Механизм потерь энергии

Для электронов высоких энергий наблюдается радиационный механизм потери энергии — уменьшение энергии в результате излучения (тормозное излучение) при изменении скорости электрона в поле ядра. Величина радиационных потерь при прочих равных условиях растет с зарядом ядер среды и энергией -частиц. Доля потерь на радиацию возрастает с ростом энергии -излучения. При критическом значении энергии оба типа потерь уравниваются и с повышением энергии электронов радиационные потери становятся преобладающими. Для а-излучения радиационные потери невелики и ими обычно пренебрегают. Они меньше потерь ка ионизацию. [c.407]

Линейной потерей энергии (ЛПЭ) называют линейную скорость потери энергии частицей или излучением, проходящим через материал. В первом приближении ЛПЭ может быть вычислена простым делением общей потери энергии частицы на длину ее пути. Такое вычисление, однако, весьма неточно, так как потеря энергии меняется при уменьшении скорости частицы, а энергия ионизирующей частицы не поглощается локально, а передается среде с помощью вторичного излучения. Например, энергия 7-излучения и рентгеновского излучения передается в итоге посредством вторичных электронов, которые имеют широкий спектр энергий с разной ЛПЭ. В тех случаях, когда средний потенциал возбуждения известен, можно ЛПЭ вычислить, например, по уравнению (УП.1) или по другим уравнениям, описывающим иные механизмы потери энергии. Значени.ч ЛПЭ увеличиваются в ряду 7-кванты < электроны высоких энергий < рентгеновское излучение малых энергий < р-частицы < тяжелые частицы. Для электронов, проходящих через полиэтилен, ЛПЭ = (980/ )1 (0,2 ) 10- эВ/нм, при Е — 0,25 МэВ ЛПЭ ==2-10 эВ/нм и возрастает до 23-10- эВ/м при Е = 1 кэВ. [c.214]

Предполагается, что быстро движущиеся атомы отдачи не вызывают заметной ионизации или захвата электронов, в ТО время как эти процессы в основном определяют механизм потери энергии а-частицами, фотонами и ядерными осколками. Принято считать, что ионизация быстро движущейся частицей становится вероятной только при скоростях, сравнимых с эффективными скоростями свободных электронов [2,3]. Например, атом с энергией 100 000 еУ будет иметь линейную скорость 3,9-10 см/сек, равную скорости электрона с энергией 0,43 еУ такая скорость слишком мала, чтобы производить ионизацию. На основании этих соображений можно определить верхний предел величины энергии, при которой ионизация невозможна. Этот предел дается выражением [c.210]

Механизм потери энергии атомом отдачи заключается в столкновении его с атомами окружающих 0,5 молекул. Поскольку кинетическая энергия атома отдачи велика по сравнению с энергией химической связи, эти столкновения можно О считать упругими, напоминающими по своему характеру столкновения между абсолютно твердыми шарами. [c.261]

В настоящем разделе обсужден механизм потери энергии первоначально заряженными частицами в твердом теле, откуда можно получить значение начальной энергии частицы, доста- [c.114]

Механизм потерь энергии [c.81]

Итак, в результате первичного акта радиолиза образуется целый ряд частиц. Необходимо отметить, что по причинам, связанным с механизмом потерь энергии, распределение этих частиц вначале неоднородно по объему. В работе [1] показано, что при облучении воды лучами (источник Со) расстояние между точками последовательных актов ионизации вдоль направления падающего излучения составляет —10 А. Электроны, образующиеся в этих точках, вызывают дальнейшую ионизацию, так что реакционноспособные промежуточные частицы образуются в канале, начальный диаметр которого примерно 20 А. Внутри канала наблюдается высокая концентрация промежуточных частиц, равная 1 моль/л. В самом канале большое значение имеют реакции рекомбинации, приводящие к молекулярным продуктам. Промежуточные частицы могут также диффундировать из канала в объем раствора (где их концентрация уменьшается до 10 моль/л) и реагировать с другими молекулами. При более [c.83]

Разность этих площадей (площадь /2) представляет собой работу, затраченную на увеличение кинетической энергии жидкости и звеньев механизма, потери энергии в гидросистеме на преодоление сопротивлений в трубах, клапанах, золотниках и потери на трение в направляющих и уплотнениях. [c.157]

Примеси могут изменять свойства газообразной плазмы различными путями [451. Они могут ионизироваться и тем самым изменять состав ионов в газовой фазе, особенно когда примеси имеют низкий потенциал ионизации могут связывать электроны, образуя отрицательные ионы в плазме могут поглощать энергию электронов в плазме, которую последние теряют в результате столкновения с атомами примеси. В термоядерных реакторах, где проводят исследования возможного выделения энергии при слиянии легких элементов, высокотемпературная плазма теряет энергию за счет излучения, потери энергии увеличиваются при наличии примесей в газе, причем существует несколько механизмов потерь энергии в присутствии примесей тяжелых ионов. Не только примеси в используемом газе, но и примеси из стенок сосудов могут вызывать такие серьезные потери, что сведение их к минимуму является предельно важным. [c.51]

Когда скорость иона делается сравнимой со скоростью валентных электронов атомов тормозящего вещества, механизм потерь энергии меняется основное значение приобретают упругие столкновения ионов (даже если они еще сохраняют часть заряда) с атомами среды. [c.94]

На рис. 21 и 21а приведены графики, характеризующие зависимость пробега в сухом воздухе протонов и а-частиц от их кинетической энергии. Эти кривые, заимствованные из литературных источников, получены в основном не экспериментальным путем, а в результате теоретических вычислений. Считается, что расчетные величины на большей части энергетического интервала являются более точными. Расчеты основывались на формуле (5), то есть учитывались только электронные потери. При очень больших энергиях относительно важное значение могут приобретать и другие механизмы потери энергии заряженных частиц. Так, например, интенсивность пучка протонов с энергией 2 Бэв при прохождении слоя свинца толщиной 2,5 см заметно ослабляется (примерно на 15%) в результате ядерных реакций, в то же время потери энергии на ионизацию составляют менее 3%. [c.100]

Не следует переоценивать точность такого определения эффективности счетчика. Дело в том, что предположение о случайном распределении ионов вдоль пути р-частицы не вполне согласуется с изложенным в гл. IV механизмом потери энергии за счет ионизации. Кроме того, значительное влияние могут оказывать стенки счетчика. [c.191]

Для воды и льда оказалось, что основной механизм потери энергии неионизирующими электронами является колебатель- [c.24]

В определенных условиях, если рассеяние происходит под большим углом, частицы тормозятся при этом испускаются кванты электромагнитного излучения, известного как тормозное. Хотя расходовать энергию на тормозное излучение в неупругих соударениях могут любые заряженные частицы, относительный вклад этих механизмов потери энергии различен для электронов и тяжелых заряженных частиц (протонов, а-частиц, дейт- [c.17]

Основной вид взаимодействия нейтронов с веществом — взаимодействие с атомными ядрами. Главными механизмами потери энергии для нейтронов являются упругое рассеяние (как при столкновении бильярдных шаров), неупругое рассеяние (захватное рассеяние) и ядерные реакции. Быстрые нейтроны, претерпевая упругие соударения с ядрами, особенно с ядрами легких атомов (например, водорода), могут порождать заряженные частицы. Нейтроны, участвующие в ядерных реакциях, помимо реакций деления могут также порождать заряженные [c.47]

Местные сопротивления связаны с резкими изменениями площади или формы сечения канала. В таких местах в потоке возникают отрывы пограничного слоя, вихри и тому подобные неупорядоченные течения, вызывающие интенсивное рассеяние энергии на сравнительно коротких участках тракта (А/./О б-г-Ю). Так как механизм потери энергии в данном случае связан, в основном, не с вязким трением, а с действием инерционных сил, то коэффи циент местного сопротивления определяется геометрией данного места тракта и зависит от вязкости только в области малых чисел Ке. [c.330]

Из рассмотрения строения молекулы воды, данных по электронной бомбардировке паров воды и общего механизма потери энергии быстрыми заряженными частицами при пр1о- [c.135]

Если бы хлорофилл не был включен в сложный фотосинтети-ческий аппарат, следующее событие заключалось бы в том, что электроны, поднятые светом на высокие энергетические уровни, просто вернулись бы на прежние места, а поглощенная энергия рассеялась бы, т. е. молекулы хлорофилла испустили бы кванты света, не совершив химической работы. Фактически же при возвращении в прежнее состояние молекулы свободного хлорофилла флуоресцируют, теряя в виде излучения около 35% своей энергии остальная энергия рассеивается в виде теплоты. Однако, когда хлорофилл действует в исправном фотосинтетическом механизме, потеря энергии на флуоресценцию не превышает 10% (обычно 3 /о) и большая часть энергии идет на химическую работу. Еще около 25% энергии электронного возбуждения хлорофилла теряется в форме теплоты, так как большие молекулы органических веществ, окружающие молекулы хлорофилла, способны поглощать энергию, расходуя ее на усиление своих тепловых колебательных движений. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология