Упругое рассеяние в кулоновском поле

Упругое рассеяние в кулоновском поле [c.525]

HI] УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ В КУЛОНОВСКОМ ПОЛЕ 525 [c.525]

Упругое рассеяние на ядрах является наиболее вероятным механизмом рассеяния на большие углы. Процесс упругого рассеяния может осуществляться в виде однократного рассеяния в кулоновском поле ядер при этом направление движения электронов меняется более чем на 90°. Кроме того, может происходить и многократное рассеяние на малые углы. Многократное рассеяние также приводит к значительному изменению направления первичного пучка. При этом первичные электроны вновь достигают поверхности объекта и выходят обратно. Такие электроны называются отраженными. [c.218]

Взаимодействуя с кулоновским полем ядра, он отклоняется от своего первоначального направления (рассеяние). В этом случае также говорят об упругом соударении. Если электрон, обладая очень большой энергией, попадает в область, расположенную в непосредственной близости к тяжелому ядру атома, где испытывает взаимодействие с сильным кулоновским полем, то тогда он может затормозиться в поле положительно заряженного ядра и отклониться в сторону. Вместе с тем электрон теряет часть своей энергии, которая превращается в энергию фотонов (рис. 1. 3). [c.19]

Заряженные частицы могут отталкиваться электростатическим полем атомных ядер (кулоновское отталкивание). Поскольку масса электронов мала, то подобное упругое рассеяние наблюдается довольно часто. Рассеяние электронов преобладает над остальными механизмами взаимодействия с окружающей средой при малых энергиях электронов и у веществ с большими атомными номерами. [c.41]

Р-Частицы при прохождении через вещество взаимодействуют с электронами и ядрами его атомов. Эти взаимодействия бывают упругими и неупруги-ми. При упругих взаимодействиях происходит перераспределение кинетической энергии между соударяющимися частицами и изменение направления движения (рассеяние), вследствие чего первичный пучок Р-частиц ослабляется. При неупругих взаимодействиях в случае столкновения Р-частиц с орбитальными электронами атома энергия расходуется на возбуждение и ионизацию атомов вещества (ионизационные потери), а при резком торможении Р-частиц кулоновским полем ядра—на тормозное рентгеновское излучение (радиационные потери). [c.22]

На большом расстоянии от ядра электрон в нейтральных частицах и положительных ионах находится в кулоновском поле, свойством которого является наличие бесконечного числа стационарных состояний. В отрицательном ионе потенциал взаимодействия электрона с нейтральной частицей падает с расстоянием электрона от ядра быстрее кулоновского и вследствие этого число стационарных состояний оказывается конечной величиной [37]. Однако возможны квазистационарные состояния отрицательных ионов, нестабильные относительно выброса добавочного электрона, причем такие состояния реализуются при взаимодействии электронов с атомами и молекулами даже тогда, когда связанных стационарных состояний системы нет. (Возможно также образование отрицательных ионов в квазистационарных состояниях в процессах перезарядки отрицательных ионов и в условиях тройных столкновений.) Но стоит подчеркнуть, что все процессы диссоциативного захвата электронов молекулами, а также процессы резонансного упругого и неупругого рассеяния электронов атомами или молекулярными системами происходят через квазистационарные состояния отрицательных ионов, независимо от способности атомной или молекулярной системы, облучаемой электронами, образовывать с электроном связанное стационарное состояние. Поэтому нет никаких ограничений, исходящих из специфических свойств объектов, на возможность образования отрицательных ионов в квазистационарных состояниях. [c.5]

Отличительной чертой столкновений ионов с другими частицами является дальнодействие потенциалов — кулоновского (при столкновениях ионов с заряженными частицами [65, 66]) и поляризационного (при взаимодействии с нейтральными частицами) поле иона вызывает поляризацию электронного облака частицы, которое взаимодействует с ионом. Кулоновское взаимодействие на больших расстояниях приводит в основном к упругому рассеянию частиц, а если взаимодействующие частицы имеют заряд разного знака, происходит их сближение на малые расстояния и рекомбинация — нейтрализация заряда. [c.69]

Сравнивая (108,9а) с (108,9), мы видим, что экранирование кулоновского поля не сказывается на упругом рассеянии для всех углов 0 > 00, где Оо определяется из условия 2рго sin(0o/2) = й. При 0 < 00 сечение рассеяния изменяется медленно, приближаясь к конечному максимальному значению при 0 = 0. [c.508]

Взаимодействие пиона с ядром в атоме может рассматриваться как экстраполящ1я упругого рассеяния под порог. Предположим, что атомный радиус велик по сравнению с радиусом ядра. Вблизи ядра волновая функция пиона практически совпадает с волновой функцией свободного рассеяния в отсутствие кулоновских взаимодействий. Эта ситуация реализуется, пока для заданного I сильные взаимодействия дают малый сдвиг энергии. Поэтому существует приближенная, не зависящая от модели связь для малых Za между сдвигом атомного состояния за счет сильного взаимодействия дЕп и низкоэнергетической амплитудой пион-ядерного рассеяния в соответствующей парциальной волне. Это соответствует обычной теории эффективного радиуса, обобщенной на случай включения эффектов кулоновского поля. Мы сейчас выведем эту связь в пренебрежении релятивистскими поправками и поправками иа конечный размер ядра [5]. [c.211]

Рассеяние электронов зонда на атомах объекта может приводить к дифракции первичного пучка с образованием максимумов рассеяния под дискретными углами к падающему пучку. Дифракционные явления относятся к упругому (когерентному) рассеянию. При тонких слоях дифракция осуществляется в результате прохождения пучка через пленку, при массивных объектах дифракционные пучки исходят от поверхности. Различают дифракцию медленных и быстрых электронов с энергиями порядка десятков — сотен электрон-вольт и десятков килоэлектрон-вольт соответственно. При дифракции происходит отражение электронов полями атомов, которые являются суперпозицией кулоновского поля ядер и экранирующего поля электронного облака. В кинематическом описании дифракции считают, что падающий электрон испытывает только одно отражение, взаимодействие между падающей и рассеянной волной отсутствует. При динамическом, подходе учитываются многократные взаимодействия отраженных электронных волн в кристалле. Динамические эффекты возрастают с увеличением толщины объекта. [c.219]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология