Интенсивность зависимость от оптических характеристик

Для характеристики интенсивности поглощения света используется оптическая плотность, пропорциональная концентрации и толщине слоя раствора окрашенного соединения. Эта зависимость описывается законом Бугера—Ламберта—Бэра и применяется при расчетах в фотометрическом анализе [c.40]

Инфракрасный спектрофотометрический метод измерения влажности. Основан на зависимости между содержанием воды в эмульсии и ее спектральными свойствами [144]. Характерные спектрограммы коэффициентов пропускания для воды и нефти приведены на рис. 9.4 (кривые 3 а 4). Метод измерения состоит в следующем. Измеряемую пробу нефти заливают в прозрачную кювету и через нее пропускают световой луч, получаемый при помощи узкополосного оптического фильтра. Спектральные характеристики двух таких фильтров даны на рис. 9.4 (кривые I и 2). Интенсивность светового сигнала, прошедшего через кювету, измеряют фотоэлементом. Если обозначить через /о и 1 интенсивности светового потока до и после прохождения через нефть, а через и к2 — коэффициенты поглощения воды и нефти в измеряемом спектральном диапазоне с учетом толщины слоя нефти в кювете, то можно записать следующее равенство [c.169]

Молярный коэффициент погашения в максимуме полосы /Смаке может служить количественной характеристикой интенсивности полосы. Определение К производится построением графической зависимости оптической плотности от молярной концентрации. Прямая должна проходить через начало координат, и тангенс ее наклона, деленный на толщину кюветы, представляет собой молярный коэффициент погашения. [c.42]

Метод дозовой характеристики позволяет находить квантовый выход триплетных молекул при использовании стандарта с известным квантовым выходом триплетов. Строится зависимость оптической плотности поглощения триплетных молекул от интенсивности импульсного света для стандарта (ЛО ) и изучаемого соединения (АО ). Такие зависимости называются дозовыми характеристиками (рис. 6.4). Квантовые выходы триплетных молекул для стандарта [c.289]

Величина gIolI характеризует степень ослабления интенсивности излучения после пропускания через раствор. Ее называют оптической плотностью раствора, или его экстинкцией, и обозначают буквой А (иногда О или Е). Закон отражает линейную зависимость А от концентрации поглощающего вещества С, толщины поглощающего слоя I, коэффициента поглощения (коэффициента экстинкции) е. При концентрации раствора 1 М и толщине поглощающего слоя 1 см е представляет собой коэффициент молярного поглощения. Он является основной характеристикой, отражающей способность вещества поглощать свет в определенном растворителе и при определенной длине волны. Чем больше величина е, тем выше чувствительность спектрофотометрического метода определения вещества. Иногда пользуются коэффициентом удельного поглощения 1см Представляющим [c.6]

Значительный интерес представляет генерация растворов родамина С и родамина 6Ж, излучающих в области 550—600 нм [4, 12, 16, 18—26, 43, 49, 51, 52]. Спиртовые растворы этих соединений, особенно родамина 6Ж, обладают очень большим коэффициентом преобразования, малым порогом генерации и не изменяют своих оптических характеристик при многократной накачке интенсивными импульсными лампами [2]. На родамине С в изоамиловом спирте впервые получена генерация при накачке от импульсных ламп [52]. При возбуждении спиртового раствора родамина 6Ж с помощью Пинч-лампы, при использовании которой энергия накачки во много раз превышает пороговое значение, генерация возникает практически одновременно с накачкой длительность импульса генерации в зависимости от энергии накачки составляет 10—20 мс [7]. [c.261]

Логарифмическая форма закона светопоглощения практически более удобна, так как представляет линейную зависимость оптической плотности от величин, входящих в правую часть уравнения (XI. 13). Коэффициент е является молекулярной характеристикой, не зависящей от концентрации и толщины поглощающего слоя. Интегральная интенсивность полосы поглощения ё, а приближенно и величина а,, в максимуме полосы непосредственно связываются с вероятностями соответствующих квантовых переходов. [c.248]

МОЖНО получить зависимость между интенсивностью света и оптическими характеристиками [c.59]

На рис. 48 дана одна из схем фотоэлектрической установки, позволяющей измерять логарифм относительной интенсивности двух спектральных линий. На фокальной поверхности вогнутой дифракционной решетки (3) установлены две выходные шели, изображения которых проектируются на фотокатоды двух фотоэлементов (4) и 4 ). К этим фотоэлементам приложено напряжение от батареи Е. При экспонировании фотокатоды освещены, ключи К и Кг разомкнуты, и конденсаторы С] и Сг заряжаются до потенциалов V] и Уг. На фотоэлементы падают световые потоки Ф и Фг, пропорциональные интенсивностям / и 2 измеряемых спектральных линий, т. е. Ф = кх1 и Ф2 = 2/г. Коэффициенты и кг, вообще говоря, будут различными в зависимости от характеристики оптической системы спектрального прибора и дифракционной решетки. Потенциалы на конденсаторах пропорциональны упавшим на фотокатоды световым потокам и времени экспонирования т, тогда [c.99]

II. В высокочастотной области, соответствующей колебательным движениям малых и даже очень малых групп (атомы водорода, отдельные электроны), зондирование структуры основано на несколько ином принципе. Возникновение организованных, в первую очередь кристаллических, структур сразу же резко ограничивает подвижность наблюдаемых при соответствующей частоте групп. По аналогии с температурными искажениями релаксационного спектра это должно приводить к смещению или размазыванию резонансных линий. В радиочастотном диапазоне это может быть расширение линий протонного магнитного резонанса при введении в полимер. электронного парамагнитного зонда — какого-либо устойчивого свободного радикала— характер его ЭПР-сигнала меняется в зависимости от плотности окружения, т. е. от того, находится ли он в кристаллической, жидкокристаллической или изотропной (аморфной) области. В оптическом диапазоне по тем же причинам могут изменяться форма, положение и интенсивность полос колебательных спектров (часто приходится, например, встречаться с термином кристаллическая полоса ). Можно вводить в-полимер электронный зонд— люминофор (например, антрацен) и по изменениям спектральных характеристик поляризованной люминесценции снова судить о подвижности или плотности тех участков, в которых расположен люминофор. [c.54]

Полоса поглощения альдегидных групп 1730 см была выбрана для количественной характеристики процесса окисления пентапласта. Полученные кинетические зависимости интенсивности К (оптической плотности, рассчитанной на единицу толщины пленки) в максимуме полосы 1730 см представлены на рис. 58. [c.164]

Исследования оптических характеристик монокристаллов позволяют получать данные об акцепторных свойствах дислокаций. Измеряя спектры поглощения или люминесценции, можно судить об относительной плотности нейтральных акцепторов и доноров, а также ионизированных доноров по интенсивности соответствующих линий. При введении в кристалл дислокаций наблюдается [24] заметное уменьшение интенсивности линии, соответствующей нейтральным донорам, и увеличение интенсивности линии, соответствующей ионизированным донорам (рис. 4). Это однозначно указывает на то, что электроны с нейтральных доноров переходят на какие-то новые уровни, появившиеся при введении дислокаций. Зависимость интенсивности линии 1 (нейтральный донор) от плотности дислокаций в С(18 представлена на рис. 5. [c.244]

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Физическая картина, наблюдаемая вблизи оптически активных полос поглощения, изображена на рис. 43. На кривой ДОВ эффект Коттона проявляется в виде характерного изгиба, характеристикой которого является (см. рис. 20, стр. 47) его амплитуда (разность величин вращения в пике и впадине), ширина (разность длин волн, при которых расположены пик и впадина), спектральное положение пика и впадины (или средней точки между ними). На кривых кругового дихроизма (т. е. кривых, показывающих зависимость разности е — е<г от длины волны) эффект Коттона проявляется в виде полосы с интенсивностью Ае, шириной й и положением максимума при длине волны Хо. [c.292]

Применение когерентного излучения позволяет эффективно использовать возможности оптических элементов как преобразователей спектра поступающего двухмерного сигнала и создавать принципиально новые методы контроля материалов и изделий. Исследуемая поверхность объекта освещается расходящимся лазерным пучком, структура которого формируется диффузной поверхностью. Пучок, отраженный от поверхности, фиксируется на фотопленке, установленной в плоскости Фурье. Если исследуемый объект - идеальное зеркало, то в плоскости Фурье будет наблюдаться нормальное распределение интенсивности света по Гауссу, так как структура представляет собой набор интерференционных картин, имеющих пространственную частоту, распределенную случайным образом. Отличие поверхности от идеальной будет определяться изменением спектра Фурье в зависимости от шероховатости объекта. Предлагаемый метод позволит получить интегральные характеристики больших поверхностей (до 10 см ). На результаты измерений не влияет волнистость поверхности. [c.509]

В спектроскопических методах результат взаимодействия света с молекулярными системами регистрируется как функция отклика. Она отражает либо изменение какого-нибудь параметра воздействующей световой волны (амплитуды, частоты и направления волны, фазовых характеристик, поляризации, скорости распространения и т. д.), либо появление нового качества (например, генерацию второй гармоники излучения). Зависимость функции отклика от интенсивности световой волны определяет деление на линейную (линейная зависимость) и нелинейную (нелинейная зависимость) спектроскопии. В этой книге излагаются методы как линейной лазерной спектроскопии (абсорбционная и флуоресцентная спектроскопия комбинационное рассеяние), так и некоторые методы нелинейной оптической спектроскопии (двухфотонное поглощение, нелинейное рассеяние). Отдельно будут изложены методы фемтосекундной спектроскопии. [c.114]

К характеристике чувствительности реакции можно подойти и иначе 2. Допустим, что для обнаружения и количественного определения некоторого вещества (иона) имеется несколько реакций, при выполнении которых появляется окраска, помутнение или какое-либо другое свойство, которое можно измерить. Чувствительность этих реакций различна. Поэтому на графике зависимости измеряемого свойства (оптическая плотность, интенсивность помутнения, интенсивность спектральных линий и т. п.) от. концентрации определяемого вещества более чувствительной реакции соответствует прямая, идущая под большим углом наклона к оси абсцисс. Другими [c.32]

Следует особо подчеркнуть, что коэффициент поглощения является характеристикой вещества (фактор интенсивности), тогда как оптическая плотность — характеристикой отдельной пробы (фактор экстенсивности) и поэтому при прохождении света через кювету оптическая плотность изменяется в зависимости от концентрации и длины пути. [c.48]

С веществом. Эти эффекты получили название нелинейных оптических эффектов [14], поскольку они характеризуются нелинейной зависимостью от амплитуды электрического поля световой волны Е. К наиболее значительным из них относится генерация гармоник излучения. Допустим, что на вещество падает излучение с частотой со, достаточно удаленной от частоты линий его поглощения. В этом случае реакцию среды можно описать такой ее характеристикой, как поляризация Р. При высокой интенсивности излучения вместо обычного соотношения Р = хЕ (где X —оптическая восприимчивость среды) можно использовать выражение [c.56]

Спектрально-оптические методы диагностики основаны на том факте, что плазма излучает (или поглощает) в некотором спектральном интервале. При этом информацию о состоянии плазмы в общем случае можно получить, исследуя характеристики ее излучения (поглощения) интенсивность и длину волны линий и континуума, ширину и форму контура линий, зависимость интенсивности непрерывного излучения от длины волны. [c.386]

В процессе затягивания в каналы канализации любой кабель СКС неизбежно подвергается воздействию различных механических нагрузок, величина которых значительно варьируется в зависимости от характера и состояния трассы и возрастает по мере увеличения ее длины. Это сопровождается возникновением напряжений в конструктивных элементах кабеля, которые могут привести к изменению его передаточных характеристик. Так, в частности, чрезмерное растяжение и сжатие оптического кабеля может привести к увеличению потерь и обрыву волокон. В симметричных кабелях такие воздействия вызывают нарушение структуры отдельных пар и сердечника в целом, что имеет своим следствием возрастание переходных помех и интенсивности обратных отражений. Значительное превышение механическими нагрузками допустимого уровня приводит к повреждению и разрушению отдельных компонентов сердечника и оболочек, а в тяжелых случаях - даже к обрыву кабеля. [c.210]

Рассмотрим вначале случай, когда произведение и настолько мало, что излучение определяемым компонентом в анализируемой смеси поглощается практически пропорционально и. Спектр поглощения газа состоит из большого числа линий различной интенсивности. Как будет видно в дальнейшем, для количественной оценки интенсивности поглощения излучения газом удобно использовать максимальный показатель поглощения Хщах (в применяемой для анализа полосе поглощения). При исследовании и разработке абсорбционных анализаторов необходимо (хотя бы частично) отделить зависимость Р от интенсивности спектра поглощения определяемого компонента и оптических характеристик абсорбциометра. Для этого при Хтах <С1 положим [c.18]

Выше отмечалось, что осмотическое давление является характеристикой изменения химического потенциала раствора и обусловлено активностью растворенного вещества 0°. Можно показать, что мутность системы увеличивается при увеличении активности растворенных частиц. Иными словами, с повышением сА возрастает доля рассеянного света. Интенсивность рассеянного света /в, наблюдаемого под углбм 0 к падающему монохроматическому лучу, называется оптической анизотропией растворенных частиц полимера и изменяется при изменении угла наблюдения. Оптическая анизотропия этих частиц состоит в том, что величина интенсивности рассеяния неодинакова вдоль различных осей молекулярного клубка. Зависимость интенсивности рассеянного света от угла наблюдения рассеянного луча называется соотношением (числом) Рэлея, или приведенной интенсивностью [c.51]

Уравнения (1) и (2) выведены для монохроматического света, т. е. света опреде- рис. 4. Зависимость оп-ленной длины волны, который может быть тической плотности от выделен с помощью специального оптическо- концентрации раствора, го устройства — монохроматора. В фотоколориметрии измерение интенсивности световых потоков производят не в монохроматическом, а в полихроматическом свете, т. е. на довольно широком участке спектра — в интервале длин волн 20—100 нм. Б этом случае в уравнение (2) вместо молярного коэффициента светопоглощения г% следует подставлять значения среднего молярного коэффициента светопоглощения (е), зависящие от характеристики светофильтра (е<Сея). [c.19]

Конструкция и характеристики объективов, предназначенных для использования на этих двух длинах волн, были рассмотрены различными авторами [34, 36, 38]. Как было указано в разд. ЗА, 2), максимальное теоретическое разрешение, ограничиваемое появлением дифракции, для объективов обратно пропорционально длине волны света. Таким образом, объективы, откорректированные для g- или / -линий, обеспечивают получение теоретического разрешения на 25—35% лучше, чем объективы с такой же апертурой, но откорректированные для длины волны е 5460 А. Эффективность при экспонировании светом с длиной волны в 4368 А и 4047 А была изучена Бжавой с сотрудниками [34] и Ловерин-гом [140]. Очень важным является создание однородного поля при освещении с интенсивностью не менее 100 мВт/см для обеспечения, как это чаще всего необходимо на практике, выдержек минимальной продолжительности (1—10 с). В зависимости от размеров поля изображения обычно используют ртутно-дуговые лампы мощностью от 200 до 1000 Вт в сочетании с оптическими системами с большой апертурой. [c.631]

Дальнейшее усозершенствование тс.хнологии изготовления и контроля имеет целью получение мембран с заранее заданным давлением срабатывания вне зависимости от случапны.х отклонений прочностных характеристик используемых материалов. Оно заключается в том, что мембрану, изготовленную на срабатывание при давлении, превышающем заданное, ослабляют в нагруженном состоянии до начала пластического течения материала, предшествующего разрушению мембраны. Л ембрану можно ослаблять электрохимическим травлением, воздействием когерентного излучения оптического квантового генератора и с помощью других способов обработки. Начало пластического течения материала мембраны обнаруживают по ультразвуковым колебаниям, распространяющимся от участков, в которых интенсивно развиваются пластические деформации. [c.121]

Нелинейный характер связи величины оптической плотности почернения (О) и логарифма иитенсивности рентгеновской радиации и зависимость параметров характеристической кривой эмульсии от типа используемых фотоматериалов и условий их проявления—причина большого числа затруднений, которые возникают при использоваиии фотографического метода регистрации спектров. При проведении количественного анализа необходимо соблюдать сугубую осторожность при использовании в качестве характеристики интенсивности радиации почернение, которое она вызывает в эмульсии. При сопоставлении двух спектральных линий, почернения которых сильно отличаются, приходится специально строить и использовать для построеиия градуировочных графиков характеристические кривые эмульсии. В то же время отсутствие прямой пропорциональности между величинами оптической плотности почернения линий и логарифмом их иитенсивности удлиняет и усложняет процесс получения необходимых характеристических кривых, построение которых в противном случае могло бы быть осуществлено по трем точкам. Эти же причины затрудняют учет индивидуальных свойств используемой фотоэмульсии, так как необходимо считаться не только с относительно просто поддающимся учету изменением величины коэффициента контрастности характеристической кривой для различных фотоматериалов, но и с изменениями в ходе этой кривой в пределах области недодержек, где зависимость В от g I сложная и не может быть апрокснмирована простым аналитическим выражением. [c.58]