Пробег частиц концентрация

Здесь Отм — масса молекул газа = (ЗкТ/тст ) —средняя скорость их движения Лг — длина свободного пробега частицы Лг= 1/п/ Мас с — концентрация газа. Это сопротивление возникает вследствие того, что для движущейся частицы средняя скорость при ударе молекул [c.271]

Это соотношение справедливо, когда размеры системы в направлении градиента много больше длины свободного пробега частиц в среде, а изменение концентрации на расстоянии длины свободного пробега много меньше характерного значения концентрации частиц п. Кроме того, предполагается отсутствие внешних полей, градиентов температуры и давления. [c.287]

Первичный механизм воздействия инициирующего излучения на углеводород с растворенным в нем кислородом в общих чертах следующий. Фотон или частица высокой энергии при столкновении с молекулами вызывает образование положительно заряженных ионов КН и электронов Ъ. Часть электронов захватывается молекулами кислорода с образованием ионов Оа. Положительно заряженные ионы соединяются с электронами или отрицательно заряженными ионами, образуя возбужденные молекулы. Возбужденные молекулы диссоциируют на свободные радикалы. Таким образом, воздействие ионизирующего излучения на углеводород сводится к образованию свободных радикалов и возбужденных молекул. Различные виды излучений отличаются разной плотностью ионизации вдоль трека частицы (кванта) высокой энергии, а вследствие этого различной локальной концентрацией свободных радикалов. В случае а-частиц плотность ионизации вдоль трека частицы очень велика, длина пробега частицы мала. Вдоль трека каждой а-частицы возникает высокая концентрация свободных радикалов, главную роль в радиационно-химическом превращении под действием а-частиц должны играть реакции между свободными радикалами. Для электронов плотность ионизации вдоль пути частицы значительно ниже. В случае фотонов высокой энергии (рентгеновского и у-излучения) ионизация происходит более или менее равномерно по всему объему облучаемой жидкости. В этих случаях большую роль играют реакции радикалов с окружающими их молекулами. [c.194]

Анализ мельниц различных конструкций проводится приблизительно в порядке их производительности и достижимой степени измельчения или же допустимой крупности загружаемого материала. В то время как крупные частицы измельчаются преимущественно на мелющих органах, при сверхтонком измельчении на передний план выступает измельчение вследствие взаимного соударения частиц. С повышением тонины требуется увеличение подачи воздуха, так как в этом случае необходимо отводить большое количество тепла. В зоне измельчения поддерживается сильное вихревое движение воздуха для того, чтобы, с одной стороны, достаточно часто подвергать ускорению частицы в сфере вращающихся ударных поверхностей, а с другой, чтобы повысить вероятность столкновений частиц при высоких относительных скоростях. Концентрация смеси размалываемого материала и воздуха должна подбираться такой, чтобы вычисленная средняя длина свободного пробега частицы [1] была бы меньше, чем возможная траектория беспрепятственного движения. [c.451]

При движении частиц, перемещающихся в потоке, вероятность столкновения между ними повышается с увеличением концентрации диспергируемых частиц. Средний свободный пробег частиц между столкновениями разом [c.485]

Толщину азотированного слоя определяли по изменению микротвердости до значений твердости сердцевины. Установлено, что с увеличением расстояния между анодом и катодом в пределах 1 — 45 мм наблюдается рост толщины азотированного слоя. При расстоянии между анодом и катодом менее 2 мм диффузионный слой получается неравномерным. Это, видимо, связано с тем, что длина свободного пробега частиц в газоразрядном промежутке становится соизмеримой с указанным расстоянием и тлеющий разряд не получает полного развития, так как наблюдалось неустойчивое горение разряда. Увеличение расстояния между анодом и катодом, вероятно, способствует увеличению концентрации ионов в разрядном промежутке, что ведет к росту азотированного слоя. Следовательно, при проектировании технологических процессов ионного азотирования следует принимать расстояние между катодом и анодом не менее 40 мм. [c.121]

Отсюда следует, что длина свободного пробега частиц некоторого класса крупности в потоке прямо пропорциональна скорости потока и обратно пропорциональна концентрации частиц другого класса в этом потоке. Основываясь на этой зависимости, можно объяснить в первом приближении характер экспериментально полученных зависимостей степени фракционного разделения и эффективности классификации от концентрации материала в потоке. При малых концентрациях материала длина свободного пробега частиц может быть больше высоты аппарата, т. е. взаимодействие в потоке частиц материала между собой может практически отсутствовать. [c.106]

При дальнейшем росте концентрации материала в потоке длина свободного пробега частиц между двумя соударениями может стать соразмерной высоте аппарата. Это приведет к тому, что за время пребывания в классификаторе все частицы столкнутся в среднем один раз, г. е. эго взаимодействие приобретет детерминистский характер. Полученное при этом значение эффективности классификации остается неизменным до тех пор, пока дальнейший рост концентрации не приведет к такой длине свободного пробега частиц, которая обеспечивает высший порядок для числа столкновений за время их пребывания в зоне классификации. [c.106]

Статистика Больцмана. Воздух при стандартных значениях температуры и давления имеет молекулярную плотность около 2,7 10 молекул в кубическом сантиметре. Несмотря на такое огромное количество молекул в малом объеме, в любом конкретном случае отдельные частицы относительно далеко отстоят друг от друга из-за чудовищной концентрации вещества в месте расположения любой конкретной молекулы. Ввиду того что в среднем путь пробега частиц между столкновениями намного превосходит эффективный радиус потенциалов взаимодействия частиц, эти потенциалы взаимодействия оказывают малое влияние на движение частиц, и ими можно пренебречь. Конечно, это не будет справедливо [c.326]

При описании явлений в плазме оказалось удобным применение наряду с вышеперечисленными величинами обратной длины свободного пробега, которую обычно называют полным эффективным сечением Q, она для упругих соударений одинаковых частиц связана с диаметром частицы d и с концентрацией п соотношением [c.249]

Здесь rts — поверхностная концентрация адсорбированных частиц а — средняя длина их пробегов при поверхностной диффузии gi — энергия активации поверхностной диффузии [c.23]

В работе [73] описано определение карбонильных групп, образующихся на поверхностях полиэтиленовых пленок под действием окислительной среды. Образцы при этом обрабатывали 0,01 М раствором 2,4-динитрофенилгидразина- С в 2 н. серной кислоте. Избыток радиореагента смывали с пленки водой и затем измеряли остаточную радиоактивность поверхности пленки с помощью проточного газового детектора радиоактивности с тонким окошком. Для измерения удельной радиоактивности радиореагента некоторое небольшое его количество наносили на тот же образец исходной пленки и тем же счетчиком измеряли радиоактивность. Если толщина определяемого образца пленки полиэтилена превышает длину пробега р-частиц, образующихся при распаде изотопа то скорость счета на поверхности анализируемой пленки пропорциональна концентрации карбонильных групп. При анализе пленок с толщиной, меньшей длины пробега р-частиц в полиэтилене, [c.111]

Наиболее опасными, с точки зрения внутреннего облучения, оказываются а-излучающие радионуклиды, так как пробег а-частиц в веществе мал, и их энергия целиком поглощается вблизи места концентрации радионуклида. Степень внутреннего облучения зависит не только от вида радионуклида и энергии излучения, но также от количества радионуклидов, попавших внутрь, характера распределения их в организме, периода полураспада и скорости его выведения из организма. [c.41]

Активность газов в воздухе можно определить с помощью ионизационной камеры с воздушными стенками. Такая камера состоит из двух изолированных коаксиальных цилиндров, изготовленных из металлической сетки. Камеры предназначены для измерения концентраций Р-активных газов с небольшим пробегом Р-частиц. При помещении камеры в Р-активный воздух в ней возникает ионизационный ток г, по которому определяется концентрация [c.115]

При быстрых реакциях в растворах может наблюдаться отклонение от равномерного распределения частиц в пространстве. Наличие молекул растворителя в этом случае обеспечивает равновесное распределение частиц по энергиями, но диффузия реагирующих частиц друг к другу может быть настолько медленной.по сравнению со скоростью химической реакции, что пространственное распределение реагирующих частиц не будет равномерным. Близко расположенные реагирующие частицы быстро вступают в реакцию друг с другом и, наоборот, те частицы, которые не имеют по соседству другой частицы, с которой они могли бы прореагировать, в реакцию вступают позже [6]. Поэтому около непрореагировавших частиц возникают зоны, обедненные способными к реакции частицами, т. е. возникает ситуация, сходная с той, о которой мы говорили при рассмотрении поглощения частиц зерном сорбента и в теории коагуляции. Для количественного описания распределения частиц по объему мы можем, как и в теории коагуляции, найти из уравнения диффузии концентрацию способных к реакции частиц с как функцию расстояния г от центра избранной частицы и времени I. Между коагуляцией и бимолекулярными реакциями в растворах имеются, однако, и существенные различия. Применимость уравнения диффузии к коагуляции в растворах и к коагуляции достаточно крупных аэрозольных частиц (с размерами больше длины свободного пробега) не вызывает сомнений. Однако в бимолекулярной реакции линейные размеры зон с обедненной концентрацией реагирующих частиц оказываются сравнимыми с размерами молекулы. Использование уравнения диффузии для такого случая вызывает некоторые возражения. Тем не. менее обычно считают возможным пользоваться уравнением диффузии в задачах о столкновениях молекул, приводящих к реакции. [c.97]

Для радикальной изомеризации, проводимой при относительн( высоких давлениях и концентрациях и при малых длинах свобод ного пробега частиц, основной причиной гибели радикалов буде гомогенный обрыв по реакции [c.76]

Уменьшение значений Umax и 1/х, вследствие сжатия двойного электрического слоя при повышении концентрации электролита, приводит к уменьшению фактора замедления коагуляции, т. е. возрастанию скорости коагуляции до величин, соответствующих уравнению Смолуховского (IX—35), или даже выше, поскольку в схеме, положенной в основу рассмотрения процесса быстрой коагуляции, не учитывается возможность существования дальних сил притяжения между частицами. Фактор замедления коагуляции может, до некоторой степени условно, трактоваться как коэффициент, описывающий эффективность столкновений при наличии потенциального барьера доля частиц, имеющих малую энергию , как бы отражается . от этого барьера. Однако следует иметь в виду, что длина свободного пробега частицы в гидрозоле значительно меньше ширины потенциального барьера поэтому правильнее говорить, что частицы преодолевают барьер не из-за высокой кинетической энергии ( по инерции ), а вследствие того, что они постепенно перебираются через барьер в результате многих последовательных флуктуаций. [c.266]

Процессы переноса теплоты, импульса и массы, обусловленные самопроизвольными перемещениями молекул, радикалов, атомов, ионов, имеющими в газах и жидкостях характер броуновского, а в твердых телах - колебательного движения, протекают в направлении выравнивания температур, давлений и концентраций. Согласно воззрениям молекулярно-кинетической теории интенсивность процессов переноса в газах и жидкостях однозначно определяется длиной свободного пробега частиц и, следовательно, их физико-химическими харатеристиками и параметрами состояния. В зависимости от последних длина свободного пробега может изменяться в широких [c.42]

Отличительная особенность цепных реакций, которая была открыта акад. Н. Н. Семеновым и Ч. Гиншельву-дом (лауреатами Нобелевской премии), состоит в том, что они имеют как нижний, так и нерхний пределы давлений, при которых начинаются взрывы. Это объясняется тем, что при малых давлениях активные частицы имеют большую длину свободного пробега и часто гибнут на стенках сосуда. При некотором более высоком давлении случаи гибели становятся реже, чем случаи столкновений между активными частицами и молекулами, и наступает взрыв (нижний предел). При дальнейшем увеличении давления и, следовательно, при увеличении концентрации газов появляется возможность гибели активных центров при соударениях частиц с молекулами (верхний предел). [c.139]

Источники с а-излучением (ВаВ) имеют то преимущество, что они создают существенно большую плотность ионизации, чем -источники той же интенсивности. Однако вследствие незначительной длины пробега а-излучения число п, а-частиц, излучаемых с поверхности источника в единицу времени, относительно мало. Поэтому детекторы по сечениям ионизации, снабженные а-источниками, имеют относительно высокий ионизационный ток /о и в соответствии с формулой (46) большую чувствительность. Однако их предел детектирования Ст1п, согласно формуле (49), относительно велик. Попадание КаВ в человеческий организм исключительно вредно для здоровья [допустимая максимальная концентрация в теле человека 0,2 мккюри (Раевский, 1956)]. [c.139]

При больших давлениях (атмосферном и выше) коэф. рекомбинации разноименно заряженных ионов м. б. выражен через их подвижности и а = 4яеО + й )> что подтверждается эксперим. значениями а 10" см с . При низких концентрациях ионов и низких давлениях повышается вероятность рекомбинации зарядов на стенке сосуда. Если длина своб. пробега иона больше или соиз.ме-рима с размерами сосуда, время жизни иона в отсутствие электрич. и магнитного полей определяется только временем его пробега между стенками. При меньших длинах своб. пробега время жизни 1 я 20, где х-расстояние между стенками, О-коэф. диффузии. Если концентрации положит, и отрицат. ионов (или электронов) одинаковы, их диффузия происходит с одинаковой скоростью (т. наз. амбиполярная диффузия). Коэф. амбиполярной диффузии определяется средним значением подвижности диффундирующих частиц О = (Л77e) l, где р = + р , Л-газовая [c.270]

Техника безопасности и контроль. Макс. пробег (3-частиц Т. в воздухе 5,8 мм при 20 °С, в биол. ткани 6,5 мкм. Поэтому Р-частицы Т. полностью поглощаются роговыми слоями кожи и внеш. облучение организма Т. и его соед. не представляет опасности. Т, опасен при попадании в организм через кожу, легкие или при приеме пищи и воды. Период полувыведения Т. при поглощении в виде газа 3,3 мин, а в виде воды 10-12 суг. Независимо от путей поступления в организм через 2-3 ч наблюдается равномерное распределение НТО в жидкой фазе организма (кровь, моча, вьщыхаемые пары воды). Для газообразного Т. и НТО (Т2О) категория радиац. опасности Г, минимально значимая активность 3,7 -10 Бк. Допустимые концентрации Т. в воздухе рабочей зоны ДКд и в атм. воздухе или воде ДК , предельно допустимое поступление через органы дыхания ПДП, предел годового поступления в организм ПГП приведены в табл. 3, [c.6]

При средней длине свободного пробега L = 6,5 10 м, среднем радиусе частиц 0,3 10 м и их счетной концентрации 10 см время полувыведения = 1/(КМ ) = 1 сут. (К = -8кВг). Таким образом, одним из основных каналов стока частиц нуклеационной моды является их слипание при соударениях (коагуляция), приводящее к образованию аэрозолей с большими величинами г. [c.125]

Особенность измерения а-активности жидких препаратов заключается в том, что толщина слоя имеет величину, большую длины пробега а-частиц в этом веществе. Количество раствора в слое должно составлять более 5 мг1см . В таких препаратах главное значение имеет поверхностная концентрация плутония, а не общее количество плутония в образце. На результаты а-счета с поверхности жидких препаратов большое влияние оказывает плотность раствора. Колебания плотлости раствора в пределах О—0,4% не влияют на точность определений, колебания плотности выше этой величины недопустимы (Е. В. Чванкин, О. И. Терновская, 1956 г.). [c.139]

Эффективность электромиграционного разделения определяется подобно хроматографическому не только фактором разделения, но и степенью раз.мытия зоны. Для разделения двух компонентов необходимо, чтобы А/ было больше За, где а — стандартное отклонение распределения концентрации компонента в зоне. Величина ст зависит от коэффициента тепловой диффузии коэффициента электродиффузии Д и дисперсии длины пробега иона между последовательными столкновениями с частицами носителя ст [c.244]

Интенсивности пиков, соответствующих массам ионов исходных молекул, дают возможность определять относительные концентрации атомов. Если рекомбинация атомов между реакционной трубкой и ионным источником пренебрежимо мала, то этим путем можно непосредственно определять абсолютные концентрации атомов. Как правило, на практике такое условие выполнить невозможно, если только нет способа предохранить молекулы газовой пробы от соударений друг с другом. Такие бес-столкновительные системы отбора проб использовались в экспериментах они состоят из серий газоотборных сопел, разделенных быстро откачиваемыми секциями, с помощью которых молекулярный пучок можно направить в источник ионов масс-анализатора. Увеличению интенсивности пучка в значительной степени способствует образование фронта ударной волны после того, как газ, расширяясь после первого газоотборного сопла, приобретает сверхзвуковую скорость. Это заметно коллимирует пучок. Второе сепарирующее сопло выделяет центральную часть этого пучка и направляет его в источник ионов [77]. К сожалению, конструктивные требования по объединению системы сверхзвуковых атомарных и молекулярных пучков с источником этих частиц, находящимся под низким давлением, таким, как струевая разрядная установка, трудновыполнимы. Поэтому во многих практически работающих установках используется обычная газоотборная система с эффузионным молекулярным пучком, в которой диаметр первого сопла не слишком велик по сравнению с длиной среднего пробега молекул. Фонер [70] показал, что можно добиться значительного увеличения чувствительности (отношения сигнал/шум), если такой пучок прерывается колеблющимся язычком, а ионный ток регистрируется с помощью фазочувствительного усилителя, соединенного с механическим модулятором. Система такого типа применялась для исследований радикалов НОг [78]. [c.320]

Применяемые до сих пор прямые оптические методы включают измерения (с помощью микроскопа или без него) скорости осаждения. Результаты обрабатываются затем с применением закона Стокса (для частиц с Ре<0,05) или его модификации Канингэма (для частиц, величина которых порядка длины свободного пробега молекулы). Кроме того, для оценки распределения частиц по размерам используются измерения интенсивного пропускаемого монохроматического света, интенсивности или поляризации рассеянного света, наблюдения порядка чередования цветного спектра в рассеянном, свете на дуге 180°, числа сцинтилляций (т. е. концентрации частиц) в образце — последние наблюдаются с помощью ультрамикроскопа. Все эти методы требуют соответствующих оптических приборов и специальной методики, и каждый из них имеет ряд ограничений. Полезный критический обзор этих и других оптических методов дан Грином и Лейном . [c.76]

Под малыми мы подразумеваем такие размеры элемента плазмы, на протяжении которых ее макропараметры — температура и концентрация частиц — могут считаться постоянными. Однако эти размеры должны быть велики по сравнению с длиной свободного пробега, чтобы имело смысл говорить о температуре и концентрации внутри этого объема. [c.259]