Уровни энергии и волновые функции

Написать вековое уравнение, определить уровни энергии и волновые функции состояния стирола (5 = 0), описываемого такими двумя каноническими схемами [c.51]

А. УРОВНИ ЭНЕРГИИ И ВОЛНОВЫЕ ФУНКЦИИ - [c.23]

Попробуем качественно представить некоторые основные закономерности, которые должны наблюдаться для уровней энергии и волновых функций В атоме водорода всего один электрон То, что электрон находится в малой области пространства около ядра (сфера порядка 10 см), сразу же приводит к выводу о дискретности энергетических состояний электрона Движения электрона можно разделить на движения вдоль радиуса сферы и по поверхности сферы Последнее можно охарактеризовать углами, отсчитываемыми от некоторой оси и плоскости Так как в [c.28]

Рис. 12.7. а — потенциальная яма классического гармонического осциллятора б — разрешенные уровни энергии и волновые функции квантовомеханического гармонического осциллятора а — функции плотности вероятности квантовомеханического гармонического осциллятора. [c.380]

Вычислим квазиклассическим методом уровни энергии и волновую функцию частицы массы д, движущейся в одномерной [c.96]

Для анализа спектров с относительно большими значениями //Дv (соответствующие спин-системы называют сильно связанными , хотя абсолютное значение / может быть и не очень большим) не требуется конкретная физическая модель — нам нужно знать не тип молекулы, а число спинов в системе. Анализ спектра сводится к вычислению с помощью квантовомеханических методов уровней энергии и волновых функций стационарных состояний системы связанных спинов, находящихся в статическом внешнем магнитном поле, и затем к нахождению переходов между этими уровнями под действием приложенного ВЧ-поля, для чего используются методы теории возмущений и правила отбора. При этом положения линий в спектре будут функциями расстояний между энергетическими уровнями, а их относительные интенсивности будут определяться вероятностями соответствующих переходов. При удачном выборе параметров расчетные спектры, как правило, будут очень хорошо согласовываться с экспериментальными. По найденным таким образом значениям химических сдвигов и констант спин-спинового взаимодействия можно попытаться воспроизвести структуру изучаемой молекулы или полимерной цепи. Если же строение цепи известно (а так оно обычно и бывает при иссле- [c.43]

Ко второй группе приближенных методов, порождаемых уравнениями Рутана (11.13), следует отнести те, в которых уравнения, определяющие одноэлектронные уровни энергии и волновые функции, формально совпадают с (11.13) [c.34]

Поскольку волновое уравнение содержит полную энергию электрона Е, его решения также зависят от Е. Мы уже говорили, что лишь некоторые из этих возможных решений дозволены. Это означает, что только для некоторых значений Е существуют физически приемлемые функции вероятности. Мы назовем соответствующие решения стационарными, поскольку они отвечают постоянной энергии, причем можно показать, что в этом случае не зависит от времени. Только этими состояниями мы и будем интересоваться. Энергии стационарных состояний иногда называют собственными значениями энергии, а соответствующие волновые функции — собственными функциями будем, однако, просто говорить о дозволенных уровнях энергии и волновых функциях. [c.29]

Необходимо установить, какого состава и какого строения химические частицы, содержащие элементы Л, В н С, т. е. ядра атомов А, В, С и электроны, могут существовать как устойчивые (будучи изолированы в вакууме). Такими частицами будут всегда, в частности, некоторые одноядерные частицы — свободные атомы Л, Б, С и их положительно заряженные атомные ионы разных степеней ионизации, а так же для некоторых элементов некоторые отрицательно заряженные ионы. Этот вопрос может быть решен теоретически (квантово-механическим расчетом уровней энергии и волновых функций соответствующих одноядерных частиц). Этот вопрос может быть решен и экспериментальным установлением того факта, что определенные виды одноядерных частиц могут существовать как единое стабильное образование. Для нейтральных атомов и положительных ионов этот вопрос ясен — такие одноядерные частицы все устойчивы , так что требуется практически проверка устойчивости только отрицательно заряженных одноядерных ионов. [c.151]

Приближенное вычисление уровней энергии и волновых функций. Выше, в 17—20 мы интересовались исключительно относительным расположением уровней, поэтому не обсуждали вопросов, связанных с вычислением радиальных интегралов и т. п., [c.239]

Нормировка требует, чтобы В были равны нулю. Поэтому результаты для уровней энергии и волновых функций с точностью до второй степени X имеют вид [c.127]

Полученные при этом электронно-колебательные уровни энергии и волновые функции позволили авторам [170] вычислить форму полосы поглощения разрещенных переходов —> Ер1. Некоторые результаты приведены на рис. V. 7 для переходов А о- Ерч, и ЕрЧ, — Апо, Ап1 и значений = 5, 15 и 30 (расстояние между ординатами равно частоте колебаний со, которую с целью упрощения приняли одинаковой для основного и возбужденного состояний). Из полученных результатов отчетливо следует, что для достаточно больших значений полоса электронного поглощения (огибающая [c.136]

Поскольку движение совершается в трехмерном пространстве, то уровни энергии и волновые функции зависят от трех квантовых чисел Такие квантовые числа получили соответственно название главного квантового числа п (ради- , 4 погенциальим. ма отвеча альная степень свободы), орбитально- ющая кулоновскому притяжению го I и магнитного т, (угловые степени электрона к ядру атома Горизонталь свободы) Так как по нциальная функ- [c.29]

В рассматриваемом случае, таким образом, схема молекулярных термов координационной системы остается такой же, что и в теории кристаллического поля (см. разделы II.4 и II.5, рис. II.7) с несколько другим смыслом параметров Л, В, С, зависящих от коэффициентов ЛКАО (или, иначе, от параметров ковалентности). Таким же остается и критерий применимости предельного случая сильного поля, когда межэлектронное взаимодействие в каждой конфигурации рассматривается отдельно (формула 155 + 5С<сА)-При невыполнении этого критерия или в противоположном предельном случае слабого поля термы одинаковой симметрии и мультиплетности из различных конфигураций взаимодействуют между собой, существенно меняя взаимное расположение уровней энергии и волновые функции (см. раздел II. 5). [c.74]