Измерение параметров электронного пучка

ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ЭЛЕКТРОННОГО ПУЧКА [c.39]

Эмиссионные и абсорбционные методы могут быть использованы для быстрого измерения усредненных параметров, по которым измеряемая величина может быть получена путем вычислительной процедуры, такой, как преобразование Абеля [27]. В принципе флуоресцентный метод должен рассматриваться как метод локального зондирования, поскольку исследуется только область, находящаяся на пересечении возбуждающего луча и оптического пути детектора. Если источник возбуждения обладает узким лучом, а область наблюдения также является узкой, исследуемый объем может быть очень малым, скажем менее 1 мм В начале 1962 г. для локального измерения плотностей в разреженном газовом потоке был использован флуоресцентный метод с возбуждением мощным тонким электронным пучком (вплоть до 30 кэВ). Выбранный флуоресцирующий объем был равен приблизительно 1 мм [28]. [c.221]

Х1-103.Измерение параметров пучка ускорителей электронов, исполь [c.39]

Успешное проведение работ по этим направлениям возможно лишь при условии обеспечения заданной стабильности параметров генерируемого электронного пучка и надежного измерения поглощенной в образце дозы в широком диапазоне мощностей поглощенных доз. [c.38]

Помещаем пучок на эталон из меди (может использоваться медная сетка для электронного микроскопа) и измеряем характеристическое излучение Сик , (пик минус фон) при стандартных параметрах прибора и получаем значение 1щ. Одновременно измеряем непрерывное излучение в каналах, выбранных для измерения непрерывного излучения (например, в диапазоне 4,6—6 кэВ), и получаем значение /в- [c.91]

При электронографическом исследовании пучок электронов, направленных на металлическую поверхность, претерпевает диф-фракцию на микрокристаллах внешних слоев металла. Картина диффракции обнаруживается в виде характерных изображений на фотобумаге. Измерения таких электронограмм дают возможность установить структуру кристаллов и вычислить параметры их решетки. [c.437]

Структурная схема такого электронного регулирования влажности с элементами для визуального контроля, сигнализации, регистрации и дистанционной передачи параметра представлена на рис. 13-10. В нее входят электронный блок влагомера, включающий приемное устройство (ПУ), устройство усиления и преобразования выходного сигнала датчика (УУП), источник сетевого питания (ИП), устройство температурной компенсации (УТК) и устройство установки диапазона измерения (УУД). Конструктивно все перечисленные элементы объединяются в общий блок и помещаются в один кожух. Выходной сигнал постоянного тока подается на электронный автоматический малогабаритный потенциометр типа ПСР-1 или на. потенциометр ППР миниатюрной серии. В зависимости от выбранного принципа регулирования приборы ПСР-1 или ППР должны иметь элемент для позиционного, пропорционального или изодромного регулирования с выходом на исполнительные механизмы. [c.293]

Самой сложной проблемой рентгеновской кристаллографии белка является фазовая проблема. Именно она около двух десятилетий, когда уже имелась полная ясность в отношении всех других принципиальных вопросов рентгеноструктурного анализа, сдерживала расшифровку дифрагированных белковыми кристаллами пучков лучей, построение карт электронной плотности и установление трехмерных молекулярных структур. Реконструирование пространственного строения белка по наблюдаемым в дифракционной картине многим тысячам рефлексов возможно лишь при знании амплитуды и фазы каждого из них. И если значение амплитуды можно оценить путем прямого измерения интенсивности вторичного рентгеновского излучения, то фаза есть расчетный параметр, нахождение которого непременно связано с привлечением дополнительного экспериментального материала. [c.156]

Поэтому еще в работах [111, 334] предлагалось находить сечения методом последовательных приближений. Вначале выбирается набор сечений в нулевом приближении. С помощью этого набора сечений численным интегрированием уравнения Больцмана находятся ФР электронов по скоростям, по которым рассчитываются коэффициенты диффузии и скорости дрейфа электронов в электрическом поле. Полученные значения сравниваются с результатами измерений в широком диапазоне изменения параметра i/N в электронных роях. В случае расхождения расчетных и экспериментальных значений вносятся поправки в исходный набор сечений. Вся процедура повторяется до тех пор, пока не достигается согласие расчетных и экспериментальных значений коэффициентов диффузии и скоростей дрейфа электронов во всем диапазоне. Расчеты показали, что использованные транспортные коэффициенты определяются низкоэнергетической частью ФР, так что по ним можно уточнить только транспортные сечения и сечения вращательного и колебательного возбуждения. Для подбора сечений электронного возбуждения молекул предлагалось использовать измеренные экспериментально коэффициенты скорости ионизации и неупругих процессов возбуждения (если такие данные имеются). Но сравнение результатов такого подбора сечений с результатами прямых экспериментов с пересекающимися пучками показало, что такая процедура (по существу, решение обратной математической задачи) является неоднозначной. Она дает хорошие результаты только в том случае, когда форма зависимости сечения от энергии достаточно хорошо известна. Например, было уточнено абсолютное значение сечения колебательного возбуждения молекул азота [349], впоследствии подтвердившееся прямыми измерениями. В то же время попытка подобрать сечения электронного возбуждения оказалась весьма неудачной [350, 351]. [c.81]

В некоторых частных случаях поглощенную дозу электронного излучения можно оценить с достаточной для практических целей точностью на основе измеренных в данном режиме работы ускорителя параметров пучка и известных характеристик вещества облучаемого объекта. Иногда для этой цели удобнее использовать калиброванные дозиметрические системы. [c.48]

Оба рассмотренных выше способа определения поглощенной дозы электронного излучения даже в сравнительно простых частных случаях не обеспечивают необходимой для практических целей степени точности. Это обусловлено погрешностью измерения тока или мощности пучка (2—5%), погрешностью измерения относительного распределения поглощенной энергии по толщине объекта (5—7%), систематической погрешностью в оценке с1Т/(1х) в результате неточного учета тех или иных процессов взаимодействия быстрых электронов с веществом, а также погрешностями в установке заданных параметров пучка ускорителя по мониторам в последовательных опытах (5—7%). Поэтому погрешность определения поглощенной дозы электронного излучения в лучшем случае может составлять 10 Ь. [c.49]

Первый метод. При помощи спепиально сконструированного электронного прожектора через линзу пропускается несколько тонких электронных пучков, параллельных оси линзы. Параметры линзы определяются путём измерения напряжения на электродах, приводящего к фокусировке этих пучков в определённых точках оси линзы. [c.191]

Полный анализ сложной смеси, состоящей из компонентов с перекрывающимися спектрами возбуждения и испускания люминесценции, в принципе можно осуществить, измеряя спектры испускания смеси, возбуждаемые большим числом длин волн. Применение таких измерений для определения числа компонентов сложных смесей рассмотрено Вебером [435]. Он представил результаты в виде матрицы т п, в которой столбцы т определяются длинами волн возбуждения, а ряды п — наблюдаемыми длинами волн. Матричные элементы представляют собой числа, пропорциональные показанию детектора. В общем, ранг матрицы дает число компонентов в системе, имеющих различные спектры поглощения и флуоресценции. Вебер применил этот метод к одно- и двухкомпонентным смесям. По-видимому, с использованием ЭВМ метод может стать мощным орудием для исследования сложных смесей неизвестных люминесцирующих компонентов. Однако последовательная запись полных спектров является трудоемким делом, и Шахтер и Хенни [436] описали иной подход к этой проблеме. В их методе монохроматоры возбуждения и испускания сканируются одновременно и их сигналы подаются на осциллограф. Вдоль оси X меняется длина волны испускания, вдоль оси У — длина волны возбуждения, а пучок электронов отпирается только тогда, когда интенсивность испускания достигает заранее выбранного значения. В результате этого на экране возникает флуорограмма , или некий контур, соответствующий данному уровню интенсивности. Затем комбинация флуорограмм, соответствующих нескольким уровням интенсивности, преобразуется в трехмерную модель, или стереофлуорограмму , которая отражает все три спектральных параметра. Шахтер и Хенни применили эту методику к полиядерным ароматическим углеводородам и предложили использовать ее для получения отпечатков пальцев чистых соединений. Ценным усовершенствованием [c.477]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология