Излучение Частицы пробег в веществах

Длина пробега а-частиц в веществе даже для моноэнергетического излучения распределяется по вероятностному закону Гаусса, поэтому их пробег характеризуется средней длиной пробега, соответствующей максимуму кривой, и которая приближенно может быть найдена из выражения (см) [c.298]

Наиболее опасными, с точки зрения внутреннего облучения, оказываются а-излучающие радионуклиды, так как пробег а-частиц в веществе мал, и их энергия целиком поглощается вблизи места концентрации радионуклида. Степень внутреннего облучения зависит не только от вида радионуклида и энергии излучения, но также от количества радионуклидов, попавших внутрь, характера распределения их в организме, периода полураспада и скорости его выведения из организма. [c.41]

Проникающая способность излучений определяется величиной пробега. Пробегом называется путь, пройденный частицей в веществе до ее полной остановки, обусловленной тем или иным видом взаимодействия. [c.67]

Траектории -частиц в веществе представляют собою прямые линии, и характерной константой а-излучения является длина пробега—прямолинейного пути частиц в воздухе при 0° и 760 мм рт, ст. [c.43]

При измерении активности а-излучающих препаратов необходимо учитывать, что пробег ос-частиц в веществе очень мал и зависит от энергии а-частиц. Поэтому препараты, предназначенные для измерения, должны быть настолько тонкими, чтобы можно было пренебречь самопоглощением излучения ( бесконечно гонкие ). [c.157]

Практическое применение нашел один изотоп прометия — Рт , получаемый в ядерных реакторах в больших количествах. Его широкое использование обусловлено достаточно большим временем жизни, отсутствием у-излучения и малым пробегом Р-частиц в веществе. Активность прометиевых источников уменьшается различными экранами вдвое при толщине 4 мг см . [c.118]

Чаще всего под действием излучения происходит ионизация вещества. Плотность ионизации вдоль пробега частиц неодинакова. Поэтому поглощенная доза в различных участках вещества будет разной. Вследствие этого удобно пользоваться средней поглощенной дозой [c.333]

Известно, что пробеги а-частнц и -частиц в веществах невелики, поэтому для защиты от этих видов излучений достаточно нескольких миллиметров твердого вещества. Нейтронное и у-излучение обладают большой проникающей способностью, и назначение защиты в данном случае сводится к ослаблению потоков нейтронов и у-лучей до допустимых норм а- и р-излучение, за исключением специальных случаев, не принимается во внимание. [c.265]

Поражение радиоактивным излучением может происходить при попадании радиоактивных веществ в организм или при внешнем его облучении. Прежде всего возможность поражения возникает при работе с долгоживущими нуклидами, а также тогда, когда соответствующие вещества могут накапливаться в организме. Так, например, °5г, накапливаясь в костях, препятствует образованию в крови красных кровяных шариков. Особенно опасно воздействие у-излучения. Напротив, а- и р-ча-стицы легко поглощаются и поэтому имеют небольшую длину пробега. Если работа с веществами, активность которых лежит в области порядка милликюри, ведется в стеклянных сосудах, то вредное действие этих частиц уже сводится к минимуму. Труднее осуществить защиту от нейтронного излучения. Его можно ослабить слоем парафина или воды толщиной 10—15 см. В общем интенсивность любого излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника излучения до облучаемого объекта. Поэтому работу проводят на максимально возможном удалении от источника излучения и за возможно более короткий промежуток времени. [c.383]

Проникающая способность Р-частиц, даже при очень небольшой предельной энергии, намного больше проникающей способности а-частиц. В отличие от а-излучения при прохождении через вещество Р-излучение не только ослабляется, но и сильно рассеивается веществом. Длина пробега Р-частиц в значительной степени зависит от их энергии. Ослабление пучка Р-частиц в зависимости от толщины слоя поглотителя приближенно определяется формулой [c.305]

Часто проникающую способность р-излучения характеризуют не длиной максимального пробега, а массой поглощающего вещества, приходящегося на 1см его поверхности, для чего длину максимального пробега умножают на плотность материала. Так, проникающая способность р-частиц в алюминии будет составлять 2,47 10 м 2,7Мг/м = == 6,67 кг/м. [c.55]

Внешнее воздействие излучения создает опасность только во время контакта с радиоактивным препаратом. Поскольку пробег а-частиц в твердом веществе мал, резиновые перчатки, надетые На руки работающего, служат достаточной защитой. [c.115]

Альфа-излучение характеризуется длиной пробега а-частиц и их энергией. Большая доля энергии при поглощении расходуется на ионизацию вещества. Удельная плотность ионизации воздуха а-частицами меняется в пределах от 2200 до 7000 пар ионов на 1 мм для интервала энергий 7,9—0,95 Мэе. Удельная плотность ионизации воздуха р-частицами составляет всего 5—20 пар ионов на 1 мм пробега в интервале энергий 1,5 Мэе — 60 Кэе. Удельная ионизация у-лучами почти на два порядка меньше. Таким образом, существует возможность определения а-активности препарата На фоне преобладающей р- и у-активности сопутствующих элементов, что особенно важно при анализе реакторных [c.123]

Другой стороной, характеризующей процесс поглощения а-излучения веществом, является длина пробега а-частиц. Для [c.124]

Т олщина слоя половинного ослабления -излучения приближенно равна 1/7 максимального пробега Р-частиц в этом веществе. [c.454]

Кривая ослабления р-частиц подчиняется экспоненциальному закону, однако при относительно больших толщинах поглотителя наблюдается отклонение от экспоненциальной зависимости, поскольку р-излучение имеет конечный пробег в веществе. При толщине поглотителя d < зависимость ослабления р-излучения в веществе может быть записана в виде [c.53]

Проникающая способность радиоактивных излучений определяется величиной длины свободного пробега. По мере пробега в веществе скорость альфа- или бета-частиц уменьшается и на некотором расстоянии от начала пути становится равной скорости движения атомов и молекул среды. Это расстояние называется длиной пробега. [c.60]

При прохождении излучений через вещество энергия излучения расходуется в основном на ионизацию и возбуждение. молекул и атомов этого вещества. а-Лучи отличаются малой проникающей способностью и сильным ионизирующим действием. Проникающая способность а-частиц характеризуется величиной пробега. Пробегом а-частиц называется длина траектории (трека) в данном веществе. Треки а-частиц обычно прямолинейны. Распределение числа а-частиц по толщине слоя поглощающего газа представлено на рис. 14. В результате неоднородности поглощающего вещества не все а-частицы с равной начальной энергией имеют одинаковый пробег, поэтому более точное определение величины пробега а-частиц производится дифференцированием кривой 1, показывающей распределение числа а-частиц по длине пути. Абсцисса [c.21]

Время жизни ядра в возбуждённом состоянии, как правило, невелико и составляет по порядку величины 10 с. Однако довольно часто при распадах, как, впрочем, и во многих ядерных реакциях, ядро образуется в метастабильных состояниях, время жизни которых может быть на много порядков больше (до 3 10 лет при распаде " В1). Как уже упоминалось (см. раздел 1.1), такие ядра называются изомерами и они играют большую роль во многих случаях применения изотопов. Длины пробегов 7-квантов в веществе много больше, чем у электронов, не говоря уже об а-частицах. Так, при энергии 7-квантов 1 МэВ интенсивность 7-излучения ослабевает в слое алюминия толщиной 6 см всего только в е раз (е = 2,781. .. ) Наличие дискретной структуры энергетических уровней атомного ядра должно проявляться и в спектрах поглощения 7-лучей, аналогичному тому, как линии резонансного поглощения наблюдаются при возбуждении светом оптического диапазона электронных уровней атома. Поскольку структура энергетических уровней ядер одного изотопа, как правило, кардинально отличается от структуры уровней ядра другого изотопа того же элемента, то их 7-спектры поглощения также будут резко отличаться. [c.29]

Практически нужно проводить большое число измерений, поэтому работают с препаратами или очень малой, или очень большой толщины. В первом случае толщина препарата должна быть настолько мала, чтобы самопоглощения или совсем не наблюдалось, или оно происходило бы в незначительной степени. Если радиоэлемент сильно разбавлен носителем, то> работают с бесконечно толстыми препаратами. Наименьшая толщина таких препаратов должна быть равна максимальному пробегу Р-частиц Практически достаточно иметь толщину препарата 0,75/ , так как излучение нижних слоев мало сказывается и, кроме того, нужно еще учитывать поглощение в стенках (окошке) счетчика. Дальнейшее увеличение толщины препарата не приводит больше к росту измеряемой активности. Благодаря этому удельная активность вещества больше не пропорциональна измеряемой, скорости счета. [c.78]

Оценить максимальный пробег р-частиц в веществе можно путем измереши слоя половинного ослабления р-излучения. Слоем половинного ослабления р-излучения [c.53]

Траектории р-частиц в веществе непрямолинейны и не имеют определенной длины. Но р-лучи, так же как и а-лучи, могут пройти в веществе лишь ограниченное расстояние. Проникающая способность В-из-лучения определяется велш-чиной максимального пробега, который является функцией максимально 1 энергии р-излучения. [c.50]

Теряя энергию, а-частицы в веществе будут создавать на своем с пути (трек) различное количество ионов и возбужденных молекул, например, а-частица полония-210, полностью замедляясь, создает > в воздухе около 150 тыс. пар ионов и довольно большое число воз-Обужденных молекул. Однако химические реакции, сопровождающие прохождение излучений через вещество, зависят не только от числа возникших активных продуктов, но и от их концентрации (особенно в треке), которая, в свою очередь, определяется скоростью потери энергии излучения в веществе. Скорость потери энергии выражается в единицах линейной потери энергии (ЛПЭ), которую можно определить как линейную скорость потери энергии (локально поглощенной) ионизирующей частицы, проходящей через данную среду [1 ]. Единица измерения величины ЛПЭ — обычно ки-поэлектронвольт на микрон кэв1мкм). В табл. 2.3 приведены некоторые средние пробеги и величины ЛПЭ в воздухе и воде для наиболее часто встречающихся энергий а-частиц. [c.17]

Проходя через вещество,. р-частицы так же, как и а-частицы, теряют свою энергию в основном при неупругих столкновениях с электронами. Однако поскольку массы Р-частиц и электронов сравнимы, то в одном соударении может теряться до половины энергии движущейся частицы кроме того, последняя отклоняется от своега направления движения на значительные углы. Отклонение происходит и тогда, когда частица проходит близко от атомных ядер> В результате этого наблюдается сильное рассеяние Р-частиц в веществе. Таким образом, Р-частицы не имеют фиксированного пробега в веществе и характеризуются максимальным пробегом, соответствующим Р-частицам с максимальной энергией. На рис. 2.5 приведена характерная кривая поглощения Р-частиц в веществе. Наблюдаемый фон определяется тормозным у-излучением (см. стр. 36,47—49), максимальный пробег —по точке, где кривая поглощения совпадает с линией, соответствующей фону. [c.21]

Для определения толщины и однородности тонких пленок в настоящее время широко используют методы, основанные на поглощении а- и -частиц в веществе [1]. Для этой цели применяют коллимированные пучки моноэпергетических а- или -частиц низкой энергии исследуемую фольгу помещают между источником излучения и детектором. Методы, основанные на использовании а-излучателей, дают более точные результаты в том случае, если а-частицы достигают детектора почти в самом конце пробега. Тогда даже незначительные изменения толщины образца в большой степени отражаются на скорости счета детектора. Приборы для определения толщины материала, основанные на регистрации прошедшего через него а- или -излучения, могут быть сравнительно простыми, если предназначаются для относительных измерений и контроля однородности. Однако при тщательной калибровке их можно использовать и для абсолютных измерений толщины с точностью до 1—2 мкг1см . Один из наиболее удачных методов измерения толщины состоит в регистрации хорошо коллимированного пучка а-частиц до и после фольги с помощью спектрометра с высокой разрешающей способностью, например состоящего из полупроводникового детектора с амплитудным анализатором. Мерой средней толщины фольги, помещенной на пути луча, является сдвиг спектральной линии в сторону низких энергий уширение линии может дать некоторую информацию о неоднородности фольги в микромасштабе. Вместо радиоактивного источника а-лучей можно использовать также моноэнергетический пучок из ускорителя [3]. [c.389]

Три вида излучений наиболее существенны для радиационной химии. Это заряженные частицы (электроны, протоны, а-частицы, продукты деления и т. д.), фотоны (рентгеновское и у-излучение) и нейтроны. Для каждого излучения характерен свой способ взаимодействия с веществом. Напри.мер, заряженные частицы в воздухе имеют определенный максималыгый пробег, тогда как у нейтронов и электромагнитного излучения определенного пробега не существует. В этой главе рассмотрены разные способы взаимодействия излучения с веществом. [c.17]

Частищ>1 — это электроны. Проникающая способность их значительно выше, чем а-частиц. 3-Частищ>1 с энергией более 70 кэВ могут проникать через базальный слой кожи (номинальный защитный слой, равный 0,07 мм или 7 мг/см ). Наиболее высокоэнергетические ]3-частищ>1 могут пройти слой аллюминия до 5 мм. Ионизирующая способность их меньше, чем а-частиц. Средняя энергия спектра 3-излучения составляет примерно 1/3 максимальной энергии 3-частиц. Пробег 3-частицв воздухе составляет примерно 3,8 м/МэБ. Это правило несколько завышает длину пробега при энергиях менее 0,5 МэВ для веществ с малым атомным номером Z и занижает ее при высоких значениях энергии частиц и больших значениях Z, [c.41]

С периодом полураспада 1,2-10 лет, испускающим р -лучи с максимальной энергией 1,33 Мэе, в 12% случаев имеет место Л -захват. Период полураспада этого изотопа столь велик, что 1 мг естественного калия имеет всеГо около двух распадов в 1 мин и для регистрации излучения калия необходимо брать большие навески. В слое вещества происходит поглощение р -частиц, максимальный пробег которых может быть вычислен по формуле (18а), по их максимальной энергии — 1,33 Мэе. Он равен приблизительно 0,55 г/см . При плотности порошкообразных проб около 2 г см слой полного поглощения р -излучення К составит приблизительно 0,3 см. Слои с толщиной более 0,3 см имеют активность по Р -лучам при измерении в одинаковых условиях, пропорциональную содержанию калия в образце. Излучение [c.362]

Защита от внешнего альфа- и бета-излучения радиоактивных препаратов осуществляется сравнительно просто вследствие малой проникающей способности этих излучений. Альфа-и бета-излучение характеризуется определенной величиной пробега альфа- и бета-частиц, т. е. расстоянием, на которое они могут проникать в вещество. Пробег альфа-частиц в воздухе не превышает нескольких сантиметров. Альфа-частицы поглощаются резиновыми перчатками, одеждой, стенками сте клянной ампулы и т. п. Пробег бета-частиц в воздухе в зависимости от их энергии составляет величину от сантиметров до нескольких метров. Для защиты от бета-излучения применяют материалы с малым атомным номером, например специальные [c.59]

Частицы при взаимодействии с электронами поглощающего вещества легко рассеиваются. Длины их действительных траекторий оказываются в 1,5 раза больше толщины поглощающего слоя. Кроме того, р-частицы одного радионуклида имеют разные пробеги из-за непрерывного спектра Р-излучения. Поэтому проникающую способность Р-излучения характеризуют значением максимального пробега р-частиц Кгаш . Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются Р-частицы с энергией, равной максимальной энергии р-спектра. Пробеги р-частиц в воздухе доходят до 10-11 м, а в мягкой биологической ткани — до 1 см. [c.53]

Ионизирующее действие р-лучей на единице длины пути (удельная ионизация) меньше, а их проникающая способность соответственно больше, чем у а-излучения. При прохождении через вещество Р-частицы легко рассеиваются, так что траектории Р-ча-стиц в веществе в 1,5—4 раза превышают толщину пройденного слоя. Поэтому пробегом в веществе Р-частиц данной энергии называют минимальную толщину поглотителя, при которой практически полностью задерживаются все электроны начального потока. Поскольку Р-излучение имеет непрерывный энергетический спектр, прокика ощая способность р-из-лучения характеризуется величиной максимального пробега Р-частиц. Максимальный пробег соответствует пробегу в веществе Р-лучей максимальной энергии. [c.22]

Альфа- и бета-частицы при взаимодействии с электронами вещества, через которое проходят, теряют энергию маленькими порциялти. Поэтому он и имеют определенную длину пробега. Гамма-излучение проникает прямолинейно до момента разового взаимодейст- [c.281]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология