Потери магнитные

Карбид железа и железо образуют довольно сложную диаграмму плавкости. На рис. 187 по оси ординат отложены температуры аллотропических превращений чистого железа (а, У )- Р-Превращение происходит без изменения кристаллической структуры и сопровождается только потерей магнитных свойств (точка Кюри), поэтому на диаграмме плавкости это превращение не отражается. Наличие карбида сказывается не только на температуре плавления, но и на температурах фазовых превращений. На этом основана термообработка сталей, позволяющая ряд высокотемпературных структур сохранять при обычной температуре за счет быстрого охлаждения (закалка,- нормализация, отпуск). [c.389]

Превращение железа проявляется в потере магнитных свойств (точка Кюри). [c.381]

Первое слагаемое в формуле (4.14) описывает потери, обусловленные токами проводимости (тепло Джоуля- Ленца - электрический нагрев), второе-релаксационные потери в диэлектрике (диэлектрический нагрев) и третье-магнитные потери (магнитный нагрев). Лри о=0 в отсутствие магнитных потерь (ц"=0), с учетом формулы (2.51), формула (4.14) переходит в формулу (4.12), использованную при анализе ТВЧ-нагрева. Особенности СВЧ-нагрева заключаются в возможности более гибкого подвода энергии к технологическим объектам, а также в использовании больших удельных мощностей при одинаковых 84 [c.84]

Система намагничивания выполнена на постоянных магнитах. Контакт полюсов магнитов со стенкой трубы осуществлен через металлические щетки, обеспечивающие минимальные потери магнитного поля. В поисковой системе установлены 32 преобразователя полей дефектов, каждый из которых выполнен в виде эластичной ласты, скользящей по стенке трубы. [c.591]

Мессбауэровский спектр на рис. 4.18 при Т = 4,2 К соответствует кластерам гамма-оксида железа, причем ббльшая величина В (1) = 48 Т, соответствует атомам железа внутри кластера, а меньшая — В 2) = 43 Т — наружным атомам кластера. Подобная зависимость Вт наблюдалась и ранее для оксида железа на поверхности металлического железа (гл. 3). Повышение температуры до Г = 25 К приводит к размыванию спектра, уширению линий магнитной СТС, уменьшению величин и появлению в центре спектра дублета. Подобный характер спектра свидетельствует о релаксации магнитного момента кластера как целого и связан с явлением суперпарамагнетизма. Поскольку применение этого эффекта становится одним из основных способов определения размеров ультрамалых частиц, стоит остановиться на нем более подробно. Напомним, что суперпарамагнетизм обусловлен тепловыми флуктуациями магнитного момента как целого без потери магнитного порядка внутри кластера. При этом справедливо соотношение [c.181]

Следовательно, использование соленоидов в лабораторных установках, в которых L обычно значительно превышает D, вполне оправдано. При проектировании такого типа конструкции для промышленных условий, когда неизбежно приходится снижать L/D, необходимо заведомо учитывать потери магнитного поля либо строго ограничивать эти потери, лимитируя Z./D. Кроме того, необходимо учитывать неблагоприятное перераспределение магнитного поля в коротком соленоиде без насадки и особенно с насадкой [16] основная (и уже уменьшенная) доля магнитного потока проходит по периферийной части насадки, прилегающей к виткам соленоида. [c.106]

Надо сказать, что для уменьшения потерь магнитного поля в окружающую среду можно дополнительно установить магнитопроводы, в том числе магнитопроводы - кожуха, как бы охватывающие соленоид и замыкающие его магнитную цепь. Однако такое техническое решение требует массивных магнитопроводов. Следовательно. фильтр-осадители при таких L/D и характерных значениях =0,2—1,0 м наиболее целесообразно применять для очистки сравнительно малых расходов технологических сред. [c.106]

Паш обзор был бы неполным, если ничего не сказать о полиморфизме , не связанном с изменением структуры. Этот тип превращения характеризуется тепловым эффектом и скачкообразным изменением других свойств и по этой причине, следовательно, может быть причислен к полиморфным превращениям. Известным примером такого рода превращения является потеря магнитных свойств у железа при а-> 3 превращении при температуре 770° С. Структуры обеих модификаций — объемноцентрированный куб —совершенно одинаковы. [c.219]

Такие пластики получают введением в состав какой-либо синтетической смолы (например, в поливинилхлорид) металлического порошка (мягкого железа или феррита бария). Затем методом экструзии из полученной композиции изготовляют пластины, бруски, ленты и пр. Помещая эти изделия в сильное магнитное поле, превращают металлические включения в постоянные магниты с одинаково ориентированными полюсами. Таким образом, все изделие становится магнитным. Изделие можно механически обрабатывать, резать, сверлить и т. д. без потери магнитных свойств [c.466]

Р -Превращение происходит без изменения кристаллической структуры и сопровождается только потерей магнитных свойств (точка Кюри), поэтому на диаг- [c.375]

Потеря магнитных свойств [c.206]

В переменных электромагнитных полях напряженность Н и индукция в изменяются синусоидально с изменением частоты намагничивающего тока [85]. Изменения Н и В вызывают в магнитном материале рассеивание энергии поля за счет потерь на гистерезис и вихревые токи и за счет дополнительных потерь. Магнитная проницаемость материалов в переменных магнитных по- [c.59]

Для ферромагнитных металлов, (кроме того, желательно иметь значение р при тем(пературе (потери магнитных (СВОЙСТВ — в точке Кюри. [c.235]

Параметры р и возьмем для точки Кюри после потери магнитных свойств [c.265]

Если в момент потери магнитных свойств (около 750° С) отдельные куски шихты еш,е не сварились в сплошной цилиндр, то [c.266]

Преобразователь частоты в первый период присоединяется.к крайним виткам индуктора, а после потери магнитных свойств — к такому числу витков, при котором напряжение на полюсах индуктора не превысит 2 000 в. Поэтому напряжение на индукторе в первый период = пр = и индукторе [c.269]

После изменения параметров шихты и потери магнитных свойств преобразователь приключается к части витков индуктора напряжение на индукторе будет 2 000 в, ток в индукторе [c.269]

Спекание до большой плотности, т. е. выше 90% полной плотности, снимает постоянные невосстанавливаемые потери магнитных свойств, которые обычно наблюдают для пористых прессованных порошковых структур, выдержанных в течение длительного времени на воздухе при повышенных температурах. [c.209]

Интересен принцип магнитно-теплового двигателя. Если по краю диска, проходящего между полюсами электромагнита, прикрепить небольшие магниты, а затем нагреть один из них несколько выше точки Кюри, то он потеряет магнитные свойства. Тем самым равновесие нарушится и диск повернется, причем под действие нагревательного устройства попадет следующий магнит, а первый остынет. В результате постоянного повторения процесса диск будет вращаться. Модель такой установки была с успехом опробована. [c.339]

МО 768 Потери магнитных свойств для сталей, содержащих углерода примерно до 0,5 %. Возникновение магнитных свойств для тех же сталей [c.45]

Потеря магнитных свойств цементита при нагреве и возникновение при охлаждении — — [c.46]

Рис. 1.27. Зависимость средних потерь магнитного утяжелителя с хвостами барабанных магнитных сепараторов от нагрузки и содержания магнитного продукта в питании (по массе) при регенераций в один прием

Как только что было отмечено, благодаря процессам релаксации восстанавливается распределение Больцмана населенностей спиновых состояний ядер, причем перераспределение спиновых состояний не сопровождается радиочастотным излучением. Наиболее важным процессом потери магнитной энертии является так называемая спин-решеточная релаксация, для осуществления которой необходимо взаимодействие с локальными флуктуирующими полями соответствующей напряженности и направленности. В первом механизме спин-ре-шеточной релаксации такие поля порождаются главным образом молекулами растворителей, причем более полярные растворители (например, СНО, или СР,СООН) являются и более эффективными релаксирующими агентами. В результате релаксации магаитная энергия превращается в тепловую. [c.119]

Некоторые фазовые переходы второго рода, связанные со скачкообразным изменением ряда свойств, могут вообще не сопровождаться изменением кристаллической структуры. Примером таких превращений является потеря магнитных свойств железом при переходе а-формы в р-форму (при 768°С), структура которых (объемно центрированная кубическая решетка), совершенно одинакова. Точно так же за счет изменения ориентировки магнитных момен- [c.52]

Таким образом, при разработке фильтрюсадителей соленоидного типа основным критерием, определяюпдам их экономичность, является безразмерный параметр LjD, от которого зависят удельный расход, доля потерь магнитного поля и фактическая напряженность намагничивающего поля. Пренебрежение условием (33) ведет к снижению экономичности устройства, существенному уменьшению напряженности на- [c.105]

Имеется еще ряд вариантов электромагнитных фильтр-осадителей с сердечниками41асадками, в которых характерные потери магнитного поля можно уменьшить. Это - конструкция, по форме близкая к тороидальной - в виде торообразного многогранника, в котором число сек-щш определяется расходом очищаемой среды (рис. 3.4, а) или в виде спаренных насадкой соленоидных секций (рис. 3.4, б) или в виде соленоидных секций, спаренных стальными шунтами (рис. 3.4, в) [14-16]. [c.108]

В эксплуатационные расходы разделительной установки следует включить затраты, связанные с ее обслуживанием одним Зппаратчико.м и потреблением энергии насосами, ситами и т. д., а также затраты на восстановление потерь магнитной среды (0,14—0,45 кг магнетита на 1 т обрабатываемого угля). Стоимость такой установки (без оборудования для предварительного [c.355]

Проверим величину аргумента Го V2 з для этой частоты в момент потери магнитных свойств, когда шнхта еще не сварилась в сплошной цилиндр. Для этих условий (й=1.0 р= 1,1-10-6 ом-см-, do v = = 0,05 м — средний размер кусков шихты) [c.248]

Первый вариант невыгоден тем, что ток в токоподводе при напряжении 750 в будет вдвое больше, чем при напряжении 1 500 в, что вызовет необходимость в более громоздком и дорогом токоподводе. Поэтому выбираем второй вариант, с напряжением на индукторе 7,1 = 2 000 в, конденсаторами типа ЭСВ-500-2,5 (на 500 или 1 000 е), с соволовой изоляцией, соединенными попарно последовательно (рис. 13-8). Преобразователь частоты в первый период присоединяется к крайним виткам инду <тора, а после. потери магнитных свойств — к такому числу витков, при котором напряжение на полюсах индуктора не превысит 2 ООО в. Поэтому напряжение на индукторе в первый период [/ = С/пр= 1 500 в и ток в индукторе [c.251]

Потеря магнитных свойств удерншва-ющими магнитами. [c.159]

У d-переходных металлов VHI группы происходит заполнение второй половины ( -оболочек при наличии одного или двух вцешних s-электронов. Свободный атом железа имеет внешнюю электронную конфигурацию d s . Известно, что в металлической решетке и расплавах железа два его s-электрона коллективизируются. Это означает, что образующиеся ионы Fe + имеют внешнюю оболочку из шести вытянутых по трем осям координат d-орбиталей, сходную с ортогональной р -оболочкой. Сближение ионов в результате взаимодействия с электронным газом может привести к перекрытию d-орбиталей и появлению обменных направленных связей, которые обусловливают объемноцентрированную кубическую структуру а- и 6-железа, а отсутствие перекрытия -орбиталей в промежуточном интервале температур отвечает плотной кубической упаковке псевдосферических й -ионов железа. До 768° железо вследствие спонтанного намагничивания доменов является ферромагнетиком, до 910° электроны на d-уровнях не имеют парных спиновых связей. Вследствие отсутствия спиновой связи в d -оболочке, d-орбитали оказываются сильно вытянутыми и перекрываются, что приводит к обменному взаимодействию и к объемноцентрированной структуре а-железа. При 910° происходит полная потеря магнитных свойств, обусловленная образованием трех пар электронов с антипараллельными спинами в d -оболочке. Появляющаяся дополнительная компонента спиновой связи вызывает повышение общей энергии связи электронов, находящихся на d-уровне, и приводит к сокращению d -o6ono4eK. Пререкрытие d-орбиталей исчезает, и й -оболочки ведут себя как псевдосферические, что приводит к появлению плотной кубической упаковки у-железа. Поскольку концентрация свободных электронов слабо зависит от температуры и остается постоянной (2 эл атом) в широком интервале температур, включая жидкое состояние, межатомные расстояния с повышением температуры увеличиваются сравнительно мало. Энергия же [c.226]

Мессбауэровский спектр Ре наноструктуры 2.2 при Г = 300 К после действия давления со сдвигом (рис. 16.35) демонстрирует практически полную потерю магнитного упорядочения в кластерах а- и 7-Рс20з. [c.575]

Потери магнитного утиже игтеля с хвостами сепаратора в зависимости от удельной нагрузки и содержания магнитного продукта в питании показаны на рис. 1.27. В хвостах, поступающих с первого барабана на второй для перечистки, содержание утяжелителя обычно не превышает 5%, На перечистном барабане из этого количества извлекают до 70—80 % утяжелителя. [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология