Рентгеновское излучение, единицы

По своему характеру у-лучам подобно жесткое рентгеновское излучение. Единицей того и другого обычно считается рентген [р)—доза, образующая на 0,001293 г воздуха ионы, несущие заряды каждого знака в одну электростатическую единицу (т. е. приблизительно по 2 млрд. однозарядных ионов каждого знака в 1 см воздуха при обычных условиях). В международной системе единиц (СИ) основной единицей является 1 кулон иа 1 кг, причем 1 р = 2,58-/с/кг. Единица поглощенной дозы носит название рад (гас ) и равна 0,01 дж/кг облучаемого вещества. Под физическим эквивалентом рентгена (фэр) понимается равная 1 р по ионизирующему действию доза корпускулярного излучения (а-, Р-частицы, нейтроны), а под биологическим (бэр) — доза любого ионизирующего излучения, производящая такое же биологическое действие, как р. При общем облучении человек погибает от дозы свыше 400 бэр (но для местного облучения допустимы и гораздо более высокие дозы). [c.532]

По своему характеру у лучам подобно жесткое рентгеновское излучение. Единицей того и другого обычно считается рентген (р) —доза, образующая на 0,001293 г воздуха ноны, несущие заряды каждого знака в одну электростатическую единицу (т. е. приблизительно по 2 млрд. однозарядных ионов каждого знака в I см воздуха под обычным давлением). В международной системе единиц (СИ) основной единицей является 1 кулон на 1 кг, причем 1 р = 2,58 IO к/кг. Единица поглощенной дозы носит название рад (rad) и равна 0,01 дж/кг облучаемого вещества. Под биологическим эквивалентом рентгена (бэр) понимается доза любого ионизирующего излучения, производящая такое же биологическое действие, как 1 р. [c.318]

В результате захвата электрона заряд ядра атома уменьшается на единицу и в соответствии с законом смещения получается изотоп, который смещен в периодической системе относительно исходного на одно место с меньшим номером. Одновременно происходи" выделение кванта лучистой энергии в виде характеристического рентгеновского излучения, которое связано с переходом электрона с более удаленных уровней на уровень К. Так, ядерное уравнение перехода в путем К-захвата имеет следующий вид [c.68]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

При обсуждении глубины генерации рентгеновского излучения нужно помнить, что плотность генерации рентгеновского излучения на единицу объема не является постоянной по всей области взаимодействия. Плотность генерации связана с числом и длиной электронных траекторий на единицу объема и средним перенапряжением. Генерация рентгеновского излучения в зависимости от координаты по глубине в образце известна как функция ц>(рЕ). На рис. 3.44 образец предполагался разделенным по глубине на слои равной толщины. По мере прохождения падающим пучком этих слоев длина траектории в каждом последующем слое возрастает вследствие того, что, во-первых, за счет упругого рассеяния электрон отклоняется от движения по нормали, что приводит к удлинению пути через слой, и, во-вторых, отражение приводит к тому, что электрон пересекает слой в противоположном направлении. Таким образом, генерация рентгеновского излучения проходит через максимум на некоторой глубине, а затем уменьшается, так как потеря энергии и отражение уменьшают число электронов с углублением внутрь объекта. Более того, из сечения, приведенного на рис. 3.39, видно, что электроны при перенапряжении 4 дают наиболее существенный вклад в генерацию рентгеновского излучения. Таким образом, видно, что плотность рентгеновского излучения существенно меняется с глубиной. Для целей анализа функции ф(р2) является более точным описанием распределения генерации рентгеновского излучения по глубине. [c.85]

На величину фактора поглощения Аг влияют три основные переменные энергия электронов пучка Ео, угол выхода рентгеновского излучения г]) и массовый коэффициент поглощения для интересуемого элемента i в образце ( i/p) o6p. Поскольку Лг определяется как отношение fix)/fix), то, если фактор поглощения Ai—> , обе величины должны быть равны. Когда значение Ai приближается к единице, отношение измеренных интенсивностей лучше аппроксимирует отношение концентраций элемента в образце и эталоне. [c.14]

Длины волн электромагнитного излучения изменяются в очень щи-)оких пределах, поэтому для их измерения используют разные единицы. 3 области рентгеновского излучения, а также в ультрафиолетовой и ви- [c.365]

Гамма-лучи представляют собой проникающие электромагнитные колебания с длиной волны приблизительно от 0,005 до 0,4 А и с энергией 0,05—5 Мэе. Они распространяются со скоростью света их проникающая способность гораздо выше, чем у самого жесткого рентгеновского излучения длина пробега в воздухе составляет несколько километров. Гамма-лучи в отличие от альфа- и бета-излучения ионизируют материю косвенно посредством электронов, которые при столкновении с фотонами гамма-излучения получают часть их энергии и отрываются от атомов. Эти электроны при столкновениях с атомами и вызывают ионизацию. Бета-распад часто сопровождается гамма-излучением. Методы определения и измерения интенсивности радиоактивного излучения основаны на его ионизирующем действии. На этом же явлении основаны и принятые единицы дозы разных видов излучения. [c.644]

Длина волны электрона (около 0,006 нм) меньше длины волны рентгеновского излучения, поэтому максимум интерференции наблюдается при очень малых углах, что позволяет исследовать структурные единицы небольшого размера [c.173]

Таблица 14.78 Скорости Оже-переходов и испускания рентгеновского излучения К-линии (в единицах эВ / Ь)

Электронный спектр. Воздействие пучка рентгеновского излучения (РФЭС) или электронов (ОЭС) приводит к эмиссии электронов с поверхности образца. Электронный спектр представляет собой распределение эмитируемых электронов по кинетическим энергиям. Поскольку энергия источника возбуждения составляет единицы кэВ, то эмиссия электронов происходит с внутренних электронных уровней атома. Обычно в электронном спектре присутствует небольшое число характеристических линий. Фоновый сигнал электронного спектра формируется неупруго рассеянными электронами. Пример рентгеноэлектронного спектра приведен на рис. 11.33, а. Интенсивность оже-линий крайне мала. Устройство оже-спектрометров позволяет измерять не только спектр вторичных электронов, но и его первую производную по кинетической энергии электронов. Данный прием позволяет не только значительно повысить интенсивность линий, но и линеаризовать фоновый сигнал. На рис. 11.33, б изображен обзорный оже-электронный спектр поверхности серебра в интегральном и дифференциальном вариантах. [c.258]

За,единицу биологической дозы излучения принимают такую поглощенную дозу любого излучения, которая вызывает такой же биологический эффект, как и поглощенная энергия рентгеновского излучения при дозе в 1 р. Эта единица называется бэр (биологический эквивалент рентгена). [c.340]

За единицу ОВЭ принято биологическое действие рентгеновского излучения с энергией 200 кав, создающего 100 пар ионов на 1 мкм пути в воде. ОБЭ различных биологических реакций может по-разному зависеть от линейной передачи энергии (ЛПЭ). [c.965]

Единицей эквивалентной дозы в системе СИ является зи-верт (Зв). Зиверт — это эквивалентная доза любого вида излучения, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза в один Гр образцового рентгеновского или гамма-излучения. В качестве образцового обыч1[о принимают рентгеновское излучение с энергией 200 кэВ. [c.54]

Таким образом, каждое семейство атомных плоскостей будет давать ряд отражений в зависимости от того, какие значения принимает п (1, 2, 3 и т. д.), чтобы sin0 не превышал единицы. Соотношение (V.5), называемое уравнением Вульфа — Бреггов, является основным расчетным уравнением рентгеноструктурного и рентгеноспектрального анализов. Зная межплоскостные расстояния и углы скольжения, можно по уравнению (V.5) вычислить длины волн отраженного рентгеновского излучения (рентгеноспектральный анализ). А зная длину волны монохроматического или характеристического рентгеновских излучений и углы скольжения, можно вычислить межплоскостные расстояния (рентгеноструктурный анализ). [c.114]

Как и при позитронном распаде, электронный захват не сопровождается изменением массового числа, а у дочернего элемента заряд ядра понижается на единицу. Вновь образующийся элемент расположен в Периодической системе на одну клетку левее по сравнению с исходным. Наиболее распространен захват электрона из ближайшей к ядру /С-оболочки, реже встречается захват из Ь- и более дальних оболочек. Соответственно обозначению электронной оболочки захват называют /С-захватом, --захватом и п. Оставшееся свободное место на соответствующих оболочках ганимает другой электрон, перескакивающий с более высокого энергетического уровня. Перескок сопровождается испусканием кванта рентгеновского излучения. При переходах на /С-слой возникают рентгеновские излучения /С-серии и т. д. Этот процесс часто бывает единственным наблюдаемым эффектом происшедшего захвата электрона. [c.399]

Ионизирующая способность у-, а также рентгеновского излучения измеряется единицами, называемыми рентгенами (р) — доза излучения, которая в 1 см сухого воздуха при нормальных условиях (т. е. в 1,293 10 г воздуха) производит количество ионов, суммарный заряд которых равен одной единице СГСЭ. Нетрудно подсчитать, зная заряд электрона, что доза в 1 р создает 2,08 10 пар ионов. Часто применяются доли рентгена миллирентген (мр) и микрорентген (мкр). [c.125]

Эквивалентная доза йэ.в = погл. тде К-т.наз. коэф. качества излучения (безразмерная величина). Единица Z)j в СИ-зиверт (Зв) внесистемная единица-б эр (1 бэр =10 Зв) Для К на практике обычно принимают след, усредненные значения- 1-для моноэнергетич. электронов, позитронов, р-частиц, -у-квантов и рентгеновского излучения 3-для нейтронов с энергией < 20 кэВ, 10-для про- [c.112]

Экспозиционная доза - мера ионизации воздуха под воздействием облучения фотонами (у-квантами и рентгеновским излучением) Внесистемная единица-рентген (Р) При О = 1 Р в 1 сч1 воздуха при 0°С и 760 мм рт ст (т е в 0,001293 г воздуха) образуется 2,08 10 пар ионов, что соответствует попощению энергии в 0,113 эрг/см , или [c.113]

СКОЛЬКИМИ кристалл-дифракцнонными спектрометрами. Наличие нескольких спектрометров, каждый из которых имеет несколько кристаллов, необходимо не только для лроведения анализа одновременно по нескольким элементам, но также позволяет оптимизировать условия анализа в различных диапазонах длин волн, испэ-... уя имеющийся набор кристаллов. В табл. 5.1 приведены параметры наиболее распространенных кристаллов-анализаторов сравнительное разрешение, отражательная способность и величина межплоскостного расстояния. Так как sin0 не может быть больше единицы, то, согласно закону Брэгга, верхний предел максимальной длины волны, дифрагировавшей на любом данном кристалле, составляет 2d. Практические пределы зависят от конструкции спектрометра, поскольку из рис. 5.3 очевидно, что при sin 0=1, т. е. при 0 = 90°, детектор должен был бы находиться в точке источника рентгеновского излучения внутри электронно-оптической колонны. Нижний предел анализируемой длины волны следует из уравнения (5.2), поскольку становится физически невозможным придвигать кристалл-анализатор слишком близко к образцу. [c.196]

Общая квантовая эффективность есть выраженная в процентах часть всего входящего б спектрометр. рентгеновского излучения, которая подсчитывается. При низ ких тока.х пучка системы, содержащие спектрометры с дисперсией ио энергии, имеют обычно больщую скО рость счета на единицу тока, что обусловлено частично более высокой геометрической эффективностьк> сбора и частично более высокой собственной квантовой эффективностью детектора. Графики рис. 5.51, рассч итанные в [54],. демонстрируют, что детектор толщиной 3 мм в соединении с 8-микронным окном из Ве будет регистрировать почти 100% падающего на детектор рентгеновского излучения с энергией в. [c.257]

А п 2 — атомный вес и атомный номер элемента I соответственно. Параметр поглощения х=ц/рсозесг1з, где х/р — массовый коэффициент поглощения для чистого элемента 1. Параметр а учитывает зависимость поглощения или потерь энергии от ускоряющего напряжения. Фактор (т уменьшается с увеличением энергии возбуждения Ео [122]1 При более высоких ускоряющих напряжениях электроны проникают глубже в образец и путь, на котором происходит поглощение, удлиняется. Это показано на рис. 7.4, где приведено распределение электронов и рентгеновского излучения в меди в зависимости от энергии первичного пучка Ео. Как было показано в гл. 3, при увеличении Ео рентгеновское излучение генерируется глубже в образце. На рис. 7.5 схематически показана геометрия поглощения рентгеновского излучения и зависимость пути Р, на котором происходит поглощение в образце из А1, от энергии первичного пучка Ео и углов выхода г1). Следует заметить, что длина этого пути быстро возрастает с увеличением ускоряющего напряжения и уменьшением угла выхода. Величина /(х) будет достигать единицы [уравнение (7.12)] по мере увеличения а и уменьшения х- Это имеет [c.11]

Величины этих энергий также находятся в зоне малых энергий килоэлектрон-вольного диапазона и используются для определения природы испускающего электроны атома. Для оже-переходов правила отбора не применяют так, как это делают для переходов, приводящих к рентгеновскому излучению. Рентгеновское излучение и оже-электронная эмиссия являются конкурирующими процессами и обеспечивают два возможных пути релаксации возбужденного ионизированного атома. Таким образом, сумма вероятностей оже-процесса (а) и рентгеновской эмиссии и) равна единице [c.331]

Детекггоры рентгеновского излучения. Аналитическим сигналом в количественном РФА является интенсивность характеристического рентгеновского излучения элемента, измеренная в относительных единицах. Для измерения энергия рентгеновского излучения с помощью детекторов преобразуется в удобную для обработки и регистрации форм электрических сигналов. В методе РФА обычно используют детекторы, средняя амплитуда импульсов на выходе которых пропорциональна энергии поглощенного фотона. К таким детекторам относятся газоразрядные пропорциональные, сцинтилляционные и полупроводниковые счетчики. Принцип действия всех типов детекторов основан на способности рентгеновского излучения ионизировать вещество. [c.14]

Количественный анализ. Интенсивность фотоэлектронной линии элемента (I) пропорциональна потоку возбуждающего рентгеновского излучения (/), значению аппгратной функции электронного спектромегра (А), СДСП фотоэлектрона (Л ), сечению (вероятности) фотоионизации соответствующего электронного уровня атома (сг) и атомной плотности определяемого элемента (и — среднее число атомов определяемого элемента, приходящееся на единицу площади поверхности образца) [c.262]

Длины волн рентгеновского излучения обычно измеряют в единицах икс (X) или килоикс кХ), которые имеют следующую связь с метрической единицей [c.797]

Некоторые авторы выражают длины волн и разнообразные кристаллографические величины в Х-единицах. В настоящее время это вряд ли удобно. Согласно существующему международному соглашению, принято выражать указанные величины в ангстремах. Приведенные здесь длины воли рентгеновских излучений заимствованы нами главным образом из международных таблиц, где они выражены в ангстремах. Они приняты Липсо-ыом 1] и в ряде других руководств по структурному анализу. [c.199]

Испускание электрона конверсии, так же как и/С-захват, приводит к образованию атома с недостающим электроном в одной из электронных оболочек. При последующем заполнении пустого места в электронной оболочке испускается характеристическое рентгеновское излучение данного элемента. Поскольку наиболее вероятным является нахождение близ ядра электронов К-оболочки, обычно поглощаются именно эти электроны. Поэтому этот процесс называют К-за-хватом, хотя в действительности в нем могут участвовать также электроны L- и М-оболочек. В случае /С-захвата всегда испускается характеристическое излучение элемента, атомный номер которого Е—1) на единицу меньше атомного номера исходного радиоактивного изотопа Е). В случае электронов внутренней конверсии характеристическое излучение соответствует тому возбужденному ядру, которым эти электроны испускаются. Так, например, это излучение может отвечать элементу Е—2 (а-излучение), Е—1 (положительное 3-излучение или /<-захват), 2(изомерный переход) или 2- -1 (отрицательное, 8-излучение). Наблюдая определенное характеристическое излучение, можно указать, какому элементу соответствует электрон конверсии. Этим методом было впервые обнаружено несомненное существование изомерных оереходов. [c.14]