Магнитные потери на гистерезис

Карбонильное железо характеризуется специфической кривой первоначального намагничивания, соответствующей формой петли гистерезиса и определенными значениями составляющих магнитных потерь. При этом электромагнитные свойства карбонильного железа в блоке, получаемом металлокерамическим способом из порошка, и в частицах порошка существенно различны. Это в первую очередь объясняется изменением структуры материала при его металлокерамической обработке, а также влиянием на электромагнитные свойства размера частиц. [c.166]

Непосредственно после осаждения катодное железо содержит много водорода (стр. 503), который, однако, легко удаляется прокаливанием. Такое железо, содержащее очень мало примесей и освобожденное от водорода, по своим свойствам сильно отличается от обычного железа. Оно очень мягко и пластично, легко растворимо в кислотах, но действию щелочных растворов или расплавленных щелочей противостоит гораздо лучше, чем обычное торговое железо. Оно обладает сильно повышенной электропроводностью и магнитно проницаемостью. Последнее обстоятельство делает очень заманчивым применение электролитического железа в трансформаторах. и динамомашинах, так как потери на гистерезис сильно снижаются. Однако высокая электропроводность приводит к возникновению в нем сильных вихревых токов, отчего выигрыш в магнитных потерях в значительной степени снижается. [c.502]

Луковичное строение сферических частиц карбонильного железа препятствует перемещению границ доменов при воздействии на частицу магнитного поля, что обусловливает весьма малые магнитные потери порошка на гистерезис. Вихревые токи не могут распространяться нормально к концентрическим слоям частицы, поэтому эффективный размер частиц порошка существенно меньше их замеренного геометрического размера. Разрушение луковичного строения увеличивает эффективный размер частиц и расширяет границы движения доменов, что приводит к резкому увеличению потерь на гистерезис и вихревые токи [254, 307]. [c.142]

Зависимость величины магнитных потерь от внутреннего строения частиц порошка хорошо иллюстрируется графиком, приведенным на рис. 51. На оси ординат отложены величины тангенса магнитных потерь (суммарных потерь бд и потерь на гистерезис tg бг), а по оси абсцисс — количество частиц с нормальным луковичным строением (в %). [c.142]

После термической обработки порошкового карбонильного железа в среде водорода луковичное строение частиц нарушается, за счет удаления карбидов, нитридов и окислов железа появляются спекшиеся частицы неправильной сферической формы, и магнитные потери резко возрастают при одновременном повышении магнитной проницаемости. Так, при повышении начальной магнитной проницаемости примерно вдвое потери на вихревые токи и гистерезис в области Релея для порошка марки ВКЖ возрастают в 10—15 раз по сравнению с соответствующими потерями порошка марки П. [c.142]

При намагничивании магнитного материала переменным полем петля гистерезиса, характеризующая затраты энергии в течение одного цикла перемагничивания, расширяются (увеличивают свою площадь) как за счет потерь на гистерезис, так и потерь на вихревые токи и дополнительные потери. Такую петлю называют динамической, а сумму составляющих потерь - полными потерями. Геометрическое место вершин динамических петель гистерезиса называют динамической кривой намагничивания, а отношение индукции к напряженности поля на этой кривой - динамической магнитной проницаемостью [c.32]

СИТ название петли гистерезиса (отставания),Изменение индукции при перемагничивании материала идет термодинамически необратимо за один цикл перемагничивания затрачивается энергия, количество которой пропорционально площади петли гистерезиса. Кроме потерь на гистерезис при действии на материал переменного магнитного поля, в нем появляются вихревые токи, на создание которых потеря энергии тем больше, чем меньше удельное сопротивление материала. [c.349]

Детальное изучение электромагнитных свойств порошкового карбонильного железа началось в 1925 г. фирмой Сименс в Германии, которая применила этот материал для изготовления сердечников катушек индуктивности аппаратуры проводной связи. Было установлено, что такой порошок обладает весьма низкими потерями на гистерезис, вихревые токи и магнитную вязкость, [c.15]

Магнитострикционные вибраторы выполняются обычно из слоистых (толщиной —0,1—0,3 мм), предварительно отожженных материалов, так как в отожженном материале уменьшаются потери на токи Фуко и на гистерезис и улучшаются магнитные свойства. [c.41]

Магнитная проницаемость и магнитная индукция в различных магнитных постоянных и переменных (в т. ч. импульсных) полях различной частоты коэрцитивная сила удельное электросопротивление прямоугольность и форма петли гистерезиса) удельные потери- коэффициент переключения стабильность свойств при воздействии температуры, механических нагрузок, магнитных полей иногда — механические и коррозионные свойства Магнитная энергия форма петли гистерезиса остаточная индукция индукция насыщения температурная зависимость магнитных свойств проницаемость в разных полях удельное электросопротивление механические и коррозионные свойства некоторые специфические свойства, относящиеся к условиям магнитной записи [c.248]

ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКАЯ СТАЛЬ — сталь с высокой магнитной проницаемостью. Используется с начала 20 в. Характеризуется незначительными потерями на гистерезис и вихревые токи. Содержит 0,03— [c.786]

Ток холостого хода имеет две составляющие активную и реактивную. Активная составляющая обусловлена потерями энергии на гистерезис и вихревые токи. Реактивная составляющая, кроме основного магнитного потока, замыкающегося по магнитопроводу, создает магнитный поток рассеяния Фрь замыкающийся по воздуху. [c.64]

Приращение tgб при увеличении частоты на 1 гц при неизменной амплитуде поля дает коэффициент потерь на вихревые токи б . Возрастание tgбJ при увеличении напряженности поля на 1 э при неизменной частоте определяет величину коэффициента потерь на гистерезис бд. Иордан установил, что общая величина магнитных потерь в ферромагнетике превышает сумму потерь на гистерезис и вихревые токи. Получаемую разницу в потерях, изображенную отрезком на оси ординат после экстраполирования прямых при /7 = 0, он отнес за счет явления вязкости или последействия, выражающегося в отставании во времени магнитной индукции от напряженности поля. [c.177]

Обезуглероживание порошка карбонильного железа приводит также к значительному увеличению магнитных потерь. Возрасташ1е потерь на вихревые токи порошка ВКЖ почти в 5, а потерь на гистерезис в 12 раз по сравнению с потерями первичного порошка карбонильного железа объясняется нарушением луковичной структуры при термообработке порошков и соответствующим увеличением проводимости (Т — 10 joM- M. Уменьшение удельного сопротивления феррочастиц вызывает рост потерь на вихревые токи и оказывает, очевидно, преобладающее влияние на рост гистерезисных потерь. Удаление из частиц порошка включений карбидов и нитридов должно вызвать уменьшение коэрцитивной силы и соответствующее снижение потерь на гистерезис. Однако усилившееся действие микровихревых токов в результате роста проводимости преобладает над уменьшением коэрцитивной силы термообработанных частиц порошка, и потери на гистерезис увеличиваются. [c.191]

В системе MgO—МнО—FeaOg получены ферриты не только с прямоугольной петлей гистерезиса, но и с другими свойствами, представляющими интерес для СВЧ-техпики. Магниймарганцевые ферриты с недостатком окиси железа и с содержанием более 50 вес. % MgO имеют высокое омическое сопротивление (10 —10 ом-см) и малые магнитные потери. [c.96]

Упругая деформация, вызванная в теле внешними силами, состоит из двух частей. Первая из них — динамическая — распространяется со скоростью звука во всем теле за ней следует во времени упругое последействие — дальнейшее нарастание деформаций, асимптотически приближаюш ее ее к статическому пределу. Оба вида деформации исчезают при устранении деформируюш,их сил и этим отличаются от явлений остаточной деформации. Можно было бы определить упругое последействие как необратимую часть упругой деформации, вызывающую рассеяние энергии. Гельмгольц [1] приводит упругое последействие при нагрузке и разгрузке как типичный пример необратимого замкнутого цикла. При циклической деформации упругое последействие приводит к тем же результатам, что и магнитный гистерезис это и привело к понятию об упругом гистерезисе. Необходимо, однако, отметить, что между указанными двумя явлениями существует принципиальное различие упругое последействие ведет к необратимости только при конечной скорости деформации, а при бесконечно медленном нарастании и исчезновении деформации упругое последействие не вызывает рассеяния энергии магнитный же гистерезис вызывает рассеяние энергии, не зависящее от скорости намагничивания, и только при чрезвычайно большой быстроте намагничивания потери уменьшаются (при периоде изменения магнитного поля меньше 10 сек. гистерезис исчезает вместе с намагничиванием). Упругим гистерезисом следует поэтому называть не упругое последействие, а остаточную деформацию, представляющую более глубокую аналогию с магнитным гистерезисом. Указанный Гельмгольцем цикл необратим настолько, насколько необратим и цикл Карно, в котором теплота подводится и отводится с конечной скоростью при конечной разности температур, тогда как цикл намагничивания и цикл пластической деформации необратимы независимо от скорости процессов, [c.32]

Магнитные потери в стали определяем, пользуясь кривыми зависимости полных потерь на гистерезис и токи Фуко от магнитной индукции [164]. При магнитной индукции 5500 гс и частоте тока 50 пер сек для стальных листов толщиной 0,5 мм эти потери определяются величиной не более 1,5 вт1кг [164]. [c.67]

Система MgO — МпО — РсгОз. Ферриты системы MgO — МпО — РегОз представляют интерес в качестве материалов для СВЧ- и вычислительной техники. В этой системе получены составы с прямоугольной петлей гистерезиса, а также с очень малыми магнитными потерями. Несмотря на огромную важность данной системы, тройная диаграмма MgO — МпО — РегОз не построена, хотя двойные диаграммы, ограничивающие треугольник, известны (рис. 3.21). Относительно фазовых равновесий в системе MgO — МпО можно сказать то л<е, что и относительно системы МпгОз — РегОз. На воздухе в интервале 900— 1000 °С происходит переход 2МпО /гОгМпгОз, поэтому в системе MgO — МпО появляется соединение MgMn204 со структурой шпинели. Согласно диаграмме состояния это соединение стабильно выше 1100 °С. [c.93]

В том же направлении, что и наклеп, вл ет на магнитные свойства железа измельчение зерна. Чем мельче зерно феррита, тем больше коэрцитивная сила и потери на гистерезис и тем меньше магнитная проницаемость. Эго объясняется тем обстоятельством, что границы зерен таюке являются фактором, препшетвующим распространению намагничивания. По границам зерен, на стыке двух различно ориентированных кристаллитов, имеется искажение пространственной решетки. [c.56]

Магнитные материалы с малой коэрцитивной силой и с большой магнитной проницаемостью называют магнитномягкими, а с большой коэрцитивной силой и меньшей проницаемостью — магнитнотвердыми. В первых потери на гистерезис малы, поэтому их используют в качестве сердечников трансформаторов, электромагнитов и в измерительных приборах, когда необходимо при наименьшей затрате энергии достигнуть наибольшей индукции. При этом старакяся увеличить электросопротивление для понижения потерь на вихревые токи (маг-нитопроводы собирают из пластин с прослойками изоляторов). К магнитномягким материалам относится железо типа Армко , но оно обладает низким сопротивлением Qmkom см). Этот недостаток частично устраняется введением в железо кремния (до 4%). У такого электротехнического железа сопротивление до 60 л л ол<- сл(, [Xq = 450, IJ max = 8000, Н,. = 0,6 э, точка Кюри 690 С. Оно широко применяется в электромашиностроении и в трансформаторах. [c.350]

Магнитные материалы с малой коэрцитивной силой Нг и с больп ой магнитной проницаемостью называют магннтномягкими, а с большой коэрцитивной силой и меиьн]ей проницаемостью — магиитнотвердымп. В первых потери на гистерезис малы, поэтому их используют в качестве сердечников трансформаторов, электромагнитов и в измерительных приборах, когда необходимо при [c.435]

В этой связи следует указать, что ЭК- и МК-системы могут в принципе не иметь собственных потерь. Их эффективность определяется только техническими потерями— внутренними и внешними. К внутренним с1 относятся потери из-за нагрева токами Фуко и от гистерезиса. Методы снижения потерь от вихревых токов известны из электротехники. Аналогичные задачи возникают, например, при проектировании трансформаторов. Гис-терезисные потери существенны только при достаточно больших значениях Н и Е в ферромагнетиках и С егнетоэлектриках. Следовательно, чгобы свести к минимуму эти потерн, надо работать при напряженностях магнитного или электрического полей, не превышающих определенных, оптимальных для каждого случая значений. [c.299]

После низкотемпературного длительного отжига перминвара 45—25 увеличение напряженности поля от О до 2 9 приводит к ИЕМенению его магнитной проницаемости примерно на 1%. Потери на гистерезис для индукции 500 гс составляют около 8-10" ет/кг [16]. [c.556]

Магнитострикцион-ные вибраторы могут изготовляться не только в виде стержней, но и в виде трубок, а также наборов из тонких пластин. Так как в сплошных образцах имеют место потери на вихревые токи (токи Фуко) и гистерезис, целесообразнее применять расслоенные материалы. Поэтому чаще всего магнитострик-ционные вибраторы делают из тонких листов, скрепленных между собой,— пакетные вибраторы (рис. 14). Пластины, вырезанные из прокатанного листа, в большинстве случаев подвергают отжигу [37]. Отожженный материал обладает лучшими магнитными свойствами, потери на токи Фуко и гистерезис становятся меньшими, уменьшается количество ампервитков, необходимое для насыщения. Однако для некоторых неотожженных материалов величина магнито-стрикции оказывается несколько большей. Кроме того, неотожженные листы имеют большую прочность. [c.64]

А) Д. с. может отсутствовать частица становится однодомённой. Своеобразна Д. с. в ферромагн. тонких пленках. Д. с. и подвижность доменных границ определяют св-ва ферромагн. материалов, напр, начальную и макс. магнитную проницаемость, коэрцитивную силу, остаточную намагниченность, потери на гистерезис и др. св-ва, связанные с т. н. кривой технического намагничивания ферромагнетиков. Д. с. в сегнетоэлектрических материалах влияет на электрические св-ва. В ферромагн. материалах Д. с. исследуют с помощью метода порошковых суспензий, используя ферромагн. порошок, частицы к-рого осаждаются на границах доменов и обрисовывают их контуры (рис.), метода магн. оптики, электронномикроскопического анализа и рентгеноструктурного анализа. [c.404]

МАГНИТНЫЕ ПОТЁРИ — энергия, выделяющаяся в виде тепла при периодическом перемагничивании магнитных материалов в переменном магнитном поле. За один цикл нере-магничивания М. п. пропорциональны площади динамической петли гистерезиса. М. п. состоят из потерь на статистический гистерезис, вихревые токи и магн. вязкость, в значительной [c.744]

Н,8—2,8% 81), легированную (2,8— 3,8% 81) и высоколегированную (3,8—4,8% 81). Нелегярованная Э. с. представляет собой технически чистое железо, низко- И среднелегированные Э. с. условно называют ди-намными. К легированным и высоколегированным Э. с. относятся трансформаторные стали. Содержащийся в Э. с. кремний повышает алектрическое сопротивление, уменьшает удельные потери энергии (на гистерезис и вихревые токи), снижает индукцию насыщения (рис.). Кремний в значительной степени уменьшает пластичность, поэтому обработка стали с >4,8% 81 затруднительна. Значительное улучшение магнитных свойств достигается при создании кубической текстуры (см. Текстура металлов) и рафинировании. Э. с. подразделяют на горяче- и холоднокатаную. Горячекатаную сталь обрабатывают при т-ре 800—1050 С, нолучая листы толщиной 0,50—0,10 мм. Горячекатаная трансформаторная сталь в зависимости от среды и режима отжига характеризуется различными магнитными свойствами. После отжи- [c.787]

Образование упорядоченных твердых растворов происходит во многих технически важных сплавах, иногда улучшая, а иногда ухудшая их свойства.Так, высокая жаропрочность некоторых сплавов на никельхромовой основе связана с возникновением в них мельчайших кристалликов упорядоченного твердого раствора с составом, примерно отвечающим формуле Ы1з(Т1,А1). В то же время частичное упорядочение магнитного сплава высокой начальной проницаемости, близкого по составу к Рез(А1, 5г), вызванное неправильной термообработкой, увеличивает потери на гистерезис и уменьшает начальную проницаемость, ухудшая сплав. [c.392]

Карбонильное железо класса П для проводной связи характеризуется начальной магнитной проницаемостью 10—12 гаусЬр-стед и коэффициентом потерь на гистерезисе <0,13-10- . [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология