Волновое число переход к длине волны

Таблица перехода от длин волн в микрометрах к волновым числам в обратных сантиметрах приводится в приложении Г. [c.229]

Положение линий. При переходах между двумя энергетическими уровнями наблюдают спектральную линию, характеризующуюся волновым числом V (или длиной волны ), Для разрешенных переходов имеет силу правило отбора [c.183]

Таблица перехода от длин волн I (мкм) к волновым числам V (см ) для ультрафиолетовой и видимой областей спектра (с интервалом I мкм) [c.265]

Определить волновое число и длину волны (в см) первого вращательного перехода (У = 0->-1) для молекулы D l. [c.488]

Прп обсуждении ИК-сиектров чаще всего указывают волновые числа v переход от волновых чисел к длинам волн выполняется по соотношению [c.201]

Поглощаемое излучение регистрируется по его длине волны, частоте или волновому числу. Поглощение излучения детектируется электронными приборами и записывается в виде графика. Сильное поглощение в узкой области частот проявляется в записанном спектре в виде острого пика или спектральной линии . Пики поглощения не всегда оказываются узкими и острыми, потому что на каждый колебательный энергетический уровень накладывается целый ряд вращательных энергетических уровней (см. рис. 13-32) вследствие этого каждый колебательный переход в действительности представляет собой наложение друг на друга переходов между многими колебательно-вращательными уровнями. [c.588]

Для селективного воздействия большое значение имеет возможность перестройки длины волны, излучаемой лазером. В работе [11] описан перестраиваемый импульсный лазер на СОг с поперечным разрядом при атмосферном давлении газа. Средняя выходная мощность варьируется в пределах 0,1-2 МВт/см площадь сечения пучка составляет 8 см . Резонатор этого лазера представляет собой разрядную трубку длиной 2,43 м, по которой прокачивается газ со скоростью 1,4-108 см /ч. В энергетической диаграмме молекул СО2 содержатся два низких колебательных уровня, которым соответствуют волновые числа 1388 и 1286 см 1. В результате колебательно-вращательных переходов эмиссионный спектр содержит линии от 923 до 990 см 1 и от 1023 до 1090 см-1, с помощью дифракционной решетки, размещаемой на конце трубки резонатора, можно настроить излучение лазера на один из необходимых максимумов излучения. [c.100]

Вращательная структура. Вращательная структура данного колебательного перехода, т. е. полосы, зависит от типов электронных ч остояний, между которыми происходит переход. Рассмотрим сначала переходы 2 —2. Правило отбора для квантового числа N этих переходов есть = н= 1 (стр. 54), что в случае переходов 2 — —Ч, идентично ДУ = 1. Другими словами, получаем R- и Р-ветви, так же как и для инфракрасных колебательно-вращательных полос вклад вращения в волновое число определяется теми же уравнениями,, что были уже введены для колебательно-вращательных полос уравнениями (82) и (83) соответственно для v и vp [или единым уравнением (84)1. Единственное отличие заключается в том, что, поскольку теперь В к В" принадлежат различным электронным состояниям, разница между ними может быть значительной. Именно этим обусловлена гораздо более сильная сходимость к длинным или коротким волнам, приводящая к образованию характерных кантов [когда у(т +1) — у(т) в уравнении (84) стремится к нулю]. Высокочастотный кант в / -ветви (красное оттенение полосы) образуется при В <С В", а при В" образуется низко- [c.74]

В фотохимии и спектроскопии часто пользуются волновым числом (О = оно означает число длин волн, приходящихся на 1 см. Согласно установившейся в спектроскопии практике, частоту [сек Ц и волновое число см Ц обозначают одной и той же буквой V и при этом, приводя данные для переходов в волновых числах, говорят о частотах переходов. [c.279]

ТО этому переходу должно отвечать волновое число, равное 958 000/11,96 = 80 100 см (или длина волны 1,25-10 м). [c.346]

Происхождение молекулярных спектров поглощения. Молекулы, как и атомы, могут находиться только в определенных энергетических состояниях, например Ео, Е, Ei,. . ., Еп. Если излучение определенной длины волны проходит через вещество не поглощаясь, то, конечно, энергетическое состояние молекул этого вещества останется без изменений. Но если излучение, т. е. лучистая энергия, поглощается, то молекулы вещества переходят из одного состояния Е]. (с меньшей энергией) в другое состояние 2 (с большей энергией). Согласно условию Бора произведение волнового числа v поглощенного излучения и постоянной Планка h равно разности энергии молекулы после поглощения и до поглощения [c.244]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

Таблица перехода от длин волн % (мкм) к волновым числам (см ) для инфракрасной области спектра (с интервалом 0,1 мкм) [c.279]

Диаграммы составлены в порядке увеличения числа элементов в группах, за исключением диаграмм, приведенных в конце, где даны более редко встречающиеся группировки. Во всех диаграммах использована такая же шкала, как в большинстве спектров, приведенных в данной главе и гл. 6 (одинаковый масштаб, линейность относительно волновых чисел), что облегчает быстрое сравнение и помогает запомнить положение важных полос в спектрах. После приобретения некоторого опыта рекомендуется подтверждать и расширять отнесения, сделанные по этим диаграммам, с помощью более детальных руководств. Опыт, накопленный в интерпретации спектров, сохраняется полностью при переходе к другим типам диаграмм (например, линейным по отношению к длине волны, выраженной в микронах). Корреляции, приведенные на одной из диаграмм (например, для СН2 или СНз), в последующих диаграммах не повторяются. Пределы частот, в которых находится обычно полоса отдельной группы, указаны жирными линиями, а области, включающие необычные примеры, показаны тонкой линией. Относительные интенсивности охарактеризованы очень приблизительно (см. ниже). Как положение, так и интенсивность некоторых полос зависят от агрегатного состояния, растворителя и т. д. (разд. 4.6) в этих случаях приведены наиболее часто наблюдаемые частоты. [c.130]

Обсуждение. Для получения хороших ИК-спектров в большинстве случаев приходится проводить измерения неоднократно, действуя методом проб и ошибок. Это связано с особенностями подготовленного образца (например, с непрозрачностью пасты или интенсивной окраской раствора). Точное положение полос можно получить только после калибровки спектра по стандартам (обычно по пленке полистирола). Например, если полоса полистирола при 6,24 мкм (1603 см ) смещена на определенную величину (например, 0,05 мкм), то положение полос образца должно быть исправлено на эту величину. ИК-Спектр полистирола приведен на рис. 5.8 следует обратить внимание на значительные различия в спектрах, вызванные переходом от одной линейной шкалы к другой. Это важно, поскольку дополнительная корреляция калибровки должна делаться только для той же линейной шкалы, которая была использована при записи спектра образца. Кроме того, качественная идентификация вешества по области отпечатков пальцев зависит от общего вида спектра. Химик-органик обычно пользуется длинами волн (X, мкм), или чаще частотами, или волновыми числами (V, см ), интенсивностью поглощения (с — сильная, ср — средняя, сл — слабая) и в редких случаях в качестве характеристики применяется ширина полосы. [c.148]

Положение максимума в спектре флуоресценции дает энергию наиболее вероятного синглетного перехода. О—0-Переходы можно идентифицировать, если спектры поглощения и флуоресценции построить на общей шкале длин волн. В идеальном случае полосы поглощения и флуоресценции, относящиеся к О—0-переходу, перекрываются. Но обычно можно наблюдать различие между волновыми числами максимумов О—0-полос поглощения и флуоресценции (стоксов сдвиг, см. раздел 3.7.1, рис. 3.13). По зависимости этой разницы от растворителя можно оценить изменение дипольного момента при переходе из основного состояния в возбужденное [7]. [c.96]

Важным результатом проведенного нами рассмотрения при помощи теории возмущений является непосредственное объяснение присущей азулену глубокой сине-фиолетовой окраски в отличие от бесцветного нафталина. Как видно на рис. 2, сближение атомных орбит и хе оставляет неизменными энергии Еу и Ее, исходных молекулярных орбит Фг и Фз десятичленного кольца, в то время как молекулярные орбиты Фг и Фз соответственно стабилизируются и дестабилизируются с введением новой связи. Переход электрона с теперь верхней занятой ЛКАО МО Фз на нижнюю незанятую Фу соответствует длинноволновой полосе поглощения нафталина, расположенной около 310 м х. Разность энергий 7—Ев составляет около 1,236 8 и, согласно соотношению Бора АЕ = /г v с — скорость света), должна быть пропорциональна волновому числу V = 32 000 см соответствующему приведенной выше длине волны 310 м х наблюдаемого перехода, С другой стороны, возмущение исходных уровней энергии Ев и Ег десятичленного кольца при приводящем к азулену соединении атомных орбит Х4 и /з обусловливает заметно меньшую энергию перехода с верхней, занятой, на нижнюю, незанятую орбиту. Разность Ез + ЬЕг) Е% + З в) равна 0,836, как это видно на рис. 3. Таким образом, наше примитивное рассмотрение показывает, что длинноволновый переход азулена должен быть заметно сдвинут в длинноволновую область спектра по сравнению с нафталином. Это действительно имеет место. [c.195]

Заметим, что длина волны обратно пропорциональна частоте, а позтому и энергии. Поскольку иногда необходимо знать энергию спектрохимического перехода, в спектрах вместо длины волны или частоты используют величину, пропорциональную энергии. Эта величина, называемая волновым числом, измеряется в см (обратных сантиметрах), выражается символом V и определяется соотношением [c.609]

Некоторые спектроскописты предпочитают характеризовать излучение волновым числом. Эта величина обратна длине волны, выраженной в сантиметрах соответственно ее единицей служит обратный сантиметр (см- ). Волновое число удобно тем, что оно прямо пропорционально энергии, освобождаемой при переходе, который вызывает данное излуче- [c.75]

Одними из первых исследовали закономерности волнового пленочного течения П. Л. Капица и С. П. Капица. В развитой ими модели принималось, что волновое движение является установившимся, наружная поверхность жидкости имеет в сечении форму синусоиды и амплитуда колебаний толщины пленки мала по сравнению с длиной волны. Теоретический анализ основывается на уравнении Навье—Стокса при осреднении скоростей по сечению. Анализ показал, что переход от струйного течения к волновому происходит при Ке л > 30. Для определения критического волнового числа Рейнольдса получена формула [c.49]

Будем теперь постепенно увеличивать запас тепловой энергии молекул. При малых тепловых энергиях (0,03—0,3 ккал/моль) молекула переходит в возбужденные вращательные состояния колебательное и тем более электронное состояние не изменяются. Этим энергиям соответствуют излучаемые и поглощаемые длины волн порядка 1—0,1 мм и больше или частоты (волновые числа) порядка 10—100 >r и меньше. Иначе говоря, вращательный спектр находится в далекой инфракрасной области и даже в области радиочастот. При дальнейшем увеличении тепловой энергии возбуждаются и колебательные энергетические уровни, им соответствует энергия порядка 0,3—12 ккал/моль, длины волн порядка 2,5—100 мк и частоты порядка 100—4000 см В этой области уже наблюдается колебательно-вращательный спектр, который лежит в инфракрасной области, более близкой к видимой. При обычных температурах тепловая энергия молекул имеет порядок величины около 600 кал/моль. У большинства молекул при этом возбуждены только вращательные состояния только у молекул, содержащих тяжелые атомы и имеющих низкие частоты колебаний, возбуждаются и колебательные состояния. Для достижения электронных переходов требуются, как правило, гораздо большие энергии — порядка десятков и сотен килокалорий на моль спектр, испускаемый такими молекулами, лежит в видимой и ультрафиолетовой областях. Таким образом, постепенное возбуждение молекулы будет соответствовать сначала линейчатому вращательному спектру, а затем полосатому колебательно-вра-щательному и лишь затем электронному спектру, состоящему из систем полос, так как около каждого электронного уровня имеется набор колебательных и вращательных уровней. [c.146]

Из-за некоторых особенностей антрацена, а именно системы полос высокой интенсивности и структуры кристалла, дающей сильное диполь-диполь-ное взаимодействие, здесь можно ожидать наилучшего выполнения теорий первого приближения, за исключением,однако, необходимости учитывать дифференцирование рассматриваемых сумм. Суммы относятся к случаю,, когда волновой вектор равен нулю, и могут быть определены довольно просто. Решеточные взаимодействия определяются дипольными моментами переходов, но формально они идентичны взаимодействиям в обычной классической задаче о потенциальной энергии набора постоянных диполей, расположенных в узлах решетки. Вначале берут диполь и находят энергию его взаимодействия со всеми другими диполями. Так как энергия обратно пропорциональна г , в то время как число молекул возрастает прямо пропорционально г , то сумма не сходится по г, а ее значение зависит от формы объема, в котором взята сумма, каким бы большим ни был объем [41, 42]. Следовательно, если для сравнения с экспериментом проводить суммирование по сфере, как это сделано в табл. 5, то не исключается определенный произвол. Однако расчеты по объемам, ограниченным несферическими поверхностями, действительно показывают, что лучшее согласие с экспериментом получается только для форм, близких к сферическим [29], поэтому продолжают пользоваться сферическими суммами. Необходимо глубже разобраться в этом вопросе. 11о-видимому, взаимодействие прекращается на расстояниях, меньших чем длина волны, возможно вследствие эффектов запаздывания. Таким образом, появляется радиальная сходимость и взаимодействие ограничивается эллипсоидом почти сферической формы. [c.531]

Из рис. 58 видно, что так как число возможных электронных переходов, включающих внутренние орбиты, мало, рентгеновские спектры относительно просты. В 1913 г. X. Г. Дж. Мозли показал, что длина волны данной линии и волновое число элемента имеют систематическую зависимость согласно уравнению [c.219]

Чтобы иметь представление об энергии квантового перехода, вместо длины волны удобно пользоваться волновым числом, которое пропорционально энергии и измеряется в см (обратных сантиметрах) и обозначается символом V. [c.67]

Таким образом, указанные виды излучения несут суш,ественно различные порции энергии, и следует ожидать, что они отличаются друг от друга механизмом поглощения или испускания их веществом (см. шестой столбец табл. 1). В табл. 1 использован еще один способ вырал<ения частоты — волновое число V, или число волн на единицу длины. От волновых чисел очень просто переходить к длинам волн (обратная величина), и в этом заключается преимущество данного способа выражения частоты перед числом колебаний в секунду. Если V выражено в см то вместо уравнения (2) можно записать [c.13]

Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Ло) (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить ио уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Ао). 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Рассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). П. Определить ио уравнению (III, 38) волновое число основной полосы поглощертя. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

Через 2—3 мин промывки газом кюветы закрыть кран капельной воронки закрыть крап, соединяющий колбу Вюрца со склянкой для осушки газа и закрыть входной и выходной краны кюветы. 3. Отвернуть крышки, предохраняющие окна кюветы от порчи атмосферной влагой. Установить газовую кювету перед входной щелью прибора. 4. Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Дм (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить по уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Асо. 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Р ассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). 11. Определить по уравнению (111, 38) волновое число основной полосы поглощения. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

ИНФРАКРАСНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ (ИК спектроскопия), раздел мол, оптич. спектроскопии, изучающий спектры поглощения и отражения электромагн. излучения в ИК области, т.е. в диапазоне длин волн от 10 до 10 м. В координатах интенсивность поглощенного излучения-длина волны (или волновое число) ИК спектр представляет собой сложную кривую с большим числом максимумов и минимумов. Полосы поглощения появляются в результате переходов между колебат. уровнями осн, электронного состояния изучаемой системы (см. Колебательные спектры). Спектральные характеристики (положения максимумов полос, их полуширина, интенсивность) индивидуальной молекулы зависят от масс составляющих ее атомов, геом, строения, особенностей межатомных сил, распределения заряда и др. Поэтому ИК спектры отличаются большой индивидуальностью, что и определяет их ценность при идентификации и изучении строения соединений. [c.250]

Энергию перехода Е можио выразить также в калориях, джоулях (1 кал = = 4,19 Дж) или электроиовольтах, которые связаны с длиной волны и волновым числом следующими соотношениями [c.192]

Если расстояние между уровнями хлрактеризоиать волновым числом со — = 1/) "= v/ Ле/Яс (где с — скорость света, % — длина волны), то электронным переходам будет отвечать величина <о порядка дссяткон тысяч см-1, расстояния между колебательными уровнями — порядка тысячи см-1, между вращательными — несколько см"1. Переходы между колебательными и вращательными уровнями проявляются в инфракрасных спектрах и спектрах комбинационного рассеяния. [c.215]

Например, когда молекула спускается с одного вращательного уровня на другой (где вращаегся. медленнее), оиа теряет энергию в количестве около 0,01 кДж/.мааь, что соответствует испусканию излечения с частотой 15-10 ° Гн или волновому числу 5 см . Эта величина соответствует длине волны микроволнового излучения, т. е. вращательные переходы происходят в микроволновой части электромагнитного спектра. [c.18]

Рассматривая интерференцпонную картину, возникающую в пустой кювете, легко определить число полос п (считая от края одной до края другой или от середины одной до середины другой) при переходе от света с одним волновым числом v,f к свету с другим волновым числом V2 (соответственно при переходе от,длин волн к /.2). Толщина кюветы определяется следующим образом [c.201]

Вращение электрона вокруг собственной оси в отличие от вращения вокруг атомного ядра обозначают как (нем.) или spin (англ.). Оно определяется квантовым числом, уже упомянутым на стр. 145 и называемым спиновым квантовым числом s. Вращение электрона вокруг собственной оси вносит свою долю в магнитный момент атома, так как вращение электрически заряженного шарика вокруг собственной оси оказывает такое же действие, как электрический круговой ток. Правда, влияние спинового квантового числа s на магнитный момент атома, так же как влияние магнитного квантового числа т, обусловленного орбитальным моментом, проявляется только тогда, когда на атом действует внешнее магнитное поле. Однако, с другой стороны, вращение электрона вокруг собственной оси оказывает также влияние на вращательный импульс атома. Вследствие этого общий вращательный импульс атома и таким образом его энергетическое состояние зависят не только от орбитального квантового числа I, но также и от спинового квантового числа s. Из обоих чисел образуется так называемое внутреннее квантовое число j. Последнее всегда имеет положительное значение, а именно для I = О оно имеет только одно значение (] = 1/2), а для каждого / > О два значения, например j = 1з ж ) = 1/2 ддя I = 1. С позиций волновой механики также можно обосновать спиновое квантовое число s и его комбинацию с I, дающую квантовое число /, хотя объяснение спинового квантового числа S здесь несколько иное. Так как у щелочных металлов все -уровни, за исключением тех, для которых I = 0, делятся на два энергетических уровня, все линии в спектрах щелочных металлов, которые образуются за счет перехода на основной уровень 1 = 0, должны давать дублеты. Это и наблюдается в действительности. Расстояние между линиями дублета сильно возрастает с увеличением атомного веса. У желтой натриевой линии оно так мало (разница в длине волн 5,97 A), что для разделения этих составляющих требуется хороший спектроскоп. У цезия расстояние, однако, так велико, что обе синие линии цезия различаются даже при довольно слабой дисперсии (разница в длине волн составляет здесь 37,94 A для лежащего в инфракрасной области дублета первого члена главной серии цезия она составляет даже 422,4А). При переходах на более высокие уровни, чем основной, в эмиссионном спектре могут появиться более чем две линии, так как в этом случае не только исходный, но и конечный уровень разделяется на два уровня. В таких случаях говорят о сложных дублетах . [c.197]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ, спектры испускания и поглрщеиия электромагн. излучения и комбинац. рассеяния света, принадлежащие свободным шш слабо связанным молекулам. Имеют вид совокупности полос (линий) в рентгеновской, УФ, видимой, ИК и радиоволновой (в т.ч. микроволновой) областях спектра. Положение полос (линий) в спектрах испускания (эмиссионных М. с.) и поглощения (абсорбционных М. с.) хараггеризуется частотами v (длинами волн X, = /v, где с-скорость света) и волновыми числами V = 1Д оно определяется разностью энергий и Е" тех состояний молекулы, между к-рыми происходит квантовый переход [c.119]

Поглощение ИК-излучения фиксируется как ослабление интенсивности I прошедшего через образец света по отношению к исходной интенсивности 1о и выражается в виде процента пропускания -Т % = 1/1о 100. Процент пропускания (Т %) записывается на оси ординат ИК-спектра, а по оси абсцисс откладывается длина волны X в микрометрах (мкм) или волновое число /а в обратных сантиметрах (см ) (рис. 5.7). Волновое число обычно называют частотой. Хотя поглощение энергии квантовано, ИК-спектр состоит не из узких пиков, а из полос. Это обусловлено тем, что каждое изменение колебательной эиерти сопровождается изменениями вращательной энергии и к колебательному переходу примешиваются вращательные переходы. [c.505]

Поглощат. способность, т. е. оптич. плотность А = = lg(.lall) или пропускание Г = I/h, измеряют с помощью спектрофотометров. Распределение этих величин по длинам волн (частотам, волновым числам), зарегистрированное тем или иным способом, представляет собой спектр поглощения или пропускания. Линия (полоса) в спектре соответствует переходам атомов (молекул) между электронными и (или) колсбат. уровн.чми энергий по положению линий можно сде- [c.7]

Рассмотрим сначала спектры, полученные в области больших длин волн (рис. 4.66 и 4.76). На этих спектрах отчетливо проявляется пик, ответственный за порог поглощения, наблюдавшийся в более ранних исследованиях. Этот пик, как указано выше, является актиничным. Он имеет тонкую структуру, более легко разрешающуюся у азидов с тетрагональной, чем с ромбоэдрической структурой. Вполне возможно, что в азиде натрия ион, ответственный за этот пик, более прочно связан со своим окружением. Величина расщепления пика, равная 1044 сл , не характерна для основного состояния иона азида, для которого следует ожидать [100] активных инфракрасных частот с волновыми числами 645 и 2070 см . Это расщепление может быть, однако, отнесено к колебаниям электронно-возбужденного иона азида. Такое поглощение обусловлено образованием локализованного экситона. Хотя это и говорит о том, что такой экситон должен рассматриваться как внутренний переход, это не значит, что возбуждение не может передаваться по кристаллу с помощью, например, такого механизма как резонансное дипольное взаимодействие [17]. Следует напомнить в связи с этим, что волновые функции Ванье представляют собою лишь линейные комбинации функций Блоха [101]. Такая подвижность экситона предполагается авторами для большинства механизмов, описывающих фоторазложение и процессы окрашивания. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология