным радиусу ионизационной камеры, достигается максимальный ионизационный ток, который остается постоянным при дальнейшем увеличении давления. Точка излома на кривой зависимости ионизационного тока от давления легко отмечается, и длина пробега соответствующая нормальным температуре и давлению, вычисляется по формуле . [c.127]

Прп изготовлении препаратов, испускающих р-частицы в особенности малой энергии ( С, и др.), большое внимание уделяют получению слоев воспроизводимой толщины однородного распределения вещества по площади. Однако сложность методики изготовления препаратов с воспроизводимой толщиной слоя вещества заставляет приготовлять слой, толщина которого пре-выщает максимальный пробег р-частиц данного изотопа (слой насыщения). [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология